Индуктивные простые

Если магнитное поле создается токами, оно определяется векторным потенциалом, и тогда необходимо решать уравнение Максвелла (1.16). Так как токи обычно протекают в катушках индуктивности простой формы, найти распределение магнитного поля в этом случае относительно просто (см. разд. 3.1.5). [c.65]

В физически однородных подсистемах различают три типа простых элементов. Это элементы емкостного, индуктивного и резистивного типов. Соответствующие им ММЭ имеют вид [c.168]

Примеры математических моделей элементов электронных схем. Для конденсаторов, катушек индуктивности и резисторов чаще всего применяют простые модели (4.33). Примерами сложных элементов являются транзисторы, диоды, трансформаторы. [c.171]

Наиболее просто такие исключения выполняют в том случае, если в схеме отсутствуют топологические вырождения (рис. 4.11), под которыми понимаются емкостные контуры (а) и индуктивные звезды (б). К топологическим вырождениям относят также такие ситуации, при которых [c.181]

Конструкции индуктивных преобразователей основаны на зависимости индуктивности от зазора I между подвижной частью (якорем, связанным с измерительным наконечником) и сердечником (рис. 7.8, а, в) либо от площади S их перекрытия (рис. 7.7, б, г). Индуктивные преобразователи могут быть построены по простой (рис. 7.8, а, б) или дифференциальной (рис. 7.8, в, г) схеме. Преобразователи с изменяющимся зазором используют для контроля малых перемещении (0,1 — [c.155]

Пример 3. Ламповый генератор [8]. Рассмотрим простейшую схему генератора с индуктивной обратной связью и колебательным контуром в цепи сети, изображенную на рис. 4.23. При выбранных положительных направлениях токов I, /а и полярности конденсатора С имеем, на основании законов Кирхгофа, следующие соотношения [c.98]

Создание ЭС происходит в виде многоэтапного интерактивного процесса ЭС ("программисты, а также инженеры по знаниям, формирующие базу знаний,в результате длительных дискуссий с экспертами создают первоначальный вариант - прототип ЭС, который затем в процессе испытаний может многократно модифицироваться и совершенствоваться). ЭС может существовать в демонстрационной, исследовательской, действующей, промышленной, коммерческой и др. формах. Развитие ЭС происходит в следующих направлениях развитие способов представления знаний включает не только простые эмпирические связи, но и глубинные знания и модели функциональных и причинно-следственных отношений автоматизация формирования базы знаний расширение предметных областей ЭС, развитие методов решения задач, включая планирование, индуктивные выводы, использование аналогий, обучение, самообучение совершенствование подсистемы объяснения, интерфейса в форме устной речи и изображений аппаратная реализация ЭС, параллельная обработка, объединение ЭС с базами данных и пакетами прикладных программ и т.д. [c.92]

Усиление спонтанного излучения в активном резонаторе и в конечном счете его превращение в генератор когерентного излучения имеет глубокую аналогию с процессами, развивающимися в автоколебательных системах, при самовозбуждении в них генерации. В таких системах важнейшую роль играет положительная обратная связь колебательной системы с источником энергии, поддерживающим в ней колебания. Сравнительно простой механизм индуктивной положительной обратной связи можно проследить на примере генератора колебаний с электронной лампой. [c.783]

В заключение отметим, что при изучении обтекания цилиндрических тел нельзя значения сил, полученных для плоской задачи, распространять на все тело путем простого их умножения на размер цилиндра вдоль образующей. Дело в том, что при обтекании цилиндров конечной длины возникают так называемые концевые эффекты , которые заключаются в образовании вблизи концов цилиндра вторичных течений, создающих за цилиндром особую систему вихрей, которая может заметно влиять на силы, действующие на тело. Такая система вихрей (вихревая пелена) изменяет направление поперечной силы Жуковского, что приводит к появлению индуктивного сопротивления. Эти вопросы изучаются в теории крыла. [c.398]

