Магнитное взаимодействие максимальное

Обшие физические соображения приводят к заключению, что магнитное взаимодействие оказывается максимальным в том случае, когда частицы соизмеримы с размером объема локальных магнитных зарядов металла и меньше их. В случае, когда частицы значительно больше этого размера, сцепления не возникает. Если же размеры частиц оказываются сравнимыми с имеющимися на поверхности зарядами, то начинают играть существенную роль отмеченные факторы. В этом случае частицы выступают в роли обособленных частиц, характеризующихся геометрическими параметрами и магнитными свойствами их вещества, и основная методическая задача должна состоять в учете влияния этих факторов. [c.186]

Несколько лет назад экспериментально было установлено существование и таких систем, у которых внутренняя энергия с ростом температуры асимптотически приближается к конечному граничному значению, так как каждый элемент системы лимитирован в своей максимально возможной энергии. Такими необычными системами являются совокупности ядерных спинов некоторых кристаллов, т. е. совокупности закрепленных в узлах решетки и взаимодействующих друг с другом ядерных магнитных моментов, когда их энергия взаимодействия с решеткой чрезвычайно мала по сравнению с энергией спин-спиновых взаимодействий . [c.25]

Соединение атомов происходит за счет электромагнитного взаимодействия их электронов. Число электронов, способных к таким взаимодействиям, определяет валентность атома, точнее, его максимальную валентность. Механизм этого взаимодействия связан с так называемым спином электрона, т. е. вращением его вокруг собственной оси. Это вращение обусловливает возникновение магнитного поля, направление которого определяется правилом буравчика (рис. 1.1). Электроны, имеющие противоположно направленные поля, образуют электронную пару. Например, в атомах инертных так называемых благородных газов — гелии, неоне, аргоне, криптоне, ксеноне и радоне — все электроны [c.8]

Существенные потери имеют место также в токоподводах. Большие токи в цепях нагревателя сопровождаются магнитными полями рассеяния, которые наводят в окружающих металлических конструкциях вихревые токи и вызывают их нагрев, в измерительных линиях появляются помехи. Становится ощутимым силовое взаимодействие проводников. Между двумя параллельными линиями длиною I, находящимися на расстоянии Ь друг от друга с токами /] и /2, существует сила притяжения (в случае параллельного движения токов) или отталкивания (при встречном направлении токов) f = io/i/2 /(2n ). Для рассмотренного выще случая при расстоянии 0,3 м между коленами сила взаимного притяжения / =108 н 11 к.гс. Эта сила переменная изменяется от нуля до максимального значения и пульсирует с удвоенной частотой тока. [c.82]

Железоалюминиевые сплавы со структурой однофазного твердого раствора с О ЦК решеткой характеризуются аномалиями магнитных свойств, что отражает сложность взаимодействия обоих компонентов. При увеличении содержания алюминия понижается в и уменьшается Bs (при 18 % А Bs = 0). В сплаве, содержащем 12 % А1, магнитная анизотропия не проявляется (К = 0), но Ад достигает максимального для этих сплавов значения. При концентрации А1 16 - 17 % константы К и As имеют значения, близкие к нулю. В сплаве Fe - 8 % А1 после отжига холоднокатаных лент появляется магнитострикционная анизотропия значения А5 вдоль и поперек направления прокатки различные. [c.540]

В экспериментах с импульсным нагревом использовались золотые проволочки диаметром 0,15 мм [14]. Они нагревались до температуры Tq за. 11 микросекунд, при максимальном токе 16 а. Взаимодействие тока с магнитным полем земли создавало силу, перпендикулярную проволоке. Эта сила, эквивалентная гидродинамической тормозной силе, о которой говорилось выше, приводила к деформации на 0,15%, т. е. около 60% от деформации, возникшей при закалке в воде той же проволоки. Вовремя этих экспериментов использовался вспомогательный магнит для компенсации магнитного поля земли. [c.336]

