Ф. И. К., фотографическая область инфракрасного спектра

Большое число обертонов Н О наблюдено в фотографической области инфракрасного спектра, а также в видимой области при поглощении солнечного спектра в земной атмосфере, особенно при повышенной влажности. Их анализ дан Мекке и его сотрудниками [612], [130], [333] ). Нулевые линии (см. гл. IV) всех наблюденных полос приведены в табл. 60. Интерпретация взята из работы Мекке [612]. Нижнее состояние всех наблюденных полос есть состояние О, О, 0. [c.305]

Исследование вращательных комбинационных и инфракрасных спектров аммиака (см. г.ч. I) показало, что молекула NH,, является симметричным волчком, обладающим постоянным электрическим дипольным моментом. Наиболее простое объяснение этого экспериментального факта состоит в предположении, что молекула аммиака образует пирамиду с атомом азота в вершине. Однако возможны и другие предположения. Хотя результаты исследования вращательного инфракрасного спектра совершенно исключают возможность плоской симметричной структуры (точечная группа D,/,, см. фиг. 1, S), так как такая структура не обладает дипольным моментом, но они не исключают несимметричную структуру, при которой молекула имеет два равных или почти равных момента инерции (например, плоскую несимметричную модель с симметрией или пирамидальную несимметричную модель с симметрией С ). Однако в этом случае молекула должна была бы иметь шесть основных частот, в то время как при предположении о симметричной пирамидальной структуре (точечная группа Сз,,) получаются только четыре частоты две полностью симметричные Ai и две дважды вырожденные Е (см. табл. 36). На основе последнего предположения может быть дано удовлетворительное истолкование большого числа полос в обычной и фотографической областях инфракрасного спектра, а также линий комбинационного спектра. Не имеется никаких данных о [c.318]

Полосами, в которых не совпадают между собой ни линии ветвей Q в каждой подполосе, ни различные подполосы, являются, повидимому, некоторые полосы молекулы КНз в фотографической области инфракрасного спектра. В таких полосах мы сталкиваемся с дополнительным усложнением, так как верхние уровни состоят из ряда колебательных подуровней, обусловливающих наложение параллельной и перпендикулярной полос, так как инверсионное [c.451]

Фиг. 141. Полосы СН4 в фотографической области инфракрасного спектра [(а)). = 1,106 л н (о) X = 1,135 а]. Для полосы 1,106 А приведены две спектрограммы с разной интенсивностью линий. Толщина поглощающего слоя

Фотографическая область инфракрасного спектра [c.518]

Физические постоянные 569 Ф. И. К., фотографическая область инфракрасного спектра Форма вырожденных нормальных колебаний, их определение 100, 102,103,107,109 Форма колебания, определение 149 (глава и, 4) [c.625]

И, К. — инфракрасная полоса, Ф. И. К. — инфракрасная полоса в фотографической области спектра. К. Р. — комбинационная линия, пол. — поляризованная, — параллельная полоса (тип симметрии ), А, — перпендикулярная полоса (]1 ), (о. с) — очень интенсивная, (с) — интенсивная, (ср) — средней интенсивности, [c.299]

Изучение тонкой структуры инфракрасных полос в фотографической области спектра, повидимому, доказывает (см. гл. IV), что молекула НСООН— плоская и имеет форму [c.346]

Другой характерной чертой этого периода является расширение областей применения технической оптики, для чего используются инфракрасное излучение, ультрафиолетовое излучение и люминесценция. В результате исследований инфракрасного диапазона спектра и возможностей широкого практического использования этого вида излучения появилась новая область науки и техники — инфракрасная техника, а затем и новая область приборостроения — оптико-электронные приборы . Получает дальнейшее развитие и спектроскопия — возникает инфракрасная спектроскопия — мощное средство для исследования молекулярной структуры веществ. Успехи, достигнутые в изготовлении фотографических объектов, значительно облегчили задачу массового изготовления спектрографов и других оптических инструментов и приборов. [c.370]

Если разрешающая сила дифракционных приборов недостаточна для исследования спектров газовых лазеров, то призменные спектрографы, разрешение которых еще меньше, пригодны лишь для исследования лазеров, излучающих широкие полосы. Приборами с дифракционной решеткой можно пользоваться для спектрального анализа выходного излучения газовых лазеров и спектроскопической идентификации переходов, особенно в дальней инфракрасной области, где фотографические методы непригодны и приходится прибегать к помощи фотоприемников. [c.330]