Круг явлений, в которых наиболее просто и очевидно проявляются квантово-механические закономерности, определяется в первую очередь их очевидной несовместимостью с классическими представлениями. К этому кругу относятся прежде всего явления, обусловленные волново-корпускулярным дуализмом в движении микрочастиц. Построение модели такого движения привело к формулировке уравнения Шредингера, которое является новым уравнением физики и не может быть выведено из ранее известных уравнений. Однако в физике давно было известно, что любые волны описываются соответствующим волновым уравнением. Исторически и логически уравнение Шредингера возникло как уравнение для волн де Бройля. Такой подход к уравнению Шредингера является наиболее простым и естественным в рамках индуктивной формулировки физической модели в курсе общей физики. Однако необходимо со всей возможной полнотой подчеркнуть, что при этом речь идет не о возникновении еще одной новой области физики, которая описывается соответствующим новым дифференциальным уравнением, а о новой области физики, модель которой может быть описана и без дифференциального уравнения Шредингера. С этой точки зрения более целесообразно начинать изложение квантово-механической модели в матричной формулировке, в которой она и была открыта Гейзенбергом. Однако из педагогических соображений более предпочтительно рассматривать матричную формулировку после уравнения Шредингера как представление. [c.9]

Для случая контура с нелинейной индуктивностью при периодическом изменении L или С описывающее его уравнение не удается привести к такому простому виду. Однако общий характер явлений, происходящих в подобном контуре, остается тем же, так что для простоты ограничимся приближенным исследованием решений уравнения (4.1.13). [c.135]

Для изучения курса сопротивления материалов и основ теории упругости и пластичности студент должен обладать знаниями в области высшей математики, теоретической механики и физики в объеме программ для технических вузов. В книге более широко, чем обычно, используется понятие вектора. Наряду с этим дается анализ вводимых упрощений с оценкой порядков вносимых при этом погрешностей. Форма изложения сочетает методы от простого к сложному (индуктивный) и от сложного к простому (дедуктивный). Гл. 1 носит вводный характер. Здесь же дается краткая историческая справка. В гл. 2. .. 4 рассмотрены простейшие задачи, которые представляют первый этап раздела Сопротивление материалов и вводят читателя в круг рассматриваемых вопросов. [c.3]

Это значение выбрано с целью получения простого выражения (4-32) для проводимости контура Включив образец, вторично настраивают схему в резонанс и находят новые значения емкости (кривая 2 на рис. 4-11, а) и напряжения контура 11". В момент резонанса индуктивная проводимость контура равна его емкостной проводимости, поэтому полная проводимость содержит только активную составляющую. Напряжение на контуре без образца при первом резонансе (рис. 4-10, а) [c.79]

Свойства катушек оцениваются индуктивностью, добротностью, собственной емкостью и температурным коэффициентом. Разработкой способов расчета индуктивности катушек занимались Дж. К- Максвелл, О. Хевисайд, Дж. У. Рэлей, У. Кельвин, А. Зоммерфельд. Однако точные расчеты существуют лишь для катушек самой простой конфигурации 1[Л. 33, 37]. [c.14]

Теория проходных и, главным образом, накладных катушек при их взаимодействии с различными материалами обычно сводится к анализу составляющих сопротивления эквивалентного витка. Конечно, датчик в виде витка на практике не применяется. Кроме того, экспериментальное подтверждение теории в этом случае вызывает огромные трудности из-за малой добротности, и индуктивности витка, а также значительных потерь в подводящих проводах. Однако это один из наиболее простых путей для получения важных для практики положений. При расчете индуктивности катушек используют понятие массивного эквивалентного витка. Считают, что [c.22]

Косвенное измерение линейных перемещений производится индуктивными датчиками со счетными дисками, винтовым якорем или винтовой обмоткой. Наиболее простым решением является установка на конце одного из валов привода подачи счетного диска 1 (рис. 116, а) с магнитными вставками, против которого располагается электромагнит 2. Электрические импульсы, возникающие в катушке электромагнита при вращении диска, после усиления направляются в счетчик системы, где и сравниваются с заданными. [c.196]

