Кельвина уравнение

При изучении закрытых- систем существование внутренней энергии и и энтропии S обусловливается зависимостями, которые мы называем обобщенными формулами Клаузиуса [уравнения (2.26), (2.27)] и обобщенными формулами Кельвина [уравнения (2.38), (2.39), (4.71) — (4.74) . Аналогично существование сродства А обусловливается фундаментальными зависимостями (4.4), (4.13), (4.14). Эти зависимости принимают различные формы и позволяют нам вывести после дифференцирования какой-либо одной функции (например, свободной.энергии F) другие функ-дии, описывающие систему при наличии любого типа превращений [уравнения (4.42) — (4.45)]. Среди этих функций наибольшее значение для химии имеет сродство. [c.15]

Влияние внеш. электрич. поля существенно зависит от наличия в поверхностном слое спонтанной поляризации (характерной для воды и полярных жидкостей) и поверхностного электрич. потенциала. Если радиус кривизны поверхности много больше эфф. толщины поверхностного слоя, П. н. практически не зависит от формы поверхности. При достаточном уменьшении размера фазы эта зависимость появляется, причём П. и. определяется знаком кривизны поверхности для капель чистой жидкости уменьшается, а для пузырьков — возрастает с уменьшением их радиуса. При наличии искривлённой поверхности П. н. оказывает влияние и на состояние внутр. объёмной фазы повышаются её давление и химические потенциалы, давление равновесного пара (см. Кельвина уравнение), растворимость, меняется темп-ра фазового перехода, [c.648]

Кельвина уравнение 46, 60, 163, 174 Клапейрона—Клаузиуса уравнение 52 Кластеры [c.361]

Фойгта — Кельвина уравнение для упруговязкого тела 44 Форма спектров релаксации и запаздывания 140 Форма упругого потенциала при неравновесном нагружении 134 Формование 97 сл. [c.356]

Квазиравновесие в ОПЗ 28 Квазинепрерывный спектр ПЭС 83-86 Кельвина уравнение 230 Кинетика адсорбции и заряжения поверхности 267-269 —десорбции 269-271 [c.281]

Пониженное, в соответствии с Кельвина уравнением, давление пара над [c.243]

НИИ, что запрещено принципом Пау- синтетич. монокристалл ЫО2 (наиб. КЕЛЬВИНА УРАВНЕНИЕ характе-ли. Поэтому каждому типу ( аро- распространённое на Земле соедине- изменение давления пара жид- [c.279]

Поступательная составляющая мольной внутренней энергии идеального газа может быть вычислена непосредственной подстановкой уравнения (2-13) для поступательных энергетических уровней в уравнение (4-3). Как уже говорилось в гл. 3 п. 8, суммирование при вычислении суммы состояний может быть заменено достаточно точно интегрированием для всех масс, больших массы атома водорода, и для температур, больших, чем несколько градусов Кельвина. В этом случае поступательную составляющую мольной внутренней энергии идеального газа наиболее просто [c.116]

Пусть теперь напряжение изменяется пропорционально времени a=vt. Тогда уравнение Кельвина (13.3) принимает вид [c.293]

Уравнение Кельвина (13.3) можно разрешить в общем виде относительно е или а. Будем, например, считать, что задан закон изменения деформации e = e(t). Решение однородного уравнения будет иметь вид [c.294]

Таким образом, уравнение Кельвина эквивалентно интегральным уравнениям типа Вольтерра (13.15), либо (13.16) с ядрами релаксации Т(t—x) или ползучести K(t—х) экспоненциального типа. [c.295]

Естественным обобщением определяющего уравнения Кельвина является уравнение [c.295]

Абсолютная шкала температур. Шкала измерения температуры в соответствии с уравнением (25.4) называется абсолютной шкалой. Ее предложил английский физик у. Кельвин (Томсон) (1824—1907), поэтому шкалу называют также шкалой Кельвина. [c.78]

Давление насыщенного пара Р Па, над искривленной поверхностью жидкости (уравнение Кельвина) [c.330]

И. Длину капиллярных волн X на поверхности жидкости (уравнение Кельвина) [c.331]

Приведем теперь результаты решения задач по определению коэффициента интенсивности напряжений экстраполяционным методом ГИУ (см. 14). Для численной реализации были написаны программы решения плоских и пространственных задач теории упругости методом интегральных уравнений (14.9), полученных на основе решения Кельвина [77]. Решение уравнения осуществлялось методом последовательных приближений с предварительной регуляризацией сингулярного интеграла по формуле (14.14). [c.112]

