Монополь магнитный

Отсутствие в природе магнитных зарядов (монополей) приводит к выражению [c.17]

Г — скорость движения г-го заряда. В отличие от случая статич. электрич. полей, разложение потенциала статич. магн. поля начинается с дипольного вклада, т. к. магн, зарядов нет (магнитные монополи пока не обнаружены). Для первого члена разложения получим [c.219]

Эти четыре уравнения выражают основные законы электродинамики в дифференциальном виде. Уравнение (1.1.1) является дифференциальным выражением закона индукции Фарадея, описывающего генерацию индуцированного электрического поля за счет изменяющегося во времени магнитного потока. Уравнение (1.1.2) — это дифференциальная форма обобщенного закона Ампера, описывающего генерацию индуцированного магнитного поля потоком зарядов. Уравнение (1.1.3) является дифференциальной формой закона Кулона, описывающего связь между распределением зарядов и электрическим полем. Уравнение (1.1.4) можно рассматривать как условие отсутствия свободных магнитных зарядов (монополей). [c.10]

Если магнитный монополь существует, то статическое магнитное поле, создаваемое магнитным зарядом, должно удовлетворять следующему уравнению [c.27]

Чтобы описать магнитный монополь, Дирак поменял местами электрическое и магнитное поля, получив уравнения = рт и = 0. Он рассматривал слу- [c.12]

Переходное излучение образуется не только при прохождении заряженной частицы через неоднородности среды. Оно должно образоваться также при движении любого источника электромагнитного поля. Таким источником может быть произвольный электрический или магнитный мультиполь, в частности, гипотетический магнитный монополь. [c.144]

Магнитный монополь Дирака [c.144]

Уравнения Максвелла обладают удивительной симметрией относительно электрических и магнитных полей. Правда, пока не найдены частицы, несущие магнитный заряд м. Однако неизвестен также фундаментальный принцип, запрещающий существование частиц с магнитным зарядом. На сегодняшний день проблема возможности существования частицы с магнитным зарядом или, как ее часто называют, монополя Дирака остается открытой. Про- [c.144]

Обозначим плотность магнитного заряда через рм и плотность магнитного заряда тока через J . Тогда электромагнитные поля монополя в среде определяются следуюп ими уравнениями [c.145]

Из (9.4) следует, что переходное излучение и излучение Вавилова—Черенкова, образуемые магнитным монополем, поляризованы так, что вектор напряженности магнитного поля излучения всегда находится в плоскости наблюдения (ср. с п. 1.4), т. е. излучение линейно поляризовано в плоскости, перпендикулярной к плоскости наблюдения. [c.146]

В частном случае, когда магнитный монополь влетает из среды (е1 = , 1=1) в вакуум ( 2 = 1 2= 1). имеем [79.7] [c.146]

Как следует из (9.6), частотно-угловое и частотное распределения интенсивности РПИ, образуемого ультрарелятивистским магнитным зарядом, совпадают с соответствующими распределениями для частицы с электрическим зарядом, равным Ze, где Z = eJe. Исходя из квантового рассмотрения, Дирак показал [70.16] I, что .м/ -=68,5. Таким образом, для ультрарелятивистско-го магнитного монополя интенсивность РПИ оказывается весьма большой. При этом излучение магнитного монополя, как уже отмечалось выше, имеет иную поляризацию, чем излучение электрически заряженной частицы. [c.147]

Магнитные монополи. Магнитные монополи или свободные магнитные полюсы никогда (до настоящего времени) не наблюдались экспериментально. Дирак доказал, что интенсивность свободного магнитного полюса <оЙозначаемая обычно через g), если таковой существует, должна быть це- [c.132]

Авторы [2] при помощи аналогии топологического характера положительно отвечают на фундаментальный вопрос о возможности существования в природе магнитных монополей (полюсов магнита, существующих отдельно друг от друга, или, иными словами, магнитных зарядов). Исключительная важность данного вопроса заключается в том, что обнаружение (или доказательство невозможности существования) монополей позволило бы ответить на многие принципиальные вопросы естествознания. В частности, обнаружение магнитных зарядов было бы первым серьезным подтверждением теорий Великого объединения, единым образом описывающих электромагнитное, слабое и сильное взаимодействия [3] Суть аналогии состоит в создании в слоистых жидких кристаллах нематического и холестерического типов определенной топологии распределения векторов, описывающих ориентацию составляющих кристалл молекул. Данная топология аналогична топологии распределения векгоров магнитного поля вокруг гипотетического монополя Дирака. Таким образом, распределение векгоров ориентации молекул в жидких к-ристаллах можно визуально наблюдать в поляризационный микроскоп. Это позволяет по особенностям поведения жидких кристаллов выдвигать предположения о возможном поведении магнитных монополей и принципиальных методах их экспериментального обнаружения. [c.15]

Магнитный монополь - монополь Дирака, гипотетическая частица, обладающая одним магнитным полюсом - магнитным зарядом, аналогичным электрическому заряду. Существование магнитного монополя объяснило бы наблюдаемое в природе квантование электрического заряда - кратносзь его элементарному электрическому заряду. [c.150]

Авторы [19] при 1ЮМОЩИ аналогии топологического характера положительно отвечают на фундаментальный вопрос о возможности существования в природе магнитных монополей (полюсов магнита, существуюпщх отдельно друг от друга, или, иными словами, магнитных зарядов). Исключительная важность данного вопроса заключается в том, что обнаружение (или доказательство невозможности существования) монополей позволило бы ответить на многие принципиальные вопросы естествознания. В частности, обнаружение магнитных зарядов было бы первым серьезным подтверждением теорий Великого объединения, единым образом описывающих электромагнитное, слабое и сильное взаимодействия [20]. Суть аналогии состоит в создании в слоистых жидких кристаллах нематического и холестерического типов опре-. [c.39]