Во многих задачах машиностроения инерционный тип связей между координатами отсутствует. Тогда кинетическая энергия выражается простой суммой квадратов членов m -.qf, где коэффициенты представляют собой величины масс т. . = т., сосредоточенных в рассматриваемых точках при поступательном движении, или моментов инерции их У,- при вращательном движении, или индуктивностей Li в электрических цепях. Если инерционные связи и существуют, они чаще всего выражаются сложными функциями упомянутых величин и отдельного термина не имеют, кроме электрических схем, где они чаще встречаются и называются коэффициентами взаимоиндукции Мц. [c.25]

Индуктивные преобразователи разделяются на простые и дифференциальные. Простые индуктивные преобразователи имеют одну катушку, а дифференциальные — две катушки, включенные в измерительную схему, т. е. имеются два магнитопровода с общим якорем. [c.92]

Пневматические приборы сравнительно легко поддаются автоматизации, просты в эксплуатации, требуют менее квалифицированного обслуживания, чем другие приборы (индуктивные, емкостные, радио-изотопные). [c.63]

Основным недостатком является сложная электрическая схема, обусловленная требованием скачкообразной характеристики что необходимо для срабатывания системы при достижении заданного размера. Более рационально применение индуктивных систем для связи измерительного щупа с исполнительными органами, когда необходимо осуществлять непрерывное измерение, поскольку в этом случае плавность характеристики обеспечивается простой схемой. Поэтому приспособления с индуктивными системами применяются, главным образом, для наблюдения за измерением размеров в случаях непрерывного процесса изготовления, например, для контроля толщины ленты во время прокатки (фиг. 106). [c.215]

Разрядники простейшей конструкции — роговые —имеют неудовлетворительную характеристику вследствие большой величины и непостоянства пробивного напряжения. Иногда применяются они в сочетании с индуктивной катушкой, сглаживающей фронт волны перенапряжения. [c.489]

Простейший Р. для эл.-магн. колебаний — колебательный контур, состоящий из индуктивности L, ёмкости С, сопротивления Л его собств. частота (й = (L ) а добротность = Размеры [c.317]

Схемы простейших колебательных систем а индуктивная связь б— ёмкостная связь С — ёмкости Ь— индуктивности. [c.472]

Электростатич. ОС просты по устройству, не требуют затраты энергии на отклонение, имеют очень малые ёмкость и индуктивность, что делает их практически безынерционными вплоть до сотен МГц. Недостаток их—нарушение фокусировки на краях экрана. Магн. ОС более линейны, меньше влияют на фокусировку, но сложны по устройству, требуют затраты энергии для отклонения луча и за счёт большой индуктивности отклоняющих катушек могут использоваться только на сравнительно низких частотах (15—20 кГц). Чувствительность по отклонению у электростатич. систем а у магн, систем пропорц. [c.561]

Простейшая вихревая схема (рис. 147, а) содержит парный вихрь, выходящий из межлопаточного канала, и вихревую пелену за кромками лопаток. Наличие вихревой пелены обусловлено разрывом скоростей, вызванных парными вихрями в соседних каналах. Данная схема не имеет ни теоретического, ни экспериментального обоснования. Циркуляция Г Г (циркуляция вокруг лопатки) и положение вихрей (величина Л ), от которых зависит индуктивное сопротивление решетки, являются, по существу схемы, произвольными. [c.434]

Функция цепи. Функция цепи весьма просто зависит от параметров цепи — комплексной частоты Р, и элементов цепи х. Зависимость функции цепи (полный импеданс) от пассивных элементов — сопротивление К, индуктивность Ь, емкость С приводится к соотношению [c.220]

Электрические цвш. Для функционального анализа электрических цепей применяют первое и второе правило Кирхгофа. Первое правило утверждает, что сумма всех токов, притекающих в точку разветвления проводников, равна нулю. Второе правило утверждает, что сумма падений напряжений вдоль замкнутого контура равна нулю. В случае применения этих законов требуется тщательно соблюдать правило знаков. Второе правило Кирхгофа применительно к простому контуру, состоящему из источника питания Е и пассивных элементов (сопротивление К, емкость С, индуктивность ), записывается дифференциальным уравнением [c.297]

