ОВФ в усилительных системах

По принципиальным признакам и назначению преобразователям и источникам переменного потока придают следующие конструктивные формы низкочастотные диссипативные возбудители низкочастотные рекуперативные возбудители объемные (плунжерные) гидропульсаторы роторные гидропульсаторы и дробно-поточные возбудители электрогидравлические дроссельные усилительные системы инерционные пульсаторы. [c.225]

Вертолеты, управление которыми невозможно или затруднительно без применения гидроусилителей (ГУ) или бустеров, должны иметь, кроме основной гидравлической системы, дублирующую. На вертолетах, управление которыми возможно без усилительных механизмов, допускается установка только основной усилительной системы. [c.114]

Ф и г. 4.25, Схема измерения мощности в усилительной системе. [c.195]

Основные требования к пространственной структуре излучения в усилительных системах. Влияние профиля пучка на его [c.146]

Из этой формулы следует, что степень аподизации обратно пропорциональна числу Френеля, т. е. чем длиннее усилительная система при фиксированном значении а, тем более гладкие пучки необходимо. использовать. В пределе мы переходим к гауссовым пучкам, которые распространяются без изменения своей ( рмы. [c.153]

Наиболее сильное изменение первоначального профиля распределение происходит в многокаскадных усилительных системах и в [c.154]

Плоскости, находящиеся на расстояниях 1 и от линз, являются, очевидно, сопряженными плоскостями или плоскостями передачи изображения. По этой причине телескопы Кеплера, используемые в усилительных системах, называются также оптическими ретрансляторами. Как правило, используемые в усилительных системах ретрансляторы осуществляют также расширение пучка на последовательно расположенных усилительных каскадах, а также-пространственную фильтрацию излучения (см. гл. 6). [c.157]

ОВФ в усилительных системах. Для коррекции фазовы неоднородностей, особенно. мелкомасштабных, в протяженных усй- [c.178]

Следует отметить, что в усилительных системах на стекле, где требуется малая ширина спектра излучения, часто используются задающие генераторы на кристаллических средах с узкой линией люминесценции, что значительно облегчает задачу селекции. Так [c.234]

Для расчета ММС в сложных усилительных системах удобнее пользоваться не инкрементами нарастания возмущений Вр, а их коэффициентом передачи, равным отношению глубины модуляции поля в конце и начале системы [19, 201, [c.248]

В общем случае расчет развития возмущений в больших много-элементных усилительных системах сложен и требует применения численных методов. В качестве примера можно привести работы 122, 231, где такой расчет был сделан для конкретных усилительных систем. [c.249]

В многокаскадной усилительной системе, состоящей из усилителей с одинаковым значением а/, величина В определяется суммой локальных интегралов распада для каждого усилителя. Определяя минимум получающегося суммарного интеграла относительно изменения площади поперечного сечения пучка между усилителями, можно определить закон изменения площади. Проделанная таким образом процедура оптимизации [37] показала, что минимальное [c.253]

Основными подсистемами практически всех мощных лазеров являются задающий генератор, подсистемы формирования пространственно-временной структуры излучения и усилительная система, которую можно разбить на предусилители и оконечные усилители. Иногда в состав системы входят система преобразования частоты излучения в высшие гармоники, а также узел фокусировки излучения на объект. Принципы работы некоторых систем (задающий генератор, системы формирования пространственной и временной структуры) были рассмотрены нами ранее, и мы не будем на них больше останавливаться. [c.259]

Машины для испытания передач, в которых используется, например, рычажная усилительная система, для испытания шаблонов, диаметральных питчей, расстояния между зубьями и роликовых контактов и т.д. (на цилиндрических прямозубых колесах и конических зубчатых колесах), шага и т.д. (на геликоидальных зубчатых колесах, на червячных передачах). [c.171]