Полный момент количества движения ядра—квантовое число /—есть векторная сумма орбитального момента количества движения I и спина 5 каждого протона и нейтрона в ядре. Способ, кото-рьш складываются значения 1из, зависит от предполагаемого типа взаимодействия или связи между частицами. При этом I есть всегда положительная величина или нуль. Полный ядерный момент количества движения есть й ]//(/-)-1), а максимальное возможное значение его компоненты в любом направлении, например вдоль внешнего магнитного поля, есть /г/. [c.8]

Титан и сплавы на его основе — сравнительно новый конструкционный материал, имеющий большое будущее благодаря высокой удельной прочности в интервале 450—500 °С и хорошую коррозионную стойкость во многих средах. По прочности и коррозионной стойкости этот материал в ряде случаев превосходит нержавеющую сталь. Титан — серебристо-белый легкий металл с плотностью 4,5 г/см (плотность на 40 % меньше стали и только на 70 % больше алюминия) и температурой плавления 1650—1670°С. Свойства титана и его высокая температура плавления требуют при сварке концентрированного источника теплоты. Однако более низкий коэффициент теплопроводности и более высокое электрическое сопротивление создают условия для потребления меньшего количества электроэнергии по сравнению со сваркой стали и, особенно, алюминия. Титан практически не магнитен, поэтому при сварке заметно уменьшается магнитное дутье. Главным отрицательным свойством титана является его способность активно взаимодействовать с газами при повышенных температурах. При комнатной температуре титан весьма устойчив против окисления, но при высокой температуре он легко растворяет кислород, что приводит к резкому повышению прочности и снижению пластичности. Содержание кислорода в титановых сплавах, используемых для сварных конструкций, должно быть не более 0,15%. По эффективности воздействия на тнтан азот является более энергичным элементом, чем кислород и резко повышает его прочностные свойства, понижая пластические. Максимально допустимое содержание [c.15]

Рабочий слой (или толщина металлической ленты) должен быть возможно более тонким, а сама лента гладкой и гибкой для обеспечения максимального взаимодействия (магнитного контакта) между магнитными материалами ленты и головки. Остаточная намагниченность материала должна быть возможно более высокой. [c.326]

Устройство стартера СТ-28Б в общем не отличается от устройства генератора. Основные части стартера, за исключением включателя и привода, те же, что и у генератора. Действие стартера основано на взаимодействии магнитных полей вокруг обмоток электромагнитов и якоря. Под влиянием этого воздействия возникает пара сил, создающая крутящий момент на валу двигателя. Стартер СТ-28Б с включателем ВК-28Б четырехполюсный с последовательным возбуждением номинальная мощность стартера 0,6 л. с. максимальный крутящий момент 1,2 кГ-м. Потребляемый ток при работе стартера вхолостую равен 50—55 а. При пуске двигателя стартером ток достигает величины от 150 а (теплый двигатель) до 300 а (холодный двигатель). [c.74]

С увеличением силы тока, питающего стартер, возрастает магнитный поток возбуждения, который, взаимодействуя с магнитным потоком якоря, развивает большой крутящий момент, что облегчает пуск двигателя. Наибольший крутящий момент будет при неподвижном якоре, когда в цепи стартера сила тока максимальна. [c.118]

При коротком замыкании, т. е. при максимальной силе тока сварочной цепи, магнитный поток Фг последовательной обмотки Почти равен магнитному потоку Ф и напряжение на зажимах генератора близко нулю. Взаимодействием магнитных потоков этих двух обмоток обеспечивается падающая внешняя характеристика сварочного генератора. [c.67]

Пуск электрическим стартером наиболее распространен. В качестве стартеров применяют высокооборотные электродвигатели постоянного тока с последовательным или смешанным возбуждением, конструктивно объединенные с шестеренным приводом. Аккумуляторная батарея является источником электрической энергии, необходимой для питания цепи стартера. Ток, идущий от аккумуляторной батареи, создает магнитные потоки в катушках возбуждения и обмотке якоря. При взаимодействии этих магнитных потоков вал (якорь) стартера начинает вращаться и проворачивать коленчатый вал двигателя. Крутящий момент, развиваемый стартером, достигает максимального значения при полном торможении якоря в начале пуска двигателя и постепенно уменьшается по мере увеличения частоты вращения. [c.178]

