Равновесие жидкости абсолютное

Равновесие жидкости абсолютное 63 [c.434]

Равновесие жидкости абсолютное 68 [c.458]

Принцип отвердевания широко используется в инженерных расчетах. Он устанавливает связь между статикой абсолютно твердого тела и статикой деформируемого тела. Этот принцип позволяет результаты, изложенные в статике абсолютно твердого тела, перенести затем не только на исследование равновесия деформируемых тел (сопротивление материалов) и целых инженерных сооружений (строительная механика), но и на равновесие жидкости (гидростатика). [c.30]

Относительным равновесием жидкости называется такое состояние, при котором каждая ее частица сохраняет свое положение относительно твердой стенки движущегося сосуда. При относительном равновесии рассматриваются две задачи определяется форма поверхности уровня (равного давления) и выясняется характер распределения давления. Эти задачи решаются с помощью уже известных уравнений (1.20) и (1.22. Очевидно, в этом случае следует учитывать силы инерции, дополняющие систему массовых сил, действующих в жидкости, находящейся в состоянии абсолютного покоя. [c.46]

До сих пор изучались законы равновесия жидкости в условиях абсолютного покоя, где массовые силы были представлены только силами тяжести. Если жидкость находится в движущемся сосуде, возникают условия относительного покоя. Подвижную систему координат в состоянии относительного покоя, как известно из теоретической механики, можно свести к неподвижной системе, прибавив силы инерции в переносном движении. В результате это приводит к деформации поверхностей уровня, между тем как давление распределяется согласно основному закону гидростатики, т. е. уравнению (26). Например, при вращении открытого сосуда с водой вокруг вертикальной оси (центрифуга) свободная поверхность приобретает форму параболоида вращения. [c.28]

Указание. Равновесие жидкости нарушится, когда минимальное абсолютное давление будет равно давлению насыщенного пара жидкости. Ответ со = 45,1 1/с. [c.50]

Вводные сведения. Основные физические свойства жидкостей и газов. Основы кинематики. Общие законы и уравнения статики и динамики жидкостей и газов. Силы, действующие в жидкостях. Абсолютный и относительный покой (равновесие) жидких сред. Модель идеальной (невязкой) жидкости. Общая интегральная форма уравнений количества движения и момента количества движения. Подобие гидромеханических процессов. [c.187]

Ч. Значения теплот смешения, рассчитанные на основании данных о равновесии жидкость — пар, могут сильно отличаться по абсолютной величине от их истинных (калориметрических) значе-вий. Однако, как правило, наблюдается верная качественная [c.27]

Равновесие жидкости может иметь место и при действии помимо собственного веса, других внешних сил, в том числе и сил инерции. Жидкое тело в таком случае будет находиться в относительном покое. Следует при этом иметь в виду, что жидкость, начавшая двигаться из состояния абсолютного покоя, приходит в состояние относительного покоя не сразу и переход из одного состояния в другое происходит под влиянием сил [c.19]

Рис. 2.1. Виды равновесия жидкости я—абсолютное б и в—относительное

Различают абсолютное равновесие жидкости, т. е. равновесие относительно сосуда, движущегося равномерно и прямолинейно или покоящегося относительно земли (рис. 2.1,а), и относительное равновесие—равновесие относительно сосуда, движущегося прямолинейно с постоянным ускорением а, м/с относительно земли (рис. 2.1,6) или относительно сосуда, вращающегося с постоянной угловой скоростью со, 1/с относительно своей оси (рис. 2.1,в). [c.25]

В качестве примера абсолютного равновесия можно привести равновесие жидкости, налитой в неподвижную емкость или емкость, перемещающуюся с постоянной скоростью. На рис. 3.1 х,у, z и х у z — инерциальные системы координат. [c.43]

АБСОЛЮТНОЕ РАВНОВЕСИЕ ЖИДКОСТИ [c.46]

Рассмотрим абсолютное равновесие жидкости в декартовой системе координат, ось z которой направлена вертикально вверх (рис. 3.4). [c.47]