Гидравлические способы возбуждения также применяют во всех формах испытательной техники. Наибольшей универсальностью обладают электро-гидравлические усилительные системы. Для длительных испытаний при неизменном воздействии используют объемно-аккумуляторные системы. Для ста-тико-циклических режимов применяют объемные, коммутационные, инерционные системы и преобразователи. Скоростное воздействие и удар осуществляют объемно-аккумуляторными, маховиково-насосными, циркуляционными устройствами. [c.172]

Неустойчивые резонаторы с центральным отверстием связи оказьша-ются весьма полезными и здесь. Как было указано нами в 1969 г. [72], лазеры на их основе являются полными аналогами и могут заменять многокаскадные усилительные системы с промежуточными телескопами. Необходимо лишь предотвратить их самовозбуждение в отсутствие внешнего сигнала (или неуправляемую генерацию в его присутствии), что может быть достигнуто соответствующим выбором геометрии резонатора. Этот вопрос нетривиален и заслуживает комментариев. Поскольку управляемые внешним сигналом лазеры х двумерными резонаторами практически никогда не встречаются, ограничимся рассмотрением случая сферических круглых зеркал с круглым же отверстием связи. [c.233]

Измерения мощности в усилительных системах. Измерения мощности в системах Q — модулированный лазер — усилитель иногда требуют специальных методик. Чтобы получить максимально возможную плотность потока (допустимой с точки зрения повреждения кристалла-усилителя), желательно иметь возможность одновременно измерять и при этом регулировать выходное излучение генератора и усилителя, добиваясь оптими- [c.194]

Источником флюктуаций может быть любой из элементов фурье-спектромегра. Прежде всего это сам интерферометр, его механическая нестабильность при смещении,одного из зеркал. Второй — приемник излучения и усилительная система, которую мы удем рассматривать совместно с приемником. Наконец, третий — вычислительное устройство. [c.107]

При распространении сформированного задающим генератором и дополнительными оптическими элементами пучка в усилительной системе в нем накапливаются амплитудные и фазовые искажения, которые могут привести к увеличению угловой расходимости излучения, уменьшению яркости и другим нежелательным последствиям. Проблема коррекции фазовых возмущений рассмотрена в следующем параграф. В этом же мы рассмотрим главным образом вопросы формирования профиля интенсивности в усилительном тракте. Значение этих вопросов, помимо непосредственного влияния на расходимость излучения, существенно по следующим причинам формирование резко неравномерного распределения поля по сечению пучка снижает надежность системы и эфф.-ктивность съема энергии возбуждения (см. гл. 2), чревато развитием р1зного рода нелинейных эффектов, разрушениями и т. д.— амп. итудные возмущения могут переходить в фазовые, в частности, за счет мелкомасштабной самофокусировки, т. е. в конечном счете опять-таки приводить к увеличению расходимости. [c.146]

Рис. 4.11, Расчетное изменение профиля гауссова пучка (штриховая линия) при его усилении в насыщенной пнтикаскадной усилительной системе на иеодимовом стекле типа ГЛС-22 с общим усилением на проход при слабом сигнале fio exp ( 0=2.5-10 при равномерном (/) II параболическом (2) распределении коэффициента усиления по радиусу усилителей. После каждого каскада пучок расширяется таким оПразом. что 10 Дж/см . Плот-

Зз- Здесь 0 — диаметр пучка на входе усилительной системы, О — расходимость пучка. Это эквивалентно требованию на число Френеля в системе Nф—ОУ кЬУ >. Из предыдущего обсуждения мы уже знаем способ увеличеиия этого параметра, заключающийся в применении оптических ретрансляторов. [c.179]

Сокращение импульса можно получить, обрезая фронт импульса с помощью электроонтического затвора или просветляющегося фильтра [31, 34]. Однако возможности такого сокращения в усилительной системе на неодимовом стекле весьма ограничены нелинейными эффектами (в первую очередь самофокусировкой) и лучевой прочностью стекла. Для плотности энергии насыщения 4—-5 Дж/ м выше которой может эффективно протекать сжатие импульса, длительность сжатого импульса не должна быть меньше примерно 1 НС. [c.210]

