Синусоидальное возмущение

Достоинством данного метода является большая точность определения параметров, а его недостаток состоит в том, что часто трудно для реального аппарата обеспечить синусоидальное возмущение. [c.262]

Величина пропорциональна критической силе задавая разные X, т. е. синусоидальные возмущения с разной длиной волны, мы можем получить любую критическую силу. Однако существует такое значение X, цри котором критическая сила минимальна, а именно = 2а . При этом значении % = 4а и, следовательно, [c.133]

Рис. 5. Осциллограммы синусоидального возмущения реакций Р12 и Ргз в шатуне и колене а — а = 5 б — а = 3 в — а = 1.5 е — а = 0,75

Отделяя действительную и мнимую части в выражении (209) для синусоидальных возмущений, получим [c.87]

Как видно из рис. 132, с увеличением степени перекрытия пульсатора в сигнале давления появляются гармоники более высокой частоты. Тщательно проведенные опыты показали, что чем в большей степени форма колебания давления отличается от синусоидальной, тем меньше влияние колебаний на процесс теплообмена. На рис. 133 приведено изменение относительного коэффициента теплоотдачи в пучности скорости стоячей волны ( шах — 1)/(А шах I)s [где (/Стах — 1)о соответствует синусоидальному возмущению давления ] от параметра формы колебаний [c.246]

Выражение (32) состоит из трех синусоидальных возмущений. Угловые частоты ш + р и ш — р называются соответственно верхней и нижней боковыми угловыми частотами, а частота (О — несущей . [c.339]

Положив в (5-67) и (5-68) g = —/ш к отделив в них мнимую часть, получим реакцию теплообменника на синусоидальное возмущение обогрева. Уравнение установившихся колебаний получается из (5-68) при т—>-оо. В этом случае при g = —/ш [c.168]

Входной сигнал такого вида может быть представлен в виде суммы синусоидальных возмущений, определяемых разложением в ряд Фурье прямоугольной волны. Первая гармоника разложения имеет максимальную амплитуду, а фаза ее совпадает с фазой исходной прямоугольной волны [c.812]

Хорошо известные классические работы по устойчивости поверхности раздела двух жидкостей разной плотности в поле силы тяжести (неустойчивость Рэлея-Тэйлора при расположении тяжелой жидкости над легкой), рассматривавшие задачу в линейном приближении, пополнились позднее работами, посвященными эволюции возмущений на нелинейной стадии. Так, показано ), что при задании на поверхности жидкости первоначально синусоидальных возмущений малой амплитуды обращенные вниз выпуклости поверхности превращаются в растущие со все большей скоростью пальцы , вверх же всплывают пузыри , достигая постепенно постоянной скорости подъема. Развитие подобного вида структур исследовано также в случаях, когда поверхность возмущена в двух направлениях и образующиеся периодические структуры являются трехмерными. [c.205]

Для получения частотной характеристики на вход объекта подается синусоидальное возмущение (рис. 4.80. б). [c.288]

В простейшем случае рассматривается единственная плоскость раздела у = О, разделяющая две жидкости с плотностью р и р, в вертикальном гравитационном поле 2) с интенсивностью g. Предположим, что эти жидкости имеют тангенциальные скорости и, и и постоянное нормальное ускорение а, направленное в сторону жидкости с плотностью р. Относительно осей, движущихся с горизонтальной скоростью (ры + р ы )/(р + рО и вертикальной скоростью at, скорости и, и будут параллельны оси х и будут удовлетворять уравнению ри + ри = 0. Рассмотрим относительно этих осей бесконечно малые синусоидальные возмущения [c.323]

Если возмущение краев полосы, параллельных оси х, носит более сложный характер, то, пользуясь рядами Фурье, его можно представить в виде суммы простых синусоидальных возмущений. [c.615]

Для этого достаточно в выражении с=1—T g заменить на — со). Очень важные с точки зрения регулирования— частотные характеристики — находятся из переходных функций при синусоидальном возмущении, взятых при т=оо. [c.76]

Но можно решить исходную систему уравнений с синусоидальным возмущающим воздействием, что для теплообменников с равномерным обогревом и с постоянной температурой наружной жидкости сделано в (Л. 5]. В [Л. 145] частотные характеристики получены как предел при т—-оо аналитического решения для реакции теплообменника на синусоидальное возмущение. Этот же прием легко реализуется и для решения [Л. 56]. [c.119]