Схема равновесия жидкости при абсолютном покое [c.31]

В жидкости или газе достаточно задать величину давления для какой-либо одной площадки в данной точке, чтобы определить давление для любой площадки в этой точке. Действительно, рассмотрим, как мы это делали для твердого тела, условия равновесия выделенной в жидкости малой прямоугольной трехгранной призмы (рис. 275) с гранями, площади которых соответственно равны Si, Sj, Sg и S . Сечение призмы выберем столь малым, чтобы давлением жидкости (или газа) на торцовые грани 5о можно было пренебречь. (Впрочем, мы могли бы прежде всего заметить, что для того, чтобы выделенный объем находился в равновесии, необходимо, чтобы силы давления, действующие на две торцовые грани были одинаковы по абсолютной величине и противоположны по направлению.) Пусть нам задано [c.500]

Приведем примеры, поясняющие данную аксиому. Если жидкость в сосуде находится в равновесии, то оно не нарушится от того, что жидкость замерзнет. Если гибкая нить находится в равновесии под действием двух растягивающих сил, то равновесие не нарушится, если нить станет абсолютно твердой. [c.18]

Для несжимаемой жидкости, находящейся в равновесии под действием силы тяжести, полное (абсолютное) давление в точке [c.9]

Равным образом не устанавливается равновесие и при абсолютно не смачивающих твердое тело жидкостях, т. е. при 0 = 180° С. В этом случае на поверхности твердого тела образуется тонкая пленка адсорбированного газа. [c.147]

Так как а" <г//,то—с"> с. Теплоемкость с "насыщенного пара противоположна по знаку теплоемкости с находящейся в равновесии с насыщенным паром жидкости, т. е. отрицательна и по абсолютной величине меньше с с приближением к критической точке теплоемкости с и с" изменяются как 1/]/ Т — Т. [c.269]

Поместим на свободную поверхность жидкости, находящейся в равновесии в резервуаре (рис. 2.10, а), поршень и приложим к нему силу Яо. в результате чего со стороны поршня на жидкость возникает давление /7о. В соответствии с основным уравнением гидростатики (2.9) абсолютные давления в произвольно выбранных точках жидкости А, В, С будут соответственно равны [c.26]

Изучением законов равновесия и движения жидкостей занимается и другая наука — гидромеханика, в которой применяются лишь строго математические методы, позволяющие получать общие теоретические решения различных задач, связанных с равновесием и движением жидкостей. Долгое время гидромеханика рассматривала преимущественно невязкую (идеальную) жидкость, т. е. некоторую условную жидкость с абсолютной подвижностью частиц, считающуюся абсолютно несжимаемой, не обладающей вязкостью — не сопротивляющейся касательным напряжениям. В последнее время гидромеханика стала разрешать также проблемы движения вязких (реальных) жидкостей, а потому роль эксперимента в гидромеханике значительно возросла. Таким образом, изучением законов равновесия и движения жидкостей занимаются две науки гидравлика (техническая механика жидкостей) и гидромеханика. [c.6]

Это задача об относительном равновесии. Она решается как задача абсолютного равновесия при условии, что к действительной силе X, У, Z добавляется сила инерции переносного движения. Эта последняя сила совпадает, как известно (п° 256), с центробежной силой, вызванной вращением жидкости. [c.277]

Рассмотрим осесимметричное течение в ступени осевой турбомашины на цилиндрических поверхностях тока. Поток будем изучать в осевых зазорах ступени, поэтому уравнения движения запишем в абсолютной системе координат. На входе в ступень все параметры потока вдоль радиуса будем считать неизменными. Рабочее тело будем полагать идеальной сжимаемой жидкостью. Тогда уравнение Эйлера [22] стационарного движения в проекции на радиальное направление (уравнение радиального равновесия) примет вид [c.190]

