Х3, молекулы, плоские, образующие

Исследование вращательных комбинационных и инфракрасных спектров аммиака (см. г.ч. I) показало, что молекула NH,, является симметричным волчком, обладающим постоянным электрическим дипольным моментом. Наиболее простое объяснение этого экспериментального факта состоит в предположении, что молекула аммиака образует пирамиду с атомом азота в вершине. Однако возможны и другие предположения. Хотя результаты исследования вращательного инфракрасного спектра совершенно исключают возможность плоской симметричной структуры (точечная группа D,/,, см. фиг. 1, S), так как такая структура не обладает дипольным моментом, но они не исключают несимметричную структуру, при которой молекула имеет два равных или почти равных момента инерции (например, плоскую несимметричную модель с симметрией или пирамидальную несимметричную модель с симметрией С ). Однако в этом случае молекула должна была бы иметь шесть основных частот, в то время как при предположении о симметричной пирамидальной структуре (точечная группа Сз,,) получаются только четыре частоты две полностью симметричные Ai и две дважды вырожденные Е (см. табл. 36). На основе последнего предположения может быть дано удовлетворительное истолкование большого числа полос в обычной и фотографической областях инфракрасного спектра, а также линий комбинационного спектра. Не имеется никаких данных о [c.318]

Параллельные полосы такого рода были найдены в спектрах поглощения СНз и СВз. На фиг. 96, а приведена фотография полосы 2140 А СОз. К сожалению, линии несколько уширены из-за предиссоциации, но параллельная структура полосы видна четко. На фиг. 97 схематично показаны подполосы и их наложение в частности, можно видеть, каким образом из-за сильного чередования интенсивности в подполосе К = О появляется слабое чередование интенсивности в суммарной полосе, если молекула плоская в одном из состояний. Наоборот, едва заметное чередование интенсивности в хвосте Р-ветви и сильное чередование в начале Л-ветви СВз (в спектре фиг. 96, а линия Л (0) отсутствует вообще или очень слаба), несомненно, говорит о том, что молекула плоская по крайней мере в одном состоянии. То, что она плоская или почти плоская также и в другом состоянии, следует из того факта, что в системе полос наблюдается только одна интенсивная полоса. В соответствии с принципом Франка — Кондона это означает, что геометрическая конфигурация молекулы в обоих состояниях почти одинакова. При этом не исключается возможность того, что конфигурация молекулы настолько близка к плоской, что инверсионное удвоение очень велико, и при комнатной температуре наблюдается только один подуровень. [c.226]

Г р у п п а VA. Атомы этих элементов имеют во внешней оболочке пять электронов при заполненной предшествующей оболочке. Связь атомов — ковалентная по правилу 8 — N. Три электрона каждого атома спариваются с электронами трех соседних атомов решетки этих элементов ромбоэдрические, с числом ближайших соседей, равным трем. Атомы связываются ковалентными связями в двойные слои, являющиеся плоскими молекулами, которые удерживаются друг около друга молекулярными силами. Связи направлены под углами, близкими к прямым, а именно под 96° у сурьмы и 94° у висмута. Исключение составляет азот, который образует двухатомные молекулы путем отдачи трех электронов в совместное владение с соседним атомом. Молекулы азота образуют кубическую или гексагональную решетку со слабой молекулярной связью. Диаметр иона возрастает от азота к висмуту. Параметры решетки и диаметр атома также возрастают, но менее закономерно. [c.266]

При выпуклой поверхности жидкости испарение, наоборот, будет облегчено из-за уменьшения числа молекул, притяжение которых надо преодолеть вследствие этого давление насыщенного пара над выпуклой поверхностью жидкости, например, над каплей, будет больше, чем над плоской поверхностью. Когда температура жидкости достигает температуры кипения и давление насыщенного пара над поверхностью жидкости в сосуде (которая из-за сравнительно больших размеров сосуда не отличается сколько-нибудь заметно от плоской) становится равным внешнему давлению, давление насыщенного пара внутри паровых пузырьков в жидкости всегда меньше, чем давление насыщенного пара над плоской поверхностью, будет ниже внешнего давления, и поэтому такой паровой пузырек, если он каким-либо образом и возник внутри жидкости, будет раздавлен превосходящим внешним давлением. [c.224]