Приятно В инфракрасной области, где разные длины волн нельзя различить визуально. Высшие порядки можно устранить путем предварительной фильтрации света, пропуская его через стигматическую систему с поперечной дисперсией — дисперсионную систему (например, призму), разлагающую в спектр в направлении, перпендикулярном тому, в котором разлагает свет в спектр дифракционная решетка. В дифракционных приборах с фотографической регистрацией величину лучше всего подбирать таким образом, чтобы она ограничивалась размерами фотопластинки. [c.333]

Была проанализирована структура только двух полос в фотографической области инфракрасного спектра с частотами 9911 и 10100 см (см. гл. IV, стр. 520). Они являются перпендикулярными полосами. Имеются значительные расхождения в оценке характера других ненолностьк разрешенных инфракрасных полос. Ввиду недостаточного разрешения структуры имеется также значительная неопределенность в определении положений начала полос. В табл. 62 и 63 отдано предпочтение данным Спрега и Нильсена [804] и [c.306]

А. Нильсена и Г. Нильсена [657], полученным с высокой дисперсией (в тех случаях, когда эти данные имелись). Интерпретация полос дана в основном согласно Бейли, Томпсону и Хейлу [94]. Ее следует предпочесть интерпретации полос, приведенной в работах Спрега, А. Нильсена и Г. Нильсена, так как Бейли, Томпсон и Хейл сохранили далеко идущую аналогию с молекулой Н О (отсутствие переходов с Дг>з = 0 и 2, за исключением v и 2чц) и для полос в фотографической области инфракрасного спектра получили тии симметрии верхнего состояния, находящейся в согласии с результатами анализа тонкой структуры. [c.307]

Тяжелый ацетилен, СгНО и СоВг. Спектры тяжелых ацетиленов исследованы нескольких работах, однако не столь подробно, как спектры С На. Обертоны и составные полосы в фотографической области инфракрасного спектра наблюдались только для С НО. В табл. 69 и 70 приведены наблюденные значения и (вполне очевидная) претация полос. [c.316]

Позже Цумвальт и Жигер [977] исследовали тонкую структуру двух полос в фотографической области инфракрасного спектра и пришли к выводу, что модели а и б не осуществляются в действительности. Однако фотометрическая кривая, приведенная ими, вряд ли особенно убедительна. Они считают, что наличие двух близких полос равной. интенсивности обусловлено инверсионным удвоением, что возможно только для модели в. [c.326]

Эта полоса в фотографической области инфракрасного спектра впервые обнаружена Герцбергом и Ферлегером [445] и позднее исследована более подробно Бауером н Беджером [128]. [c.346]

Значения, приведенные в скобках, получепЕЛ косвенными методами и не наблюдены в комбинационном или инфракрасном спектрах. Полосы в фотографической области инфракрасного спектра не включены (см. текст), [c.351]

Герцберг и Ферлегер [445] нашли в фотографической области инфракрасного спектра второй обертон частоты ОН. Значение частоты равно 10 530 см . Третий обертон частоты ОН и второй обертон частоты СН в фотографической области [c.360]

Наблюдены в фотографической области инфракрасного спектра Герцбергом, Пата и Ферлегером [440]. Несколько других чрезвычайно слабых полос в еще более короткой области да(1Ы Беджером и Бауером [69]. [c.364]

Несколько других частот в фотографической области инфракрасного спектра найдены Мекке и Фир-Л1ШГ0М [617] и Эйстером [316]. [c.366]

Очень поучительный пример такой смешанной полосы, а следовательно, и перпендикулярной полосы, был найден Герцбергом, Пата и Ферлегером [438] в фотографической области инфракрасного спектра ЫзН и впервые был правильно интерпретирован Эйстером [318]. Этот спектр с обозначенными ветвями Q показан на фиг. 129. Молекула НдН, несомненно, не является точно симметричным волчком, однако широкая структура полосы указывает на то, что один из моментов инерции очень. мал, т. е. на то, что все три атома N расположены почти на прямой, причем атом Н находится на конце цепочки, но не на оси, а под некоторым углом [c.456]

Действительно, при увеличении дисперсии линии полос молекулы СН4, соответствующие более высоким значениям 7. разрешаются на две или большее число компонент. Такое расщепление можно обнаружить для последних линий ветви Р основной полосы Vз, изображенной на фиг. 139. Как видно из фиг. 140, расщепление очень велико для полосы и заметно нарушает регулярность линий ветвей Я и / . Аналогичное расщепление ясно видно также на снимке инфракрасной полосы СН4 11060А в фотографической области инфракрасного спектра, приведенном на фиг. 141, а. [c.484]