Пусть напряженность магнитного поля В такова, что на траектории электрона в плоскости ху между точками а и Ь помещается нечетное число полуволн эффективного поля взаимодействия. Скорости электронов Va и будут параллельны этому полю в соответствующих точках, и поглощение звука будет максимальным. Если при увеличении напряженности магнитного поля на этом расстоянии I уложится четное число полуволн, то поглощение звука будет минимальным. Таким образом, при увеличении магнитного поля значения коэффициента поглощения звука будут осциллировать. Максимальные значения будут [c.209]

Возбужденное состояние иона Мп + имеет спин 3/2 и относится к неприводимому представлению Elg группы 0 ,. Оно двукратно вырождено по орбитальному движению и четырехкратно по спину. Обменное магнитное поле Яд кристалла снимает вырождение по спину (рис. 79). Нижайшие уровни в основном и возбужденном мультиплетных состояниях соответствуют максимальным проекциям 5/2 и 3/2. Спин-орбитальное взаимодействие снимает двукратное вырождение уровня Elg с проекцией спина 3/2. Обозначим энергии и волновые функции этих состояний буквами ((/), (( -), ф(,, фй. [c.546]

В упрош енной теории, рассмотренной в 5, мы пренебрегали анизотропией коэффициента О = Wa для спиновой диффузии. В действительности же вероятность взаимного переворачивания двух спинов, например является произведением двух величин во-первых, квадрата матричного элемента диполь-дипольного взаимодействия ответственного за это переворачивание (В ), во-вторых, функции формы (v), обратно пропорциональной ширине линии которая в таком кристалле, как Ы с двумя магнитными состав л яюш ими, обусловлена в основном взаимодействием Ти с ближайшими соседями Если угол между направлением поля и плоскостью (100) кристалла изменяется от О до 180°, то, как было найдено из эксперимента, Т примерно пропорционально ширине линии, а отношение между максимальным и минимальным значениями каждой величины оказалось приблизительно равным двум. [c.359]

Можно задаться вопросом каким образом такие монополи могут взаимодействовать с веществом И можно показать, что они должны взаимодействовать очень слабо, настолько слабо, что способны без труда проходить сквозь толщу Земли по ее диаметру. Электромагнит длиной в 1 км, создающий максимально достижимое на сегодняшний день магнитное поле, смог бы отклонить магнитный монополь, движущийся со скоростью, равной 0,01 скорости света, на 10" градуса. [c.74]

При уменьшении размера ферромагнетика замыкание магнитных потоков внутри него оказывается все менее выгодным энергетически. Пока ферромагнитная частица имеет многодоменную структуру, ее взаимодействие с внешним магнитным полем сводится к смещению граничного слоя (стенки) между доменами. По мере приближения ферромагнитных частиц к однодоменному состоянию основным механизмом перемагничива-ния становится когерентное вращение большинства магнитных моментов отдельных атомов. Этому препятствуют анизотропия формы частиц, а также кристаллографическая и магнитная. При достижении некоторого критического размера частицы становятся однодоменными, что сопровождается увеличением коэрцитивной силы до максимального значения (для пере-магничивания однодоменной сферической частицы путем когерентного вращения нужно приложить обратное магнитное поле (максимальную коэрцитивную силу) Н, = 2К11 где К — константа анизотропии, /, — намагниченность насыщения). Согласно [329], наибольший размер однодоменных частиц Fe и Ni не превышает 20 и 60 нм соответственно. Дальнейшее уменьшение их размера приводит к резкому падению коэрцитивной силы до нуля вследствие перехода в суперпарамагнитное состояние. Исходя из соотношения неопределенностей Гейзенберга в [328] показано, что критический линейный размер частицы, при котором из-за тепловых флуктуаций ориентации магнитного момен- [c.94]