Обратимся для простоты к плоскому течению и направим ось X вдоль вектора осредненной скорости потока. Примем также, что осредненная скорость меняется только по нормали Y к плоскостям тока . Элементарность такого случая не препятствует получению существенных физических выводов. Итак, проекция осредненной скорости на ось Y равна нулю, однако пульсационная составляющая w y остается. Перемещаясь поперек главного направления, моль образует конвективный ток массы, плотность которого в данный момент будет fjw y (здесь массовая плотность среды р считается постоянной). С этим током массы увлекается тот или иной субстрат, осредненное по времени количество которого в данной точке обозначим через s ,. По аналогии с тепловым движением молекул в газе предполагается, что моль сохраняет свои первоначальные свойства на протяжении некоторого пути смещения после чего ассимилируется теми смежными элементами потока, в которые он внедрился и которые, следовательно, могут быть помечены индексом у Г. Очевидно, навстречу току массы с плотностью pw должен возникнуть ток с такой же плотностью, но с количеством субстрата s,. 4 г- Поэтому сквозь плоскость, лежащую между отметками у и у- -1, будет происходить осредненный по времени результативный перенос субстрата, так называемый турбулентный обмен в количестве (на единицу площади и в единицу времени) [c.76]

Таким образом, для выброса молекулы с выпуклой поверхности требуется меньшая работа, чем с плоской. Поэтому при шарообразной форме поверхности раздела увеличивается число молекул, вылетающих из жидкости в газообразную среду. Число же молекул, попадающих на поверхность жидкости из окружающей паровой среды, при прочих равных условиях пропорционально плотности пара. Поэтому для того, чтобы при одинаковой температуре на поверхность капли падало такое же количество молекул, какое выбрасывается из нее, требуется более высокая плотность пара. Соответственно этому требуется большее давление пара р", чем в условиях равновесия над плоской поверхностью жидкости при давлении р . [c.109]

КОЛЕБАНИЯ кристаллической РЕШЁТКИ согласованные смещения атомов или молекул, образующих кристалл, относительно их положений равновесия (см. также Динамика кристаллической решётки). Если смещения малы и справедливо т. н. гармония, приближение, то независимыми собственными К. к. р. являются нормальные колебания (моды), каждое из к-рых вовлекает в движение все ато.мы кристалла. Нормальное колебание имеет вид плоской волны, характеризующейся волновым вектором к, к-рый определяет направление распространения фронта волны и её длину X, вектором поляризации е(/с), указывающим направление смещения атомов в волне. В процессе нормального колебания все атомы кристалла колеблются около положений равновесия по гармония. закону с одинаковой частотой (o=o)j(/ ) (s=l, 2, 3,. .. 3v), где s — номер ветви закона дисперсии, v — число атомов в элементарной ячейке кристалла. Т. о., одному и тому же к отвечает 3v мод, отличающихся [c.403]

В кристаллах хорошо-проводящих солей с переносом заряда плоские молекулы упакованы так, что ионы одного знака образуют стопки, чередующиеся со стопками или цепочками ионов противоположного знака. Орбитали п-электро-нов сопряжённых связей плоских молекул вытянуты в виде восьмёрки перпендикулярно плоскости молекул (см. Молекулярная орбиталь). [c.465]

Даже для смачиваемой поверхности (Аст>0) и плоской поверхности стенки для конденсации и неограниченного роста пленки необходима некоторая степень пересыщения. Это связано с тем, что дальность действия молекулярных сил фактически больше, чем расстояние между соседними молекулами в твердых или жидких телах. Ввиду этого энергия испарения в случае тонкой пленки меньше, чем в случае толстой. Таким образом, толщина пленки играет в отношении энергии испарения, а следовательно, и давления насыщенного пара роль, аналогичную роли радиуса капелек. [c.38]

