Кривая пространственно-подобная

Подчеркнем, что характер кривой (пространственно-подобная или временно-подобная в первом или втором вариантах) связан с значениями искомых функций на ней и поэтому не во всех случаях заранее определен. Соответственно с этим в процессе движения может меняться число условий, которые необходимо задавать на границе для определения решения. [c.171]

В фокальной плоскости объектива L (рис. 123). Запись, полученная при помощи денситометра, не будет непрерывной, потому что спекл-структура образована случайно распределенными пятнами малого размера (рис. 124). Сделаем теперь вторую фотографию звезды. Разумеется, турбулентность изменится и соответственно этому изменится и спекл-структура. При этом диаметр пятен спекл-структуры останется прежним, а изменится только их пространственное распределение. Пространственный спектр спекл-структуры будет иметь такой же вид, как и на рис. 124, но разрывы непрерывности будут в других местах, поскольку пятна спекл-структуры не занимают больше тех же положений. Зарегистрируем на одной и той же фотопластинке Н пространственные спектры большого числа фотографий спекл-структур звезды. В результате мы получим практически непрерывную кривую пространственного спектра звезды, подобную приведенной на рис. 125. Если звезда не разрешается телескопом, то суммарный спектр будет более широким (рис. 126), так как пятна зарегистрированных спекл-структур будут меньшего размера. Разумеется, не следует делать наложение на одной и той же фотопластинке последовательных экспозиций спекл-структур [c.123]

Совершенно аналогично предыдущему решение может быть найдено и тогда, когда начальные значения искомых функций заданы в плоскости х, 1 на отрезке АВ пространственно-подобной кривой (рис. 2.5.2). [c.165]

Уравнения малых колебаний прямолинейного стержня, имеющего продольное движение. Общие нелинейные уравнения движения пространственно-криволинейного стержня (см. рис. 2.4), имеющего принудительную угловую скорость вращения 0)0 и принудительную скорость продольного движения ууо, были получены в 2.1. Уравнения, характеризующие стационарный режим движения, когда форма осевой линии стержня остается в пространстве неизменной, получены в 2.4. Уравнения малых колебаний стержня относит,ельно стационарного движения были получены в 3.4. Уравнения, полученные в 3.4, описывают малые колебания стержня относительно стационарного движения, когда осевая линия стержня есть пространственная кривая. Можно уравнения малых колебаний стержня относительно прямолинейного движения, например ветвь передачи с гибкой связью (см. рис. В.5), получить из этих общих уравнений. Но для выяснения основных особенностей подобных задач целесообразно для частного случая колебаний прямолинейного стержня еще раз повторить вывод уравнений малых колебаний относительно прямолинейного стационарного движения стержня. [c.191]

Подобно тому, как это было сделано выше для плоских кривых, предположим, что точка Ж движется по пространственной кривой I, а соответствующая ей касательная t перекатывается по кривой без скольжения. Тогда переменная точка касания получит поступательное движение по касательной прямой относительно [c.172]

Понятие касательной плоскости играет весьма важную роль во всех областях геометрии. Подобно тому как касательная к кривой (плоской или пространственной) позволяет изучить форму кривой вблизи точки касания, так и касательная плоскость может быть использована для исследования формы поверхности в окрестности точки касания. При этом обнаруживается, что провести ее можно не во всякой точке поверхности. В зависимости от этого точки поверхности подразделяют на обыкновенные и особые. [c.248]

КОСТИ пантографа, но и вокруг оси, лежащей в этой плоскости. Тогда свободные рабочие точки будут описывать подобные кривые в пространстве. Это дает ВОЗМОЖНОСТЬ обрабатывать сложные пространственные поверхности, геометрически подобные поверхности образца. [c.487]

Подобного рода явления характерны не только для решеток из брусьев круглого поперечного сечения, но и, например, ленточных. Кривые на рис. 10, соответствующие узким лентам, имеют соответственно всплески или минимумы в точках пространственных резонансов. С повышением частоты при фиксированной ширине лент максимумы boi (минимумы 1ао ) исчезают, когда длина волны соизмерима с размером элемента решет- [c.68]

