Волна давления движущаяся

Влияние температуры на ползучесть 730, 735, 737, 738 Волна давления движущаяся 386 Время релаксации 204 [c.853]

На рис. 102, а изображено отражение ударной волны от границы раздела между движущимся и неподвижным газами. Область 5 есть область неподвижного газа, отделенная от движущегося газа тангенциальным разрывом. В обоих граничащих с нею областях I и 4 давление должно быть одинаковым (равным рь) Поскольку же в ударной волне давление возрастает, то ясно, что она должна отразиться от тангенциального разрыва в виде волны разрежения 3, понижающей давление до первоначального значения. В точке пересечения тангенциальный разрыв терпит излом. [c.582]

Теперь давление жидкости в трубе ро+Ар выше давления в резервуаре и жидкость начинает двигаться обратно в резервуар. Происходит упругое расширение массы жидкости в трубе. В течение времени о расширение сопровождается восстановлением в трубе начального давления ро- При этом фронт волны давления отступает в направлении запорного устройства, а скорость течения всей массы в трубе становится опять равной По, но теперь уже она направлена в сторону резервуара. Накопленная при торможении потока жидкости энергия упругого сжатия преобразуется опять в такой же запас кинетической энергии. Давление в жидкости становится равным начальному. Это значит, что масса жидкости в трубе обладает запасом внутренней энергии упругого сжатия (работа упругого сжатия от нуля до ра). Упругое расширение жидкости приводит к торможению потока, движущегося со скоростью По (равной начальной скорости течения в трубе) в сторону резервуара. Кинетическая энергия этого потока равна p Wvi 2. Из трубы обратно в резервуар может поступить только то же количество жидкости Аи , которое ранее поступило из резервуара в трубу. Работа упругих сил при торможении массы жидкости та же, что и при ее сжатии. Следовательно, в течение времени 1 = — [ с вся жидкость в трубе остановится и давление в ней станет ро—Давление в резервуаре теперь выше давления в трубе. Начнется поступление жидкости обратно в трубу со скоростью По с одновременным восстановлением давления ро. Когда фронт волны восстановления давления ро достигнет закрытого конца трубы, произойдет опять гидравлический удар. При измерении давления в жидкости непосредственно у закрытого конца трубы давление будет изменяться от Ро+Ар до ро—Ар. Период времени, [c.366]

Генеральная картина разрушения образцов канифоли включала сеть радиально ориентированных изломов, расщепляемых по мере распространения на периферию. Как правило, ветвящиеся изломы инициируются от дефектов на свободных боковых поверхностях образцов при выходе на них волны давления либо наблюдаются на некотором расстоянии от боковой свободной поверхности. На некотором расстоянии перед фронтом излома, движущимся от центра возмущения, непрерывно возникают вторичные изломы, что является следствием исключительно низкой прочности канифоли - 0.3 кГ/мм (для сравнения у зеркального стекла 8 кГ/мм ). Скорость разрушения канифоли в основном зависит от скорости нарастания мощности в канале пробоя. При одном и том же значении энергии Wi скорость излома тем выше, чем больше N mux Наибольшая скорость наблюдалась при = 8.35 мВт/мкс и достигала 750 м/с, а наименьшая при = 210-з мВт/мкс составляла около 450 м/с. [c.66]

В отдельную группу можно выделить методы анализа динамики гидросистем с распределенными параметрами (упругостью, массой, а иногда и сопротивлением). Эти методы развиваются в первую очередь для систем гидропрессов, в которых стремятся получить большие ускорения движущихся масс и не боятся ударов, и для гидропередач раздельного исполнения с длинными трубопроводами. Математический аппарат, используемый при этих исследованиях, весьма сложен, так как приходится решать дифференциальные уравнения в частных производных. Но они позволяют учесть распространенные волны давления по трубопроводу и выявить реакцию системы на высокочастотное возбуждение. Из-за математических трудностей решают пока частные задачи с ограниченным (один, два) количеством участков магистралей, в которых учитывается распределение жидкости по длине магистрали, для линейной модели гидросистемы [12, 27, 42, 45, 54, 58, 59, 64, 67]. [c.262]

Процесс, происходящий при внезапном изменении скорости движущейся жидкости, называется гидравлическим ударом. Распространение этого процесса по трубопроводу называется распространением волны гидравлического удара. Если при распространении волны давление повышается, то волна называется положительной, если понижается — отрицательной. [c.22]

