Атмосфера экспоненциальная

Если для условий Земли структура и параметры атмосферы изучены достаточно хорошо, то для других планет надежные данные отсутствуют. При проведении расчетов часто используют приближенные модели атмосфер, основанные на допущении об изотермичности атмосферы (постоянстве температуры по высоте). Это допущение приводит к простому закону изменения плотности атмосферы — экспоненциальному закону вида (1.5). В табл. 1.1 приведены данные по газовому составу атмосфер планет, а также значения параметров ро и р для закона (1.5). [c.45]

Легко проследить не только сезонные колебания, но и отчетливо выраженную тенденцию к росту содержания СО2 в атмосфере. Продолжительность периода сбора данных недостаточна для того, чтобы можно было установить, будет ли тенденция роста линейной либо он подвержен колебаниям. Рассмотрим рис. 12.17, где представлена оценка интенсивности поступления СО2 в атмосферу в результате сжигания топлив за период с 1860 по 1980 г. Здесь четко прослеживается экспоненциальная зависимость, причем кривая имеет более или менее одинаковый наклон на всем участке, соответствующем указанному периоду. Наличие разрыва этой кривой можно объяснить двумя мировыми войнами и экономической депрессией . [c.300]

Можно указать ряд случаев, когда приходится практически встречаться с подобными условиями теплообмена тел с окружающей средой. Таковы условия охлаждения тела при его движении в среде с экспоненциально меняющейся плотностью (например, в атмосфере). Таковы условия изменения теплового состояния тела в результате его теплообмена с потоком газа, свободно истекающего из резервуара постоянного объема. [c.244]

В большинстве случаев изменение плотности атмосферы р по высоте h достаточно хорошо описывается экспоненциальной зависимостью [c.129]

Рис. 3. Сравнение Стандартной атмосферы Земли с экспоненциальной зависимостью плотности от высоты (р ==

Отнощение а/А можно считать постоянным лишь при малых давлениях рабочей среды. С повышением давления неравномерность сжатия колец набивки возрастает. С увеличением степени сжатия набивки отношение а А также увеличивается, что приводит к более резкому снижению давления на кольцах набивки со стороны атмосферы и значительному отклонению кривой распределения давления в сальниковом уплотнении от экспоненциальной. [c.354]

Как и в линейной теории, можно законно пренебречь последним членом в этом выражении и отметить, что с учетом экспоненциального закона для атмосферы величина В4 пропорциональна р. Таким образом, 0" выражается через 0 в следующем виде [c.175]

Из наблюдений за сгорающими в атмосфере метеорами ( падающие звезды ) известно, что их траектории мало отличаются от прямых линий и, следовательно, влияние силы тяжести на закон движения метеора пренебрежимо мало по сравнению с силой аэродинамического сопротивления. При такой схематизации мы приходим к простой задаче динамики точки. Если принять экспоненциальный закон изменения плотности атмосферы и постоянство аэродинамического коэффициента сопротивления, то мы получаем простую, решаемую Б квадратурах задачу, исследование которой позволяет разъяснять любознательным студентам многие вопросы входа объектов в [c.29]

Точечный источник в экспоненциальной атмосфере. В заключение зтого раздела рассмотрим точечный источник в среде с постоянной температурой, но с экспоненциально убывающей вверх плотностью — в изотермической атмосфере. Эта задача имеет, кроме физического, и практический интерес, например, в связи с задачей акустического зондирования атмосферы, которое все шире применяется в последнее время. [c.94]

Мы будем предполагать, что Земля и ее атмосфера имеют сферическую структуру плотность атмосферы будем считать изменяющейся по экспоненциальному закону, как это обычно делается в учебниках физики (вспомните так называемую барометрическую формулу ) плотность р на высоте Н над уровнем моря определяется по формуле [c.294]

Из наблюдений за сгорающими в атмосфере метеорами ( падающие звезды ) известно, что их траектории мало отличаются от прямых линий и, следовательно, влияние силы тяжести на закон движения метеора пренебрежимо мало по сравнению с силой аэродинамического сопротивления. Мы приходим при такой схематизации к простой задаче динамики точки. Если допустить экспоненциальный закон изменения плотности атмосферы и постоянство аэродинамического коэффициента сопротивления, то мы получаем простую, решаемую е квадратурах задачу, исследование которой позволяет разъяснить любознательным студентам многие вопросы входа объектов в атмосферу Земли (в частности, рассчитать максимальную перегрузку и определить законы изменения высоты и скорости объекта). [c.11]

Сильный взрыв и распространение ударных волн в экспоненциальной атмосфере......................................................247 [c.207]