При нарушении однородности намагниченности возникает поправка к энергии обменного взаимодействия. Она максимальна, когда вектор намагниченности меняет свое направление на обратное на расстояниях порядка расстояния между соседними металлическими атомами, т. е. порядка периода решетки а. Физический смысл поправки состоит в том, что энергия обмена стремится сохранить однородность намагниченности при любом ее нарушении. Иначе говоря, энергия обмена является энергией магнитного упорядочения. Максимальная поправка к энергии обмена равна = AVIa , где А — энергия обмена, V — объем тела. Полное нарушение однородности намагниченности и разо-риентация магнитных моментов происходят при температуре Кюри Тс когда исчезает самопроизвольная намагниченность ферромагнетика. Поэтому поправка Ае,должна быть равна Щ1И несколько меньше тепловой энергии откуда следу- [c.95]

При наругпении однородности намагниченности возникает поправка к энергии обменного взаимодействия. Эта поправка максимальна, если вектор намагниченности меняет свое направление на обратное на расстояниях порядка расстояния между соседними металлическими атомами, т.е. на расстояниях порядка периода регпетки а. Физический смысл поправки состоит в том, что энергия обмена стремится сохранить однородность намагниченности при любом ее наругпении. Иначе говоря, энергия обмена является энергией магнитного упорядочения. Максимальная поправка к энергии обмена равна Ае AVjс , где А — [c.109]

Каждое ядро с ненулевым спином облагает магнитным ди-польным моментом ц, характеризующим взаимодействие ядра с однородным внешним магнитным полем Н. Энергия Е этого взаимодействия определяется формулой Е = — цЯ. Как указывалось в конце предыдущего параграфа, направление магнитного момента микрочастицы совпадает (с точностью до знака) с направлением спина J, т. е. ц = gj. Величина g называется гиромагнитным omnouie-нием. Вследствие параллельности векторов ц и У магнитные свойства ядра характеризуются одной константой [j., в качестве которой выбирается значение компоненты х в состоянии с максимальным значением = J-. [c.48]

Расплавленный металл в индукционной тигельной печи обжимается электромагнитным полем. В средней по высоте части цилиндрического тигля, где не сказывается краевой эффект, силы электродинамического взаимодействия индуктированного тока и магнитного поля пидуктора направлены радиально к оси цилиндра и убывают от максимального значения на поверхности до нуля на оси. Создаваемое этими силами давление сжатия возрастает от поверхности к оси максимальное давление (в паскалях) на оси цилиндра равно [31 [c.244]

Движение, возникающее во внешнем постоянном магнитном поле. В электропечах, расплав которых пронизывается постоянным рабочим током, зачастую организуют перемехыивание металла, накладывая дополнительное внешнее постоянное магнитное поле. В частности, при. верхнем дуговом или электроплазменном нагреве в осесимметричной ванне применяют соосный с ней индуктор постоянного тока. В таких печах ток в расплаве протекает между центральной частью зеркала (так называемое анодное пятно) и кольцевой зоной токосъема, расположенной на внешней боковой поверхности расплава вблизи его верхнего или нижнего торца. Движение в таких ваннах исследовано на моделях Л.А. Волохонским и др. (см., например, [42]). Ток в расплаве имеет радиальную составляющую, взаимодействие которой с аксиальным полем индуктора вызывает азимутально ориентированные ЭМС. Пример распределения ЭМС для случая верхнего токосъема приведен на рис. 27. Как видно из кривых, плотность ЭМС максимальна вблизи анодного пятна и снижается при удалении от него по радиусу г и вниз - в осевом направлении г. Изменения скоростей движения показали, что они максимальны на зеркале металла (в его средней части) и снижаются к периферии и дну тигля. В центре зеркала наблюдается воронка, причем частицы металла на зеркале движутся по спирали, перемещаясь от периферии к центру. [c.50]

