Нуссельта число локальное

Нуссельта число локальное 175 [c.528]

В этом случае удельный тепловой поток выражается через число Нуссельта и локальное число Рейнольдса следующим образом [c.271]

Изменение протяженности вставки практически не затрагивает значения Е/ (см. рис. 5.12). Незначительное воздействие этот размер оказывает также на локальную и среднюю интенсивность теплоотдачи (рис. 5.14). На рис. 5.14 сплошными кривыми показано изменение отношения локального числа Nu вдоль вставки длиной / к аналогичной характеристике Nu° для входного участка такой же длины / бесконечно длинной вставки. Штриховыми кривыми показано изменение отношения соответствующих средних значений Nu, Nu . Отклонение этих кривых от единицы и характеризует влияние параметра / вставки (адиабатичности ее выходной поверхности), наблюдается только в случае / < t/и тем заметнее, чем больше последнее неравенство. Причем проявляется это в замедленном (по сравнению с данными, приведенными на рис. 5.11) снижения теплообмена по мере удаления охладителя от входа в пористый элемент н поэтому наибольшее отклонение в сторону увеличения критерия Нуссельта достигается на выходе вставки при i =1 (крайняя правая точка на кривых). Нужно отметить, что для больших значений параметра Ре (Ре = 100) отмеченный эффект пропадает даже при очень малом значении длины / =0,1. [c.115]

Приводя соотношения (8. 2. 29), (8. 2. 30) к безразмерному виду, получим локальные числа Шервуда и Нуссельта [c.315]

Ф и г. 4.13. Локальное число Нуссельта в зависимости от расстояния вдоль оси при различных относительных расходах массы [809]. [c.176]

На фиг. 4.13 показано изменение локального числа Нуссельта в осевом направлении при различных содержаниях твердой фазы, полученное по результатам численных расчетов [713]. Значения чисел Рейнольдса 27 000 и 13 500 были выбраны, чтобы сопоставить результаты расчетов с экспериментальными данными [212]. Отношение удельных теплоемкостей Ср с = 1,2 соответствует случаю движения смеси частиц окиси алюминия и двуокиси кремния в воздухе при стандартных условиях (1 атм, 15,5° С). Как видно из фиг. 4.14, выполненный нами анализ подтверждает выводы работы [212] о линейной зависимости между средним числом [c.177]

Фиг. 4.16. Локальное число Нуссельта в зависимости от расстояния вдоль оси для взвеси частиц стекла размером 30 мк в воздухе (8121.

При испарении пленки на первый взгляд теплоотдача должна подчиняться тем же закономерностям, что и при конденсации. То обстоятельство, что начальный расход жидкости в пленке при испарении обычно является заданным, а убыль расхода за счет испарения, как правило, не очень значительна, делает анализ теплоотдачи при испарении (в рамках подхода Нуссельта) даже более простым, чем при конденсации. Полагая, что расход жидкости в любом сечении пленки легко определяется из теплового баланса при известном его значении на входе, число Re , для испарения выступает как определяющий критерий подобия. Все соотношения, полученные выше для ламинарной пленки и определяющие изменения расхода в пленке с плотностью теплового потока на поверхности, остаются в силе. Локальная теплоотдача для гладкой ламинарной пленки при ее испарении с поверхности в среду собственного пара описывается формулой (4.37). Отличие лишь в направлении теплового потока, так как теперь АТ = - Т , Т > Т . Имея в виду, что при условии [c.180]

Рис, 10.2. Изменение локального числа Нуссельта Nu по длине трубы [107] [c.187]

На рис. 10.6 [107] представлены кривые изменения локального числа Нуссельта при поперечном обтекании цилиндра Б зависимости от угла ф для различных чисел Рейнольдса в условиях постоянного теплового потока по поверхности. Из рисунка е ид-но, что число Нуссельта уменьшается, начиная от передней критической точки. [c.193]

На рис. 27.7 [81] представлены кривые изменения локального числа Нуссельта при поперечном обтекании цилиндра в зависимости от угла ф для различных чисел Рейнольдса в условиях постоянного теплового потока по поверхности. Из рисунка видно, что число Нуссельта уменьшается, начиная от передней критической точки, достигает минимума при некотором угле ф и далее вниз по потоку резко возрастает. В передней критической точке толщина ламинарного пограничного слоя мала и поэтому локальные коэффициенты теплоотдачи и числа Нуссельта велики. По мере удаления от критической точки вниз по потоку растет толщина пограничного слоя, вместе с ней растет его тепловое сопротивление и коэффициент теплоотдачи уменьшается. В зоне отрыва пограничного слоя коэффициент теплоотдачи вновь резко возрастает. В этой области происходят весьма сложные и еще до конца не ясные явления. Здесь, видимо, происходит периодический процесс — утолщение пограничного слоя, его отрыв и унос оторвавшейся массы жидкости вниз по потоку. Этот периодический процесс непрерывно повторяется. Можно ожидать, что чем больше таких процессов происходит в единицу времени, тем интенсивнее теплоотдача, так как в момент отрыва слоя тепловое сопротивление в этой зоне значительно уменьшается. Очевидно, что применить гидродинамическую теорию теплообмена (см. гл. 24) в этой области невозможно. На интенсивность теплоотдачи в зоне отрыва влияют число Рейнольдса, форма и качество поверхности (шероховатость) обтекаемого тела, физические константы жидкости. [c.321]

