Течение изоэнергетическое

Изэнтропическое течение, изоэнергетическое течение и безвихревое установившееся течение. Мы хотим выяснить, как связаны между собой установившиеся течения следующих типов [c.114]

В вязкой области течение изоэнергетическое и число Прандтля равно единице. [c.63]

Здесь будут рассматриваться течения газа с постоянным теплосодержанием, носящие название изоэнергетических. Критическая скорость таких течений постоянна, поэтому ее можно использовать в качестве величины а,. Если течение начинается с равномерного потока, то в качестве величины р может быть взята плотность газа в исходном течении. [c.48]

Для простоты рассматриваются изоэнергетические изэнтропические течения совершенного газа с потенциальной закруткой вокруг оси симметрии. Такие течения подчиняются уравнениям [c.143]

В этих вычислениях использовано равенство (5.15) для изоэнергетических течений. Результат показывает, что в таких течениях потоки энергии равны, если равны расходы газа Q, а именно течения с неизменным Q и сравниваются. Длины сопел X и значения 7 выбраны различными. Результаты расчетов сведены в таблицу 5. [c.147]

ИЗЭНТРОПИЧЕСКИЕ И ИЗОЭНЕРГЕТИЧЕСКИЕ ТЕЧЕНИЯ [c.177]

Если полная энтальпия потока в плоскости начальных данных постоянна, то она постоянна во всем потоке. В этом случае течение называется изоэнергетическим, а уравнение энергии для безразмерных переменных записывается в виде [c.280]

Физическая модель, лежащая в основе решения большинства рассматриваемых задач, состоит в том, что течение в каждой струйке до скачка и за ним считается изэнтропическим, а газ рассматривается как идеальная сжимаемая нетеплопроводная жидкость. При этом процесс в скачке не является изэнтропическим, но может рассматриваться как изоэнергетический. [c.99]

Если течение является изоэнергетическим и изоэнтропическим, т. е. 5 и ho постоянны и известны во всем поле течения, то имеем следующую систему дифференциальных уравнений с двумя искомыми функциями и и V. [c.35]

В двумерном случае изоэнтропическое и изоэнергетическое течение является потенциальным безвихревым течением. Введем потенциал скорости ф [c.35]

Современная газодинамика, рассматривающая главным образом вопросы течения идеального газа, выработала совершенные методы определения состояния изоэнергетических потоков. Эти методы опираются на таблицы газодинамических функций и вспомогательные графические построения [4, 8]. Разработаны приемы аналитического расчета состояния потока в условиях многообразных воздействий на него [5]. [c.196]

Изэнтропическое и изоэнергетическое течения 115 [c.115]

Изэнтропическое и изоэнергетическое течения 117 и уравнение Бернулли имеет вид + Г = = [c.117]

Интеграл количества движения определяет положение поточной системы координат относительно исходной. Ограничиваясь рассмотрением адиабатического отрывного режима течения, для изоэнергетических условий в области смешения имеем [c.51]

Изоэнергетическое вязкое течение вдоль некоторой линии тока задается условием на границе пограничного слоя [c.73]

Интересные результаты общего характера в теории гиперзвуковых течений газа, нашедшие применение при исследовании течений в соплах и струях, были получены М. Д. Ладыженским (1960, 1962), который вывел упрощенную систему уравнений установившегося изоэнергетического-гиперзвукового течения, пренебрегая местным значением величины 1/М по сравнению с единицей. Из этих уравнений, как частный случай при малом изменении направления скорости в поле течения, следуют уравнения теории гиперзвукового обтекания тонких тел, В общем случае Ладыженский рассмотрел задачу Коши для полученной им системы уравнений и показал, что при соблюдении некоторых условий область определения решения по начальным данным, заданным на конечном отрезке, становится бесконечной. При этом асимптотически течение стремится к течению от плоского или осесимметричного источника, но с переменной (в общем случае) интенсивностью от луча к лучу. [c.204]

Первоначально рассмотрим случай совершенного газа без физико-химических превращений с постоянным отношением удельных теплоемкостей у. Примем также, что течение является изоэнтропическим и изоэнергетическим. Имеют место интеграл Бернулли [c.97]

Уравнение (1.2а) показывает, что только лищь при постоянной энтропии 5 вектор скорости оказывается потенциальной функцией, но в действительности для потенциальности течения требуется еще и изоэнер-гетичность. Отсюда следует, что принцип (1.1) справедлив только для изоэнергетических течений. [c.8]

Если рассматривается частный случай изоэнтропического и изоэнергетического течения, то на начальной плоскости необходимо задавать лишь л—1 составляющие скорости. В корректности такого задания граиичных-условий нетрудно убедиться, [c.52]