Сильный взрыв и распространение ударных волн в экспоненциальной атмосфере. Атмосфера Земли не является однородной и плотность воздуха уменьшается с высотой. Приближенно это уменьшение можно описать барометрической формулой ро — роо хр (—Л/Д), где роо — плотность на уровне моря, а Д — так называемая высота стандартной атмосферы, которая у поверхности Земли равна 8,5 км. Если энергия взрыва Е достаточно велика или плотность в точке взрыва рс достаточно мала, ударная волна, еще будучи очень сильной, проходит большие расстояния, превышающие Д, и тогда на газодинамическом процессе существенным образом сказывается неоднородность атмосферы. Движение теперь двумерно и неавтомодельно, так что решение полной задачи представляет очень большие трудности. Однако закономерности распространения фронта [c.247]

В описанной постановке сильный взрыв в экспоненциальной атмосфере с нулевым давлением был рассмотрен А. С. Компанейцем [c.248]

Аналогично можно рассмотреть автомодельную задачу о распространении ударной волны в сторону экспоненциального уменьшения плотности (Ю. П. Райзер, 1964). Здесь имеется некоторая аналогия с движением в случае степенной атмосферы (см. п. 4.4), [c.248]

Основное влияние на стойкость колосников оказывает внешнее окисление. Образующаяся в условиях окислительно-восстанови-тельной атмосферы непрочная окисная пленка плохо защищает поверхность металла от окисления. Попеременные образование и отслаивание окалины способствуют тому, что масса и размеры колосников непрерывно убывают особенно быстро изнашиваются верхние рабочие приливы. Если учесть, что приливы находятся в наиболее тяжелых температурных условиях, а скорость окисления зависит от температуры экспоненциально, то рост верхнего температурного предела термоциклирования, естественно, приведет к ускорению процесса окисления и за одно и то же время пребывания при высоких температурах в приливах в окалину перейдет слой металла большей толщины, чем в других частях колосников (рис. 8). [c.211]

В предыдущих параграфах на основе работы [7] были рассмотрены важнейшие неравенства в движении спутника от сопротивления атмосферы. В предположении, что плотность воздуха изменяется с высотой по экспоненциальному закону с постоянной шкалой высот, были получены вековые возмущения элементов орбиты. Отдельно были изучены возмущения, вызываемые совместным влиянием атмосферы и несферичности Земли, и возмущения, связанные с вращением атмосферы. [c.267]

Широтный э ф ф е к т. Атмосфера Земли не является сферически-симметричной, а обладает некоторым сжатием. На высотах 150—300 км поверхности равной плотности близки к эллипсоидам со сжатием, равным сжатию Земли. Поэтому можно предположить, что на данной широте плотность изменяется с высотой над поверхностью Земли по экспоненциальному закону. [c.269]

В гл. XII на основе материала первого издания и новых результатов выделен специальный раздел о распространении удар ных волн в неоднородной атмосфере с экспоненциальным распределением плотности. Добавлено Приложение, где собраны некоторые константы, соотношения между атомными постоянными, соотношения между единицами и формулы, часто встречающиеся при практической работе по тематике книги. Библиография пополнена ссылками на работы последних лет. [c.9]

РАСПРОСТРАНЕНИЕ УДАРНЫХ ВОЛН В НЕОДНОРОДНОЙ АТМОСФЕРЕ С ЭКСПОНЕНЦИАЛЬНЫМ РАСПРЕДЕЛЕНИЕМ ПЛОТНОСТИ [c.661]

В действительности земная атмосфера не является строго экспоненциальной так как температура воздуха меняется с высотой. Масштаб Д, определенный как Д = — (й 1п Q/dh) , изменяется в интервале от 6 до 15 км на высотах ниже 150 км. Выше 150 км масштаб Д становится еще большим. [c.661]

При этом уравнение /(г, г, i) будем считать разрешенным относительно радиуса г = г г,1). Атмосферу будем считать строго экспоненциальной. Такая операция приводит к дифференциальному уравнению в частных производных для искомой функции г = г(2, I), которое точно [c.662]

При экспериментальных исследованиях аэрозольного ослабления в реальной атмосфере необходимо иметь в виду еще один фактор ослабления интенсивности оптических пучков. Этим фактором является рассеяние оптического излучения турбулентными неоднородностями атмосферы, которое приводит к деформации узкого пучка за счет флуктуаций амплитуды и фазы волны. При малой приемной апертуре, не обеспечивающей полный перехват пучка, расширение последнего будет эквивалентно дополнительному затуханию его интенсивности. При этом в частном случае слабой турбулентности и горизонтальных трасс затухание средней интенсивности с расстоянием можно приближенно описать экспоненциальным законом [12 [c.150]

