Правило Кирхгофа второе

Второе правило Кирхгофа в замкнутом контуре сумма произведений сопротивления проводника R на силу тока в нем / равна алгебраической сумме ЭДС, созданных ее источниками [c.211]

Электрические цвш. Для функционального анализа электрических цепей применяют первое и второе правило Кирхгофа. Первое правило утверждает, что сумма всех токов, притекающих в точку разветвления проводников, равна нулю. Второе правило утверждает, что сумма падений напряжений вдоль замкнутого контура равна нулю. В случае применения этих законов требуется тщательно соблюдать правило знаков. Второе правило Кирхгофа применительно к простому контуру, состоящему из источника питания Е и пассивных элементов (сопротивление К, емкость С, индуктивность ), записывается дифференциальным уравнением [c.297]

Второе правило Кирхгофа в любом замкнутом контуре алгебраическая сумма произведений сил токов на сопротивление соответствующих участков этого контура равна алгебраической сумме приложенных в нем э. д. с. [c.97]

Второе правило Кирхгоф а записываемся в следующем виде [c.102]

Второе правило Кирхгофа [c.114]

Правило контуров второе правило Кирхгофа) в любом замкнутом контуре, произвольно выбранном в разветвленной электрической цепи, алгебраическая сумма произведений сил токов / на соп-Рис. III.2.6 ротивления соответствующих [c.222]

При рассмотрении задачи, изображенной на рис. 4.5, теория С. А. Амбарцумяна приводит к уравнению второго порядка для касательной реакции, йто позволяет получить вполне определенное-решение для касательной реакции q. Иными словами, теория С. А. Амбарцумяна оказывается в данном типе задач более гибкой по сравнению с теорией Кирхгофа или Рейсснера. Однако обратить в нуль касательные реакции на границе д =0 и x=L она не позволяет. Чтобы это сделать, нужно иметь не второй, а четвертый порядок уравнения. В более поздней работе С. А. Амбарцумяна [4J учитывается эффект поперечного обжатия, однако она также приводит к уравнению второго порядка для реакции q в задаче рис, 4.5. Действительно, первая формула (4.18) [4, с. 886] для тангенциальных перемещений ш содержит в правой части касательные усилия на поверхности пластины X и X (но не содержит производных" от этих усилий). Это и приводит к уравнению второго порядка для реакции. (Уравнение (4.56) содержит четвертый порядок, так как в формулу (4.52) для деформации кроме первой входит еще третья производная от реакции q). [c.205]

Примем правило расположения левых индексов, следуя [49] нижний индекс обозначает отсчетную конфигурацию для некоторой величины, а верхний индекс — тот момент времени, в который она рассматривается . Например, суть компоненты второго тензора напряжений Пиола — Кирхгофа в момент [c.156]

Первое равенство (2.3) представляет собой уточненное дифференциальное уравнение одноосного растяжения пластинки (стрингера). Обычно вторым слагаемым в правой части пренебрегают, хотя, как будет показано ниже (см. 5), удержание его при рассмотрении контактных задач представляется существенным. Второе равенство (2.3) представляет собой уточненное дифференциальное уравнение изгиба пластинки (балки). Если пренебречь в его правой части третьим слагаемым, то получим дифференциальное уравнение изгиба пластинки типа Рейсснера [6]. Если отбросить еще второе и пятое слагаемые, то получим дифференциальное уравнение изгиба пластинки Кирхгофа. Как будет показано в 6, удержание третьего слагаемого наряду с остальными во втором уравнении (2.3) при решении контактных задач оказывается существенным. [c.23]

Полученное уравнение является дифференциальным уравнением Фурье — Кирхгофа. Левая часть уравнения (1-9-4) отражает полное изменение энтальпии текучей среды в данной точке. В правой части первый член характеризует диффу-. зионный перенос тепла (теплопроводностью и диффузионной теплопроводностью). Второй член является источником тепла, обусловленным источником массы Оу1 за счет фазовых или химических превращений. Третий член (йр (1х) отображает работу сил давления последующий член (а у) является источником тепла за счет диссипации энергии движения, т. е. за счет работы сил внутреннего трения. Предпоследний член отображает перенос тепла за счет диффузионного переноса [c.31]

Правая часть равенства (12) представляет собой функцию Планка для объемной плотности равновесного излучения в среде с показателем преломления п [2]. В левой части (12) вторая функция ро (V, Г) — функция Планка для объемной плотности излучения в вакууме, а первая на основании закона Кирхгофа имеет смысл функции объемной поглощательной (лучеиспускательной) способности — а (V, Т) [3] [c.118]

