Поляризационное состояние

Оба эти аргумента не действуют при переходе от фотонов к нейтрино. Поэтому долгое время казалось, что в отношении нейтрино не удастся установить, имеет эта частица точно нулевую или же просто очень малую массу покоя. В конце пятидесятых годов была выдвинута гипотеза двухкомпонентного нейтрино (Ц. Ли и Ч. Янг, Л. Д. Ландау, А. Салам, 1957), согласно которой масса покоя этой частицы строго равна нулю. Поясним эту гипотезу. Допустим, что у какой-то частицы спин направлен точно по импульсу. Если масса покоя такой частицы не нуль, то ее скорость меньше скорости света. При этом в системе координат, движущейся быстрее частицы, импульс изменит свое направление и спин станет направленным не по импульсу, а против него. Поэтому у частицы со спином V2 и ненулевой массой должно быть два различных поляризационных состояния (спин по импульсу и против импульса). Если, однако, масса покоя частицы равна нулю, то знак проекции спина на импульс становится инвариантным (одинаковым во всех движущихся относительно друг друга системах координат). Действительно, частица с нулевой массой движется со скоростью света, так что ее нельзя обогнать. Знак проекции спина на импульс можно изменить с помощью зеркального отражения. В теории двухкомпонентного нейтрино делается возможное только при нулевой массе покоя допущение о том, что при зеркальном отражении нейтрино переходит в антинейтрино. Таким образом, согласно гипотезе двухкомпонентного нейтрино у нейтрино (как и у антинейтрино) имеется только одно поляризационное состояние. Экспериментальные данные указывают [c.251]

Рис. 1. Примеры различных поляризационных состояний светового луча при различных разностях фаз между равными взаимно ортогональными компонентами Ех и

Поляризационное состояние 64, 71, 74 Поляризационные интерференционные фильтры 143 Поляризация 63 Поляризованный свет 63 Постоянная связи 199, 201 [c.612]

Наконец, в отсутствие и анизотропных элементов, и поворота поля матрица Джонса является единичной при этом поляризационные состояния любой моды могут быть какими угодно, д = 1. Проиллюстрируем это на примере рассмотренных в настоящем параграфе плоских резонаторов, для большей наглядности изображая колебания линейно поляризованными начнем со случая прямоугольных зеркал. [c.110]

Анализ поляризационного состояния излучения в резонаторе, содержащем анизотропные элементы, может быть выполнен с использованием уже упоминавшегося в гл. 1 матричного метода [30]. [c.87]

Переходя теперь к резонатору, следует отметить, что наличие анизотропии приводит к появлению еще одного требования, накладываемого на моды резонатора состояние поляризации на любой выбранной отсчетной плоскости после полного прохода резонатора должно воспроизводиться (в качестве такой отсчетной плоскости обычно выбирают выходное зеркало). Подобно тому как требование воспроизведения распределения амплитуды и фазы поля [т. е. существование мод резонатора (см. п. 2.1)] приводило к решению задачи на нахождение собственных значений некоторого интегрального уравнения, воспроизведение поляризационного состояния излучения математически может описываться задачей нахождения собственных значений матрицы Джонса / резонатора для полного прохода. Последняя определяется как произведение соответствующих матриц элементов резонатора, записанное справа налево в порядке прохождения излучением (рис, 2.26). [c.90]

Некоторые экспериментальные данные о поляризационном состоянии генерируемого в лазерах излучения будут обсуждены ниже. [c.92]

Преобразование Ф+) в няется четвертьволновой пластинкой (ориентированной под углом 0° к оси X). В работе [229] был построен аналогичный ортогональный базис в пространстве поляризационных состояний, элементы которого преобразовывались друг в друга с помощью единственной фазовой пластинки. [c.193]

Используя определение условие (8.17.1) можно сформулировать следующим образом пренебрежимо малая передача мощности из одного поляризационного состояния в другое имеет место только тогда, когда длина биений намного меньше типичного пространственного периода геометрических дефектов волокна. [c.621]

Итак, блестящая поверхность металла не создает поляризованного света из падающего на нее неполяризованного света. Было бы неверно делать из этого факта поспешный вывод, что поверхность металла не оказывает влияния и на поляризованный свет. Кусок целлофана не образует поляризованного света из падающего неполяризованного света, однако он может изменять поляризационное состояние падающего поляризованного света. Таким же свойством обладает блестящая поверхность металла. Вы можете убедиться в этом, проделав несложный опыт, в котором линейно-поляризованный свет превращается после отражения от металла в свет, поляризованный по кругу. (См. домашний опыт 8.28.) [c.383]