Учебник кинематики, опубликованный им в 1888 г., посвяш,ен вопросам теории плоских механизмов. (Бурместер обещал выпустить второй том этой работы, посвященный пространственным механизмам, но выполнить своего обещания не смог). Выход в свет книги Бурместера был большим событием. Его значение состоит в том, что впервые кинематика представлена как расчетная наука, ставящая и разрешающая свои задачи. Бурместер был геометром, поэтому основное значение в его исследованиях имеют геометрические методы. Он достаточно подобно разработал теорию плоского движения и предложил ряд методов для определения скоростей и ускорений. Затронут в книге также вопрос об ускорениях высших порядков, который он излагает, следуя О. И. Сомову. Весьма существенно то, что у Бурместера впервые вопросы кинематики и кинематической геометрии воедино слиты с теорией механизмов. Наконец, Бурместер заложил основы геометрического синтеза механизмов. Исследуя шатунные кривые, он останавливается на таких кривых, которые на некотором участке совпадают в четырех, пяти или шести точках с прямой. Он нашел две важные кривые кривую круговых точек и кривую центров. [c.200]

Уточнить ПОЛЯ в этих областях можно, если использовать соображения о локальности взаимодействия поля с телом. Будем, например, полагать, что поле при дифракции на реальной кромке А, представляющей собой, вообще говоря, пространственную кривую, почти не отличается от полей дифракции на прямолинейном ребре металлического клина. Ток, возникающий около точки касания крайним лучом тела, практически тот же, что и ток при дифракции плоской волны, соответствующей этому лучу, на цилиндре, имеющем тот же радиус кривизны, что и реальное тело в точке В. Подобные предположения позволяют широко использовать результаты решения модельных задач в конструировании полей дифракции на сложных телах. Соответствующие методы получили общее название физической теории дифракции. [c.244]

При пропускании такой пленки через соответствующую аппаратуру, с которой импульсы поступают на экран осциллографа, по величине и форме кривой на экране можно судить о величине и характере дефекта сварного шва. Подобный метод контроля точен и прост, поэтому проверять сварные швы можно в различных пространственных положениях. Магнитографическим методом можно контролировать трубопроводы с толщиной стенки до 12 м.и. На рис. 61 приведена схема записи контролируемого стыка трубопровода. На рис. 62 показан характер кривых на экране осциллографа в зависнмости от характера дефекта. [c.138]

Свод — пространственная конструкция, перекрытие или покрытие сооружений, имеющие геометрическую форму, образованную выпуклой криволинейной поверхностью. Под нагрузкой свод, подобно арке, работает преимущественно на сжатие, передавая на опоры вертикальные усилия, а также во многих типах свода горизонтальные (распор). Простейшим и наиболее распространенным является цилиндрический свод, опирающийся на параллельно расположенные опоры (стены, ряды столбов, аркады и т.п.) в поперечном сечении он представляет собой часть окружности эллипса, параболы и др. два цилиндрических свода одинаковой высоты, пересекающиеся под прямым углом, образуют крестовый свод, который может опираться на свободностоящие опоры (столбы) на углах. Части цилиндрического свода — лотки, или щеки, опирающиеся по всему периметру перекрываемого сооружения на стены (или арки, балки), образуют сомкнутый свод. Зеркальный свод отличается от сомкнутого тем, что его верхняя часть (плафон) представляет собой плоскую плиту. Производной от свода конструкцией является купол. Отсечением вертикальными плоскостями частей сферической поверхности купола образуется купольный (парусный) свод (свод на парусах). Многочисленные разновидности этих основных форм определяются различием кривых их сечений, количеством и формой распалубок и пр. (своды стрельчатые, ползучие, бочарные. [c.690]