Пусть левый конец струны жестко закреплен t) = О, а прижимные валки справа движутся с постоянной скоростью вдоль струны из некоторого начального положения /q (т.е. = /q + К/, F < с). Впервые эта задача была поставлена и решена Е.Л. Николаи в 1921 году 3.36, 3.55] в связи с обсуждением проблемы давления волн на движущееся препятствие [3.35, 3.53, 3.57]. Позднее, не зная о работе Е.Л. Николаи, аналогичную задачу исследовали в ряде статей [3.2, [c.99]

Вероятность возникновения такого процесса особенна.реальна в том случае, если на начальном участке нагнетательного тру-бо1 .ровода, на расстоянии от насоса, равном или кратном некоторой резонансной длине Z, размещены какие либо емкости (фильтры, гидроаккумуляторы и пр.), могущие способствовать созданию волнового процесса. Этот процесс обусловлен накладыванием прямых волн пульсирующего давления, движущихся от насоса на волны, отражаемые этими элементами. [c.312]

Примерами инструментов первой группы (издающих звуки аэродинамически) могут служить некоторые духовые инструменты, в частности блок-флейта (продольная флейта, или рекордер) и диапазонные органные трубы. Произвести звук без подачи энергии невозможно. Мы уже видели, что звук —это просто способ передачи энергии сквозь воздух или какую-либо другую среду в виде волн давления, в которых энергия непрерывно и быстро переходит из одной формы в другую из потенциальной в кинетическую и обратно. При колебании поршня в трубе энергию поставлял вращающийся коленчатый вал, в случае пульсирующего баллона — насос. В духовой инструмент энергию подает сам музыкант, который давлением своих легких вдувает в него модулированную струю воздуха. На рис. 5 изображена блок-флейта. Воздух, сжатый в легких, вдувается через узкую щель мундштука и выходит из него в виде короткой струи при этом то по одну, то по другую сторону от струи образуются вихри. Они возникают потому, что по обе стороны от быстро движущегося потока воздуха давление падает. Это можно увидеть, например, если дунуть на монетку, лежащую на столе монетка перевернется. Падение давления вызывает отсасывание струи с боков поэтому большая скорость воздуха, выходящего из мундштука, и турбулентность струи приводят к образованию вихрей. Затем эти вихри сталкиваются с клиновидным выступом амбушюра флейты и проходят сверху или снизу выступа. Практически именно положение этого выступа определяет частоту образования вихрей чем меньше расстояние от отверстия мундштука до выступа, тем чаще образуются вихри. Точно так же, чем сильнее дует музыкант, тем больше скорость воздушной струи и частота образования вихрей. [c.38]

В верхних слоях атмосферы, где очень мала плотность (давление), время релаксации при М>2 существенно влияет на величину отхода ударной волны от движущегося тела ). [c.72]

Распространяющаяся в газе вначале слабая волна сжатия будет, таким образом, повышать свою интенсивность за счет догоняющих ее волн. Это приведет к образованию плоской (в рассматриваемом одномерном случае) волны конечной интенсивности, распространяющейся со скоростью, превышающей скорость звука, и тем большей, чем больше интенсивность волны. Такую движущуюся по отношению к газу поверхность (в нашем случае плоскость) разрыва — конечного скачка скорости, давления, температуры и плотности газа — называют ударной волной. [c.165]

При движении газа с дозвуковой скоростью вдоль стенки с неровностями возмущения давления распространяются во всем пространстве, заполненном движущимся газом. Если же газ движется со сверхзвуковой скоростью, то из каждой неровности стенки отходит вниз по течению волна давления под определенным углом Маха. Если течение газа происходит между двумя стенками, то возникшая волна давления, достигнув противолежащей стенки, отражается от нее. Ниже, на стр. 370, изображена фотография подобного рода течения между двумя стенками с искусственной шероховатостью (рис. 223). Уменьшение угла Маха слева направо ясно показывает, как увеличивается слева направо скорость течения. [c.353]

В существовании минимума поперечного сечения Р можно убедиться также без всяких вычислений, исходя из соображений предыдущего параграфа. В самом деле, будем рассматривать распространение волны давления, изображенное на рис. 209, в системе отсчета, движущейся вправо со скоростью звука с. Тогда в тех местах пространства, в которых газ покоится, в новой системе отсчета он будет казаться движущимся справа налево со скоростью с, а волна давления будет оставаться на месте. Таким образом, в новой системе отсчета мы будем иметь установившееся течение с той особенностью, что в нем происходит изменение давления, не сопровождающееся изменением поперечного сечения струйки газа. Но такое состояние является характерным свойством того места струйки газа, где поперечное сечение имеет минимум, т.е. не увеличивается и не уменьшается. [c.358]