Границы применимости закона Бугера. Многократное рассеяние атмосферным аэрозолем является практически наиболее важной причиной, приводящей к отклонению закона затухания интенсивности оптического излучения от экспоненциального. Эта причина, связанная с регистрацией рассеянного в направлении приемника оптического излучения, всегда существует при оптических измерениях в реальной атмосфере. Поэтому количественный учет доли рассеянного излучения, попадающей в приемник одинаково необходим и при спектрофотометрии Солнца по наклонным трассам, и при фотометрических измерениях диффузных и направленных источников излучения на горизонтальных трассах. При этом такой учет необходим независимо от выполнения всех других условий применимости закона Бугера. [c.151]

В работе [33] предложена замкнутая оптическая схема безоблачной атмосферы, для которой исходными характеристиками являются горизонтальная метеорологическая дальность видимости 5м на уровне земной поверхности и спектральная оптическая толща атмосферы то( ) в зените. Все остальные необходимые для расчета оптические характеристики определяются через исходные. Предполагается, что коэффициенты аэрозольного и рэлеевского рассеяния уменьшаются с высотой экспоненциально. Для всей атмосферы выбираются средние индикатрисы аэрозольного рассеяния на основании экспериментальных данных. В ка- [c.202]

Из (5.73) и (5.74) следует, что в предельном случае (Р оо) плотность вероятностей для / < Р з стремится к экспоненциальной. Однако в реальной атмосфере, где параметр Ро принимает хоть и большие, но конечные значения, всегда найдутся такие т, при которых условие малости второго члена в асимптотической формуле (5.76) будет нарушено. Следовательно, лишь низшие моменты интенсивности могут хорошо описываться экспоненциальным распределением. В области больших значений интенсивности (/ > Р /5) распределение также отличается от чисто экспоненциального, как это видно из (5.75). [c.139]

Изучая уравнение (3.24), следует также обратить внимание на то, что оно нелинейное, и поэтому требуется хотя бы краткое -обсуждение проблемы однозначности его решения. Однако указанная нелинейность с аналитической точки зрения достаточно элементарна, и нет особой необходимости в ее анализе. К тому же характер этой нелинейности близок к той, которая присуща уравнению лазерной локации (2.1), записанному в приближении однократного рассеяния. Нелинейность последнего уравнения подробно исследовалась в работе [19]. Следует также иметь в виду, что в пределах настоящей работы уравнение (3.24) связывается главным образом с зондированием рассеивающей компоненты атмосферы в пределах высот 10—50 км. В этом случае величина [т(Я2)—т Н1)] достаточно мала, и следовательно, экспоненциальные члены близки к единице. По этой причине уравнение (3.24) (аналогично и (3.15)) является почти линейным , что существенно упрощает численные обращения соответствующих оптических данных. Соответствующее линейное приближение для дискретного варианта записывается в виде [c.159]

Предположим, что на некоторой рабочей длине волны Xj (в принципе их может быть и несколько) имеет место сильное поглощение излучения одной из многих газовых составляющих молекулярной атмосферы, и ее концентрация вдоль трассы зондирования характеризуется плотностью рДг). В соответствии с этим в уравнение лазерного зондирования (см. (2.1)) необходимо ввести дополнительный экспоненциальный множитель, и оно примет вид [c.260]

Завершая описание пионерских работ по лазерному зондированию плотности атмосферы с использованием явления молекулярного рассеяния, приведем оценки ошибок, с которыми может быть восстановлен профиль температуры по профилю плотности, определенному с известной погрешностью. Такого рода элементарные оценки имеются в литературе. Например, если предположить, что плотность в стратосфере убывает с высотой по экспоненциальному закону, и взять для давления и плотности на уровне моря значения 1013 гПа и 1,77-10" г/см , то температура на высоте [c.111]

Особым случаем осаждения является падение мелких частиц или тяжелых молекул через атмосферу, плотность которой меняется по экспоненциальному закону. Этими мелкими частицами могут быть осколки ядер,. микрометеориты и космическая пыль. На высоте 20 км над поверхностью Земли были обнаружены аэрозоли, образованные соединениями серы и представляющие [c.394]

Если считать, что атмосфера находится в изотермическом равновесии Т = onst), то из барометрической формулы (1.9) следует экспоненциальный закон убывания давления с высотой [c.10]