Жидкие кристаллы образуются органическими веществами, молекулы которых имеют удлиненную форму и проявляют определенную жесткость вдоль продольной оси. Повышению жесткости способствуют плоские сегменты в самих молекулах, например бензольные кольца. Наличие полярных групп на концах молекул (или легко поляризуемых групп атомов) также способствует появлению жидкокристаллического состояния. [c.36]

Силы вязкости, или силы внутреннего трения, возникают при относительном движении слоев жидкости (газа). Они приложены к слоям жидкости и действуют по касательной к ним. Два слоя, движущихся друг относительно друга, взаимодействуют вдоль поверхности раздела с равными по модулю и противоположными по направлению силами внутреннего трения. Физические причины появления таких сил различны для жидкостей и газов. В жидкостях эти силы обусловлены главным образом сцеплением между молекулами, принадлежащими разным слоям. В газах сцепление между молекулами мало, а их подвижность, наоборот, велика. Поэтому образование сил внутреннего трения в газах происходит в основном за счет обмена молекулами между движущимися слоями. Одиако опыт показывает, что в жидкостях и газах силы внутреннего трения подчиняются одному и тому же закону. Поясним его на примере течения, при котором плоские слои движутся параллельно друг другу с разными скоростями. [c.286]

На основе донорно-акцепторных связей образуются молекулярные соединения, например между плоской треугольной молекулой ВРз и пирамидальной молекулой NH3. Неподеленная пара атомов азота использует вакантную ячейку атома бора, в результате образуется молекулярное соединение FsB-NHs, в котором точка обозначает донорно-акцепторную связь. Энергия этой связи 17 ккал/моль существенно превышает энергию [c.35]

Модель резкого перехода представляет собой гладкую поверхность произвольной формы (рис. 4.16,а), которая разделяет контактирующие между собой объемные компоненты Л и В. Введем прямоугольную систему координат таким образом, чтобы ось 1 была перпендикулярной к контактной поверхности, а оси 2 и 3 совпадали с касательными к ней в точке О. Выделим небольшой участок в окрестности точки О, иа котором контактную поверхность можно считать плоской (рис. 4.16,а). Для уточнения модели введем предположение, что контактная поверхность не является поверхностью в математическом смысле, а имеет некоторую небольшую толщину, определяемую равновесным расстоянием между поверхностными молекулами компонентов А и В. [c.132]

Выведем основное линеаризованное уравнение Больцмана для течения Пуазейля в канале произвольного поперечного сечения (включая плоский канал как частный случай). Предположим, что стенки отражают молекулы с максвелловской функцией распределения /о, с постоянной температурой и неизвестной плотностью р = р ( ) —координата, параллельная потоку). Если длина канала много больше других характерных длин (длины среднего свободного пробега, расстояния между стенками), то можно провести линеаризацию около максвелловского распределения /о, в действительности р %) меняется слабо и /о будет решением в случае, когда р — константа. Таким образом, [c.186]

Однако с уменьшением б экспонентами в последнем члене пренебрегать уже нельзя, так что кинетические слои сливаются с ядром, образуя поле течения, которое нельзя описать на уровне простых понятий. Наконец, когда б становится пренебрежимо малым, У(х, ) перестает зависеть от х и молекулы сохраняют распределение, которое они имели сразу после их последнего взаимодействия с границей. Течение Куэтта (когда две пластины, расположенные в плоскостях х = +6/2, движутся со скоростями Н=1 /2 в направлении оси г) хорошо описывается теорией, кратко изложенной выше, хотя можно получить более подробную картину течения [17], если найти приближенные выражения для А и А и) (Ло = О, а А и) — нечетная функция от и вследствие присущей этой задаче антисимметрии). Поэтому мы рассмотрим подробнее плоское течение Пуазейля между двумя параллельными пластинами, исследование которого более интересно. [c.335]