Докритический рост продольной сквозной трещины в длинной цилиндрической трубке из вязко-упругого материала под действием внутреннего давления р определим в соответствии с уравнениями (37.17), принимая коэффициент интенсивности напряжений в виде (29.25), а в качестве реологической модели, так же как и в задаче о растяжении пластины,— тело Кельвина. [c.306]

Знак минус в уравнении (2.4) отражает противоположность направлений векторов плотности теплового потока и температурного градиента. Множитель пропорциональности X является физическим параметром вещества и называется коэффициентом теплопроводности. В единицах СИ он выражается в ваттах на метр-кельвин [Вт/(м - К)]. [c.151]

Коэффициент пропорциональности а в уравнении (2.6) называется коэффициентом теплоотдачи и численно равен плотности теплового потока на поверхности теплообмена при разности температур между теплоносителем и стенкой, равной единице. В единицах СИ он выражается в ваттах на квадратный метр-кельвин [Вт/(м К)]. [c.151]

Простейшим случаем капиллярного испарения является испарение жидкого ингибитора из бумаги в отсутствие воды. Для практических расчетов в данном случае необходимо знать летучесть или парциальное давление паров ингибитора в капилляре и поверхность испарения. Учитывая, что радиус капилляров г в бумаге много меньше 100 мкм, для расчета усредненного рг можно воспользоваться уравнением Кельвина [1] [c.167]

Другая форма уравнений, показывающая более отчетливо влияние циклических импульсов, принадлежит Кельвину. Как установлено выше, функция R содержит члены трех типов, так [c.208]

Это, конечно, не находится в противоречии с критерием Кельвина, который учитывает и влияние диссипативных сил на позиционные координаты. Если в наши приближенные уравнения ввести члены, зависящие от трения, то результаты будут находиться в полном согласии. Мы имеем теперь [c.253]

Обратимые связи. Теорема Карно ). В более общем предположении линейные уравнения (49) связей не являются однородными типичный пример этого мы имели в связях, соответствующих наложению скоростей и рассмотренных в теореме Кельвина (предыдущий параграф). Но и в случаях более обыкновенных и, в частности, когда речь идет о голономных или неголономных связях, не зависящих от времени, уравнения (49) не будут иметь правой части, так что вместе со всяким состоянием движения, совместимым с указанными связями, связи допускают и прямо противоположное движение. По этой причине связи, выражаемые линейными и однородными уравнениями, называются обратимыми. [c.505]

Рассмотрим наиболее интересный случай, когда /С<0, но система тем не менее устойчива. В теме 2 мы видели, что наложение вязкого трения на устойчивый гармонический осциллятор превращает систему в асимптотически устойчивую. Здесь же, как это ни удивительно на первый взгляд, добавление вязкого трения превратит систему снова в неустойчивую (второй эффект Кельвина). Чтобы убедиться в этом, рассмотрим собственные числа получающейся линейной системы уравнений движения ее можно представить в виде [c.37]

Тело Кельвина ). Если учесть вид реологических уравнений тел Н и N, реологическое уравнение тела К приобретает вид [c.516]

Рассмотрим поведение модели Кельвина при заданной истории нагружения a — a t). Тогда левая часть равенства (10.49) является известной функцией времени. Интегрированием уравнения (10.49) с начальным условием [c.758]

Пример 17.36. Вывести дифференциальное уравнение колебаний балки с распределенной массой при условии, что материал балки представляет собой упруговязкое тело Кельвина — Фохта, реологическое уравнение которого имеет вид а = Ег + kh. [c.188]

НИН при плоской границе раздела (см. Капиллярные явления). Приближённо зависимость отношения Рг Рн от г описывает Кельвина уравнение. —ехр (ЗоУ /гй Г), [c.219]

КАПИЛЛЯРНАЯ КОНДЕНСАЦИЯ — конденсация пара в капиллярах и микротрещинах пористых тел, а также в промежутках между тесио сближенными твердыми частицами или телами. Необходимое условие К. к.— смачивание жидкостью поверхности тела (частиц). К. к. иачинается с адсорбции молекул нара поверхностью конденсации и образования менисков жидкости. Т. к. имеет место смачивание, форма менисков в капиллярах вогнутая и давление насыщенного пара над ними р, согласно Кельвина уравнению, ниже, чем давление насьпц. пара ро над плоской поверхностью. Т. о., К. к. происходит при более низких, чем Р(,, давлениях. Объём жидкости, скопденсировавптейся в порах, достигает продельной величины при р—Ро- этом случае поверхность раздела жидкость — газ имеет нулевую кривизну (плоскость, катеноид). [c.239]