Простейшим и наиболее распространенным индуктивным преобразователем, с помощью которого переменный ток одного напряжения преобразуется в переменный ток другого напряжения, является трансформатор. Его обмотки и магнитопровод взаимно неподвижны, и процесс периодического изменения магнитного поля, в результате которого в обмотках индуцируется ЭДС, осуществляется в трансформаторе только за счет периодического изменения тока в обмотках. [c.591]

Электрические системы. В электрических системах фазовыми переменными являются электрические напряжения и токи. Компонентами систем могут быть простые двухполюсные элементы и более сложные двух- и многополюсные компоненты. К простым двухполюсникам относятся следующие элементы сопротивление, емкость и индуктивность, характеризуемые одноименными параметрами R, С, L. В эквивалентных схемах эти элементы обозначают в соответствии с рис. 3.2, а. [c.89]

Классический вариант узлового метода имеет ограничения на применение. Так, не допустимы идеальные (с бесконечной проводимостью) источники напряжения, зависимые источники, аргументами которых являются токи, а также индуктивности, поскольку в классическом варианте токи не входят в число базисных переменных. Устранить эти ограничения довольно просто — нужно расширить совокупность базисных координат, включив в нее токи-аргументы зависимых источников, а также токи индуктивных ветвей и источников напряжения. Полученный вариант метода называют модифицированным узловым методом. [c.99]

Электрическая схема печей исключительно проста при использовании однофазной нагрузки и сильно усложняется в случае применения уравновешенной трехфазной нагрузки. Для равномерного распределения нагрузки по фазам при подключении индуктора в трехфазную сеть в схему печи вводят симметрирующее устройство (рис. 3) [89]. Индуктор печи подключен к фазам R и Т. Для выравнивания тока свободной фазы 5 в фазы R—5 включается емкостная, а в фазы S—Т—индуктивная нагрузка. При атом векторы основного тока Ilr и конденсаторного I r суммируются в фазовый ток In, а векторы основного тока 1ьт и тока дроссельной катушки Idt суммируются в фазовый ток 1т. Если I r = Idt И ИХ значения составляют 58% основного тока, то величины токов всех трех фаз будут одинаковыми и, следовательно, будет иметь место одинаковое фазовое состояние. Фазовый ток Is будет являться векторной суммой токов I s и Ids, если только при этом os ф = 1, т. е. если однофазная печная нагрузка будет чисто омической. [c.10]

Индуктивный преобразователь представляет собой катущку индуктивности. Входная величина х—линейное (или угловое) перемещение— оказывает воздействие на параметры катущки, от которых зависит ее индуктивность. Наибольщее распространение получили простейшие преобразователи с изменением длины б или эффективной площади 5 воздушного зазора в магнитной цепи катушки. [c.144]

Предмет атомной физики весьма обширен и не может быть очерчен в краткой замкнутой формулировке. Кратко можно лишь сказать, что к атомной физике относятся вопросы строения атомных оболочек и изучение явлений, обусловленных свойствами и процессами в атомных оболочках. Все это составляет громадную область исследований, многие части которой получили самостоятельное наименование. Атомная физика как раздел курса общей физики включает в себя рассмотрение лишь явлений, в которых наиболее просто и очевидно проявляются фундаментальные квантово-механические закономерности, позволяющие сформулировать кванто-во-механические понятия и соответствующую модель этой области явлений. Овладение физической моделью состоит не только в ее индуктивной формулировке на основе обобщения наблюдений, опытных данных и эксперимента, но и в ее дедуктивных применениях. При отборе материала по последнему критерию большое значение имеет актуальность соответствующих вопросов для фундаментального образования современного физика. [c.9]

Рассмотрим теперь другой пример электрической нелинейной консервативной системы, а именно--контур с индуктивностью, зависящей от протекающего по нему тока. Этот случай / е имеет наглядного и простого нерелятивистского механического аналога, так как зависимость самоиндукции от тока эквивалентна для механики случаю зависимсстн массы от скорости. [c.35]

Однако близкое расположение обмоток, в особенности при сгущении витков у краев, увеличивает их взаимную индуктивность, что приводит к неравномерной загрузке фаз питающей сети (эффект переноса мощности из одной фазы в другую). Рассмотрим этот эффект подробнее для простейшего случая — двух одинаковых индукторов с сопротивлениями 2, равными по модулю токами / = / и /2 / ехр (— /ф) и сопротивлением взаимной индуктив- [c.202]