Механизм образования кристаллического зародыша внутри гомогенной жидкости пока точно неизвестен. Наиболее вероятно, что процесс образования центров кристаллизации протекает следующим образом. В результате столкновения двух молекул (ионов) возникают мельчайшие структурные образования, которые объединяются с третьей молекулой (ионом) и т. д. Сначала могут образовываться короткие цепи или плоские моно-молекулярные слои. В этих условиях силы отталкивания таких молекул (ионов) друг от друга оказываются меньшими, чем силы их взаимного притяжения. Равно-2 19 [c.19]

Если линейные цепи макромолекул полимера соединены химическими связями в виде поперечных мостиков и образуется ленточная форма громадной молекулы, то такие структуры называются сшитыми плоскими, ленточными молекулами. Если сшивка происходит в трех направлениях и образуемая сшитая молекула имеет пространственные связи, то такая структура молекул называется пространственной. [c.57]

Xs, молекулы, плоские, образующие правильный шестиугольник (De/,) 103, 110, 132, 203 Х молекулы точечной группы Dia, предположение о более общей квадратичной потенциальной функции 20Э Х , молекулы точечной группы Of 21 ХоСО, плоские колебания как функция массы X 218, 219 XYa, молекулы, линейные, симметричные влияние ангармоничности на колебательные уровни 230 вращательная постоянная D 26 выражения для основных частот и силовых постоянных 172 в более общей системе сил 204 в системе постоянных валентных сил 190 изотопический эффект 249 колебательный момент количества движения 88, 403 координаты симметрии 172 кориолисово взаимодействие 402, 403 междуатомные расстояния 424, 426 [c.614]

Жидкие кристаллы по определению представляют собой жидкости, которые имеют упорядоченное расположение молекул. Они образуются при некоторых условиях в органических веществах, у которых молекулы являются резко анизометрическими, т, е. имеют удлиненную (сигарообразную) или плоскую (дископодобную) форму. Вследствие упорядоченности анизометрических молекул их механические, магнитные и оптические свойства становятся анизотропными. Хорошим примером жидких кристаллов является />-метокси-бензилиден-р - -бутиланилин (МББА), который проявляет жидкокристаллическую фазу простейшего типа (нематического) в температурном диапазоне 21—47 °С. Существуют три фазы жидких кристаллов, структуры которых изображены на рис. 7.13. Рис. 7,13, а иллюстрирует нематическую фазу, в которой существует дальний порядок ориентации осей молекул, а центры молекул распределены хаотически. На рис. 7.13, б показана смектическая фаза, в которой существуют как одномерный трансляционный порядок, так и ориентационный порядок, а рис. 7.13, в иллюстрирует холестерическую фазу, в которой также имеется ориентационный порядок, но моле- [c.286]

Звук, бегущий по трубе, — это частный случай, но все изложенные здесь положения носят общий характер. Разумеется, на открытом воздухе звук не передаётся вдоль одной прямой. Вообразим вместо трубы и поршня открытое пространство и маленький круглый баллон, соединенный с насосом, как зто показано на рис. 3. Если воздух попеременно накачивать 15 баллон и откачивать из него, баллон будет расширяться и сжиматься. При расширении действие баллона на окружающие молекулы воздуха сходно с действием движущегося вперед поршня на молекулы воздуха в трубе. Пружины , отделяющие молекулы от баллона, сожмутся, и молекулы отойдут дальше двигаясь, они сожмут пружины , действующие между ними и молекулами следующего сферического слоя, и т. д. При сжатии баллона зтот процесс повторяется в обратном порядке. Единственное принципиальное" различие между рассмотренными случаями возникновения звуковых волн состоит в том, что в трубе сжи-ма19тся или растягиваются последовательно расположенные плоские слои молекул (так как волны сжатия, бегущие вдоль т убы, — это плоские волны), тогда как вокруг баллона колеблющиеся молекулы воздуха образуют сферические слои. Это, однако, очень суще- [c.28]

