Механизм с внешним пространственный

Уравнения Лагранжа второго рода, записанные в форме уравнений (16.10) или (16.15), позволяют получать уравнения движения любых плоских и пространственных механизмов с одной и с многими степенями свободы. Для того чтобы показать применение уравнений (16.15), рассмотрим составление уравнений движения плоского механизма с одной степенью свободы при вращающемся начальном звене. За обобщенную координату примем угол поворота начального звена (р. Приведенный (обобщенный) момент внешних сил обозначим через М , а приведенный момент реактивных сил — через Тогда из уравнений (16.15) получаем [c.303]

Приведенный расчет выполнен для диффузионного механизма записи решетки пространственного заряда. Однако он может быть модифицирован также на случай записи во внешнем электрическом поле соответствующей заменой выражений для / (3.172) и для закона сохранения фаз (3.174). При этом вид решения (3.177) не изменится, т.е. экспоненциальный рост интенсивности слабого пучка при таком взаимодействии оказьшается возможным также и для локального исходного механизма записи решетки. Это важно в связи с открывающейся возможностью увеличения коэффициента усиления при использовании внешних полей, превышающих диффузионное поле, ограничиваемое условием синхронизма (3.168). [c.123]

При освещении кристалла записывающим светом электроны возбуждаются с донорных уровней в зону проводимости. После этого часть их захватывается в ловушки, которые перед записью-освобождаются за счет предварительного освещения модулятора красным светом. Поскольку внешнее поле во время воздействия записывающего света не прикладывается, пространственное перераспределение электронов, находящихся в зоне проводимости, возможно только за счет диффузии. Однако диффузионный механизм-формирования заряда при записи изображения с низкими пространственными частотами значительно уступает по эффективности дрейфовому. [c.184]

Кулачковые механизмы, как и другие виды механизмов, делят на плоские и пространственные. Для плоских механизмов с вращающимся кулачком ход толкателя определяется разностью между наибольшим и наименьшим расстоянием от оси кулачка до его внешних очертаний. Например, для механизма, показанного на рис. 89, а, ход толкателя [c.151]

Плоский механизм с точки зрения кинематики может оказаться пространственным с точки зрения кинетостатики. Действительно, если приложенные к звеньям внешние силы, силы инерции и реакции в кинематических парах не совпадают с какой-либо одной плоскостью, параллельной плоскости изображения механизма, то плоский механизм должен в силовом отношении рассматриваться как пространственный. [c.378]

На последних смонтированы нормально замкнутые тормоза 30 и 34. Механизм подъема оборудован пространственным полиспастом (рис. 7,8, б), ветви которого, огибая блоки рамы спредера и блоки тележки, попарно набегают на барабаны и закрепляются на них. Барабаны имеют двустороннюю нарезку винтовых канавок и монтируются на раме тележки через внешние опоры 2 (см. рис. 7.8, а), соединяясь с выходными валами редукторов с помош,ью встроенных зубчатых муфт. Верхние блоки полиспаста через рычажную систему связаны с плунжерами гидроцилиндра ограничителя грузоподъемности, являющимися датчиками давления. Сигналы от них поступают в специальный суммирующий гидроцилиндр, выдающий команды на отключение привода механизма подъема при перегрузке. Механизм подъема снабжен двумя ограничителями хода (концевыми выключателями II н 20). Один из них отключает механизм подъема при подходе спредера к крайнему верхнему положению или при полном сматывании каната. Другой выключатель обеспечивает блокировку защиты стяжки , что исключает возможность опускания контейнера на стяжки опор крана. [c.132]

Эволюция неравновесных систем связана с цикличностью развития процесса с характерной общностью иерархии циклов объект — внешняя среда. В физических и биологических системах иерархия "запоминающих устройств" обеспечивает стабильность и изменчивость системы [15, 383]. Такие устройства имеют различное время запоминания и реализации накопленной информации, обеспечивающей цикличность и стадийность процессов на различных масштабных уровнях. В биологии и демографии известны циклы, порождающие пространственные волны (структуры) в виде смены поколений. В основе механизма их возникновения лежит циклический характер размножения живых организмов. [c.238]