Описанный способ учета погрешностей очень трудоемок, поэтому при испытаниях на больших частотах со сложной формой цикла измерительный канал с индуктивными датчиками можно использовать лишь для контроля нагрузок. Основные измерения необходимо проводить по показаниям датчиков, измеряющих деформацию элемента, не отделяемого от образца массой со значительным моментом инерции. Наиболее просто использовать для этих целей проволочные датчики, наклеиваемые на рабочей части контрольного образца, по которрму устанавливается необходимый режим нагружения. Во избежание дополнительных погрешностей контрольный и рабочий образцы должны иметь одинаковую жесткость. Практически достаточно обеспечить для этого равенство соответствующих размеров образцов. [c.136]

Приборы для измерения сил резания. Принципиальные кинематические схемы устройства динамометров основаны па одновременном измерении одной или нескольких слагающих силы резания, действующих на режущие элементы инструмента. Работа всех известных динамометров для измерения силы резания основана на упругой деформации их основных рабочих элементов круглых стержней, витых или плоских пружин в механических приборах манометрических трубок в гидравлических приборах металлических мембран, металлических или прессованных уголь ных стержней в различного рола электрических приборах. От пружинящих свойств этих основных рабочих элементов в значительной мере зависит точность показании динамометров. Основным недостатком пружинных и гидравлических динамометров являются относительно бо.пьшие линейное и круговое перемещения инструментов, которые вызываются деформацией пружинящих элементов в этих приборах. Для измерения сил при резании с тонкой стружкой более подходят электрические динамометры. Из электрических динамометров наиболее просты индуктивные датчики и проволочные датчики, наклеиваемые на поверхность пружи нящих элементов прибора. Для нормальной работы электричлских динамометров достаточны упругие деформации рабочих элементов в пределах нескольких микронов. [c.287]

Сравнительные характеристики двух типов датчиков показаны на рис, 2.28, б. Они отражают влияние параметра Z)/ f= 1,5- 3,0 и диэлектрического покрытия на центральном электроде. Датчики Д1 Djd=2i) и Д2 (D/d=l,5) с фторопластовым покрытием толщиной 0,8 мм имеют слабый сигнал и узкий интервал линейной зависимости А/(бпл) (бпл=т0,2- -0,4 мм). Открытый датчик ДЗ (DJd=2,5) имеет значительно больший сигнал и линейность характеристики при бпл 0,4 мм.. Влияние проводимости сказывается при дальнейшем увеличении толщины пленки и кривые Д/(бпл) рассеиваются. Рабочий вариант датчика ДЗ в результате доработки показал слабое влияние сквозной проводимости даже в случае открытой конструкции активной зоны, что иллюстрируется его характеристикой Д/(6пл), полученной как на конденсате, так и на водопроводной воде. Кривые Д/(бпл) представляют изменение частоты генератора в зависимости от толщины пленки жидкости, полученные на калибровочном стенде, поэтому возможно построить простые и точные системы измерения толщины пленок, содержащие измерительный генератор и цифровой частотомер. Генератор должен обладать высокой стабильностью частоты, что требует специального выбора схемы и расчета цепей температурной стабилизации частоты. Построение измерительных генераторов на микросхемах и современных радиотехнических индуктивных компонентах позволяет создать миниатюрные конструкции блоков датчик толщины пленки — генератор, а также упростить технологию их установки в исследуемых каналах. [c.63]

Одним из таких научных методов определения оптимальных решений в самых различных областях управления производством, в том числе машиностроительным, является линейное программирование (см. гл. 2). Во всех моделях линейного типа (они не отражают динамических свойств объектов — предприятие, объединение и т. п.) их влияние на квалификацию, работоспособность и т. д. работн иков аппарата управления не исследуется. Это требует периодической корректировки модели по мере изменения ее основных параметров, т. е. анализа чувствительности — выделение относительно маловажных и значимых факторов не реже одного раза в год. Однако предпочтение следует отдать методу от простого к сложному , т. е. индуктивному. [c.137]