Полный набор функций для поляризационных состояний 361 Полоса пропускания фильтра 124 Поляризатор идеальный 369 [c.525]

Используя глаз в качестве детектора, можно изучить поляризационные состояния плоской монохроматической волны излучения паров натрия с X — 0,589 мкм волна проходит через кювету, содержащую жидкость, которая обладает поглощением и естественной вращательной способностью. [c.145]

Предположим, что в опорной плоскости Р (рис. 2.77) поляризационное состояние светового луча описывается [c.219]

Электрон в ионном кристалле поляризует решетку в некоторой окрестности вокруг себя. Взаимодействие меняет энергию электрона кроме того, когда электрон движется, поляризационное состояние должно двигаться вместе с ним. Электрон, движущийся с сопутствующим ему искажением решетки, иногда называют поляроном. Его эффективная масса больше массы электрона. Наша задача состоит в вычислении энергии и эффективной массы такого электрона. [c.252]

Для исследования состояния поверхности металлических образцов и процессов адсорбции на ней, а также свойств окисных и защитных изоляционных пленок на поверхности металла применяют емкостно-омический метод (рис. 358). Емкость и сопротивление исследуемого электрода определяют компенсационным методом — подбором соответствующих величин емкости и сопротивления Rs на мостике переменного тока с осциллографом в качестве нуль—инструмента. В электрохимических исследованиях этот метод сочетают с поляризационным методом, измеряя импеданс (полное активное и реактивное сопротивление цепи переменного тока) при различных значениях потенциала исследуемого электрода (см. 166). [c.465]

Рис. 5.5. Поляризационная диаграмма для металла, который может находиться в активном или пассивном состоянии в зависимости от катодного перенапряжения (различие вызвано разной скоростью катодных реакций)

Это было использовано при обосновании закона Малюса. Принцип суперпозиции для электромагнитного поля позволил полностью объяснить все поляризационные явления в кристаллах. Для последовательной интерпретации поляризации фотонов необходимо использовать некоторый аналог принципа суперпозиции для электромагнитных волн. Таким аналогом является принцип суперпозиции состояний. [c.40]

Даже одномодовый волоконный световод, строго говоря, не является одномодовым, так как может поддерживать две вырожденные моды, которые преимущественно поляризованы в двух ортогональных направлениях. При идеальных условиях совершенной цилиндрической геометрии и изотропии вещества та мода, которая возбуждена с поляризацией в. -направлении, не будет возбуждать ортогональную у-поляризованную моду. Однако в реальных условиях малые отклонения от цилиндрической геометрии или малые флуктуации в анизотропии вещества приводят к смешиванию двух поляризационных состояний, снимая вырождение мод. Постоянные распространения р становятся несколько различными для мод, поляризованных в. V- и v -направлениях. Это свойство называется дву-лучепреломлением мод. Степень модового двулучепреломления В определяется как [65, 66] [c.20]

В случае резонаторов, содержащих одну двугранную призму либо составленных из двух таких призм с параллельными ребрами, поляризационная анизотропия не приводит к особо неприятным последствиям. Нетрудно видеть, что здесь линейно поляризованное излучение с плоскостью поляризации, параллельной или перпендикулярной ребрам отражателей, после полного обхода резонатора сохраняет первоначальное состояние поляризации. Отсюда следует, что собственные колебания подобных резонаторов могут иметь одно из этих двух напраддений плоскости поляризации. Вследствие разного набега фаз им соответствуют различные собственные частоты, поэтому решений с другими поляризационными состояниями, всегда являющимися суперпозицией этих двух, не существует. [c.241]

Приступая к расчету резонатора матричным методом, необходимо, в первую очередь, установить, применим ли этот метод к рассматриваемому резонатору. Матричный метод и правило AB D применимы лишь к резонаторам, обладаюш,им плоскостью симметрии. В частности, необходимо, чтобы осевой контур резонатора целиком лежал в этой плоскости симметрии, а все оптические элементы, об-разуюш,ие резонатор, должны располагаться зеркально симметрично относительно этой плоскости. Следует иметь в виду, однако, что эта симметрия касается только пространственного воздействия со стороны оптического элемента на пучок, но не воздействия на поляризацию пучка. Воздействие на поляризацию может быть и несимметричным. Папример, фазовые пластинки или поляризаторы, практически не изменяюгцие пространственной структуры пучка, могут несимметричным образом воздействовать на его поляризацию, т. е. главные оси фазовых пластин и поляризаторов могут быть произвольным образом развернуты относительно плоскости симметрии резонатора. Такое нарушение симметрии несуш,ественно, оно оставляет резонатор в рамках матричного метода и правила AB D, поскольку пространственная структура пучка и его поляризационное состояние отыскиваются независимо. [c.81]

