XY4, молекулы, плоские

XYs, молекулы, плоские (см. также Симметричные волчки) [c.614]

XY4, молекулы, плоские 14, 19, 203 XY4, молекулы, пирамидальные, нормальные колебания 128 XY4, молекулы, тетраэдрические (см. также Та и Сферические волчки) выражение для частот нормальных колебаний и силовые постоянные в системе валентных сил 198 в системе центральных сил 183 в более общей системе сил 206 изотопический эффект 250, 254, 331 отношение к нормальным колебаниям при несимметричном замещении 257, 333 кориолисово взаимодействие 475 потенциальная энергия 183, 198, 206 правила отбора для основных частот 281 [c.615]

СОСТОИТ из двух совпадающих уровней — одного симметричного и одного антисимметричного по отношению к инверсии [т. е. из уровней (+) и (—)]. В большинстве задач можно не обращать внимание на то, что существуют два уровня, а не один. Но если барьер низкий, как, например, в случае молекулы КНз, то существует удвоение (инверсионное), и надо учитывать характер уровней (-]-) или (—) (см. [23], фиг. 120, стр. 442). Если молекула плоская, то каждый уровень имеет характер либо (+), либо (—), но этот характер уже учтен в других свойствах симметрии, по крайней мере когда для описания вращательных или колебательно-вращательных уровней используется полная группа симметрии. [c.95]

Выше отмечалось, что наряду с параллельными и перпендикулярными полосами могут также быть гибридные полосы, если момент перехода имеет как параллельную, так и перпендикулярную составляющую. Относительные интенсивности двух подполос зависят от отношения квадратов компонент момента перехода. В случае молекулы, плоской в возбужденном состоянии, гибридная полоса будет наблюдаться, если момент перехода ориентирован в плоскости молекулы и если в возбужденном состоянии молекула относится к точечной группе j или Сгл так как тогда направление момента перехода не определяется симметрией. Гибридная полоса не может [c.205]

Параллельные полосы такого рода были найдены в спектрах поглощения СНз и СВз. На фиг. 96, а приведена фотография полосы 2140 А СОз. К сожалению, линии несколько уширены из-за предиссоциации, но параллельная структура полосы видна четко. На фиг. 97 схематично показаны подполосы и их наложение в частности, можно видеть, каким образом из-за сильного чередования интенсивности в подполосе К = О появляется слабое чередование интенсивности в суммарной полосе, если молекула плоская в одном из состояний. Наоборот, едва заметное чередование интенсивности в хвосте Р-ветви и сильное чередование в начале Л-ветви СВз (в спектре фиг. 96, а линия Л (0) отсутствует вообще или очень слаба), несомненно, говорит о том, что молекула плоская по крайней мере в одном состоянии. То, что она плоская или почти плоская также и в другом состоянии, следует из того факта, что в системе полос наблюдается только одна интенсивная полоса. В соответствии с принципом Франка — Кондона это означает, что геометрическая конфигурация молекулы в обоих состояниях почти одинакова. При этом не исключается возможность того, что конфигурация молекулы настолько близка к плоской, что инверсионное удвоение очень велико, и при комнатной температуре наблюдается только один подуровень. [c.226]

Рис. 7.10. На плоскую пластинку, которая движется а газе перпендикулярно к ее плоскости, лри очень низком давлении действует тормозящая сила, пропорциональная скорости пластинки V (если V значительно меньше, чем средняя скорость молекул газа). [c.220]

Отчетливое представление о тормозящей силе Ftp = —можно также получить, рассматривая движение плоской пластинки в направлении, перпендикулярном ее плоскости, сквозь газ при очень низком давлении, при условии, что скорость V пластинки значительно меньше ), чем средняя скорость v молекул газа (рис. 7.10). Давление должно быть достаточно низким, для того чтобы мы могли пренебречь столкновениями молекул друг с другом. Скорость, с которой молекулы ударяются [c.220]