В работе проведены исследования изменения эффективного значения выходного сигнала от напряженности постоянного магнитного поля и амплитуды циклических напряжений при симметричном цикле растяжение — сжатие. Результаты, полученные на низкоуглеродистой стали Э12, представлены на рис. 3. Кривая 1 (случай очень малой амплитуды циклических напряжений) представляет собой, согласно (12), как легко можно убедиться из рис. 2, кривую изменения дВ1до от поля при Остах = 0, т. е. тангенс угла наклона касательной к кривым, представленным на рис. 2 в точке о = 0. Сравнение кривой 1 на рис. 3 с кривой магнитострикции также показывает, что они связаны термодинамическим соотношением (1). Имеющиеся два максимума на кривой 1 (рис. 3) расположены там, где производная от магнитострикции по полю имеет максимальное абсолютное значение. При электромагнитоакустическом методе возбуждения и приема ультразвука, как известно, кроме механизма пондермоторного взаимодействия в ферромагнетиках существенный вклад вносят магнитострикция (при возбуждении) и магнитоупругий эффект (при приеме ультразвука). Амплитуда ультразвукового сигнала, обусловленная вкладом только последних двух явлений, должна изменяться с полем, согласно (1) и (12), так же, как и кривые на рис. 3, т. е. иметь два максимума. [c.130]

МОЩЬЮ чрезвычайно слабой медно-бериллиевой спиральной пружины. Пружина покрывалась слоем кадмия, который имеет достаточно большой механический гистерезис, что позволяет ей рассеивать энергию в период увеличения амплитуды отклонения массы-наконечника относительно спутника. При максимальном растяжении пружины масса отклоняется от конца штанги на расстояние около 12 м, Штанга длиной 24,5 м предназначена для увеличения гравитационных моментов и относительных перемеш,ений при наличии колебаний спутника. Эта система демпфирует колебания по оси тангажа вследствие ускорения Кориолиса, воз-никаюш,его из-за орбитальной угловой скорости враш,ения относительно оси тангажа. Однако по оси крена процесс демпфирования с помош,ью этой системы носит нелинейный характер и становится относительно нечувствительным к колебаниям с амплитудой ниже 10°. Поэтому в этой системе дополнительно используются стержни с магнитным гистерезисом, которые демпфируют колебания с малыми амплитудами путем взаимодействия с магнитным полем Земли. Более подробные сведения об этой системе стабилизации приведены в работе [52] на рис. 10 показан вид на спутники в полете. [c.197]

В первом приближении микроскопическую структуру магнитных кристаллов можно представлять как систему атомов, расположенных в узлах кристаллической решетки, причем каждый атом обладает спином и связанным с ним магнитным моментом. Атомы взаимодействуют друг с другом посредством сил, зависянщх не только от расстояния между ними, но и от величины и взаимной ориентации спинов. В присутствии внешнего магнитного поля спины "ориентируются преимущественно параллельно направлению поля, но это упорядочение нарушается тепловым возбуждением. В результате типичная изотерма при достаточно высоких температурах ведет себя следующем образом (фиг. 9.1.2). В нулевом поле М = О, так как спины имеют случайную ориентацию. По мере увеличения магнитного поля спины частично ориентируются и появляется отличный от нуля средний макроскопический момент. Его величина растет с ростом SS, пока не будет достигнуто максимально возможное значение, соответствующее полной ориентации [<всех спинов вдоль направления магнитного поля (насыщение). Если продолжить кривую намагничивания в область отрицательных значений ей , то она, естественно, оказывается симметричной относительно начала координат. При низких температурах S-образная форма кривой выражена более резко, поскольку здесь спины легче ориентируются и насыщение достигается в более слабых полях. [c.324]