Процессоры, функционирующие на основе использования поляризационных состояний бифотонов [c.191]

Итак, авторами работ [229-231 продемонстрирована возможность использования поляризационных состояний двухфотонного света и их преобразования друг в друга в квантовых устройствах на основе троичной логики и при передаче квантовой информации в троичной кодировке. На их взгляд, состояние Ф+) можно считать кодом двойки, состояние Ф ) — кодом единицы, а состояние Фо) — кодом нуля. Это могло бы увеличить плотность записи квантовой информации по сравнению с традиционной записью с помощью кубитов. При кодировании информации с помощью бифотонов, состояние которых задаются вектором Ф) = С1 2,0) + С2 1,1) + сз 0,2) в трёхмерном пространстве, то N бифотонов (кутритов) будут охватывать [c.193]

Рис. 6.2. Схема устройства для выделения одного из ортогональных поляризационных состояния бифотона [231]. Входной бифо-тонный пучок направляется на неполяризованный светоделитель СД, который делит его на два пучка, на пути каждого их которых устанавливается по одной четвертьволновой пластине Л/4П, полуволновой пластине Л/2П и одному поляризованному фильтру ПФ (пропускающему вертикально поляризованный свет). Затем детекторы Д1 и Д2 регистрируют излучение в выходных пучках и направляют сигналы в схему совпадений СС. Положение фазовых пластинок могло изменяться, что сказывалось на скорости счёта совпадений и давало возможность измерить параметры состояния бифотонного поля

Дифракционный анализ основан на решении (разными путями) волнового уравнения, которое верно описывает распространение света (ив частности дщфракцию) только при одном из поляризационных состояний ТЕ или ТМ. Это связано с тем, [c.454]

Кроме четырехмерных векторов, тензоров и спиноров, имеется еще широкий класс существенно иных, не сводящихся к перечислешгым выше, но также ковариантных относительно Л. п. величин, обладающих бесконечным числом ко.мпонент. 1 величинам такого рода относятся, нанр., волновые ф-щп1 (векторы состояния) релятивистской киантовой теории (см. Квантовая теори.а полей) и т. н. тензорные моменты, определяющие поляризационные состояния частиц в релятивистской квантовой теории рассеяния. Напр., вектор поляризации / частицы с импульсом р, энергией Ё и массой т при Л. п. к системе координат, движущейся со скоростью г имеет вид [c.18]

Приведем другой пример. Предположим, что мы имеем два идентичных газоразрядных источника, дающих свет с одинаковыми доминирующей частотой (Во, шириной полосы Асо и средней интенсивностью. С помощью соответствующей стеклянной пластинки или зеркала мы можем добиться того, что оба источника будут казаться наблюдателю наложенными один на другой (т. е. их изображения наложатся). Свет от каждого источника распространяется в направлении +2 к наблюдателю. Теперь расположим перед каждым источником поляроид так, чтобы один источник давал излучение, линейно-поляризованное по х, и другой — излучение, линейно-поляризованное по у. Если наблюдатель будет измерять поляризацию в течение временного интервала меньшего, чем время когерентности (Ау) 1, то он обнарзшит определенное состояние поляризации. Если он выполнит новое определение поляризации через время большее, чем (Av) , то он обнаружит, что эти два поляризационных состояния никак друг с другом не связаны. В частности, наблюдатель найдет, что невозможно отличить это излучение от излучения, которое существовало бы с одним источником без поляроида. [c.387]

Точки 5 и О заменяются теперь двумя идентичными телами А п В соответственно при этом описанная выше экспериментальная установка позволяет работать в адиабатическом режиме. Поляризаторами Р я Р являются двоякопреломляющие призмы, которые исключают второй пучок за счет полного внутреннего отражения (призма Николя, призма Глезебрука и т. д.). Этот пучок отражается по нормали от идеальных зеркал М), Мг, п Ма. Исследуя поляризационные состояния всех пучков, покажите, что обмен энергией излучения между Л и В не изменит одиал<ды установленного температурного равновесия. [c.152]

На рис. 210 приведена стационарная анодная поляризационная кривая для железа в 1-н. H2SO4, измеренная при помощи по-тенциостатического метода, который обеспечивает такие условия опыта, когда потенциал электрода не меняется во времени в результате изменений состояния электрода и связанных с этим изменений силы тока. [c.305]