Условие полного погашения волн перестает выполняться тогда, когда скорость заряда превосходит фазовую скорость света в среде. При п>1 скорость света и с/пСс и движение заряда со скоростью в интервале и<1У<Сс не противоречит теории относительности. Движущийся с такой скоростью заряд встречает лежащие на его пути электроны среды раньше, чем к ним может прийти излучение, испущенное возбужденными перед этим электронами. Здесь мы вправе ожидать явлений, подобных тем, что хорошо известны в акустике снаряд, движущийся со скоростью, превышающей скорость звука в среде, обгоняет созданную им волну давления и оставляет за собой скачок давления в виде конуса Маха 136 [c.136]

Пример 5. Рассмотрим в качестве вспомогательного примера для пояснения простого случая движущейся волны давления следующее распределение давления вдоль поверхности слоя [c.386]

После того как фронт детонации достиг границы взрывчатого вещества, образовавшийся плотный газ с высоким давлением воздействует-на окружающую среду, создавая в ней взрывную волну. Давление в ударной волне определяется как результат распада состояния, в котором движущиеся продукты химической реакции с высоким давлением оказались-в контакте с окружающей средой. [c.290]

Конечность давления на фронте ТВ-П отвечает физическому смыслу рассматриваемой задачи. Параметр р, определяет приближенное безразмерное значение давления в волне сжатия, движущейся впереди фронта тепловой волны в режиме ТВ-П. В исходных (размерных) переменных получим [c.174]

Сделаем одно замечание относительно сдвиговой вязкости и объемной вязкости. Микроскопическая картина сдвиговой вязкости, как мы говорили, нелокальна слой среды, движущейся с большей скоростью, захватывает соседний слой, движущийся с меньшей скоростью, ускоряя его и в свою очередь замедляясь. Для газов молекулярная картина этого процесса заключается в диффузии молекул из одного слоя в другой и обратно, сопровождающейся обменом количеством движения, что и приводит к выравниванию средних скоростей слоев. Для объемной вязкости обменного механизма нет, так как при всестороннем сжатии все участки среды находятся в одинаковых условиях. Поэтому в основе явления объемной вязкости должен лежать локальный механизм обычно это какой-либо релаксационный механизм. Термин релаксация применяют в случаях, когда давление, создаваемое внезапным изменением сжатия, постепенно убывает, стремясь к некоторому равновесному значению, отвечающему данному сжатию. Если время релаксации , характеризующее такое запоздание, не очень мало по сравнению с периодом звуковой волны, то в гармонической волне давление будет отставать по фазе от сжатия. Это приводит к некоторой частотно-зависящей добавке к давлению, которое имело бы место при таком же статическом сжатии. При низких частотах добавка равносильна появлению объемной вязкости. Для более высоких частот добавка приводит, помимо добавочного поглощения, к изменению скорости звука (дисперсия скорости). [c.393]

В работе [38] была рассмотрена задача о развитии кавитационной области в волне разрежения вблизи поршня, движущегося с переменной скоростью. Поршень, ограничивающий слева полу бесконечную трубу, заполненную сжимаемой жидкостью, в момент = О начинает двигаться влево по некоторому закону л = Р ( ) < О по отношению к начальной координате д = 0. От поршня вправо в жидкости распространяется волна разрежения. Как только в этой волне давление упадет до величины Рп нач- [c.256]

Предположим, что по поверхности бесконечно глубокой жидкости перемещается справа налево с постоянной скоростью с некоторая область давлений. Благодаря этому жидкость, находящаяся в состоянии покоя, приходит в движение и на ее поверхности образуются волны. Эту область перемещающихся давлений будем схематически считать за движущийся корабль. Волны, образованные движущейся областью давлений, будем рассматривать как корабельные волны. По отношению к системе координат, движущейся вместе с кораблем, движение жидкости будет установившееся, причем скорость частиц жидкости, принадлежащих бесконечной глубине, будет равна с и будет направлена слева направо это направление скорости потока, набегающего на корабль, примем за положительное направление оси Ох, [c.429]