Не будем детально анализировать механизмы образования различных регулярных субструктур с размером элементов 0,1—3 мкм при пластической деформации. По этому вопросу в последнее время появилось много обобщающих работ (см., например, [7, 21, 22]), в которых детали механизма рассмотрены в связи с природой материала и параметрами внешнего поля. Важно отметить лишь общую тенденцию к регуляризации в пространственном распределении дефектов с увеличением деформации и экспериментально установленный факт перехода от одного типа регулярности (упорядоченности) к другому по мере развития деформации. Очевиден также следующий парадоксальный вывод одни и те же типы дефектных структур характерны для материалов с сугубо различными свойствами, подвергаемых резко отличающимся внешним механическим воздействиям. Для дальнейшего развития и использования этой мысли в представлениях о процессе структурообразования необходимо рассмотреть особенности эволюции дефектной структуры. [c.61]

ТОГО, могут возникать пространственные структуры, например ячейки, напоминающие по внешнему виду пчелиные соты, концентрические волны или спирали. Такие структуры могут поддерживаться в динамике за счет непрерывного потока энергии (или вещества) через систему (с подобными ситуациями мы сталкиваемся, например, в гидродинамике). В других случаях структуры сначала возникают в динамике, а затем как бы отвердевают с подобными ситуациями мы сталкиваемся, например, в процессах роста кристаллов или в морфогенезе. В более абстрактном плане можно утверждать, что в социальных, культурных или научных системах также возникают структуры — идеи, понятия, парадигмы. Таким образом, во всех случаях мы имеем дело с процессами самоорганизации, приводящими к возникновению качественно новых структур в макроскопических масштабах. Какие механизмы порождают эти новые структуры Каким образом описать переходы из одного состояния в другое Поскольку системы, о которых идет речь, могут состоять из подсистем самой различной природы (атомов, молекул, клеток или животных), на первый взгляд кажется, что поиск общих понятий и математических методов — дело безнадежное. Тем не менее именно в этом и состоит цель этой книги. [c.40]

Уравнения двумерного пограничного слоя являются уравнениями параболического типа. Общие свойства уравнений двумерного пограничного слоя сохраняются и для пространственного пограничного слоя. Это означает, что главный механизм, определяющий характер течения в направлении, перпендикулярном к стенке, является механизмом диффузии момента количества движения и диффузии потока тепла в сжимаемых средах. Произвольное возмущение мгновенно передается поперек пограничного слоя, так как в этом направлении скорость диффузии бесконечно велика. Произвольное возмущение в пограничном слое распространяется вдоль линий тока с конечной скоростью. В трехмерном пограничном слое возникает понятие о зоне зависимости и о зоне влияния [14]. Возмущение, возникающее в некоторой точке пограничного слоя, распространяется не на всю его область, а только на пространство влияния этой точки. Область зависимости и область влияния определяются в виде клина, образованного двумя поверхностями, перпендикулярными к поверхности, проходящей через предельную линию тока на теле и линию тока внешнего течения. Угол между двумя поверхностями задает максимальный угол разворота вектора скорости в плоскости, касательной к поверхности тела. Когда угол между двумя поверхностями стремится к нулю, предельные линии тока имеют то же направление, что и линии тока внешнего течения, и области зависимости и влияния вырождаются в одну поверхность, перпендикулярную к поверхности тела. Если начальные условия заданы на некоторой поверхности, перпендикулярной к поверхности тела, т. е. известны составляющие скорости (в несжимаемой жидкости) и температура или энтальпия (в сжимаемом газе), тогда решения уравнений пространственного пограничного слоя можно найти только в некоторой области, определяемой областью, которая зависит от начальных данных на поверхности. Правильную картину течения в пограничном слое, особенно вблизи отрыва , можно построить только с учетом перетекания жидкости, т. е. зон зависимости и зон влияния. [c.135]

Мальтийские механизмы подразделяются на механизмы с внешним и внутренним зацеплением, на плоские и пространственные, правильные и неправильные, одноповодковые и многоповодковые, симметричные и несимметричные, с водилом постоянной и переменной длины, с радиальными пазами у креста и с криволинейными, с геометрической и силовой фиксацией креста во время его остановки. [c.84]

На рис. 7.14 представлен сложный пространственный эпициклический механизм, в состав которого входят зубчатая кинематическая цепь 1 2 (внешнего зацепления) с неподвижными осями колес червячный редуктор, состоящий из червяка Г и червячного колеса 4 (червяк 1 одноходовой и вращается вместе с колесом /) червячный редуктор, состоящий из червяка 2 и червячного колеса 3 (червяк 2 также одноходовой и вращается вместе с колесом 2) конический дифференциальный зубчатый механизм, состоящий из центральных колес 3 и 4, сателлитов 5 и водила Н (коническое колесо 3 приводится во вращение червячным колесом 3 и коническое колесо 4 — червячным колесом 4). [c.121]