Иначе обстоит дело с неизотермической жидкостью. Пусть существует градиент температур вдоль направления гравитационного поля. В условиях механического равновесий градиент должен быть постоянным. Если совпадает по направлению с гравитационным полем, то существует критическая абсолютная величина градиента, выше которой возникает конвекция [Л. 3-60]. Будем предполагать, что условия, необходимые для механического равновесия, выполнены. [c.252]

Если жидкость находится в иокое, то составляющие ее частицы неподвижны и не изменяют взаимного расположения друг относительно друга. Выделим в покоящейся жидкости некоторый малый объем и рассечем его плоскостью АВ на две части (рис. 100). Соприкасающиеся по этой плоскости части объема жидкости действуют друг на друга с равными по абсолютному значению и противоположными по направлению упругими силами. Уберем мысленно одну из двух частей этого объема жидкости. Чтобы при этом не нарушить равновесия жидкости, нужно приложить к ней в плоскости АВ силы, действие которых эквивалентно действию удаленной части жидкости. Эти силы направлены по нормали к плоскости сечения. Поэтому равнодействующая Af всех упругих сил со стороны жидкости на плоскость сечения АВ также направлена по нормали к этой плоскости. Обозначим через 5 площадь сечения рассматриваемого объема жидкости плоскостью АВ. [c.131]

В 1860 г. Д. И. Менделеев, исследуя зависимость поверхностного натяжения жидкостей от температуры, установил, что при некоторой температуре, названной им температурой абсолютного кипения, поверхностное натяжение исчезает. При этом обе сосуществующие фазы (жидкость и пар) становятся тождественными. Такое состояние характе зизуется определенными значениями температуры Гкр, давления Ркр и объема кр и называется критическим состоянием. Кривая равновесия жидкости и пара на диаграмме Т, Р кончается в критической точке. [c.170]

Задача наша состоит в отыскании относительного равновесия жидкости во вращающемся сосуде. На основании динамической теоремы Кориолиса задачу об относительном равновесии можно трактовать, как задачу об абсолютном равновесии, если прибавить к действующим силам еще одну силу, которая равна произведению массы на ускорение влечения и направлена в сторону, прямо противоположную ускорению. Движение влечения в на-П1ем случае есть равномерное вращение около оси Ог ускорение этого движения Фиг. 390. [c.637]

В отделе II этой книги будут изложены основы кинематики. Подобно тому как в статике мы занимались изучением только условий равновесия тел абсолютно твердых, так точно и здесь мы ограничим свою задачу изучением кинематики твердого тела. Изложение кинематики изменяемых тел (например, жидкостей) относигс к соответствующим специальным курсам. [c.143]

Гидростатика рассматривает условия равновесия жидкости, находящейся в покое под действием поверхностных и массовых сил. При этом от вида массовых сил, действующих на рассматриваемый объем жидкости, различают два вида покоя. Если массовые силы представлен только силами тяжести это абсолютный покой. Примером может служить состояние жидкости в неподвижной цистерне. Если же на жидкость действуют еще и силы инерции, то равновесие ее называется относительным покоем. В таком состоянии, например, жидкость находится в равномерно разгоняющейся цистерне. Учитывая, что в покоящейся жидкости скорость ее во всех точках рассматриваемого объема равна нулю (ущ 0), а свойство вязкости жидкости в этфм случае не прояйля я - О), решение задач гидростатики производится с использованием математической модели идеальной жидкости. [c.29]

Мы видели в 3, что если в находящейся в поле тяжести жидкости имеет место механическое равновесие, то распределение температуры в ней должно зависеть только от высоты г T = T z). Если же распределение температуры не удовлетворяет этохму требованию, являясь в общем случае функцией всех трех координат, то механическое равновесие в жидкости невозможно. Больше того, даже если T = T z), то механическое равновесие все же может оказаться невозможным, если вертикальный градиент температуры направлен вниз и по абсолютной величине превышает определенное предельное значение ( 4). [c.306]