Модель раздувающейся инфляционной) Все [енной дает возможность предположить, что простраиствен-ная однородность Вселенной, вызванная экспоненциальным расширением, сглаживающим все пеоднород-пости, простирается на расстояния, намного превышающие размеры охваченной наблюдениями области Вселенной, по всё же на конечные масштабы. На границах этой области однородности, возможно, имеются экзо-тич. образования, предсказываемые теоретич. физикой,— доменные стенки, магнитные монополи и др., а за границей — др. области Вселенной (иногда их маз. другими вселенными ) с иными свойствами, чем та область, к-рая доступна наблюдениям. [c.480]

Магн. взаимодействие пространственно разделённых тел осуществляется магнитным полем Н, к-рое, как и электрич. поле Е, представляет собой проявление ЭЛ.-магн. формы движения материи (см. Электромагнитное поле). Между электрич. и магн. полями нет полной симметрии источниками являются электрич. заряды, но магн. зарядов (магнитных монополей) пока не наблюдали, хотя теория (см. Великое объеди-пение) предсказывает их существование. Источник маги, поля Н — движущийся влектрич. заряд, т. е. электрич. ток. В атомных масштабах движение электронов и протонов создаёт орбитальные микротокп, связанные с переносным движение. этих частиц в атомах или атомных ядрах кроме того, наличие у микрочастиц спина обусловливает существование у них спинового магн. момента. Поскольку электроны, протоны и нейтроны, [c.629]

МАГНИТНЫЙ МОНОПОЛЬ — гипотетич. частица, обладающая положит, или отрпцат. маги, зарядпмл — точечным источником радиального маги. поля. М. ы. ыожрю представлять как отдельно взятый полюс длинного и тонкого ноет, магнита. Магн. заряд определяет напряжённость магн. поля совершенно так же, как электрич. заряд определяет напряжённость электрнч. поля. [c.687]

Здесь dS — элемент площади, п — единичный вектор нормали к 5. В СИ М. п. измеряется в веберах (Вб), в гауссовой системе единиц (к-рая применяется ниже) — в максвеллах (Мкс) 1 Вб=10 Мкс. Поскольку вектор В является чисто вихревым (div Й=0), М. п. через произвольную замкнутую поверхность S ранен нулю. Это свойство, устаповленное Гауссом, может нарушаться только при наличии внутри 5 магнитных монополей, пока ещё гипотетических. [c.688]

А. М. Поляков, 1974) возникают как Т. с. в (3-1-1) измерениях при обобщении калибровочной модели Хиггса (7) на случай неабелевой калибровочной группы, напр, группы SU(2) (см. Магнитный монополь. Калибровочные поля). Лагранжиан выбирается в виде (7) со след, изменениями [c.140]

L. Кгопескег)] и магнитным монопольным зарядом Чп,- 9m = Qle- Т. о., магн. заряд монополя имеет топологич. природу, а его квантование возникает как чисто классич. эффект [1 ), [2], [7]. [c.140]

Существует нек-рая физ. аналогия требуемого дальнодействия. Представим себе бесконечный сверхпроводник, в к-рый внесены два идеально узких (и также бесконечных по длине) соленоида с током. Концы этих соленоидов являются источниками магн. поля—как бы магнитными монополями. Однако в идеальный сверхпроводник магн, поле не проникает (эффект Мейснерз). Поскольку, с др. стороны, магн. линии должны быть замкнуты, в какой-то области сверхпроводимость обязана быть разрушенной, что соответствует проигрышу в энергии. Потеря энергии будет минимальной, если сверхпроводимость разрушится по прямой, соединяющей концы соленоидов (магн. моно-поли). Подобная ситуация осуществляется в сверхпроводниках II рода. Между монополями образуется абрикосов-ская нить , в к-рой сжаты магн. линии, идущие от одного монополя к другому. Энергетич. затраты на образование абрикосовской нити пропорциональны её длине, т. е. расстоянию между монополями. Т. о., между монополями [c.213]

Даже в отсутствие чистых магн. монополей в Э. допустимы высшие магн. мультиполи, начиная с диполя, образованные магнитно нейтральной совокупностью монополей (ср. двухкварковую структуру мезонов и трёхкварковую структуру барионов). Однако эксперименты фактически исключают эту возможность, показывая, что все магн. мультиполи образованы электрич. токами. Так, в 1951 в экспериментах по рассеянию нейтронов в неоднородном магн. поле В=В(х)у рис. 2) было показано [c.522]

ЭЛЕМЕНТАРНЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ЗАРЯД ( >)—наименьший электрич. заряд, положительный или отрицательный, равный величине заряда электрона с = 4,803250 (21 ) 10 од С ГСЭ = 1,602 892 (46) 10 Кл. Почти все элементарные частицы обладают электрич. зарядом +t> И.ЧИ е (или не заряжены), исключение составляю нек-рые резонансы с зарядом, кратным е (лапр., Д с зарядом 2е). Природа такого квантования электрич. заряда не ясна (об одном из возможных объяснений см. в ст. Магнитный монополь). В теории элементарных частиц предполагается, что кварки — ыементарные составляющие адронов — обладают дробным электрич. зарядом, кратным е/3 (см. Кварки). А. В. Ефремов. [c.608]

В 80-х годах Д. А. Киржниц разработал теорию торможения быстрых частиц (зарядов, нейтрино, магнитных монополей) в материальной среде, получив ряд важных универсальных соотношений. Тогда же он указал на важную роль эффектов неадиаба-тичности при взаимодействии легких частиц со связанной системой тяжелых частиц, развив соответствующую теорию. [c.8]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...