Если D цепи действует гармопич. сторонняя эдс f r (i) = Re [ exp (гшг)], то во втором законе Кирхгофа величина может быть перенесена (со смелой знака) в правую часть равенства [c.143]

Путем наложения некоторых связей в уравнениях обобщенного вариационного принципа можно получить сформулированные относительно скоростей уравнения вариационного принципа Хилла для упругих и упругопластических тел при произвольной величине деформаций [47, 73, 78, 79, 81]. Рассмотрим уравнения (3.6). Предположим, что варьируемые поля скоростей перемещений й принимают заданные значения на границе qSu, т.е. выполнены кинематические граничные условия в (3.6). В этом случае исчезает последний член в правой части (3.8). Далее предполагаем, что материальная производная тензора градиента деформации не является произвольной варьируемой величиной, а выражается через материальную производную тензора градиента перемещения с помощью четвертого равенства (3.6). Тогда исчезает второй член в правой части (3.8). Предположим также, что материальная производная первого тензора напряжений Пиола — Кирхгофа не является независимой варьируемой величиной, а выражается через материальную производную тензора градиента деформации с помощью последней формулы (3.6), т.е. определяющие соотношения предполагаются заданными. В этом случае вариационное уравнение (3.7) преобразуется в следующее [c.117]

При записи второго члена в правой части уравнения (7.5а) предполагалось, что справедлив закон Кирхгофа (т. е. степень черноты равна поглощательной сйособности). Другими словами, этот член должен быть заменен на [c.266]

При составлении уравнений динамики структурных звеньев систем или их составных элементов обычно используются методы той отрасли науки, к которой принадлежат рассматриваемые звенья по своему физическому принципу действия. Так, для составления уравнений динамики электрических цепей используют законы Кирхгофа, для составления уравнений динамики механических подвижных элементов используют правила механики, например уравнения Лагранжа второго рода или принцип возможных перемещений (принцип Де-ламбера) и т. д. [c.70]

Этим уравнением вырал<ается тот факт, что изменение интенсивности излучения / в направлении, составляющем угол г с осью х, вызвано собственным излучением злемеита объема среды (первый член правой части) и ослаблением интенсивности вследствие поглощения (второй член правой части). В уравнении (11) учте1 закон Кирхгофа, выражающий коэффициент объемного излучения среды через интенсивность равновесного излучения в вакууме е, коэффициент поглощения а и показатель преломления п (процесс рассеивания при этом не учитывается). [c.16]

Выше уже указывалось, что в работе И. Фэтта ОФП определялась экспериментально на модели типа электроинтегратора, В настоящем исследовании, так же как в исследованиях В. М. Ентова и др. [9], ОФП рассчитывалась на ЭВМ с использованием аналогии между законом Ома для -отрезка цепи и формулой Пуазейля для течения жидкости в капилляре. Сущность способа вычисления. ОФП состоит в следующем. Все ячейки, принадлежащие входной кромке модели, принимают потенциал, равный 1. Все ячейки выходной кромки имеют сопротивление правой границы, равное О, последняя ячейка имеет сопротивление нижней границы, также равное 0. В этих условиях весь поток, проходящий через модель, проходит также и через нижнюю границу ячейки, расположенной в правом нижнем углу модели. Для каждой ячейки, принадлежащей к эффективпо-фильтрационно-активной зоне, составляется система из трех уравнений одно — для потока через правую границу ячейки, второе —через нижнюю ее границу и, наконец, третье — аналогичное уравнению Кирхгофа, отвечающее тому факту, что сумма потоков через все четыре стороны ячейки равна нулю, если в данной ячейке отсутствует источник или сток. Полученная таким образом система уравнений имеет порядок ЗхМхМ (где М и УУ —число строк и столбцов в модели соответственно) и должна быть решена относительно одного неизвестного — потока через нижнюю границу последней в строке последнего столбца ячейки модели. [c.118]

Эти правила очень полезны. в качестве практического рецепта при отсутствии навыка однако они отнюдь не исчерпывают вопроса, так как не дают никаких указаний на то, между какими именно точками схемы следует включить данный элемент, даже если известею как (т. е. последовательно или параллельно) он должен быть включе1[. Более строгие и исчерпывающие правила можно составить путем перевода на механический язык второго закона Кирхгофа [c.55]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...