Вторым способом уменьшения выноса капель является рациональная компоновка разбрызгивателей по площади водосборного бассейна, предусматривающая удаление крайних сопл от уреза воды на расстояния, гарантирующие задержание большей части выносимого расхода воды при средних значениях скоростей ветра. Известно, что распределение удельных плотностей орошения по направлению ветра подчиняется экспоненциальному закону наибольший сносимый расход воды выпадает в виде капель на отрезке пути, равном 15—30 м. При компоновке брызгального бассейна конкретного объекта необходимо учитывать розу ветров, морфологические характеристики местности, застроенность территории, особенности климата, параметры приземного слоя атмосферы, гидроаэротермнческий режим оборотной системы водоснабжения ТЭС или АЭС. [c.128]

Вместе с этим при проектировании и качественном анализе характеристик движения тела используют простейпше модели атмосферы. Одной из таких моделей является изотермическая атмосфера, для которой плотность и давление являются экспоненциальными функциями высоты [c.17]

При этом распределение плотности остается близким к экспоненциальному, а амплитуда скорости на разрыве стремится к константе. Конечно, здесь существует много невыясненных вопросов. Во-первых, требует уточнения модель тешюпереноса в хромосфере. Во-вторых, акустические волны — лишь частный тип возмущений, излучаемых снизу в хромосферу. Кроме них следовало бы рассмотреть магнитозвуковые волны, альфвенов-ские, внутренние гравитационные. Анализ нелинейных искажений магнитного звука в экспоненциальной атмосфере был проведен в работе [Островский, Рубаха, 1972], где показано, что в сильном магнитном поле Н (когда в медленных магнитозвуковых волтах образование разрывов Происходит еще быстрее, чем в немагнитном звуке. В быстрых же магнитозвуковых волнах, бегущих вверх, разрыва может и не возникнуть вообше ввиду неограниченного ускорения волны (ее скорость стремится к бесконечности при р ->0, и время ее распространения вверх в этой модели остается конечным при х-> >). В альфвеновских волнах, как известно, разрывы не возникают вообще. Эти два последних типа волн, по-видимому, могут, слабо затухая, пройти в корону Солнца и в принципе принять участие в ее нагреве рост температуры в короне гораздо сильнее, чем в хромосфере. Однако адекватной модели, описывающей волновой нагрев кОроны, построить пока не удалось. [c.91]

Экспоненциальную зависимость впервые вывел Тамман [175] из Спэих наблюдений за изменением цвета при окислении различных металлов в атмосфере воздуха при сравнительно низких температурах. Так как методика Таммана была признана неверной [176, 177], этой зависимости не уделяли почти никакого внимания, пока Вернон, Акеройд и Страуд [178] не подтвердили приложимость этой закономерности к окислению цинка при температурах ниже 350° С. [c.65]

Как отмечалось в 8.2, в первом приближении мы можем принять, что плотность р зависит от геоцентрического расстояния г по экспоненциальному закону. Мы не внесем в этот закон существенных изменений, если заменим радиус-вектор г координатой поскольку при = = onst мы получаем сжатый эллипсоид, мало отличающийся от сферы радиуса г. Очевидно, в результате такой замены мы будем частично учитывать сплюснутость атмосферы у полюсов. [c.251]

Рассмотрим автомодельное распространение ударной волны в экспоненциальной атмосфере (12.66) из +оо в сторону —оо. Эта задача аналогична задаче о выходе ударной волны на поверхность звезды (см. раздел 3 этой главы) с той лишь разницей, что там атмосфера была не экспоненци- [c.668]

Все соображения о размерностных свойствах движения в экспоненциальной атмосфере, изложенные в начале 23, здесь сохраняют свою силу. Поэтому остаются справедливыми все уравнения 23. Единственное, что следует учесть, это — изменение знака времени. Скорость фронта по-прежнему равна [c.669]

Для упрощения записи мы опустили переменную X и параметр ф. Полученное интегральное уравнение является уравнением Вольтерра первого рода относительно оптической толщи т(г), и этим оно существенно отличается от уравнения (2.42) в методе лазерного зондирования рассеивающей компоненты атмосферы. Теперь для получения профиля x z) нам необходимо использовать регуляризирующие методики, если говорить о чисто вычислительных аспектах задачи. Вместе с тем следует иметь в виду, что решение интегральных уравнений второго рода относится к классу вполне обусловленных математических задач, и поэтому функциональное уравнение (2.42) относительно x z) бесспорно выигрывает во всех отношениях по сравнению с уравнением (3.15). Так, например, при достаточно малых значениях т(г), когда в первом приближении можно считать экспоненциальный член близким к единице, решение уравнения (2.42) сводится к прямому вычислению искомого профиля по измеренному локационному сигналу. [c.154]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...