Известна также методика [20], согласно которой /о определяется на основе измерений пространственной корреляционной функции флуктуаций логарифма амплитуды плоской оптической волны на трассе 10 м. Методическим недостатком здесь является значительная продолжительность времени измерения одной кривой для пространственной корреляционной функции, в течение которого величина /о, как правило, изменяется за счет временного хода режима турбулентности. Следующим шагом было применение метода спектральных измерений флуктуаций интенсивности [21] для определения /о. Поскольку флуктуации показателя преломления атмосферы в основном определяются флуктуациями температуры,, спектры этих величин считаются подобными [49], отличающимися лишь численными коэффициентами. Сравнение полученных результатов из оптических измерений [21] со спектрами температурных пульсаций показало, что совпадение хорошее только в высокочастотной части. [c.217]

Боковые тормозные зоны располагаются несимметрично по обеим сторонам от характеристической частоты (Вартанян, 1971, 1978). Обычно высокочастотная зона более эффективна по интенсивности тонов, оказывающих тормозное действие на ответ, вызванный характеристической частотой. В редких случаях отмечаются симметричные тормозные зоны, а также тормозные зоны сложной формы (рис. 109, внизу). Максимальным тормозным эффектом обладают тоны, отличающиеся от характеристической частоты на 1—2 кГц, редко — до одной октавы. Минимальная интенсивность, вызывающая эффект, ниже на 5—15 дБ для высокочастотного тормозного тона (78 % нейронов). В 12 % случаев минимальная интенсивность, вызывающая тормозной эффект, была меньше для тормозных частот низкочастотной области. Результаты количественной оценки ширины частотно-пороговых кривых в условиях действия двух тонов показали, что эти кривые суживаются в 2—2.5 раза (Вартанян, 1978). Подобное ограничение частотной зоны ответа является одной из форм обострения частотных характеристик нейронов, существенным механизмом которого является пространственное торможение. [c.249]

Итак, вблизи дипольных линий в кубических кристаллах учет пространственной дисперсии, подобно тому как это имеет место в изотропной среде (см. п. 7.2), в ряде случаев может привести к заметному изменению хода дисперсионных кривых (что связано с появлением новой волны), а также к резкой анизотропии оптических свойств следовательно, эти эффекты пространственной дисперсии отнюдь не малы. [c.199]

Подобно тому, как пространственную кривую можно описать натуральным уравнением двумя внутренними параметрами ее кривизной и кручением в функции длины дуги кривой (т.е. в функции положения точки на кривой), так и поверхность Д и) можно аналитически описать в функции положения точки на поверхности двумя внутренними параметрами - ее первой и второй Ф2д(и) основными квадратичными [c.60]

Возможный вид свободной поверхности воды вблизи скачка фазы можно найти путем построения поднятия поверхности вдоль линии, подобной СО на рис. 2, пересекающей линию скачка под прямым углем. Поднятие свободной поверхности находится из полученного ранее решения [3] подстановкой амплитуды и фазы в стоксовское разложение для поверхностных волн конечной амплитуды. Возможные формы поверхности и области неопределенности могут быть после этого найдены при помощи графической интерполяции между кривыми поднятия, известными по обе стороны области неопределенности. Взяв достаточное число таких поперечных сечений и построив соответствующие им профили на одной диаграмме, можно получить картину свободной поверхности, весьма похожую иа пространственную. [c.222]

Такие кривые (рис. 2.4.2, кривые а, б) будем называть пространственно-подобными. Очевидно, что любая линия / = onst является пространственно-подобной. В другом возможном случае, когда направление кривой в каждой точке разделяет направления акустических характеристик обоих семейств, выходящих из точек кривой при dt > О, кривая называется временно-подобной (рис. 2.4.2, кривая в). Примером временно-подобной кривой может служить характеристика третьего семейства (траектория), не являющаяся линией вакуума, т. е. линией, на которой р и а равны нулю. [c.164]