П-10. Общий случай вынужденных колебаний при синусоидальном возмущении [c.80]

В свое время Жан-Батист Фурье показал, что тем или иным способом ограниченный по величине сигнал можно представить в виде комбинации (суммы) конечного или бесконечного числа гармонических колебаний, т. е. колебаний по закону синуса или косинуса. Такая комбинация гармоник называется спектром сигнала. Это, в свою очередь, означает, что достаточно обследовать реакцию системы на синусоидальные возмущения, чтобы определить ее поведение при любых других наблюдаемых в природе сигналах. [c.40]

Затухание синусоидальных возмущений приводит к затуханию произвольных возмущений, которые могут быть представлены интегралом Фурье. [c.82]

Кроме того, стремление понять поведение синусоидальных волн малой амплитуды на поверхности воды вызвано еще тем обстоятельством, что превосходным (а часто и единственным) способом изучения реакции поверхности воды на малое возмущение более сложной формы является анализ Фурье. Он позволяет рассматривать такое возмущение как линейную комбинацию различных синусоидальных возмущений, каждое из которых в отдельности ведет себя так, как описано в разд. 3.2— 3.5. Более того, линейность уравнения, описывающего малые возмущения на поверхности воды (уравнение Лапласа (5) с граничным условием (13), выполняющимся при 2 = 0), означает, что такая линейная комбинация различных синусоидальных решений также будет решением. [c.293]

Рис. 18.1. Эволюция во времени синусоидального возмущения в пучке невзаимодействующих частиц (скорость и — сплошные кривые, плотность р — штриховые кривые) а — начальное состояние пучка, соответствующее начальному возмущению скорости б — образование электронных уплотнений — группирование частиц вблизи точек 1 и 2 в, г — опрокидывание волны скорости и образование удвоенного числа особенностей на кривой р = р(х)

Рис. 1.1. Трансформация профиля синусоидального возмущения в нелинейной среде т — сопровождающая координата, х — пройденное волной расстояние.

При рассмотрении процесса искажения синусоидального возмущения удобно в исходных уравнениях перейти к безразмерным переменным [c.96]

При синусоидальном возмущении входное воздействие имеет вид u t) =uo + flsino) , где Uo = onst, ы — частота входного сигнала, а — амплитуда входного сигнала. Можно показать, что если А а, . .., а ) —линейный оператор, то выходная функция имеет вид v t) = Ио + 6 sin ( oif + <во), где Ь — амплитуда выходного сигнала, соо —фазовый сдвиг выходного сигнала, т. е. отклик на синусоидальное возмущение тоже синусоидален. [c.262]

Электронное моделирование системы было проведено на установке МНБ-1. Синусоидальное возмущение с частотой вращения опорного ролика V и величиной Й23 = 0,4 см задавалось от низкочастотного генератора периодических колебаний типа НГПК-2. Моделирование подтвердило, что основное влияние на уменьшение реакции основания оказывает увеличение массы опорной рамы и уменьшение жесткости упругого звена между рамой и основанием. [c.127]

По этим уравнениям, преобразованным к машинному виду, набрана электронная модель н. к. г. (рис. 2), в которой уравнение движения нагнетательного клапана реализуется с помощью усилителя / и двух интеграторов 2 и 3, а уравнение расхода — с помощью усилителей 4 и 5, интегратора 6, нелинейного блока БН-1 и блока произведений БП-1. Уравнение движения всасывающего клапана реализуется с помощью усилителя 8, интеграторов 9 и 10, а уравнение расхода — с помощью усилителей 5 и 7, инте гратора 6, нелинейного блока БН-2 и блока произведений БП-2. Синусоидальные возмущения, соответствующие расходу, создаваемому поршнем, вводятся в схему с выхода генератора синусоидальных колебаний, состоящего из двух интеграторов и одного инвертора, соединенных последовательно и охваченных отрицательной обратной связью. В электронной модели, так же как и в насосе, начало работы одного клапана возможно лишь при окончании работы другого. Управляющими сигналами для этого служат знак синусоиды, величина давления р в поршневой камере и его знак. Для этого использованы диоды Д1—Д8, реле Рхд, Рр- Диоды Д1 и Д7 воспроизводят реакцию седла при закрытом клапане. [c.282]