Нужно иметь в виду, что фиг. 150 построена при предположении, что вращательные постоянные верхнего и нижнего состояний равны друг другу. Если оно не выполняется, то все три ветви будут оттенены в ту или иную сторону. Если вращательные постоянные верхнего и нижнего состояний очень сильно различаются, как это может иметь место для инфракрасных полос в фотографической области инфракрасного спектра, то будет отсутствовать сгущение линий около центра полосы (фиг. 150) и ее общий вид совершенно изменится. Примером этого может служить полоса Н2О в области 9400 А, воспроизведенная на фиг. 151,а. С другой стороны, полоса Н О в области 8200 А (фиг. 151,(5) ясно обнаруживает центральную ветвь . Эти две полосы принадлежат молекуле, которую нельзя считать симметричным волчком даже приближенно. На фиг. 152 и 153 приведены две полосы типа А молекул Н СО и С2Н4, которые близки к симметричному волчку (с р — 0,13 и 0,16 соответственно). Нетрудно видеть, что эти полосы практически тождественны параллельным полосам молекул, являющихся симметричными волчками. [c.501]

Фнг. 151. Полосы Н О в фотографической области инфракрасного спектра солнца [(а) —Х = 9400 А, (6) — Х = 8200А]. Приведена интерпретация только некоторых более интенсивных линий при Дт = 1. [c.503]

Кроме перечисленных случаев, заметное инверсиотюе удвоение встречается, повидимому, только для молекулы H O.j. Цумвальд и Жигер [977] предположили, что дублетная структура инфракрасных полос в фотографической области спектра обусловлена именно инверсионным удвоением. Принятая ими модель молекулы имеет вид, приведенный на фиг. 2,а. В этом случае инверсия может быть достигнута поворотом двух групп ОН вокруг оси О—О. Однако такая интерпретация спектра отнюдь не является окончательно установленной. [c.243]

Значения частот инфракрасных полос а фотографической области спектра, за исключением 9050,6 1 10211 см 1, относятся к началам полос, вычисленным тонкой структуры. Для частот, полученных и в комбинационном и инфракрасном спектрах, приведены более точные значення комбинационных частот. [c.315]

В табл. 119 приведены наблюденные комбинационные и инфракрасные частоты вплоть до 3400 см . Некоторые инфракрасные полосы с более высокими частотами были наблюдены Б толоме [119] и Ву и Баркером [965], две инфракрасные полосы в фотографической области спектра — Генсвейном и Мекке [346]. Восемь валентных частот С— Н должны лежать в области 2700-3100 см , частоты внешних деформационных колебаний групп СНа и СНз-—в области 1200—900 см , две валентные частоты С—С —-близко к 900 см , деформационная частота цепочки С—-С—С и частота крутильного колебания — ниже 500 см . Дальнейшего успеха в идентификации частот можно достигнуть с помощью правила (имеющего много исключений), что частоты пол-носимметричных колебаний (А ) проявляются в виде наиболее интенсивных комбинационных линий. Далее, следует учитывать, что острый центральный максимум в неразрешенных инфракрасных полосах табл. 119 отмечены буквой О) свидетельствует о том, что дипольный момент перпендикулярен оси, соответствующей наименьшему моменту инерции (см. раздел 4 гл. IV). В данном случае это означает, что дипольный момеит [c.389]

Примеры, моменты инерции и расстояния между ядрами. Мекке и его сотрудники [612, 130, 333] были первыми, кому удалось дать полный анализ вращательно-колебательного спектра молекулы, являющейся асимметричным волчком, а именно молекулы Н.20. Этот пример и до сих пор остается единственным примером сильно асимметричного волчка, дли которого произведен действительно полный анализ спектра. Существенное преимущество в данном случае заключается в том, что благодаря сильному поглощению в атмосфере солнечного спектра парами воды удается получить очень полный спектр Н О с высокой дисперсией в области спектра, доступной для фотографирования. Было обнаружено, что все полосы в фотографической области спектра принадлежат к типу Л. В качестве примера в табл. 134 приведены значения частот и интерпретация линий полосы 8227А, которая была воспроизведена на фиг. 151, б. Читатель может использовать эти даниые и проверить, как выполняются приведенные выше комбинационные соотношения. Табл. 135 иллюстрирует как совпадение некоторых комбинационных разностей для нижнего состояния рассматриваемой полосы, так и их совпадение с соответствующими комбинационными разностями для других полос и с надлежащим образом выбранными разностями для чисто вращательного спектра в далекой инфракрасной области. Мы видим, что, за исключением одного случая 3 —2 , совпадение разностей, полученных для данной пары уровней из разных полос и из вращательного [c.517]