Частичная конденсация в зазоре между сопловым аппаратом и рабочей решеткой, как показано в гл. 11, возможна, однако время пребывания частичек пара в зазоре мало. Наиболее вероятным участком конденсации, по мнению В. Траупеля [Л. 155, 239], являются поверхности рабочих лопаток. Вследствие того что рабочая решетка совершает работу и течение пара не изоэнергетическое, энтальпия полного торможения в пограничном слое у поверхностей лопаток может оказаться меньше энтальпии насыщения (inпограничном слое (из-за малых скоростей), можно согласиться с возможностью возникновения пленочной конденсации в пограничном слое. [c.321]

Другие вариационные принципы газовой динамики. Уравнение Бернулли (47.1) можно обобщить, предположив, что /7 = / (р, 5), где 5 — некоторая заданная функция (] . При этих предположениях решением вариационной задачи Бейтмена — Кельвина является изоэнергетическое и, вообще говоря, вихревое течение ). С другой стороны, если вместо уравнения (47.1) рассматривать уравнение [c.148]

Схема течения Чоу [37] представлена на фиг. 36. Сверхзвуковой поток, обтекающий струю, течет в верхней части, а дозвуковой вдуваемый — в нижней. Чоу [37] принял те же допущения, что и Корст, а именно турбулентное изоэнергетическое [c.57]

Ограничимся далее изоэнергетическими и изэнтропическими сверхзвуковыми течениями с ио = О, для которых все термодинамические неременные - известные функции только V, а V и подчиняются двум квазилинейным уравнениям в частных производных. Перейдем затем, как и в [1-6], от У к новой переменной г] согласно равенству V = (1 — г])Ут, где Ут - максимальная скорость потока. Переменная г] характеризует относительное отличие V от своего максимального значения, уменьшаясь в от 77 = на до нуля при М оо, причем А > А +1 при г = 0,1,.... Для совершенного газа [c.349]

Параметры нормального и фиктивного газов, совпадающие на звуковой линии, при отходе от нее в закритическую область различаются. При этом если давление, плотность р ж V различаются лишь количественно при падении р ж р ж росте V, то поведение плотности тока ру отличается не только количественно, но и качественно. Последнее вызвано тем, что в закритической области в нормальном газе М > 1, а в фиктивном - наоборот М < 1. В то же время в стационарных изоэнергетических и изэнтронических течениях и нормального, и фиктивного газов рУ - функция только р, причем [c.252]

Далее рассматриваются стационарные изоэнергетические течения, для которых во всем потоке 2h - -V = onst, где h = е + ujp - удельная энтальпия, известная функция pus или со и s. Если в дополнение к этому течение изэнтропично, то V и все термодинамические параметры - функции одного из них, например, р, и с учетом известных соотношений = рр ж hp = оо имеем [c.253]

Таким образом, в динамике реальных газов практически не приходится иметь дело с безвихревыми, или потенциальными течениями, так как даже в изоэнергетическом потоке (Я= onst), однородном далеко впереди тела, вихрь будет возникать благодаря химическим реакциям или при больших числах Маха за счет неравномерного изменения энтропии в криволинейном скачке уплотнения, возникающем перед телом (см. гл. 2). [c.78]

Иными словами, в системах с двумя степенями свободы (удовлетворяющих условию изоэнергетической невырожденности, вообще говоря, выполненному) при достаточно малых возмущениях переменные действия вдоль фазовой траектории не только не имеют векового возмущения ни в каком приближении теории возмущений (т. е. мало меняются в течение времени порядка (1/е) при любом Н, где 8 — величина возмущений), но и вечно остаются вблизи своих начальных значений как для нерезонансных фазовых кривых, условно-периодически заполняющих двзшерные торы [c.374]

В заключение следует отметить, что предположение об изэнтропичности установившегося течения существенных изменений, отличных от уже обсуждавшихся в 9, не вносит. Наибольшие упрощения получаются в тех случаях (например в задаче обтекания), когда свойство изэнтропичности дополняется свойство.м независимости константы в интеграле Бернулли от линии тока. Установившиеся течения с единой для всего потока константой Бернулли иногда называют изоэнергетически.ми. Свойство изоэнергетич-ности сохраняется при переходе через скачки уплотнения, хотя при этом изэнтропичность течения может нарушаться. [c.99]

В теории дозвуковых установивщихся безвихревых изэнтропических (значит — изоэнергетических) двумерных течений газа предполагается, что во всем рассматриваемом течении модуль скорости меньще соответствующей скорости звука о, т. е. всюду в потоке число Маха М < 1. В зависимости От характера краевых задач в качестве исходных дифференциальных уравне- [c.241]

Рассмотрим уравнения характеристик для стационарных двумерных вихревых изоэнергетических течений совершенного газа. Определим энтропийную функцию как S = np/pi—у Р/Рь где р, Pi — характерные значения давления и плотности. В дальнейшем удем использовать следующую сокращенную запись уравнений характеристик и уравнения для функции тока. [c.128]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...