Пусть плоская волна частоты со, соответствующей разности энергий т — каких-либо двух состояний атомов (или молекул) среды, распространяется сквозь эту среду. Поток излучения изменяется в соответствии с законом Бугера, причем коэффициент поглощения определяется соотношением (211.20) [c.774]

Молекула бензола СеНе представляет собой плоское шести--членное кольцо и относится к группе средней симметрии — [c.94]

Поэтому из жидкости могут вылететь сравнительно более быстрые молекулы, вследствие чего общее число испарившихся в единицу времени молекул уменьшится, а плотность молекул и давление в паровой фазе окажутся меньшими по сравнению с теми, что были бы над плоской поверхностью раздела. [c.224]

При выпуклой поверхности жидкости испарение, наоборот, будет облегчено из-за уменьшения числа молекул, притяжение которых надо преодолеть вследствие этого давление насыщенного пара над выпуклой поверхностью жидкости, например, над каплей, будет больше, чем над плоской поверхностью. Когда температура жидкости достигает температуры кипения и давление насыщенного пара над поверхностью жидкости в сосуде (которая из-за сравнительно больших размеров сосуда не отличается сколько-нибудь заметно от плоской) становится равным внешнему давлению, давление насыщенного пара внутри паровых пузырьков в жидкости всегда меньше, чем давление насыщенного пара над плоской поверхностью, будет ниже внешнего давления, и поэтому такой паровой пузырек, если он каким-либо образом и возник внутри жидкости, будет раздавлен превосходящим внешним давлением. [c.224]

Формула Брэгга - Вульфа. Кристалл представляет совокупность атомов или молекул, закономерно и упорядоченно расположенных в узлах пространственной кристаллической решетки. Поведение волн анализируется с помощью принципа Гюйгенса - Френеля, который позволил успешно построить теорию интерференции и дифракции электромагнитных волн в световом диапазоне. В соответствии с этим принципом каждая точка волнового фронта рассматривается как источник вторичных волн, которые интерферируют между собой с учетом возникающих при этом фазовых соотношений. Отражение волны от плоской поверхности сводится к тому, что каждая точка поверхности становится источником вторичных волн. Они интерферируют между собой и дают отраженную волну под углом отражения, равным углу падения. [c.48]

Рассмотрим теперь плоскую молекулу, у которой в положении равновесия все атомы расположены в одной плоскости. В этой [c.294]

Чтобы поднять давление пара над вогнутой поверхностью до его давления при испарении с плоской границы раздела фаз, необходимо увеличить кинетическую энергию молекул жидкости, повысив ее температуру на некоторую величину А Т. [c.334]

Вылет молекул из жидкости при вогнутой поверхности последней сопряжен с преодолением дополнительного по сравнению со случаем плоской поверхности притяжения молекул, находящихся в густо заштрихованной области (рис. 6-15 радиус круга равняется радиусу действия молекулярных сил). Поэтому из жидкости могут вылететь сравнительно более быстрые молекулы, вследствие чего общее число испарившихся в единицу времени молекул уменьшится, а плотность молекул и давление в паровой фазе окажутся меньшими по сравнению с теми, [c.214]

Для определения энергетических уровней молекулы решалось секулярное уравнение, представленное в нашем случае детерминантом 20 X 20, который может быть факторизован с учетом симметрии молекулы. Плоская молекула I обладает симметрией С,., что позволяет ввести молекулярные орбиты, преобразующиеся по четному [c.36]

Действительная структура, которую можно ожидать для полос типа С, в общем случае не рассчитывалась, однако Нильсен [660] дал диаграммы для ряда малых значений р (предполагая, как и раньше, что молекула плоская). Эти диаграммы воспроизведены на фиг. 161. Нетрудно видеть, что при очень малых значениях р структура полосы практически совпадает со структурой полосы типа В. Такой результат вполне естественен, так как и полоса типа С и полоса типа В в этом случае приближаются к перпендикулярной полосе [c.510]