Механической системе с одной степенью свободы и вязким демпфированием соответствует простейший колебательный контур, СОСТОЯШ,ИЙ из катушки индуктивности Lann, резистора / реэ и конденсатора С] (рис. 46), в котором протекает ток I. Если за [c.136]

До настоящего времени известен лишь один наиболее простой метод улучшения линейности статической характеристики в широком диапазоне — метод исноль ования дифференциальных датчиков с включением их в мостовую схему. Тем не менее применение дифференциальных датчиков для уравновешивания гибких роторов больших диаметров сопряжено с известными конструктивными трудностями и сложностью окончательной тарировки аппаратуры. Кроме того, дифференциальные индуктивные и емкостные датчики во избежание изменения чувствительности требуют точной установки начальных зазоров и не допускают их изменения в процессе уравновешивания роторов. [c.539]

В иараметрич. устройствах радиодиапазона Н. осуществляет периодич. изменение величины ёмкости или индуктивности колебат. контура или резонатора. Если ёмкость конденсатора уменьшается в те моменты, когда заряд на нём максимален, и вновь увеличивается, когда заряд отсутствует, то энергия, накопленная в контуре, периодически увеличивается за счёт Н, В рассмотренном простейшем случае частота воздействия Н. вдвое превышает собств. частоту контура, на к-рой происходит усиление или генерация. Этот эффект наз. параметрит, усилением и используется в усилителях и генераторах радиодиапазона (см. Параметрическая генерация и усиление электромагнитных колебаний). [c.240]

Сверхсильные импульсные магнитные ноля получают чаще всего при разряде ёмкостных накопителей энер-таи на одновитковые соленоиды (рис. 3). Одновптко-кые катушки, разрушающиеся при однократном исполь-шании, являются наиб, простой конструкцией для получения импульсных магн. полей в диапазоне ( 4 МЭ. Внутр. диаметр и длина катушек обычно не превышают 1 см. Индуктивность их мала (L нГн), поэтому для генерации в них сверхспльных полей требуются токи мегаамперного уровня. Их получают с по-цощью высоковольтных конденсаторных батарей с низкой собств. индуктивностью я запасаемой энергией [c.451]

СОПРОТИВЛЕНИЕ ИЗЛУЧЕНИЯ — активное сопротивление антенны или любого др. излучателя, поте ри мощности в к-ром эквивалентны её уносу волнами в окружающее пространство, т. е. излучению. Обычно С. и. вводят как составляющую входного сопротивления антенны 2 % при подключении последней к линии передачи с еолноеым сопротивлением 2 . Для простейшей эквивалентной схемы последовательно соединённых сопротивлений = Ле + Яц + iXi, где Яе — С. и., Яд — сопротивление омических потерь, — реактивное сопротивление, обусловленное полями в реактивных элементах антенны (ёмкостях и индуктивностях), а также в полях стоячих волн, сосредоточенных в её окрестности (иногда эту часть реактивного сопротивления называют реактансом излучения). Идеальное согласование идеального излзгчателя (Яд = 0) с идеальной линией (ImZe = 0) достигается при выполнении [c.600]

При равномерной скорости протекания индуктивную мощность описывает простая формула p. = k j-, которая согласуется с соответствующей формулой импульсной теории. (Заметим, что в случае полета по вертикали X включает в себя коэффициент Яс= y/(Q/ ) вертикальной скорости, а Ср учитывает и затраты мощности Рс = VT на набор высоты.) Для режима висения по формуле 1 = л/Ст12 получаем p. = f l-y/2, т. е. соотношение для идеального винта. У реального несущего винта, имеющего конечное число лопастей с практическими круткой и формой в плане, индуктивная мощность больше той минимальной величины, которую дает импульсная теория. Подлинную величину индуктивной мощности можно рассчитать, используя при вычислении интеграла Kd f действительное распределение индуктивной скорости. Последняя превышает идеальное значение и обычно распределена по диску весьма неравномерно. Другой Способ расчета состоит в использовании выражения для индуктивг ной скорости, которое дает импульсная теория, но с эмпирическим коэффициентом, учитывающим дополнительные затраты [c.66]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...