Кривая (Ум )обр AB на рис. 216 соответствует логарифмической (тафелевской) зависимости V от г а при растворении металла в активном состоянии по уравнению (271). Точка В соответствует 1/адс или Уме о,пп,2 нзчалу здсорбции кислорода или образованию защитной пленки, что приводит к дополнительной поляризации процесса и отклонению поляризационной кривой от простой логарифмической зависимости. [c.315]

В активном состоянии металлы поляризуются аиодно сравнительно слабо, что видно из пологого хода начального участка АБ анодной поляризационной кривой (рис. 14). На участке кривой АБ протекает процесс активного растворения металла с незначительным смещением потенциала в положительном иаправ- [c.34]

Если для электродных реакций — анодной и катодной — известны поляризационные кривые и соотношение площадей электродов, то поляризационная диаграмма коррозии, построенная на основании этих данных, может дать наиболее исчерпывающую характеристику данного коррозионного процесса (рис. 20), На оси абсцисс здесь отложен корро-зиоииый ток / (величина, пропорциональная скорости коррозии), на оси ординат— отрицательные значения потенциалов электродов — Е. Начальное пололсенне потенциалов и Е соответствует разомкнутому состоянию электродов (бесконечно большое омическое сопротивление) точка пересечения анодной и катодной кривых S соответствует короткому замыканию анода II катода без всякого омического сопротивления. Очевидно, что короткому замыканию будет соответствовать максимальный коррозионный ток /шях- В этом случае эффективные потенциалы катода и анода сближаются до общего потенциала коррозии Ех. [c.52]

В последнее время а ряде работ показана возможность применения анодной защиты металлов и сплавов, если только они склонны к пассивации. Характерная потен-циостатическая анодная поляризационная кривая пассивирующихся металлов приведена на рис. 206. При достижении величины потенциала 1 и соответственно тока /1 начинается пассивация металла. При смещении потенциала до значения 2 металл полностью пассивируется при этом он растворяется с очень небольшой скоростью, соответствующей плотности тока (ток полной пассивации). На анодной кривой имеется широкая область потенциалов, от 2 до 3, в которой сохраняется устойчивое пассивное состояние. [c.307]

Эллипсометрия . Поскольку разность фаз между в- и р-ком-понентами отраженной (а также преломленной) волны определяется оптическими параметрами металла п и х, то очевидно, что характер поляризации отраженной (а также преломленной) волны будет определяться именно этими параметрами. Следовательно, изучая состояния поляризации света при его отражении или преломлении на границе раздела, можно высокочувствительным поляризацион-но-оптическим методом исследовать поверхность металлов, в частности границ раздела различных сред (твердых, жидких, газообразных). Этот метод исследования поверхностей и границ раздела различных сред, нашедший широкое применение за последнее десятилетие, называется эллипсометриеи. [c.64]

Рассмотрим состояние поляризации рассеянного света от изотропных и анизотропных молекул. Экспериментально такое исследование можно произвести с помощью поляризационных приборов, скажем с помощью николя. Соответствующие исследования показывают, что при рассеянии естественного света изотропными молекулами происходит линейная поляризация в направлении, составляющем 90" с первоначалын11м направлением падающего света. Нетрудно объяснить полученный результат. [c.315]

Излучающий атом можно представить в виде затухающего осциллятора, излучение которого поляризовано (см. 1.5). Поместим этот осциллирующий диполь, состоящий из положительно заряженного ядра и электрона Мяд/гил 1), во внешнее постоянное магнитное поле Нвнеш Такой диполь будет прецес-сировать в плоскости, перпендикулярной Нвнеш- Если бы можно было следить за поляризацией излучения одного диполя в направлении внешнего магнитного поля, то мы заметили бы, что плоскость поляризации со временем поворачивается. Осциллятор затухающий, поэтому одновременно с поворотом плоскости поляризации будет убывать и интенсивность излучения. Естественно, что чем быстрее затухает излучение (т.е. чем меньше время жизни возбужденного состояния), тем на меньший угол успеет повернуться плоскость поляризации. На опыте наблюдгштся излучение когерентно возбужденного ансамбля атомов и измеряются его поляризационные характеристики как функции внешнего магнитного поля. После несложной математической обработки результатов наблюдения можно определить среднее время жизни атома в возбужденном состоянии. [c.229]

Парамагнитными могут быть и химические соединения с ионами, не обладающими магнитным моментом в основном состоянии. В этих соединениях парамагнетизм связан с квантовомеханическими поправками, обусловленными примесью возбужденных состояний с магнитным моментом. Такой парамагнетизм (поляризационный или парамагнетизм Ван Флека) не зависит от температуры. [c.593]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...