Лучшей чувствительностью (10 ... 10 см ) обладают методы внутрирезонаторного поглощения и оптико-акустический. Оптико-акустический метод более прост в реализации и наиболее эффективен в инфракрасной области спектра, где фотоприемники излучения обладают низкой чувствительностью и спектрофотометрия слабопоглощающих сред затруднительна. Метод внутрирезонаторного поглощения позволяет за короткое время 10 с) регистрировать спектр поглощения в широком спектральном диапазоне ( 70... 100 см ), однако пока он применяется лишь в фотографической области спектра, где работают широкополосные твердотельные и жидкостные лазеры. [c.146]

Открытие фотографии и ее успехи сыграли решающую роль в исследовании ультрафиолетовых лучей, ибо фотографическая пластинка оказывается к ним весьма чувствительной. Исследование ультрафиолетового излучения удобно также производить по его сп Усоб-ности возбуждать свечение многих тел (флуоресценция и фосфоресценция) и вызывать фотоэлектрический эффект. Фотографировать можно также и инфракрасное излучение, применяя особым способом обработанные фотопластинки (сенсибилизация, см. гл. XXXV). Таким путем удается, однако, дойти лишь до 1= 1,2—1,3 мкм. Значительно дальше простирается чувствительность к инфракрасным лучам у современных фотоэлементов и фотосопротивлений, с помощью которых можно регистрировать инфракрасное излучение примерно до 100 мкм. Используя влияние инфракрасных лучей на яркость фосфоресценции (см. гл. XXXVIII), удалось исследовать область спектра до 1,7 мкм. Однако тепловой метод, применимый для любой длины волны, является и доныне весьма распространенным при работе с инфракрасным излучением, особенно для длин волн больше 2 мкм. Конечно, при этом применяются весьма чувствительные термометры, особенно электрические (сверхпроводящие и обычные болометры и термопары), позволяющие констатировать подъем температуры на миллионную долю градуса (10 К). [c.401]

Явления генерации кратных, разностных и суммарных гармоник нашли многочисленные научно-технические применения. Ценность этих явлений для лазерной техники обусловлена тем, что удвоение частоты лазерного излучения или смешивание излучений двух лазеров в нелинейной среде позволяет получать мощный поток когерентного света в области спектра, отличной от исходной. Например, удвоение частоты излучения лазеров на красителях, генерирующих в видимой области спектра (см. 231), обеспечивает когерентное излучение с плавной перестройкой частоты в ультрафиолетовой области. Особый интерес представляет смешивание инфракрасного излучения со светом мощных лазеров (рубинового или неодимового). Дело в том, что приемники инфракрасного излучения значительно уступают по чувствительности и инерционности приемникам, применяемым в видимой и ультрафиолетовой областях. В инфракрасной области очень плохо разработана фотография. Смешивание же излучения, например, с Я, = 4 мкм и 0,694 мкм (рубиновый лазер) дает желтый свет с длиной волны 0,591 мкм, который можно регистрировать и визуально, и фотографически, и с помощью фотоумножителя. Таким способом удается регистрировать даже слабое тепловое излучение. [c.845]

В настоящее время лазеры работают в широком интервале длин волн, приблизительно от 2000 А до 0,4 мм, но большинство из них характеризуется чрезвычайно малой шириной линии излучения. И хотя открыты уже сотни переходов, в большей части спектрального диапазона лазеры еще не созданы. Чтобы измерять параметры пучка света в таком огромном интервале длин волн, необходимы чрезвычайно разнообразные экспериментальные методы. Очевидно, что в некоторых областях спектра экспериментальные возможности ограничиваются типами доступных приемников. Наиболее изученная часть спектра— это область от 0,25 примерно до 1 мк. В данной области имеется большое число разнообразных приемников. Это фотографические пленки, приемники с внешним и внутренним фотоэффектом и самые разнообразные актинометрические материалы. Были достигнуты большие успехи и создано много приемников в диапазоне длин волн от 0,7 до 1000 ж/с, обычно называемом инфракрасным. Основные свойства некоторых из наиболее широко применяющихся инфракрасных приемников рассматриваются в гл. 4. [c.34]

Смотреть страницы где упоминается термин Ф. И. К., фотографическая область инфракрасного спектра : [c.312] [c.396] [c.415] [c.420] [c.420] [c.605] [c.340] [c.353] [c.358] [c.363] [c.518] [c.530] [c.606] [c.606] [c.607] [c.609] [c.610] [c.14] [c.316]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...