Искривление поверхности раздела фаз приводит к изменению величины равновесного давления пара р над ней или растворимости твёрдых тел. Так, папр., над каплями жидкости р выше, чем давление насыщ. лара над плоской ловерхностью жидкости при той же тсми-ре Т. Соответствен 1Ю растворимость с мелких частиц в окружающей среде выше, чем растворимость j плоской поверхности того же вещества. Эти изменения описываются Кельвина уравнением, полученным из условия равенства хим. потенциалов в смежных фазах в состоянии термодинамич. равповесия [c.241]

Tv - поверхностные на-тяжешш твёрдого тела, жидкости и натяжение границы ТВ. тело жидкость соответственно капля растекается по ТВ. поверхности (6=0), Форма и размер К., вытекающих из капиллярной трубки, зависят от её диаметра, поверхностного натяжения а и плотности жидкости, что позволяет по весу капель определять о. Давление пара у поверхности К. зависит от её радиуса и определяется Кельвина уравнением. [c.242]

П. оказывается неравновесным и может быть как и е-С ресыщенным, так и недосыщенным. Парциальные давления всех его компонент при этом оказываются соответственно большими или меньшими равновесных. Температурная зависимость давления насыщенного П. даётся Клапейрона — Клаузиуса уравнением. Давление П. над искривлёнными поверхностями описывается Кельвина уравнением и подчиняется Лапласа закону (для П. над менисками в капиллярах). [c.528]

Образование и развитие зародышей новой фазы в первоначально однородной среде, находящейся в. иетастабилшо.и состоянии, также определяется П. я. (с этим связано повышение растворимости малых капель и кристалликов и цовышепие над ними давления насыщенного пара см. Кельвина уравнение). [c.60]

Так как взятое приближение включает в себя еще движение кривой, содержащей данный ряд частиц жидкости, как это имеет место в реальной задаче о продвижении контура на поверхности раздела нефть — вода, эту кривую можно представить себе опять некоторой функцией F, которая удовлетворяет соотношению Кельвина [уравнение (5), гл. VIII, п. 2]. [c.386]

К. р. Г. как для классич., так и для квант, систем позволяет вычислить свободную энергию Гельмгольца энергию) Г=—кТ п 2, где X — статистич. сумма или интеграл. По найденной свободной энергии можно определить все др. потенциалы термодинамические. д. н. Зубарев. КАОНЫ, то же, что К-мезоны. КАПИЛЛЯРНАЯ КОНДЕНСАЦИЯ, конденсация пара в капиллярах и микротрещинах пористых тел, а также в промежутках между тесно сближенными тв, ч-цами или телами. Необходимое условие К. к.— слеачиеангге жидкостью поверхности тела (ч-ц). К.к. начинается с адсорбции молекул пара поверхностью конденсации и образования менисков жидкости. Т. к. имеет место смачивание, форма менисков в капиллярах вогнутая и давление насыщ. пара над ними р согласно Кельвина уравнению ниже, чем давление насыщ. пара р над плоской поверхностью. Таким образом, К. к. происходит при более низких, чем Ро давлениях. Объём жидкости, сконденсировавшейся в порах, достигает предельной величины при р=рп. В этом случае поверхность раздела жидкость — газ имеет нулевую кривизну (плоскость, катеноид). [c.242]

Остановимся еще на вопросе о применении в теории упругости матрицы (тензора) Грина. Определяется она следующим образом. Пусть р — некоторая точка области О и Г(р,д) — соответствующее ей решение Кельвина — Сомильяны. Пусть /(р, (/)—некоторая матрица, каждый столбец которой удовлетворяет уравнениям Ламе (по координатам точки р), а точка р присутствует в элементах этой матрицы как параметр. Тогда можно показать (повторяя фактически все рассуждения, [c.569]

Метод потенциалов может быть использован для решения пространственных задач теории упругости в случае анизотропии общего вида. Для построения соответствующих интегральных уравнений необходимо (как и в случае изотропной среды) располагать рещением Кельвина — Сомильяны. [c.662]

Существует несколько аналогий между задачами о кручении н гидрод,инамическими задачами о движении жидкости в трубах. Кельвин ) заметил, что функция (см. уравнение (а) 106), [c.331]

Изложенная нами геометрическая интерпретация равенств (44.5) носит название теоремы лорда Кельвина (Kelvin). Она может быть распространена на произвольное число координат, если ввести в рассмотрение соответствующее многомерное пространство. Пусть положение какой-либо консервативной системы определяется s координатами составим характеристическую функцию 5 для движения этой системы. Функция S служит полным интегралом уравнения (42.40) на стр. 457 и содержит в себе S—1 произвольных гюстоянных й,, s-v кроме аддитивной. Система равенств [c.478]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...