И Смитом [797]. Значения двух основных частот VI и неактивных ни в комбинационном, ни в инфракрасном спектрах, а также одной из основных частот с симметрией е", ие обнаруженной непосредственно, было получено на основе довольно сомнительной идентификации обертонов. Во всех других отношениях интерпретация спектра вполне удовлетворительна. Правила отбора хорошо выполняются, что является сильным доводом в пользу правильности модели В области 3000 см наблюдены две интенсивные полосы одна из них перпендикулярная, другая — параллельная. Этот факт нельзя совместить с плоской моделью, если, конечно, обе полосы соответствуют основным частотам молекулы. Таким образом, подтверждается предположение, что плоскости групп СНг перпендикулярны к плоскости трех атомов С. Саксена [754а] использовал значения основных частот и, применяя обобщенную систему валентных сил, оценил значения силовых постоянных. [c.380]

Анизотропия в электрическом поле. Возникновение анизотропии в электрическом поле было обнаружено Керром в 1875 г. и с тех пор широко используется в технике эксперимента. В настоящее время явление Керра хорошо исследовано как экспериментально, так и теоретически. Это оказалось возможным благодаря тому, что эффект наблюдается в веществах, находящихся в жидком и даже газообразном состоянии, а их изучение несравненно проще изучения твердого тела. Схема опыта относительно проста (рис. 3.10). Между двумя скрещенными поляризаторами Pi и / 2 располагают плоский конденсатор. Между пластинами конденсатора помещают кювету с жидким нитробензолом — веществом, в котором изучаемый эффект весьма велик. При включении напряжения происходит поляризация молекул нитробензола и их выстраивание. Так создается анизотропия вещества с преимущественным направлением (оптической осью кназикрис-талла) вдоль вектора напряженности электрического поля. Так же как и при механической деформации, излучение становится эллиптически поляризованным и частично проходит через второй поляризатор, скрещенный с первым, т.е. установленный так, чтобы не пропускать линейно поляризованный свет. Опыт дает Ап = н,, — п = КЕ , где К — некая константа, как правило, положительная. Однако для некоторых веществ К оказывается меньше О (это значит, что /г > п , т.е. образуется отрицательный квазикристалл). [c.122]

У молекул стеариновой кислоты на новерхностхт воды, образующих, когда они находятся в малом количестве, как бы газ двух измерений ( плоский газ ), можно также измерять давление этого газа. Для этого АгнесойПокельсиее [c.125]

Пек, имеющий определенные значения перечисленных выше 1131 качеств, нагревают при температуре 350—500 С в течение длительного времени в защитной атмосфере. В процессе нагрева происходит ряд превращений, в результате которых образуются многокольчатые большие молекулы, которые собираются в жидкокристаллическую фазу — мезофазу. Эта фаза имеет большее поверхностное натяжение, чем изотропная фаза с малой молекулярной массой, из которой она (мезофаза) вырастает. Мезофаза формируется из больших плоских ориентированных параллельно друг другу молекул, образующих кристаллы сферической формы (сфероиды), которые рас- [c.20]

Первыми органич. кристаллами без признаков одномерной анизотропии и диэлектрич. переходов стали соединения р-(ВЕВТ — ТТР)2Х, Стопки молекул ВЕОТ — ТТР образуют слои, и 8 боковых атомов 8 в молекулах дают лучшее перекрытие электронных волновых ф-ций соседних цепочек, чем 4 атома 8е в кристаллах (ТМТЗЕ)2Х. Кроме того, отклонения структуры этой молекулы от плоской ослабляют перекрытие волновых ф-ций электронов соседних молекул в стопке. В результате кратчайшими оказываются расстояния между атомами 8 разных молекул из соседних стопок в слое (рис. 5). Движение электронов в слое катионов (ВЕВТ — ТТР) практически изотропно при низких Т, в то время как поперёк слоёв о меньше примерно в 100 раз. [c.467]