Верхняя часть никелевой Т1рубки 12 окружена катушкой 15, создающей в трубке переменное электромагнитное поле, которое, благодаря болышой магнитострикции никеля, вызывает продольные колебания трубки. Эти колебания усиливаются за счет взаимодействия переменного магнитного поля с ПОЯ0М, создаваемым постоянным электромагнитом 16. Максимальная амплитуда имеет место в условиях резонанса при равенстве частот переменного тока в катушке 15 и собственной частоты (основного тока) продольных колебаний трубки. Схема установки автоколебательная. При этой схеме колебания трубки всегда происходят в 1резонансных условиях, так как частота переменного поля (импульсов) задается частотой собственных колебаний трубки. Для этого на трубку надевается катушка обратной связи 14, которая подает наведенные вибрацией трубки электрические колебания на адаптерный вход усилителя 5. Эти колебания поступают в однокаскадный усилитель мощности 6 и далее в колебательный контур, состоящий из катушки 15 и конденсатора. [c.136]

В работе [7] предложена магнитнокапиллярная модель слоя жидкости, которая состоит из решетки, образованной магнитными частицами, заполненной вязкой жидкостью. В полученной зависимости для максимального перепада давлений учтены силы поверхностного натяжения жидкости и силы взаимодействия с магнитным полем. [c.403]

С начала 1960-х годов в рамках одномерного приближения наряду с качественным исследований МГД течений в каналах стали предприниматься попытки оптимизации МГД генераторов и ускорителей. Эти попытки, однако, заканчивались выводами об отсутствии оптимального решения [7], по крайней мере, при оптимизации по нескольким управлениям (по напряженностям электрического и магнитного нолей и по форме канала). Ошибочность этих выводов, связанная с тем, что забывалась возможность присутствия в оптимальном решении участков краевого экстремума, впервые была показана А. Н. Крайко и Ф.А. Слободкиной [8]. В [8] при оптимизации МГД генератора по снимаемой мощности участки краевого экстремума возникали либо по постановке задачи (ограничение на максимально допустимую напряженность магнитного ноля), либо из-за наличия границ применимости используемых уравнений. Для одномерных уравнений таково ограничение на максимально допустимые (по модулю) углы расширения и сужения канала. В [8] оптимальные МГД генераторы построены для дозвуковых (с числом Маха М = 1 в сечении выхода) и полностью сверхзвуковых режимов течения в их рабочей части. Для сверхзвуковых режимов оптимальное решение удалось построить лишь для сравнительно малых параметров МГД взаимодействия А. При больших А, для которых течение в канале генератора не могло быть полностью сверхзвуковым, оптимального решения построить не удалось. [c.17]

Таким образом, верхнил пределом Нсв материала является значение его остаточной индукции Вг. При расчетах устройств с постоянными магнитами в тех случаях, когда принцип работы устройства зависит от взаимодействия магнитов с внешним магнитным полем, основой расчетов служат характеристики кривой [1оМ Н) (например, при расчете подшипников с магнитным подвесом). В тех случаях, когда используется энергия магнитного поля, создаваемого магнитами в зазоре системы, основой расчетов магнит-ных систем служат характеристики кривой В Н) магнитотвердых материалов. В последнем случае мерой максимальной энергии магнитного поля, создаваемого единицей объема постоянного магнита в рабочем воздушном зазоре, является произведение ВН для различных точек кривой размагничивания магнита. Наиболее эффективно и экономично данный магнитотвердый материал используется в статической магнитной системе, рассчитанной таким образом, что положение рабочей точки магнита на его кривой размагничивания В Н) соответствует точке ВН)тах. Заданное значение энергии магнитного поля в зазоре системы может быть обеспечено тем меньшим объемом магнитотвердого материала, [c.9]

Если на 1 г вещества приходится п атомов, каждый из которых имеет магнитный момент т, то соответствующая максимальная удельная намагниченность вещества а=пт достигается при абсолютной температуре Г= =0 при параллельной ориентации магнитных моментов всех атомов. При возрастании температуры вещества совершенная ориентировка магнитных моментов атомов нарушается и значение о уменьшается при некотором критическом значении температуры 0 (точка Кюри) тепловая энергия атомов превышает энергию взаимодействия между спиновыми мол-1ентами атомов и упорядоченная ориентация атомных магнитных моментов сменяется хаотической. [c.14]

