Плотность лучистой энергии спектральная

М +1 шш.+вв МАКСИМАЛЬНОЕ ЗНАЧЕНИЕ СПЕКТРАЛЬНОЙ ПЛОТНОСТИ ЛУЧИСТОЙ ЭНЕРГИИ ИСТОЧНИКА [c.198]

При этом излучающая система переходит в некоторое неустойчивое состояние без видимой затраты энергии, что находится в явном противоречии со вторым началом термодинамики. Следовательно, сделанное предположение неверно, и, следовательно, характеристики излучения (яркость, плотность), соответствующие определенной температуре и длине волны, не зависят от материала тел. Рассмотрим замкнутую излучающую систему тел, в которой установилось термодинамическое равновесие. Спектральная плотность лучистой энергии, падающей на поверхность тел, в общем случае является некоторым функционалом температуры полости и длины волны f К, Т), в независимости от природы тел. Этому потоку энергии, в силу термодинамического равновесия, соответствует лучистый поток, равный ему и противоположно направленный. Вводя коэффициент отражения от поверхности стенки, составим балансное уравнение потоков тепла [c.468]

Прежде всего необходимо подчеркнуть, что спектральная плотность потока излучения Фе, ,(Я,) или Фе, v(v), выраженная в той или иной шкале, сама по себе не связана ни с какой энергией. Она является лишь вспомогательной величиной, позволяющей определить плотность лучистой энергии в выделенном участке спектра. Реальное значение имеют лишь величины [c.15]

Возвратимся теперь к рассмотренной выше полости. Пусть находящиеся внутри этой полости тела обладают абсолютно черными поверхностями. Обозначим излучательную способность абсолютно черных тел через В . Тогда в силу того, что полость находится в термодинамическом равновесии, интенсивность падающего на поверхность этих тел излучения будет также равна В . В противном случае эти тела нагревались бы или охлаждались, что противоречило бы второму закону термодинамики. Заменим теперь расположенные внутри полости абсолютно черные тела аналогичными телами, но с поглощательными способностями А ф. В силу установленного ранее результата о независимости спектральной плотности лучистой энергии от природы тел, плотность лучистой энергии в полости от этого не изменится. Так как при термодинамическом равновесии радиационное поле будет всегда изотропным, между плотностью лучистой энергии и ин- [c.656]

Величины и < 0 и йХ имеют смысл объемной плотности лучистой энергии, приходящейся на интервал частот ю, ю + с(й) или интервал длин волн Я, Я, + Л. Коэффициенты ш и называются спектральными плотностями лучистой энергии. Если речь идет об одном и том же спектральном интервале, но представленном в различных формах, то ш со = дХ. При этом А, = 2яс/ , и следовательно, [c.677]

Определить поверхностную плотность интегрального излучения Солнца, если температура поверхности Солнца 1с = 5700 °С и условия излучения близки к излучению абсолютно черного тела. Найти длину волны, при которой будет наблюдаться максимум спектральной плотности потока излучения, и общее количество лучистой энергии, испускаемой Солнцем в единицу времени, если диаметр Солнца равен 1,391-10 . [c.66]

Вырал<ение (33.28) практически остается справедливым для воздуха и некоторых других га зов, у которых показатель преломления близок к единице. При объяснении (33.28) Планк впервые сделал допущение о дискретном испускании лучистой энергии квантами света, или фотонами, и, таким образом, заложил основы квантовой механики. На рис. 33.8 зависимость (33.28) представлена графически. Из рисунка видно, что максимум кривых ол = /( ) по мере увеличения температуры Т абсолютно черной поверхности смещается в сторону коротких волн. При температуре порядка 5800 К максимум спектральной плотности потока излучения Едх приходится на видимую часть спектра. Из сказанного следует, например, что вольфрамовая нить лампы накаливания (Т 3000 К) расходует большую часть энергии излучения на инфракрасную (невидимую) область спектра, т. е. большая часть энергии тратится не по назначению (идет на нагревание [c.408]