Описанная задача о построении решения по значениям трех искомых функций на отрезке пространственно-подобной кривой называется задачей с нехарактеристическими начальными данными или задачей Коши (ее называют еще задачей I типа). Область, в которой находится решение по начальным данным, называется областью определенности решения этими начальными данными. [c.165]

Пространственный механизм пантографа с тремя сте пенями свободы получается после при соединения плоской кинематической цепи пантографа к стойке посредством кинематической пары или соединения с промежуточным звеном, допускающих поворот не только вокруг оси, перпеп дикулярной к плоскости пантографа, но и вокруг оси, лежащей в этой пло скости. Тогда свободные рабочие точки будут описывать подобные кривые в пространстве. Это дает возможность обрабатывать сложные пространственные поверхности, геометрически подобные поверхности образца. [c.469]

Изменение параметров технического состояния машин в ряде случаев сопровождается увеличением уровня колебательной энергии (Ниже, когда иет необходимости различать механизм, машину и агрегат, для простоты их будем называть машиной). Для машин, уровень шума которых имеет существенное значение, превышение определенного уровня вибрации или излучаемой акустической энергии можно считать отказом по виброакустическим показателям В этом случае первой задачей вибро-акустической диагностики машин является локализация источников повышенной виброактивности. Она позволяет определить относительную роль каждого источника в создании общей вибрации. На ее основе строят математическую модель механизма и устанавливают особенности кинематики рабочего узла или протекающего в нем процесса, приводящ,ие к возникновению повышенной вибрации Источник вибрации может быть протяженным (например, многоопорныи ротор) Тогда возникает необходимость дополнительного исследования пространственного распределения динамических сил и кинематических возбуждений, возникающих в данном узле. Наиболее распространенными способами выявления и локализации источииков является сравнение вибрационных образов (во временной и частотной областях) машины в целом и отдельных ее узлов Когда виброакустические образы нескольких источников подобны, полезно анализировать потоки колебательной энергии через различные сечения механизмов, динамические силы, действующие в различных сочленениях, а также статистические характеристики процессов (функции корреляции, взаимные спектры, модуляционные характеристики и т д,). В связи с тем. что силовые и кинематические возбуждения в узлах н вибрация машины в целом зависят не только от интеисивности рабочих процессов, но и от динамических характеристик конструкций, для выявления причин повышенной вибрации следует измерять механический импеданс и подвижность различных узлов — статорных и опорных узлов механизмов, машин, агрегатов, а также фундаментных конструкций Способы выявления источников повышенной виброактивности механизмов. Наиболее распространенный способ выявления — сопоставление частот дискретных составляющих измеренного спектра вибрации с расчетными частотами возбуждений, действующих в рабочих узлах механизмов В табл. 1 пре ставлены сводные формулы частот дискретных составляющих вибрации и возбуждающих сил некото рых механизмов. Спектры вибрации измеряют на нескольких скоростных режимах работы механизма, что позволяет более надежно сопоставить расчетные частоты с реальным частотным спектром вибрации Кривые зависимости уровней конкретных дискретных составляющих вибрации от режима работы механизма дают возможность выявить резонансные зоны. [c.413]

Результаты подобных расчетов приведены на рис. 4.12. Вычисления проводились для области значений параметров транспаранта, представляющих наибольший практический интерес [26], рабочая длина волны Я, = 632,8 нм. Вдоль каждой кривой на рис. 4.12 минимально возможное фокусное расстояние объектива постоянно, а период структуры ДЛ объектива меняется. Некоторые его значения отмечены на кривых. Данные рис. 4.12 показывают большие потенциальные возможности дифракционного фурье-объек-тива. Низкий уровень оста-точных аберраций дублета линза — асферика позволяет рассчитывать на его основе фурье-анализаторы с высокими оптическими характеристиками, причем параметры их линз технологически достижимы. Так, фокусное расстояние объектива, способного обеспечить обработку транспаранта диаметром = 80 мм при максимальной пространственной частоте 0тах = 70 ММ- , / -= 400 ММ (габаритный размер системы — 800 мм), минимальный период в структуре ДЛ "min — [c.155]