При контакте жидкости с твердым телом на форму ее поверхности существенно влияют явления гaчивaния, обусловленные взаимодействием молекул жидкости н тела. Смачивание означает, что жидкость сильнее взаимодействует с поверхностью сосуда, чем находящийся над ней газ или другая жидкость. Силы притяжения, действующие между молекулами твердого тела и жидкости, заставляют подниматься ее по стенке сосуда, создавая отрицательное давление в каждой точке искривленной поверхности. Если сближать плоские стенки сосуда для перекрытия зон искривления, то образуется вогр[утый мениск, под которым в жидкости создается отрицательное давление. Состояние равновесия описывается формулой Жю-рена [c.16]

Очерченной сферой ограничена область, в которой соседние молекулы могут оказать притягательное действие на молекулы т, т и т". Если взять молекулу т, то на нее со всех сторон симметрично действуют молекулы, находящиеся в очерченной сфере. Силы последних взаимно погашаются. В ином положении находятся молекулы т и т", расположенные на расстоянии от поверхности АВ, меньшем радиуса сферы действия сил притяжения. Для этих молекул силы притяжения молекул, находящихся внутри жидкой фазы, компенсиоуются не полностью, в результате чего к молекулам прикладывается некоторая сила, действующая перпендикулярно к поверхности и направленная внутрь жидкости. Наибольшая сила будет действовать на молекулу т", поскольку для компенсации сил притяжения других молекул не достает целой полусферы. Таким образом, приходим к заключению, что молекулы, находящиеся в поверхностном слое жидкости, находятся под действшм некоторой результирующей силы сцепления, направленной внутрь жидкости перпендикулярно к поверхности. Молекулы жидкости, обладающие повышенной кинетической энергией, способной преодолеть силы сцепления, вырываются с поверхности жидкости, образуя пар. Ясно, что чем меньше будет результирующая сила сцепления, тем легче будет молекуле жидкости покинуть жидкую фазу и тем выше будет давление паров в воздухе. Можно показать, что результирующая сила сцепления, действующая на молекулу, находящуюся на поверхности жидкости, должна зависеть от кривизны поверхности. Из рис. 228, в, на котором показаны три поверхности — выпуклая, плоская и вогнутая — видно, что объем жидкости, находящейся в сфере, где возможно проявление сил сцепления между молекулами, наименьший у выпуклой поверхности и наибольший — у вогнутой. [c.346]

Кастлмэн и др. [3201 обнаружили в масс-спектре свободно расширяющейся струи смеси водяного пара с газом-носителем (Аг, Не, GOj) ионы (HjO),,, имеющие аномальную концентрацию при п = 2, 26, 28, 30, и объяснили эти аномалии клатратным строением кластеров. По их мнению, клатраты получались после ионизации в квадрупольном масс-спектрометре первичных агрегаций, образующихся в струе. О клатратной структуре иона (H20)ai с нейтральной молекулой в ловушке уже говорилось. Ион Н (Н20)гв рассматривали как слегка деформированную клатратную структуру, составленную из двадцати четырех молекул воды (в виде плоских [c.108]

На рис. 4.13,а пр2 ведена температурная зависимость проводимости одного из наиболее изученных одномерных проводников — полимера TTF—T NQ. Плоская молекула-ион (T NQ)- обладает сильными акцепторными свойствами и может образовывать соли с переносом заряда. Среди многих таких солей, имеющих квазиодномерную структуру, следует отметить хорошо проводящее при 300 К соединение T NQ- с TTF, играющим роль катиона. В настоящее время исследовано много кристаллов-полимеров этого типа, образующих целый [c.119]