Рассмотрим частный случай переноса в оптически плотной среде, когда длина свободного пробега излучения мала по сравнению с расстоянием, на котором температура существенно изменяется. В этих условиях локальная спектральная плотность интенсивности излучения обусловлена переносом лучистой энергии от участков среды, расположенных вблизи рассматриваемой точки перепад температур на длине свободного пробега излучения мал. Излучение от удаленных участков с существенно более высокой температурой поступает в рассматриваемую точку значительно ослабленным. [c.420]

Универсальный характер спектральной плотности равновесного излучения, как впервые показал Кирхгоф в 1860 г., непосредственно вытекает из второго начала термодинамики. В самом деле, предположим противное, т. е. что Уш(Т ) каким-то образом зависит от природы тела, с которым излучение находится в равновесии, например зависит от особенностей его спектра поглощения и испускания. Возьмем две полости, в которых излучение находится в равновесии с разными телами, имеющими одинаковую температуру. Соединим полости небольшим отверстием так, чтобы они могли обмениваться излучением. Если плотности энергии излучения в них различны, то возникнет направленный перенос лучистой энергии, который приведет к самопроизвольному нарушению теплового равновесия между телами (т. е. к установлению некоторой разности температур). Это противоречит второму началу термодинамики. [c.420]

Это соотношение, полученное нами формально из уравнения переноса радиации в предположении термодинамического равновесия, имеет фундаментальное значение в теории лучистого переноса. Важная роль этого соотношения обусловлена тем обстоятельством, что его правая часть совершенно не зависит от природы среды, а следовательно, является универсальной функцией длины волны и температуры. Для доказательства этого основополагающего факта временно отвлечемся от газовой среды и рассмотрим полость, ограниченную твердыми адиабатическими стенками, заполненную лучистой энергией, излучаемой, например, стенками полости и, в общем случае, другими телами, находящимися внутри полости. Оказывается, что при наличии термодинамического равновесия спектральная плотность излучения (1к совершенно не зависит от природы и свойств стенок полости и тел, находящихся внутри нее. Эта особенность равновесного излучения вытекает непосредственно из второго начала термодинамики. Действительно, допустим обратное, т. е. что плотность излучения при равновесии каким-то образом зависит от природы тел, находящихся внутри полости. Тогда, взяв две равновесные системы, находящиеся при одинаковой температуре, но заключающие разные тела, и установив между ними сообщение, мы бы нарушили равновесие. Это привело бы к установлению между обеими системами разности температур, которую можно было бы использовать для построения вечного двигателя второго рода. [c.655]

На опыте измеряется спектральная интенсивность излучения столба нагретого газа при различных температурах и плотностях. В прямой ударной волне изучаются температуры порядка 3000—5000° К, в отраженной — порядка 8000° К. Пересчет измеренных интенсивностей на козффициент поглощения можно сделать с помощью известной формулы для потока излучения от нагретого слоя данной толщины й (см. 7, гл. II, формула (2.38)). Именно, количество лучистой энергии в интервале длин волн йЯ, выходящей в 1 сек с 1 см поверхности слоя в единицу телесного [c.283]

При рассмотрении спектрального распределения потока излучения необходимо учитывать, что строго монохроматическое излучение не является носителем энергии, а спектральная плотность потока излучения не есть интенсивность монохроматического излучения, а является вспомогательной величиной, которую нужно помножить на спектральный интервал, чтобы получить лучистый поток, излучаемый в данном спектральном интервале. [c.15]

Мощность оптического излучения, или лучистый поток, представляет собой энергию, переносимую излучением за единицу времени. Мощность, отнесенная к единице спектрального интервала, в котором происходит излучение, называют спектральной интенсивностью или спектральной плотностью мощности. [c.36]

Последними с новой строки заносятся значения спектральной плотности лучистой энергии источника, если он яв.1яется серым телом. [c.179]

В остальных строках проектан " строит графики функций, соответствующих спектральной вольтовой "увствительности, коэффициенту пропускания входного окна, коэффициенту серости излучателя, распределению спектральной плотности лучистой энергии. Всего 4 графика по 20 строк на каждый. При этом равномерные зависимости можно не строить, так как по умолчанию все значения принимаются равными единице. Формуляр заканчивается таблицей [c.198]

Испускатсльнои способностью г, называют спектральную плотность йФ//й/. потока лучистой энергии излучаемого единичной плош,адкой 6S во всех направлениях в интервале длин волн от /. до /. + d/. [c.401]