Изучение структурных и энергетических закономерностей пластической деформации в приповерхностных слоях материалов в сравнении с их внутренними объемными слоями имеет важное значение для развития теории и практики процессов трения, износа и схватывания. При этом следует отметить, что. поверхностные слои кристаллических материалов имеют, как правило, свои специфические закономерности пластической деформации. Так, например, в работе [11 при нагружении монокристаллов кремния через пластичную деформируемую среду силами контактного трения было найдено, что в тонких приповерхностных слоях на глубине от сотых и десятых долей микрона до нескольких микрон величины критического напряжения сдвига и энергии активации движения дислокаций значительно меньше, чем аналогичные характеристики в объеме кристалла. Было также показано [2], что при одинаковом уровне внешне приложенных напряжений по поперечному сечению кристалла в радиусе действия дислокационных сил изображения эффективное напряжение сдвига значительно выше, чем внутри кристалла. Поэтому поверхностные источники генерируют значительно большее количество дислокационных петель и на большее расстояние от источника по сравнению с объемными источниками аналогичной конфигурации и геометрии при одинаковом уровне внешних напряжений. Высказывалось также предположение, что облегченные условия пластического течения в приповерхностных слоях обусловлены не только большим количеством легкодействующих гомогенных и различного рода гетерогенных источников сдвига [3], но и различной скоростью движения дислокаций у поверхности и внутри кристалла [2]. Аномальное пластическое течение поверхностных слоев материала на начальной стадии деформации может быть обусловлено действием и ряда других факто-зов, например а) действием дислокационных сил изображения 4, 5] б) различием в проявлении механизмов диссипации энергии на дислокациях, движущихся в объеме кристалла и у его поверхности причем в общем случае это различи е, по-видимому, может проявляться на всех семи фононных ветвях диссипации энергии (эффект фононного ветра, термоупругая диссипация, фонон-ная вязкость, радиационное трение и т. д.) [6], а также на электронной [71 ветви рассеяния вводимой в кристалл энергии в) особенностями атомно-электронной структуры поверхностных слоев и их отличием от объема кристалла, которые могут проявляться во влиянии поверхностного пространственного заряда и дебаевского радиуса экранирования на вели- [c.39]

Механизм высокоэластичной деформации [22]. Высокоэластичное состояние является промежуточным физическим состоянием между жидким (текучим) и стеклообразным, поэтому в комплексе механических свойств эластомера можно обнаружить элементы свойств жидкого и стеклообразного тела. В простой жидкости молекулы легко перемещаются тепловым движением. Внешнее силовое поле дает преимущество перемещению в направлении поля, что приводит к возникновению макроскопически наблюдаемого течения жидкости. Развитие высокоэластичной деформации можно рассматривать как течение звеньев или групп звеньев макромолекулы под влиянием внешних сил. С этой точки зрения полимеры (и, в частности, эластомеры) близки к жидкостям. Однако, поскольку все звенья в цепи связаны, а цепи сшиты в пространственную сетчатую структуру, то их течение ограничено связями и не является необратимым. Это соответствует твердому состоянию тела. Таким образом, при высокоэластичном состоянии возможность свободного перемещения имеют только участки цепных макромолекул при отсутствии заметных перемещений макромолекулы в целом. Тепловые движения п эиводят к многочисленным-конформациям этих участков, при которых расстояние между узлами цепей пространственной сетки намного меньше контурной длины участков цепи. Под действием внешней силы цепи изменяют свои конформации, причем проекции участков в направлении деформации удлиняются (или сокращаются). Деформация развивается путем последовательного перемещения сегментов этих участков из одного положения в другое, т. е. протекает во времени [4, 49]. Этим объясняется отставание высокоэластичной деформации от изменения внешней нагрузки. Процесс перегруппировки сегментов сопровождается преодолением внутреннего трения и, следовательно, рассеянием механической энергии. После прекращения действия внешней силы участки цепи под действием теплового движения вновь вернутся в наиболее вероятное состояние сильно свернутых конформаций. По терминологии термодинамики переход в более вероятное состояние системы связан с возрастанием энтропии. Поэтому эластомеры имеют энтропийный характер деформации деформация связана с уменьшением энтропии, а возвращение в начальное положение — с увеличением ее. На основе законов термодинамики разработана статистическая (кинетическая) теория деформации и прочности полимеров, устанавливающая связь механических характеристик с температу-4 51 [c.51]