Критическая мощность пучков в периодической системе нелинейных элементов возрастает по сравнению со сплошной нелинейной средой в LU раз (L — длина воздунпюго промежутка между иелииейиыми слоями толщиной I) [15]. Это означает, например, что развитие КМС в дисковых усилительных системах замедлено. Все эти особенности КМС присущи не только гауссовым пучкам, но и пучкам с другими законами распределения интенсивности. При этом только несколько изменяются характерные величины — Р р, длина самофокусировки, число фокусов. Так, гииергауссовы пучки более устойчивы к КМС, чем гауссовы пучки [16, 17). [c.245]

Особенности развития и проявления самофокусировочной неустойчивости в усилительных системах критерии развития самофокусировки. Поглощение или усиление излучения изменяет оптимальную пространственную частоту возмущений, усиливающихся с максимальным инкрементом В р. Это связано с выходом из резонанса наиболее неустойчивых возмущений при изменении вследствие усиления интенсивности основной волны. Для нас, естественно, наибольший интерес представляет усиливающая среда. Пространственную частоту, на которой инкремент самофокусировочной неустойчивости максимален, в этом случае можно найти, интегрируя выражение для инкремента по длине (т. е. вычисляя интеграл распада) и приравнивая производную получающегося выражения к нулю. Соответствующее решение в аналитической форме может быть найдено при линейном (экспоненциальном) режиме усиления [c.247]

Усилительные системы на неодимовом стекле состоят, как правило, из многих оптических элементов. Кроме собственно усилителей в их состав входят затворы, телескопы, оптические ретрансляторы и просто воздушные промежутки, разделяющие усилительные каскады. Вследствие этого на особенности нарастания мелкомасштабных возмущений кроме усиления оказывают влияние и другие эффекты изменение поперечного масштаба возмущений при теле-скопировании пучка и фазовый набег в линейной среде (в воздушных промежутках, в телескопах) между нарастающими гармониками и основной мощной волной. [c.248]

Рис. 6.2. Коэффициент передачи одиночного усилителя длиной 3/=90 см (сплошная линия) и усилительной системы, состоящей из трех усилителей длиной 30 см каждый, разде лснпых воздушными промежутками длиной //п (штриховая). Коэффициент усиления а =

Наблюдается заметное уменьшение яркости излучения для диафрагмы, расположенной далеко от усилителя. Приближение жесткой диафрагмы к нелинейной среде позволяет вывести дифракционные возмущения нз полосы самос юкусировочной неустойчивости, что в соединении с оптической ретрансляцией изображения формирующей диафрагмы по усилительной системе позволяет формировать световые пучки с высоким фактором заполнения [23—26]. Другой, уже обсуждавпшйся ранее метод подавления дифракционных возмущений заключается в аподизации световых пучков. Положительное влияние аподизации иллюстрируется на рис. 6.36. [c.250]

Рис, 6,6, Коэффициент передачи сплошного усилителя длиной 31=90 см с коэффициентом усиления а=0,05 см (/) и усилительной системы, состоящей из рех усилительных каскадов (длина /—30 см, а=0,0о см ) и двух телескопов-ретранслято. ров различной длины L с коэф. фициентом увеличения М = = > схр (а/) =2,1 2 —Ь =0 [c.256]

Кроме ТОГО, использование ретрансляторов в усилительной системе имеет наибольший смысл, если они одновременно выполняют роль телескопов, причем съем энергии в такой системе наиболее эс х )екти-вен, если усиление Оо=ехр(а/) компенсируется кратностью телескопа М, т. е, Методика выбора оптимальной длины ретрансляторов описанная в работах [19, 20], приводит к достаточно громоздким выражениям для Ь, которые заметно упрощаются для достаточно большого числа усилителей N 2, обладающих одинаковым усилением Оо=ехр(а/) [20] [c.256]