Сплавы железа и алюминия характеризуются сложным взаимодействием компонентов. В системе железо-алюминий насчитывается шесть соединений, в некоторых из них наблюдаются сложные процессы упорядочения. В области ОЦК-твердых растворов, являющихся основой промьшшенньк сплавов, имеют место аномалии магнитных свойств. В ОЦК-раство-рах по мере увеличения содержания алюминия снижаются и В , в сплаве с 18 % алюминия 5 имеет аномально низкое значение, близкое к нулю. В сплавах с 12 % алюминия магнитная анизотропия не проявляется (ifj = 0), а Я достигает максимальных значений. В сплавах сА1= 16...17%обе константы /Г] иЯ близки к нулю. В сплаве с 8 % алюминия после термической обработки холоднокатаных лент возникает анизотропия магннтострикцни в продольном и поперечном направлениях различна величина Я . Сплавы с А1 = 12... 14 % используются как магнитострикционные материалы, способные заменить дорогие железокобальтовые сплавы. [c.373]

В отличие от трубки Фаулера, где электрический разряд используется как средство быстрого нагревания газа, в Т-образной трубке, построенной Колбом [7] для ускорения газа — плазмы, используется явление электромагнитного взаимодействия токов. Шина, по которой течет возвратный ток в электрической цепи разряда, максимально приближена к разрядной части трубки, как показано на рис. 4.4. Как известно, параллельные проводники с противоположно направленными токами отталкиваются друг от друга. Это можно рассматривать как результат воздействия магнитного поля одного тока на проводник с другим током. Сила, действующая на единицу объема проводника с током, определяется векторным произведением плотности тока у и напряженности магнитного [c.207]

В ТО время как теория основывается на свойствах электронного газа в отсутствие магнитного поля. В действительности уже давно известно, что сверхпроводники выталкивают магнитное поле. Это эффект Мейсснера, который также следует из теории БКШ, хотя вывод его и не столь прост. Таким образом, состояние, отвечающее дрейфу, не может быть правильным в массиве сверхпроводника. В тонких пленках или проволочках, однако, поля оказываются пренебрежимо малыми, и такое решение справедливо. Для тонких пленок и проволочек существует опасность возникновения неоднородностей, прн которых один какой-нибудь участок переходит в нормальное состояние, разогревается и вызывает переход в нормальное состояние всего образца. К рассмотрению сверхпроводников такой геометрии мы еще вернемся в п. 3 10. Кроме того, электрон-электронное взаимодействие не инвариантно относительно перехода к движущейся системе координат, поскольку оно возникает вследствие распространения колебаний в покоящейся решетке. Наконец, незатухающий ток существует даже и в бесщелевых сверхпроводниках , которые имеют возбужденные состояния при всех энергиях. Поэтому не удивительно, что экспериментально максимальное значение незатухающего тока намного ниже полученной нами величины и часто оказывается порядка 10 А/смК Мы вернемся к обсуждению вопроса о критическом токе в п. 3 10. [c.573]

Вследствие этого предпочтение отдавалось приближенной инвариантной формулировке Галилея, а не физически более удовлетворительной формулировке Лоренца. Тем не менее с самого начала удерживались все нелинейные слагаемые, чтобы дать возможность учесть максимально широкий класс электро-и магнитомеханических взаимодействий в твердых деформируе-мых телах самого разного типа. Рассматриваются, конечно, только твердые материалы, а фактически только упругие как исключение в нескольких случаях учитывалась вязкость типа Кельвина—Фойгта. Так делалось по двум причинам. Во-первых, жидкости и газы уже рассматривались во многих книгах научного или учебно-научного характера это книги по магнитной гидродинамике, магнитной газодинамике, феррогидродинамике, электрогидродинамике и др. Во-вторых, исследования электромагнитомеханических взаимодействий в неупругих твердых материалах еще находятся в начальной стадии и время сбора наработанного материала в хорошо сформированный систематический курс еще не наступило. [c.14]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...