При неустановившемся течении сильная волна сжатия постепенно переходит в ударную волну, движущуюся со скоростью, -большей скорости звука. Наблюдаемые частоты оказываются выше в случае волны давления с крутым фронтом, чем в случае синусоидальных возмущений. [c.682]

Нетрудно заметить, что эффект светового давления должен наблюдаться при отражении электромагнитных волн от любого вещества или их поглощении в облучаемом образце. Действительно, при всех изменениях светового потока должна возникать дополнительная сила, которую можно интерпретировать как давление света. Если исходить из наличия в веществе заряженных частиц (электронов), то мы вправе предположить, что при взаимодействии электромагнитной волны с веществом, приводящем к отражению или поглощению части светового потока, электрическая компонента электромагнитного поля будет раскачивать электрон с силой qE, сообщая ему скорость v. Другая составляющая электромагнитного поля (И) будет воздействовать на движущийся заряд с силой Лоренца Af q [vH]/ . Усреднение за период колебаний приводит к тому, что эффективное действие на движущийся заряд оказывает только эта составляющая силы Лоренца, которая много меньше (и << с) раскачивающей электрон силы [c.108]

Обычно протекающий процесс сгорания смеси, характеризуемый нормальной, применительно к д. р. с., скоростью распространения пламени (порядка 20—40 м1сек), при некоторых условиях может для небольшой части смеси (примерно 5—10%) внезапно перерасти в процесс, осуществляющийся с очень большой скоростью реакции окисления частиц топлива, до которых еще не дошел фронт пламени. В результате этого происходит резкое местное повышение температуры и давле1шя, которые не успевают выравняться. Это является причиной возникновения волны давления, движущейся с большой скоростью (до 2000 м/сек) и возникновение других мало изученных явлений. Такой вид сгорания называется взрывным или детонационным. [c.267]

Рассмотрим схему торможения потока жидкости, движущегося в трубе постоянного сечения. Поток жидкости вытекает из резервуара и движется по трубе, снабженной на выходе запорным устройством мгновенного действия (рис. 9.2). Когда запорное устройство мгновенно перекрывает трубу, часть жидкости, находящаяся в этот момент непосредственно у выхода, теряет вкорость и оказывается сжатой текущей по трубе остальной массой жидкости. Сжатие жидкости вызывает ее упругую деформацию и местное повышение давления. Масса жидкости, движущаяся по трубе, постоянно тормозится и повышение давления распространяется вдоль трубы, образуя волну повышенного давления, движущуюся по направлению к резервуару. [c.364]

Пример 1. Определить время прямого хода привода, нагруженного постоянными силами на штоке, площадью которого можно пренебречь так же, как и времене . срабатывания распределителя и распространения волны давления. Исходные данные диаметр поршня D = 0,1 м рабочий ход поршня s= 0,1 м начальный объем рабочей и выхлопной полостей Kqi = 0,105 10" м длина трубопровода подводящей и выхлопной линий от распределителя до цилиндра li 1 — 0,3 м диаметр подводящей и выхлопной труб = d = 0,015 м нагрузка на штоке Р — 160 кгс вес груза и всех поступательно-движущихся частей Р, = 400 кгс давление воздухг в магистрали = 5- 10 кгс/м коэффициенты расхода подводящей и выхлопнш-линии til 0,2 и fi.. = 0.4. [c.62]

Таким образом, если двойной интеграл (54.11) при t = оо является непрерывной функцией 1//, то стационарная постановка действительно определяет предел, к которому стремится решение нестационарной задачи. Необходимо отметить, что существование стационарного решения (54.15), даже если оно единственно (в классе стационарных решений), еще не гарантирует указанной связи с решением нестационарной задачи. В качестве контрпримера можно привести задачу о действии движущейся нагрузки на поверхность призматической упругой конструкции, взаимодействующей с окружающей ее безграничной идеальной сжимаемой жидкостью. Если нагрузка на упругое тело действует вдоль нормали к поверхности, отделяющей его от жидкости, и движется со скоростью звука в ней, то единственным стационарным решением для волны в конструкции будет нулевое [ненулевая стационарная волна вызывает бесконечно большую реакцию жидкости (подробнее об этом см. в 58)]. Это решение соответствует распространению в жидкости плоской волны давления, совпадающей по форме и интенсивности с внешней нагрузкой и уравновешивающей ее. Но такая волна не удовлетворяет нулевым начальным условиям и не исчезает при t оо решение, вообще говоря, не имеет никакой связи с нестационарной задачей. [c.321]