Коэффициент теплоотдачи а к газожидкостному потоку может в несколько раз превышать коэффициент теплоотдачи при течении однородной капельной жидкости. На рис. 27.11 представлены кривые изменения локального числа Нуссельта при восходящем течении в трубе воды с пузырями воздуха в зависимости от рас- [c.327]

О 20 tO 60 80 хМ Рис. 27.3. Изменение локального числа Нуссельта Nu по длине трубы [81] [c.386]

Местное (локальное) число Нуссельта связано с числом Кп 6 очевидным соотношением [c.353]

В данном случае на графике приведены локальные значения числа Нуссельта (а следовательно, и локальные значения а), т. е. числа Nu в данной точке окружности. [c.344]

Гладкие круглые трубы. Локальное число Нуссельта при турбулентном течении в гладких круглых трубах рассчитывается по формуле [c.51]

Локальные числа Нуссельта для химически реагирующего и инертного газа равны соответственно [c.82]

ПО времени значения касательного напряжения и числа Нуссельта. По данным работы [3] можно записать выражения осредненных по времени касательного напряжения и локального числа Нуссельта [c.159]

Подставив сюда значение Rer A/ из (11.69), получаем окончательное выражение для локального значения числа Нуссельта [c.233]

Тогда локальное массообменное число Нуссельта (Nu -)o будет равно [c.195]

Определим локальное число Нуссельта [c.213]

Решение было получено методом итераций. На рису 3-30 приведены профили скорости и температуры для различных значений температурного напора. На рис. 3-31 приведена изменение относительного локального числа Нуссельта от параметра Kj.. Параметр Kj обратно пропорционален параметру вдува [c.220]

Локальное число Нуссельта NU —наибольшее в начале длины трубы (у входа жидкости), затем уменьшается, постепенно приближаясь к постоянному зна- [c.221]

Если в выражении для числа Нуссельта взять в качестве характерного размера диаметр трубы Nu = aD/ , то можно написать следующую формулу для локального числа Нуссельта [Л. 3-13] [c.221]

Локальное число Нуссельта будет равно [c.240]

Рис. 4-5. Локальное число Нуссельта (керамическая и стеклянная пластинки с включенным нижним нагревателем) в зависимости от координаты х.

С помощью уравнений (4-5-41) и (4-5-42), используя формально закон Ньютона, можно найти выражения для локального числа Нуссельта [c.274]

Наша задача состоит в отыскании распределений скорости и температуры в поперечном сечении канала. Будут рассчитаны также значение /Re, интегральное число Нуссельта и локальные числа Нус-сельта на обогреваемой стенке. [c.193]

Вопрос об экспериментальном определении длины начального участка является до, настоящего времени недостаточно ясным. Так, в экспериментальных работах [4, 112] длина начального участка определялась по изменению локального числа Нуссельта и локального коэффициента теплоотдачи по длине трубы. Сечение трубы, где эти данные превышали их асимптотические значения на определенное значение (5 или 1 %), принималось за начало стабилизированного течения. Такая методика не может дать удовлетворительных результатов, так как не учитывает особенностей взаимодействия пограничного слоя с ядром течения, в результате которого коэффициент теплоотдачи в начальном участке может сначала уменьшаться, а затем вновь возрастать [112]. В табл. 7.3 приводятся результаты некоторых исследований по определению длины начального участка. Из таблицы видно, что даже для квазитермического течения газа (ДГ- О) между данными различных исследователей имеются большие расхождения. [c.147]

Согласно (10-32) повышение температуры слоя приводит к необычному результату— снижению числа Нус-сельта, что в [Л. 32] объясняется более быстрым изменением с ростом ten коэффициента Хаф, чем коэффициента теплообмена Осл- Полученный результат можно объяснить методической погрешностью, связанной с выбором определяющей температуры и с оценкой критерия Нуссельта по эффективной теплопроводности неподвижного слоя, не учитывающей важную роль пристенного слоя. В этом смысле физически более верно испсиьзова-ние критерия Мпсл, оцененного по теплопроводности газа у стенки канала и по температуре пограничного слоя. Формула (10-32) так же может создать впечатление о наличии противоречия с общепризнанными представлениями о роли симплекса LID. Его увеличение до момента тепловой стабилизации может только снижать средний и более резко-локальный теплообмен. Поэтому [c.342]