Загрузка по запросу, пространственные индексы и индексы слоя предназначены д ля отображения объемных внешних ссылок, таких, например, которые используются в трехмерных чертежах и чертежах геоинформационных систем (GIS). Механизм загрузки по запросу позволяет загружать обьеюы, необходимые только для отображения внешней ссылки в чертеже. Загрузка по запросу применяется с двумя другими возможностями пространственные индексы и индексы слоя. [c.610]

В частном случае кристалла с пренебрежимо малым фотоволь-таическим полем в отсутствие внешнего электрического поля Eq, о = 0) доминирующую роль начинает играть первый в скобках член (4.14). Это случай так называемого диффузионного механизма, когда основной причиной, приводящей к образованию голограммы, является диффузия подвижных носителей заряда (в рассматриваемом случае электронов) из ярко освещенных полос интерференционной картины в менее освещенные. Характерными чертами механизма является линейная зависимость стационарной амплитуды решетки от пространственной частоты ( d = Kk Tje), а также ее сдвиг на четверть пространственного периода (мнимая единица перед Ej в правой части (4.14)) относительно исходной записываемой интерференционной картины — голограмма смещенного типа. Отметим, что пропускающие решетки, записанные за счет диффузионного механизма, как правило, имеют весьма умеренную амплитуду, так как даже при Л = 1 мкм 1-6 кВ-см" (при Т = 300 К)- [c.53]

В частности, характерное время выхода голограммы на стационарной режим определяется сомножителем, стоящим перед квадратными скобками в правой части (4.13). Для наиболее простого случая KLii, KLq 1) Ts оказывается равным максвелловскому времени релаксации Тм и не зависит ни от шага решетки, ни от доминирующего механизма записи голограммы (диффузионного, дрейфового во внешнем или в эффективном фотовольтаическом поле Eq). Поэтому абсолютная скорость роста амплитуды решетки поля Es на начальном участке записи (следовательно, и чувствительность фоторефрактивного кристалла как голографической среды) оказывается пропорциональной 1с /тм- Для диффузионного механизма это означает более быструю запись высших пространственных частот, так как в этом случае ЕЦ d ос /С. При дрейфовом механизме записи зависимость чувствительности от пространственной частоты решетки отсутствует, повысить абсолютное значение скорости записи здесь можно, увеличивая электрическое поле Е . [c.54]

На рис. 9.5, б приведены результаты использования данного способа непрерывного считывания усредненной во времени голограммы для визуализации колебательных структур диффузно рассеивающей мембраны. Запись осуществлялась на длине волны гелий-неонового лазера (к = 633 нм) в кубическом ФРК BiigTiOao >(ВТО) в отсутствии внешнего электрического поля. Необходимость использования диффузионного механизма записи диктовалась тем, что приложение внешнего поля к кристаллу сильно искажало поляризацию световых волн и делало ее неоднородной по сечению пучка, что затрудняло качественное подавление сигнальной волны. Вместе с этим дифракционной эффективности записываемой диффузионной голограммы при толщине образца d 8 мм на пространственной частоте 500 мм оказывалось вполне достаточно для обеспечения нормальной работы видикона телевизионной системы. [c.217]

Наблюдаемое уширение линий магнитного резонанса, с одной стороны, может вызываться либо локальными магнитными полями, добавляемыми к внешнему полю, либо вариациями g-фактора за счет анизотропии или пространственной неоднородности образца (условия негомогенности), а с другой — это уширение линий можно связать с затуханием осциллирующей системы. В последнем случае затухание определяется механизмами перераспределения поглощенной электромагнитной энергии между спинами и превращения ее в тепло при взаимодействии спиновой системы с кристаллической решеткой. Согласно принципу Больцмана, нижние зеемановские уровни более заселены по сравнению с верхними уровнями. При повышении мощности электромагнитного поля заселенность верхних уровней возрастает, а поскольку релаксационные механизмы [c.34]