При взаимодействии тела, движущегося со сверхзвуковой скоростью, с окружающим воздухом возникают ударные волны. Давление в ударной волне повышается. Повышенное давление действует на лобовую поверхность тела, создавая дополнительное сопротивление, называемое волновым сопротивлением. Энергия, затраченная на преодоление волнового сопротивления, преобразуется в энергию ударных волн при затухании волн эта энергия диссипируется. [c.72]

Импеданс гармонической волны в движущейся среде (2.79) имеет ясный физический смысл. Как уже отмечалось при вьгаоде формулы (1.29а), вертикальное смещение г) частицы в волне следующим образом связано с г-комнонентой се колебательной скорости w и давлением [c.42]

Рис. 12.8. Амплитуда звукового давления при отражении сферической волны от движущейся срепы с параметрами п = 0,5 то = 0,1 М = 0,5 при в = п13 и различных расстояниях от мнимого источника а - полное отраженное поле р, прн распросгранеинн звука по Течению = О, кривая 7), против течения = л, кривая 2) и в отсутствие течения (кривая 3) б - роль различных компонент поля в формировании р, прн = О (7 - зеркальноотраженная компонента 2 - боковая волна 3 - полное отраженное поле)

Переходные процессы при излучении поршня. — Общее выражение (27.1) для излучения точечного Есгочника может быть использовано для расчёта переходной волны давления, излучаемой поршнем, движущимся перпендикулярно к бесконечной стенке. Пусть скорость поршня будет U t). а его ускорение [c.376]

Необратимые процессы деформирования грунтов весьма энергоемки, поэтому давление на фронте ударной волны быстро падает и скорость ее распространения приближается к скорости звука. Начиная с этого момента впереди ударной волны сжатия, движущейся с уменьшающейся скоростью, распространяется упругая волна напряжения. Скорость распространения последней равна скорости звука в грунте. При взрывах сосредоточенных зарядов в грунте возникают нормальные (радиальные) сжимающие и растягивающие, нормальные круговые растягивающие и касательные напряжения, которые приводят к формированию в грунтах за пределами взрывной полости зоны измельчения и трещинообразова- [c.59]

Эта волна, движущаяся вперед и назад, проходит через светлые и темные зоны. Эти зоны также движутся вниз по -потоку со скоростью потока. Темные зоны, вероятно, состоят из холодных активных частиц топлива с соотношением компонентов, делающим горение невозможным. Наличие таких зон, по-видимому, вызвано возмущениями впрыска при отражении волны в точке А (см. фиг. 10. 31). Скорость волны после отражения в точке А от головки равна примерно 1200 м1сек. После прохождения через несветя-щуюся зону в точке В скорость возрастает до 1400 м1сек в положении ВС. Следует отметить, что немедленно после. прохождения волны значительно возрастает интенсивность излучения. Причиной этого можно считать либо увеличение температуры и давления, либо же прохождение вслед за волной давления зоны интенсивного сгорания (зоны, в которой сгорают только испарившиеся частицы топлива с благоприятным соотношением компонентов). [c.669]

Направление газообмена зависит от соотношения давлений в сообщающихся объемах газ перемещается из области большего давления в область меньшего давления. Будем рассматривать установившееся течение газа через впускные и выпускные органы и газовую турбину. При установившемся течении скорость газа зависит от времени и координат движущейся частицы газа. Принятые допущения не yчиfывaют влияние ускорений масс газа при его движении на образование волн давлений в объемах и трубопроводах. [c.198]

Ударная волна движется слева направо со скоростью v > i по неподвижной среде с заданными значениями р, р . Движение же среды позади ударной волны (среда 2) определяется решением (91,5) во всей области трубкн слева от точки, достигнутой разрывом к данному моменту времени. После прохождения волны все величины в каждом сечении трубки остаются постоянными во времени, т. е, равными тем значениям, которые они получили в момент прохождения разрыва давление р2, плотность р2 и скорость VI — V2 (в соответствии с принятыми в этой главе обозначениями, обозначает скорость газа относительно движущейся ударной волны скорость же его относительно стенок трубки есть тогда V — 02). В этих обозначениях (и снова выделив переменные части этих величин) равенство (91,5) запишем в виде [c.482]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...