Xs, молекулы, плоские, образующие правильный шестиугольник (De/,) 103, 110, 132, 203 Х молекулы точечной группы Dia, предположение о более общей квадратичной потенциальной функции 20Э Х , молекулы точечной группы Of 21 ХоСО, плоские колебания как функция массы X 218, 219 XYa, молекулы, линейные, симметричные влияние ангармоничности на колебательные уровни 230 вращательная постоянная D 26 выражения для основных частот и силовых постоянных 172 в более общей системе сил 204 в системе постоянных валентных сил 190 изотопический эффект 249 колебательный момент количества движения 88, 403 координаты симметрии 172 кориолисово взаимодействие 402, 403 междуатомные расстояния 424, 426 [c.614]

X,Yo, молекулы точечной группы Vh, плоские 203 XeYa, молекулы точечной группы плоские 203 XeYe, молекулы, плоские симметричные точечной группы D h 3, 136, 209 XYY , молекулы, изотопы молекул XYj 249, 264 [c.615]

XY2Z2, молекулы, плоские точечной группы Vh 12, 14, 203 XY2Z2, молекулы точечных групп и С2Й 203, 209, 268 X(YZJ , молекулы точечной группы О [c.616]

Если молекула XYg неплоская в нижнем состоянии, то колебательные уровни А и Al будут попарно сближаться (фиг. 67), но только один из них будет комбинировать с данным верхним электронно-колебательным уровнем, скажем, тина Е, если молекула плоская в верхнем электронном состоянии. В этом случае будет наблюдаться длинная прогрессия полос по внеплоскост-ному деформационному колебанию (а ). Верхние электронно-колебательные уровни относятся попеременно к типу Е и " и поэтому комбинируют попеременно то с нижней, то с верхней компонентой инверсионных дублетов в основном состоянии, как это показано на фиг. 67. Поскольку полосы относятся попеременно то к типу Е — Л, то к типу Е" — А" , наблюдается характерное изменение чередования интенсивности если верхнее электронное состояние относится к типу Е", то в подполосах 1 — О при четных значениях i отсутствуют четные линии, а при нечетных v — нечетные линии. В случае верхнего электронного состояния Е" происходит обратное чередование. [c.232]

В основном состоянии радикала СНз из занятых орбиталей самой верхней граничной орбиталью будет орбиталь на которой находится только один электрон (фиг. 127 и табл. 39). Этот электрон — несвязывающий, поскольку молекула плоская. Плоскость молекулы будет узловой плоскостью для данной орбитали. В основном состоянии иона СЩ эта орбиталь не занята, связывающие же электроны в этом состоянии иона будут находиться на тех же орбиталях, что и у радикала СН3. Поэтому следует ожидать, что и в данном примере ридберговские состояния (табл. 40) будут иметь очень близкие к основному состоянию значения колебательных частот и вращательных постоянных. Этот вывод также был подтвержден экспериментально (Герцберг [521]). В то же время для молекулы КНз положение несколько иное. В этой молекуле на орбитали 1а находятся два электрона (табл. 39), а, поскольку в случае неплоской конфигурации молекулы эти электроны смешиваются с другими связывающими электронами ), это приводит к тому, что молекула Л"Нз оказывается действительно неплоской в основном состоянии. Ион же Л Н[ обладает той же электронной конфигурацией, что и СНз, и, следовательно, по всей вероятности, имеет плоское строение. Поэтому нужно ожидать, что молекула КНз будет плоской в ридберговских состояниях, что действительно и было установлено для ряда этих состояний (гл. V, разд. 2, а). Межъядерное расстояние NH оказывается несколько большим, чем в основном состоянии, одпако из-за изменения валентного угла неплоское деформационное колебание будет сильно возбуждаться при переходах из основного состояния в ридберговские, в силу чего ридберговские серии в спектрах будут не очень четкими. Валентные колебания, по-видимому, не возбуждаются при наблюдаемых экспериментально ридберговских переходах, и их частоты поэтому, вероятно, не очень отличаются [c.427]