Голография открывает возможность создания трехмерных изображений объектов, которые еиде не удавалось наблюдать, а также синтетических предметов [92]. Например, иа ЭВМ можно пересчитать рентгенограмму неизвестной сложной молекулы белка таким образом, чтобы получить его голограмму, а не изображение, способное дать лишь плоскую индикацию. Затем бинарную голограмму — набор черно-белых линий — можно вычертить на листе бумаги и уменьшить фотографически. Теперь такую синтетическую голограмму нужно просветить лазером и восстановить объемное изображение молекулы. Экспер 1мен-тальное получение синтетических голограмм описано в работе [46]. Способ изготовления синтетических голограмм для имитации трехмерных предметов рассмотрен в работе [ПО]. Светящийся кон ец волокна механически перемещался в пространстве, и на каждой позиции его изображеи 1е регистрировалось на голограмме, благодаря чему при восстановленин возникал куб, состоящий из 120 светящихся точек. Вопросы создания и обработки голограмм на цифровых вычислительных машинах рассмотрены в работе [57]. [c.314]

В плоском же случае для получения решения последовательными приближениями с учетом членов порядка можно воспользоваться лишь уравнением (5.7), справедливым, строго говоря, только для молекул с конечным радиусом взаимодействия. Схему расчета в атом случае можно предста. зить следующим образом ). Рассчитывается функция распределения набе1 ающих молекул /f с учетом затенения телом. Очевидно, [c.389]

Рис. I. Плоские области с однородной ориентацией молекул в жидкокристаллическом полимерном растворе (ПБГ в растворителе), выявляемые при наблюдении между скрещенными поляризатором и анализатором (фото справа), В каждой из этих плоскостей стержнеобразные молекулы полипептида приблизительно параллельны друг другу при переходе от одной области к другой это направление ориентации слегка поворачивается, так что образуется спиральная структура. Такая л<идкокристаллическая фаза называется холестерической. Упорядочение гигантских молекул жидкости происходит спонтанно в отсутствие электрического и магнитного поля.

Действительно, известно из рентгено-структурных исследований решетки кристалла [ ] и изучения дифракции электронов в парах дифенила [ ], что молекула дифенила в кристалле имеет плоское строение, н парах же плоскости фенильных колец повернуты относительно друг друга вокруг одиночной С—С-связи на 45°. Из теоретических расчетов (например, [ °]) видно, что конфигурация молекул дифенила определяется, с одной стороны, стерическим фактором, с другой — взаимодействием колец. В кристаллическом состоянии межмолекулярное взаимодействие делает выгодным более плотную упаковку, которая легче осуществляется при копланарности колец. Таким образом, различия в СКР поликристалла и жидкого дифенила (и слабых растворов в СС14 и СН3ОН), наблюдавшиеся нами, вероятно, следует связать с тем, что и в жидкости и в растворах молекула дифенила не имеет плоского строения [ ]. [c.332]

Строение цепных молекул, а также соответствующие им грунны симметрии удобно изображать, пользуясь так называемой радиальной проекцией [21]. Обернем цепную структуру цилиндром и спроектируем ее на этот цилиндр радиальными лучами, исходяш,и-ми из главной оси и нернендикулярными ей. Развернув этот цилиндр, мы получим плоское двумерное изображение с вертикальным периодом с и горизонтальным 2n N. На рис. 32 образование радиальной проекции показано на конкретном примере структуры полиэтилена. На рис. 33 грунны симметрии цепных структур представлены своими радиальными проекциями. Из этих рисунков видно, что, хотя в символ некоторых групп входят лишь плоскости симметрии, в действительности эти группы содержат и операцию скользящего отражения с. Радиальные проекции представляют собой плоские двумерные изображения, поэтому рис. 33 является, по сути дела, изображением первых 9 из 17 плоских двумерных групп симметрии [23]. Таким образом, группы симметрии цепных молекул можно вывести также, исходя из плоских двумерных групп [21]. Плоские группы могут реализоваться в ради- [c.62]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...