И. Пригожин [3,4] представил нелинейную динамику эволюции сложных систем в виде бифуркационной диаграммы (рис. 1.2), связывая точки бифуркаций с реализацией резонанса степеней свободы по Пуанкаре. Этот эффект возникает в результате нарушения пространственно-временной симметрии структуры, являющейся источником информации о достижении неустойчивого равновесия системы. При переходе через неустойчивость в неравновесных условиях формируется новая структура взамен старой, неспособной далее сохранять устойчивость симметрии системы к внешнему воздействию. Эти представления оказали огромное влияние на понимание механизмов нелинейной динамики эволюции сложных систем живой и неживой природы и представлены в виде ветвящегося дерева. Н.Н. Моисеев [1], описывая эволюцию сложных систем в неживой природе, выделил тенденцию к разрушению развития хаоса в процессе эволюции (к повышению энтропии), которой противостоит закон сохранения и принцип минимума диссипации энергии. Это принцип позволяет включить более экономичные механизмы дис ипации энергии, способствующие возникновению структур понижающих накопление энтропии [1]. Этот механизм можно проиллюстрировать на примере адаптации структуры материала при переходе от од- [c.17]

Механизм передачи информации между процессами разных временных и пространственных масштабных уровней при реализации тех или иных механизмов нарушения симметрии определяется самоподобием. При рассмотрении,металлов и сплавов, находящихся под внешним воздействием речь идет о передаче информации в критических точках, в момент возникновения неустойчивости системы (потери устойчивости симметрии). Это связано с тем, что поведение нелинейной динамической системы универсально только в критических точках. Это характерно и для равновесных систем, т.к. вблизи критичес сих точек поведение системы описывается универсальным уравнением состояния. Согласно концепции Ф-симметрии [29J в рассмотрение вводится явное преобразование структур, выраженное математически, что позволяет ввести компьютерный анализ структур и осуществлять количественное описание степени нарушения Ф-симметрии. [c.178]

Изложенное выше позволяет получить похожие и достаточно естественные трактовки явлений временного и пространственного порядка, а также противоположных им тенденций временного и пространственного хаоса. По-видимому, помимо этих двух типов эволюции динамических систем — синхронизации и стохастичности — можпо и целесообразно говорить и еще об одном типе эволюции — самоорганизации. Явления самоорганизации едва ли следует сводить к временному и пространственному порядку. По видимому, следует, напротив, подчеркнуть тот новый смысл, который она привносит,— возможность процессов, приводяпрх к возникновению структур, устойчивых по отношению к более или менее значительным и разнообразным изменениям внешних условий и, наконец, структур, способных к росту и распростра-пепию. Сводить самоорганизацию к той или иной временной и прострапственной упорядоченности, возможно, не следует еще и потому, что в их основе лежат качественно разные механизмы. Синхронизация — это проявление устойчивости во взаимодезг ствующих подсистемах, а самоорганизация — это проявление управляющих и организующих функций обратных связей, которые целесообразно рассматривать с информационной точки зрения. [c.56]

В потенциал 7,- мы будем включать и потенциал стенок сосуда, фиксирующий внешний макроскопический параметр V — объем системы. В соответствии с обсужденным нами в гл. I, 1 вопросом о пространственном выделении системы мы можем при статической постановке проблемы N тел, подразумевающей обязательную процедуру статистического предельного перехода Ы- оо, u=У/Л = onst, ограничиться каким-либо схематическим представлением этого потенциала и не вскрывать динамического механизма взаимодействия частиц со стенкой, какого типа она бы ни была. Наиболее простой и весьма удобной моделью для и ст ЯВЛЯСТ" ся модель непроницаемых стенок (трехмерная потенциальная яма, ограниченная бесконечно высоким вертикальным барьером) [c.266]

Известно множество разновидностей Д. р., каждая из к-рых существует только при определённых внешних и граничных условиях. Почти у всех видов Д. р. ток на катоде стянут в малое очень яркое пятно, беспорядочно перемещающееся по всей поверхности катода катодное пятно). Темп-ра поверхности в пятне достигает величины темп-ры кипения (или возгонкп) материала катода. Поэтому значительную (иногда главную) роль в катодном механизме переноса тока играет термоэлектронная эмиссия. Над катодным нятном образуется слой положит. пространственного заряда, обеспечивающего ускорение эмиттируемых эл-нов до энергий, достаточных для ударной ионизации атомов и молекул газа. Т. к. толщина этого слоя крайне мала (менее длины пробега эл-на), он создаёт высокую напряжённость поля у поверхности катода, особенно вблизи естеств. микронеоднородностей поверхности, благодаря чему существенной оказывается и автоэлектрон-ная эмиссия. Высокая плотность тока в катодном пятне и перескоки пятна с точки на точку создают условия для проявления взрывной электронной эмиссии. Известны и др. катодные механизмы Д. р. (факельный вынос, плазменный катод и т. д.). Относит, роль каждого пз них зависит от конкретного вида Д. р. [c.185]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...