Угловая плотность излучения спектральная /р>,, Вт/(ср м ) [интегральная—/р, ВтДср м )]—количество лучистой энергии, испускаемое в направлении S (угол р с нормалью к поверхности п, рис. 33.2) единицей элементарной площади в единицу времени в пределах единичного элементарного телесного угла d o [c.402]

Здесь jx — объемная спектральная плотность спэнтан-ного излучения частоты v, kx—спектральный коэффициент ослабления излучения, pv — спектральный коэффициент рассеяния, — спектральная индикатриса рассеяния лучистой энергии, попадающей за 1 с в единичный те есный угол около направления й из-за рассеяния фотонов, первоначально двигавшихся вдоль вектора й. [c.186]

Оценки основных термодинамических характеристик плазмы искрового канала температуры, коэффициентов и показателей поглощения, потерь энергии с излучением и других - основаны на измерениях спектральной плотности лучистого потока (или яркости Ья). Результаты измерений спектральной плотности яркости искрового канала в оптически прозрачных твердых диэлектриках (ЩГК, органическом стекле, полевом шпате) по методу сравнения, несмотря на тщательный контроль за сохранением условий эксперимента (параметров разрядной цепи, длины межэлектродного промежутка, параметров оптической системы, геометрии образца и т.д.), подвержены значительным статистическим флуктуациям. Природа этих разбросов обусловлена малыми радиальными размерами искрового канала, особенно в начальной стадии его расширения, искривлениями и нестабильностью положения канала относительно оси электродов, вариациями кинетики трещин вокруг канала и т.п. Изучение влияния типа ЩГК, режимов энерговклада и других факторов возможно только с применением статистических методов, в частности, дисперсионного анализа. Результаты проверки закона распределения отдельных измерений максимального значения спектральной плотности [c.45]

В теории Л, т, рассматриваются след, характеристики излучения. Интегральная плотность полусферического излучения [ккал м час ] — поток лучистой энергии во всем диапазоне длин волн (от О до со), проходящий через единицу поверхности внутри полусферич, телесного угла. Спектральная плотность полусферич. излучения — элементарная плотность полусферич, изл чония <1Е в интервале [c.24]

Излучение электромагнитных волн свойственно всем телам. Для большинства твердых и жидких тел спектр излучения непрерывный. Это значит, что эти тела излучают (и поглощают) лучи всех длин волн. Распространение энергии в спектре излучающего тела определяется его температурой. Общее количество лучистой энергии, испускаемой телом в единицу времени, называется лучистым потоком Q, Вт. Поток излучения Р, проходящий через единицу поверхности в пределах телесного угла 2тс, называется поверхностной плотностью потока излучения Е=с1р/с1А Вт/м . Излучение в достаточно узком интервале длин волн называют монохроматическим излучением ( х. Отношение плотности потока монохроматического излучения Ех=<10хМА в малом интервале длин волн X к этому интервалу есть интенсивность или спектральная плотность потока излучения [c.535]

Плотность лучистого потока поверхностная Плотность потока ионизирую щих частиц или фотонов Плотность теплового потока поверхностная Плотность теплового потока объемная Плотность электрического за ряда, линейная Плотность электрического за ряда, объемная Плотность электрического за ряда, поверхностная Плотность электрического то ка, линейная Плотность электрического тока, поверхностная Плотность энергии излучения спектральная, по длине волиы [c.220]

Перейдам теперь к случаю лучистого теплообмена между поверхностью и объемом. Равенство (4-163) запишем для спектральной плотности излучения, умножим его на и проинтегрируем по всему спектру. Получим количество энергии излучения поверхности /, поглощаемое объемом при несером излучении [c.165]

Джоуль иа ивадретиый метр — [ Дж/м J/m ] — единица ударной вязкости, удельной поверхностной энергии, энергетической экспозиции (лучистой экспозиции, энергет. кол-ва освещения), спектральной плотности поврхностной плотности потока излучения (лучистого потока), энергетической светимости (иэлучательности) и освещенности (облученности) по частоте переноса энергии ионизирующего излучения в СИ [c.262]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...