Однако метод расчета контролирующего фактора, предложенный для элементов с пространственно разделенными электродами, не может быть применен для коррозионного элемента с электродами, находящимися в одной плоскости и ра(5отающими под тонкими слоями электролитов. Это следует из того, что в то время как для пространственно разделенных электродов омическое падение потенциала меняется линейно с изменением расстояния между электродами (причем оно практически одинаково для любой точки на электроде), то для электродов, лежащих в одной плоскости, омическое падение потенциала благодаря наличию различных путей тока, меняется от участка к участку. Последнее не позволяет строить на основании поляризационнь[х кривых коррозионные диаграммы в координатах потенциал—сила тока для различных соотношений площадей, подобно тому как это делается для моделей с пространственно разделенными электродами. Отсюда не представляется возможным и определить долю каждого вида сопротивления в коррозионном элементе. 1Г1оскольку эффективность работы отдельных участков неодинакова, не может быть единой цифры, которая будет характеризовать вид контролирующего фактора для всего элемента. [c.144]

С. В. Валландер и независимо А. А. Никольский ([1949] 1957) рассмотрели пространственные установившиеся безвихревые течения газа, которые в плоскости годографа скорости изображаются кривой. Эти течения являются обобщением на трехмерный случай течений Прандтля — Майера и могут описывать обтекание твердой стенки, представляющей собой развертывающуюся поверхность. Их можно использовать для расчета сверхзвукового обтекания некоторых крыльев конечного размаха, подобно тому как поступательное течение за плоским скачком и течение Прандтля — Майера могут использоваться для расчета обтекания некоторых форм, профилей. [c.163]

К задаче о брахистохроне И. Бернулли возвращался многократно . Искал новые регпения, ставил вопрос о единственности решения. Но в августе 1697 г. в Journal des S avans он опубликовал постановку еще одной экстремальной задачи, обсуждавшейся им в переписке с Лейбницем, — о геодезических линиях найти кратчайшую траекторию между точками на выпуклой поверхности. Задача оказалась непростой. Бернулли опубликовал свое решение только в 1742 г., хотя основная идея метода была высказана в письме Лейбницу в 1715 г. Первым же решение этой задачи опубликовал Эйлер ( Комментарии Петербургской академии наук , 1732). В процессе решения задачи И. Бернулли ввел понятия пространственных координат и уравнения новерхности Под данной кривой поверхностью я разумею такую, отдельные точки которой (подобно точкам данной кривой линии) определяются тремя координатами X, у, Z, отношение между которыми выражается данным уравнением эти же три координаты суть не что иное, как три перпендикулярных отрезка, проведенных из какой-либо точки поверхности к трем плоскостям, данным по положению и взаимно пересекающимся под прямыми углами [64, с. 100]. [c.157]

Расчеты подобного типа были проведены с использованием двухгрупповой формы оператора Lp. Результаты сравнивались с экспериментальными данными для критической сборки на обогащенном уране с тяжелой водой в качестве замедлителя NORA [291. Измерения потока проводились в фиксированной точке при введении в некоторой другой точке синусоидального возмущения. Регистрируемые величины фазового угла и расчетные кривые для различных расстояний от осциллирующего стержня показаны на рис. 9.4. Очевидно наличие в этом случае сильной пространственной зависимости передаточной функции [c.389]