Хотя результат формально подобен решению для стационарного случая, следует помнить о том, что PS и, возможно, В — периодические матрицы. Периодичность, помимо того что она затрудняет оценку переходного процесса, серьезно влияет на его характер. Например, реакция на синусоидальное возмущение с частотой (О включает не только составляющую, имеющую эту частоту, но и гармоники с частотами ш и2я/Г всех целочисленных значений п, где 2я/Г — основная частота системы. Таким образом, реакция периодической системы в частотной области описывается не единственной матрицей передаточных функций, а передаточными функциями Н ( >) для каждой гармоники (О + n2nfT, или периодической функцией времени [c.347]

Можно показать, что если на гладкую поверхность раздела накладывается синусоидальное возмущение (с переменным периодом), имеющее малую амплитуду, эта амплитуда начинает увеличиваться, когда выполняется следующее неравенство (в непере-мешиваемом расплаве и если считать, что капиллярностью можно [c.184]

Итак, исходные уравнения гидродинамики могут давать адекватное описание волны конечной амплитуды только до значения координаты Хразр, а при X >Хра,р перестают быть справедливыми. Причина этого заключается в том, что в уравнении движения (IV.2) опущен член, учитывающий внутреннее трение ц (didt) (dv- dx) (см. 4, гл. III), которым в реальной маловязкой среде действительно можно пренебречь при анализе распространения синусоидальных возмущений. Однако при искажении формы волны вследствие нелинейных эффектов градиент скорости dv/dx на переднем фронте волны возрастает, а вместе с ним увеличиваются и силы трения. Вблизи X = Хр,зр градиент dv/dxоо, и резко возрастающие вязкие потери препятствуют дальнейшему искажению формы волны, которая начинает усиленно поглощаться даже в очень маловязкой среде. [c.77]

Форма возмущения, описываемого функцией f в (IX.3), произвольна. В случае синусоидального возмущения с частотой со выражение для потенциала скоростей в расходящейся сферической ВОЛЛС будет иметь вид [c.203]

Двумерная неустойчивость возмущений первоначально плоской поверхности раздела адекватно описывается формулой (13), пока амплитуда возмущений остается бесконечно малой. При начальных синусоидальных возмущениях наиболее заметным признаком нелинейной тейлоровой неустойчивости является возникновение закругленных на концах столбиков, разделенных падающими струями. Любопытно, что наличие этих столбиков приближенно согласуется с тем анализом подъема плоских пузырьков, который кратко изложен в 51. [c.108]

Здесь Но—функция тока стационарного течения (напомним, что она удовлетворяет уравнению Лапласа), а Н имеет вид x osXt, X = onst. Уравнения (3.16) описывают безвихревое течение в том случае, когда на стационарное поле скоростей налагается малое синусоидальное возмущение постоянного направления. [c.276]

Итак, если невозмущенная сепаратриса Ло не лежит на прямой, то почти любое синусоидальное возмущение приводит к хаотиза-ции течения вблизи Ло. Аналогичный результат справедлив и для прямолинейной сепаратрисы нужно только дополнительное условие о непараллельности возмущающего поля и прямой, содержащей Ло- [c.277]

Слабые синусоидальные возмущения в жидкости с пузырьками нерастворимого газа. Рассмотрим сначала случай, когда можно пренебречь фазовыми переходами, поверхностным натяжением, использовать условие политропии газа р /р о и эффективную вязкость для учета диссипации [c.10]

Слабые синусоидальные возмущения в жидкости с пузырьками пара. Наличие фазовых переходов и поверхпостпого натяжения может приводить к принципиально новым эффектам при распространении волн. Анализ этих эффектов требует более детального учета межфазного тепло- и массообмена по сравнению с использованной выше в (6.2.9) схемой политропического газа и жидкости с эффективной вязкостью. Примем сферически-симмет-ричную схему пробного пузырька (см. 6 гл. 1), которая описывает межфазнып тепломассообмен, влияющий на изменение радиуса пузырьков а и давления в них рг с учетом изменения распределения температур внутри и вокруг пробного пузырька. [c.15]

Такой подход к решению динамических задач был реализован в работах А. Таля [Л. П9], Я. Такахаси [Л. 122], Дж. Ризики [Л. 220] и А. Армаида [Л. 5, 6]. В последнем случае решение проводилось для синусоидальных возмущений, а результат получался в виде частотных зависимостей. [c.32]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...