Более поздние эксперименты позволили выявить дополнительные подробности, особенно это касается снижения коэффициентов теплоотдачи вследствие добавления твердых частиц. В работе [812] установлен характер изменения числа Нуссельта системы газ — твердые частицы, о чем уже упоминалось в разд. 4.1. На фиг. 4.15 эти результаты сравниваются с данными работы [211]. На фиг. 4.16 приведены данные ]812] об изменении локального числа Нуссельта вдоль оси при движении по трубе воздуха со сферическими частицами из стекла для двух чисел Рейнольдса. Подобные же тенденции обнаружены в работе [387]. Все эти результаты указывают на целесообразность дальнейших исследований, в которых постепенно снимаются ограничения, введенные Тьеном. [c.177]

Локальные характеристики (температура стенки, число Нуссельта) вместе со значениями азимутального угла и изображением соответствующих точек на поверхности трубы выводятся в пронумерованных строках. Формирование этих строк печати осуществляется с помощью массива SYMBOL, описанного в программе как целый и предназначенного для хранения символьных констант BLANKE (пробел) и элементов символьного массива 2IFFER (цифры) —обозначений цифр О, 1, [c.243]

Найденные значения накапливаются в массив ALF и вьию-дятся на печать после окончания цикла по сечениям. Печатается таблица значений координаты 2 , коэффициента теплоотдачи а, и локального числа Нуссельта Nu = a,n2R k. Кроме того, в 1ад.1п-ных массивом ZV сечениях выводятся значения температур и ., in - 1..... N,). [c.169]

Рис. 5 15. Относительная теплоотдача на в.чодмом участке при течении ртути в трубе (Л и V — локальное значение числа Ыи на расстоянии х от в.хода в трубу Nuj —число Нуссельта за участком тепловой стабилизации) [84] / — опыты при Ле=800 и 900 2 — расчеты по Мартнпеллн для Яе=800 и 900.

Рис. 47. Распределение локального числа Нуссельта по длине цилиндрического канала при резонансных акустических колебзииях потока воздуха (Reo = 2100 / = 221 Гц)

Для вязких масел РгяаЮОО, тогда при Хо = 0 (пластина нагревается по всей длине), Д = 0,1. Для газов (Рг < 1) формула, строго говоря, непригодна. Локальное число Нуссельта будет равно [c.193]

При обработке экспериментальных данных по профилю температуры в пограничном слое локальное число Нуссельта удобно определять по величине условной толщины теплового пограничного слоя б -р, численно равной отрезку отсекаемой на прямой d = onst касательной к кривой распределения темпе- [c.193]

При такой температуре обтекаемой поверхности были получены локальные значения теплового потока, коэффициента теплообмена и числа Нуссельта. При этом оказалось, что имеются точки, в которых коэффициент теплообмена отрицателен или даже терпит бесконечный разрыв, что, конечно, физически неприемлемо. Подобным противоречивым результатам было дано объяснение в работе [Л. 4-2], где рассматривалось обтекание пластины потоком несжимаемой жидкости. Там же был дан качественный анализ, распределения температур в пограничном слое при условии, что температура поверхности изменяется по некоторому заданному закону (рис. 4-1). Можно заключить, что вблизи передней кромки- температурный профиль в пограничном слое близок к типу А (рис. 4т 1), который подобен обычному профилю для постоянной температуры стенки (рис. 4-1). Уменьшение температуры стен-ки вниз по потоку (dT ldx O) оказывает влияние прежде всего в той части пограничного слоя, которая близка к обтекаемой поверхности. К внешним слоям охлаждение проникает только значительно ниже по потоку. Вследствие этого оказывается, что в точке В, где температура стенки совпадает с температурой внешнего потока, (dT/dy)w> , т. е. имеет знак, противоположный знаку градиента в точке А. Тепловой поток у стенки запишем двояко [c.257]

На рис. 4-5 показана зависимость локального числа Нуссельта Nu от координаты X для керамической и стеклянной пластины. Из рис. 4.5 видно, что число Nu существенно зависит от теплопроводности пластины. Для некоторых значений X число Нуссельта становится отрицательным, что экспериментально подтверждает вышеприведенный анализ (см. рис. 4-1). Таким образом, теоретически и экспериментально показано, что для задач конвективного теплообмена сопряженная постановка является правильной. Возникает вопрос, при каких условиях можно решать задачи конвективного теплообмена традиционным путем без учета теплопроводности тел, обекаемых потоком жидкости. На этот вопрос в ряде случаев отвечает число сопряженности Брюна (Вг). [c.261]

Согласно формуле (3-1-86) величина х/5 равна локальному числу Нус-сельта (NUj(=j /6j). Локальное число Нуссельта NUj определяется приближенным соотношением вида [c.262]

Тогда можно воспользоваться формулами (3-2-59) и (3-2-60). В этом случае величина N будет равна отношению локального числа Нуссельта Nu сопряженной задачи к локальному числу. Нуссельта Nu обычной задачи, т. е. когда число Вг .=0 (температура по толщине пластины одинакова и постоянна = Ta = onst). [c.263]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...