В современных лазерных системах общее усиление может достигать 10 —10 . Для того чтобы такая система не самовозбудилась до прихода сигнала с задающего генератора, усилительная система с помощью изоляторов-затворов расчленяется на ряд отдельных модулей или блоков, усиление в каждом из которых сравнительно невелико (10 —10 ). [c.261]

Излучение мощного лазера воздействует на тот или иной объект (мишень), часто малоразмерный. Для сохранения такого объекта в целости перед приходом основного импульса энергия суперлюминесценции в ряде случаев не должна превышать 1 мДж, что приводит к необходимости обеспечивать контраст излучения, т. е. отношение энергии или мощности основного импульса и фонового излучения, на уровне 10 —10 . Ясно, что в длинной усилительной системе с большим усилением сделать это довольно трудно. Наконец, необходима защита усилительной системы от излучения, отраженного объектохм-мишенью (или образовавшейся плазмой) в обратном направлении. Это излучение, усилившись в сохранивших энергию усилителях, может привести к многочисленным разрушениям оптических элементов. [c.262]

Уменьшение апертуры выходных усилительных каскадов также приводит к увеличению стоимостной эффективности из-за повышения плотности запасенной энергии в таких усилителях и из-за уменьшения стоимости усилителей и других элементов [5]. Однако апертура элементов усилительной системы определяется лучевой стойкостью и не может быть уменьшена при фиксированной длительности импульса. Выбор оптической схемы мощ,ного лазера основывается обычно на принятии компромиссного решения, учитывающего все вышеназванные ограничения и соображения, затем он уточняется численным расчетом уравнений переноса типа (6.3). Необходимые оценки могут быть сделаны и с помощью формулы для интеграла распада. Мы пе будем описывать детали такого расчета (см., например, [5]), а рассмотрим различные варианты оптических схем мощных лазеров и пути их оптимизации. [c.265]

Аппаратная ф-ция а (х) С. п. — наблюдаемое распределение энергии в спектре, полученное с данным С, п. при мопохроматич. излучении ее форма п ширина определяются дифракцией на аппер-турных диафрагмах (к-рыми обычно являются диспергирующие элементы) оптич. системы С. п., аберрациями фокусирующей оптики С. п., конечной шириной входной (а в случае монохроматоров и выходной) ш,ели, рядом параметров регистрирующей системы (наир,, светорассеянием в фотоэмульсии при фотогра-фич. регистрации спектра, иперциоиностью приемно-усилительной системы в случае фотоэлектрич. регистрации и цр.). [c.10]

Нелинейные искажения в У. У. телефонного и широковещательного типа не должны вносить искажение в форму кривой тока. Для того чтобы ток на выходе У. (в цепи внешнёй нагрузки) имел точно такую же форму, как подводимый к У. ток (напряжение), У. не должен иметь частотных, фазовых и нелинейных искажений. О частотных искажениях говорилось выше. Фазовые искажения заключаются в том, что сдвиг фаз в усилителе для различных гармонических, входящих в состав усиливаемого тока, различен благодаря этому форма кривой тока на выходе, являющаяся суммой всех гармоник, может существенно отличаться от формы кривой на входе. Фазовые искажения тесно связаны с частотными и кaжeниямIi. Если У. не дает частотных искажений, то фазовые искажения невелики. Т. к. человеческое ухо мало чувствительно к фазовым искажениям, то обычно при расчете телефонных У. фазовые искажения не принимаются во внимание. Качество воспроизведения речи или музыкальных тонов в сильной степени зависит от величины нелинейных искайсений. Под этим видом искажения понимают искажение, обусловленное нелинейностью усилительной системы, отсутствием линейной зависимости (прямая пропорция) между напряжением (током) на входе и выходе У. Мерилом искажения этого рода является коэф. нелинейных искажений (клирфактор м), определяемый из следующего выражения [c.310]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...