Физический смысл этого результата понятен. По сравнению с молекулами на плоской поверхности у молекул на сферической поверхности меньше соседей, к которым они притягиваются. Поэтому им легче отрываться и переходить в пар. Значит, при той же температуре нужна ббльшая, чем в случае плоской поверхности плотность пара (и потому большее его давление), чтобы обратный поток молекул к капле уравновесил их потерю. Или, при том же давлении и плотности пара—более низкая температура, чтобы уменыпилась скорость испарения капли. А если этого нет, то капля испарится. [c.135]

Согласно представлениям Рэлея, рассеяние света однородной газовой средой объясняется движением молекул ее составляюн их. Рэлею было известно, что распространение плоской волны через однородную среду, состоящую из неподвижных частиц (молекул), не приводит к рассеянию света. Отсутствие рассеяния света в данном случае обусловлено интерференцией вторичных волн. Постоянство сдвига фаз между вторичными волнами, исходящими из одинаковых элементов объема, приводит к взаимному гашению вторичных волн во всех направлениях, кроме направления распространения, предписанного законом геометрической оптики . Чтобы объяснить рассеяние света в газе, Рэлей полагал, что вторичные волны, излучаемые одинаковыми элементами объема однородной среды (газа), [c.309]

Анизотропия в электрическом поле. Возникновение анизотропии в электрическом поле было обнаружено Керром в 1875 г. и с тех пор широко используется в технике эксперимента. В настоящее время явление Керра хорошо исследовано как экспериментально, так и теоретически. Это оказалось возможным благодаря тому, что эффект наблюдается в веществах, находящихся в жидком и даже газообразном состоянии, а их изучение несравненно проще изучения твердого тела. Схема опыта относительно проста (рис. 3.10). Между двумя скрещенными поляризаторами Pi и / 2 располагают плоский конденсатор. Между пластинами конденсатора помещают кювету с жидким нитробензолом — веществом, в котором изучаемый эффект весьма велик. При включении напряжения происходит поляризация молекул нитробензола и их выстраивание. Так создается анизотропия вещества с преимущественным направлением (оптической осью кназикрис-талла) вдоль вектора напряженности электрического поля. Так же как и при механической деформации, излучение становится эллиптически поляризованным и частично проходит через второй поляризатор, скрещенный с первым, т.е. установленный так, чтобы не пропускать линейно поляризованный свет. Опыт дает Ап = н,, — п = КЕ , где К — некая константа, как правило, положительная. Однако для некоторых веществ К оказывается меньше О (это значит, что /г > п , т.е. образуется отрицательный квазикристалл). [c.122]

По принятой терминологии к категории смектических жидких кристаллов (или смектиков) относятся анизотропные жидкости разнообразной слоистой структуры. По крайней мере некоторые из них представляют собой тела с микроскопической функцией плотности молекул, зависяш,ей только от одной координаты (скажем, Z) и периодической по ней, р = р (2). Напомним (см. V, 128), что функцией плотности определяется распределение вероятностей различных положений частиц в теле в данном случае можно говорить о различных положениях молекул как целого, т. е. pdV есть вероятность центру инерции отдельной молекулы находиться в элементе объема dV. Тело с функцией плотности р (г) можно представлять себе как состоящее из свободно смещаюш,ихся друг относительно друга плоских слоев, расположенных на одинаковых расстояниях друг от друга. В каждом из Слоев расположение центров инерции молекул беспорядочно, и в этом смысле каждый из них представляет собой двумерную жидкость , жидкие слои, однако, могут быть как изотропными, так и анизотропными. Это различие может быть связано с характером упорядоченной ориентации молекул в слоях. В простейшем случае анизотропия распределения ориентаций задается всего одним направлением п (скажем, направлением длинной оси молекулы). Если это направление перпендикулярно плоскости слоев, слои изотропны, так что ось. z является осью аксиальной симметрии тела такова, по-видимому, структура так называемых смектиков А. Если же направление п наклонно к плоскости х, у, то в этой плоскости появляется избранное направление и осевая симметрия исчезает такова, по-видимому, структура так называемых смектиков С. [c.228]