В подобных случаях необходимо разрезать модель таким образом, чтобы она действительно была ограничена кривой той же самой формы, что и свободная поверхность в физическом течении. Однако это может быть сделано только опытным путем, так как форма свободной поверхности вообще сначала неизвестна и ее определение является фактически одной из искомых величин при решении задач гравитационного течения. Критерий для правильного определения формы свободной поверхности заключается в том, что потенциал вдоль ее должен изменяться линейно с изменением вертикального превышения свободной поверхности над горизонтальной плоскостью физически это обозначает, что давление, как это требуется определением последней, постоянно на своббдной поверхности. Опытная настройка формы элемента ограничивающей поверхности аналогичным путем описана в гл. VПI, п. 10 для случая пространственной модели, примененной для изучения задачи образования водяных конусов. В дополнение к опытной настройке контура в электрической модели так, чтобы он соответствовал свобод ой поверхности,, необходимо также в проблемах гравитационного течения, например, при определении величины фильтрации под плотинами, принять во внимание граничные элементы неизвестной длины, составляющие поверхности фильтрации . Прикрепляя к модели полоски проводника по длине рассматриваемого сегмента и пропуская через эту полоску ток, чтобы создать вдоль нее линейное изменение потенциала, можно удовлетворить условию постоянства давления вдоль таких поверхностных сегментов. Длина этой полоски подбирается так, чтобы дать соединение со свободной поверхностью, которая должна заканчиваться у кровли поверхности фильтрации. Фактическое приложение этого типа модели к задаче фильтрации через плотины будет представлено в гл. VI, п. 6. [c.203]

Рассматривая Далее влияние напряженного состояния на значение критической температуры, предположим, что равномерное растяжение по веем трем направлениям накладывается на простое растяжение, так ЧТО мы получим пространственное напряженное состояние. Известно (см, предыдущий параграф), что такое наложение не влияет на значение йаиббльшего касательного напряжения, при котором начинается учесть, Однако значение 0 увеличивается, ординаты кривой, представленногй на рис, 304 увеличиваются, а точка С пересечения перемещается вправо. Таким образом, критическая темпера-, тура для принятого пространствёнвого напряженного состояния будет выше, чем для простого растяжения. Подобное трехмерное напряженное состояние возникает в над] )езе образца с выточкой. Такие образцы имеют более высокие значения чем гладкие образцы ). [c.386]

Параметры влагопереноса имеют значительную пространственную изменчивость с коэффициентом вариации более 50% и расстоянием автокорреляции порядка нескольких метров. При такой изменчивости для лабораторного определения параметров требуется большое количество образцов (порядка десятков), что трудно выполнимо. Поэтому естественно с особым вниманием отнестись к возможностям оценки параметров влагопереноса по эмпирическим связям кривых водоудерживания и влагопроводности с характеристиками механического состава песчано-глинистых пород [23, 41]. Для этого, в частности, используется пред-1Юложение о том, что породы одинакового генезиса имеют гео--метрически подобный механический состав и соответственно характеризуются инвариантностью водно-физических свойств, позволяющей считать справедливыми соотношения где 5 — удельная поверхность частиц породы [31, 51]. Из этих соотношений следует, что для пород одного типа ч]) может быть связана с коэффициентом фильтрации кф соотношением [c.29]

Дисперсионные кривые для нейтральных по времени возмущений при нулевом значении временного инкремента Х = 0 представлены на фиг. 3. На фиг. 3, а показаны зависимости пространственного инкремента к от частоты Х, при различных значениях параметра N. Его изменение оказьшает на эти зависимости то же воздействие, что и на кривые на фиг. 2. Для растущих по времени возмущений при > О все кривые соответственно смещаются вверх. Это означает, что построенная модель развития малых нестационарных возмущений в пограничном слое около охлаждаемой поверхности при больших сверхзвуковых числах Маха в набегающем потоке (так же, как и модель, рассмотренная в [9]) может описывать их пространственную неустойчивость нейтральные или растущие по времени возмущения обязательно затухают вверх по потоку и нарастают вниз по потоку. Нейтральные по продольной координате возмущения при нулевом значении пространственного инкремента = О не будут удовлетворять условию затухания возмущений вверх по потоку (2.5) и будут затухать по времени (для них А.,. < 0). Очевидно, подобные режимы развития возмущений не представляют прак- [c.79]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...