Использование наклонного падения на плоские решетки позволило определить длину волны рентгеновских лучей с большой точностью. Повторяя те же измерения с пространственной решеткой каменной соли, можно было по известной длине рентгеновского излучения точно определить период решетки.каменной соли, т. е. расстояние между составляющими эту решетку ионами. Отсюда удалось найти точное значение числа молекул в одном моле, т. е. число Авогадро. Эти определения числа Авогадро считаются самыми надежными. Согласно им значение числа Авогадро рекомендовано (в 1974 г.) считать равным 6,022045-10 мoль" вместо прежнего 6,0247-10 моль" (1955 г.). [c.412]

Действительно, если среда оптически однородна или, другими словами, если ее показатель преломления не меняется от точки к точке, то в одинаковых малых объемах световая волна индуцирует одинаковые электрические моменты, изменение которых во времени и приводит к излучению когерентных вторичных волн одинаковой амплитуды. На рис. 29.1 представлен случай распространения плоской монохроматической волны в однородной среде. На волновом фронте А А выделим объем V с линейными размерами, малыми по сравнению с длиной волны падающего света, но содержащий достатрчно много молекул, чтобы среду можно было рассматривать как бй лощную. В направлении, характеризуемом углом 0, [c.575]

Теоретическое рассмотрение электронных спектров многоатомных молекул представляет собой значительные трудности вследствие наличия у таких молекул большого числа (в общем случае ЗЛ/—6) колебательных степеней свободы. Поскольку электронная энергия многоатомной молекулы зависит, вообще говоря, от всех нормальных колебаний, то ее полная энергия уже не выражается плоской иотенциальной кривой, а представляет собой сложную потенциальную поверхность в многомерном пространстве ЗМ—6 измерений. По такой причине сколько-нибудь последовательной и строгой теории электронных спектров многоатомных молекул, пригодной для соединений различных классов, пока не существует. [c.245]

Теоретическое решение задачи о теплообмене в промежуточной области возможно также на основе моментного метода, основанного на простейшем представлении функций распределения до и после соударения молекул со стенкой и предположении о диффузном характере отражения молекул. Результаты, полученные этим методом для передачи теплоты через плоский слой разреженного газа Ю. А. Кошмаровым, показаны на рис. 11.5 (линия 2). [c.401]

Вылет молекул из жидкости при сильно вогнутой поверхности сопряжен с преодолением дополнительного по сравнениюсо случаем плоской поверхности притяжения молекул, находящихся в густо заштрихованной области (рис. 8.5, радиус круга равняется радиусу действия молекулярных сил). [c.223]

Гетеродесмические структуры, в отличие от гомодесмических, всегда являются координационно-неравными. В зависимости от к или т различают островные (k=3), цепные (k = 2) и слоистые (й=1) структуры, причем островные и координационно-равные не всегда надежно различимы. Примером островных структур являются молекулярные соединения с конечными молекулами, содержащие изолированные комплексы металлов и т. д. Примерами цепных структур могут служить кристаллические полимеры, например элементарный селен, силикаты типа асбеста и т. д. Представителями слоистых структур являются графит, содержащий плоские гексагональные сетки атомов углерода, слоистые силикаты. Встречаются также структуры с координацией смешанного типа. [c.162]

Силы притяжения, приложенные к молекуле т со стороны молекул, находящихся в области А (см. чертеж), уравновешиваются силами притяжения молекул, находящихся в области В (симметричной области А). Как видно, можно считать, что рассматриваемая молекула притягивается книзу только теми молекулами, которые находятся в области С, ограниченной сверху горизонтальной линией 2 2 (в случае плоской свободной поверхности aiftj) или кривой a jbi (в случае вогнутой свободной поверхности a lb i). [c.16]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...