Позднее было сделано много тщательных измерений по установлению диаграммы энтропии и диаграммы состояния жидкого гелия, которые будут подробно рассмотрены ниже. Проведенные работы не содержат каких-либо новых открытий, однако они подчеркивают значение условий фазового равновесия при низких температурах между жидким и твердым гелием. Согласно третьему закону термодинамики, энтропия жидкой фазы, так же как и твердой, при абсолютном нуле должна обращаться в нуль. Х-аномалия в теплоемкости указывает на очень быстрое убывание энтропии в интервале нескольких тысячных градуса ниже Х-точки. Независимо от того, каким путем устанавливается упорядочение в этой области (что само по себе является чрезвычайно интересным вопросом), убывание энтропии должно сказаться на форме кривой плавления. Изменение давления плавления с температурой, согласно уравнению Клаузиуса — Клапейрона, равно отношению изменения энтропии к изменению объема. При исчезновении разности энтропий между жидкой и твердой фазами это отиошепие обращается в нуль. Поэтому, как было указано Симоном [13], изменение в наклоне кривой плавления тесно связано с явлением Х-иерехода, так как при этих температурах энтропия жидкости падает до значений, близких к энтропии твердой фазы. [c.788]

Отсюда видно, что при данной температуре Т одному значению р соответствуют три значения V, так что на диаграмме V, р (рис. 53) прямая, параллельная оси абсцисс (H3oS ip i), пересекает изотерму, вообще говоря, в tj,jx точках. Для высокой температуры два корня являются мнимыми и каждому значению давления соответствует всегда лишь одно значение объема. При более низкой температуре определенному значению давления могут соответствовать три действительных значения объема. Из этих трех значений, обозначенных на чертеже точками а, р и только крайние а и Y могут быть получены в npи J Jдe. Состояние Р невозможно, так как абсолютно неустойчиво, поскольку в устойчивом состоянии давление при постоянной температуре уменьшается с увеличением объема (см. 29). Точка а соответствует жидкости, а точка у—газообразному состоянию данного вещества. Однако из этих двух сосгояний более устойчивым является состояние, соответствующее точке а. Как показывает опыт, при сжатии газа состояние на изотерме достигает определенной точки С и при дальнейшем изотермическом сжатии не переходит положения С по теоретической кривой газ сжижается и одновременно в равновесии существуют газообразное С и жидкое А состояния, имеющие одинаковые температуру и давление. Совместное существование этих двух состояний продолжается при изотермическом сжатии до тех пор, пока весь газ не перейдет в жидкость. [c.292]

С уменьшением температуры от Т = теплоемкость насыщенного пара с", оставаясь отрицательной, уменьшается по абсолютной величине. При некоторой температуре с" может достичь значения, равного нулю, а затем стать положительной. Такое изменение теплоемкости с" обнаруживается, например, у дифенилокснда (рис. 8.33) и некоторых углеводородов. У воды и ряда других жидкостей с" вплоть до крайнего состояния равновесия жидкой и паровой фаз (определяемого температурой Т р тройной точки) имеет отрицательное значение. [c.270]

В 6.3 мы приводим эту формулу как (6.22) без вывода.) Состояние термодинамического равновесия, которому отвечает формула (8.3), является абсолютно неустойчивым, так как при сколь угодно малом уменьшении размера пузырька (R <К ) давление пара из-за увеличения кривизны межфазной поверхности превзойдет давление насыщения, пар сконденсируется, пузырек схлопнется . При R> Rt, напротив, давление пара в пузырьке ниже, чем давление насыщения, перегретая жидкость на поверхности пузырька будет испаряться, пузырек [c.342]

Нечто аналогичное, мы имеем и в случае перескакивания молекулы из одного положения равновесия в соседнее. Все эти рассуждения после соответствующих расчетов приводят к следующей формуле, выражающе зависимость вязкости от абсолютной температуры жидкости [c.88]

АБЕРРАЦИЯ — искажение изображений, получаемых в оптических системах при использовании широких пучков света, а также при применении немонохроматического света АБСОРБЦИЯ— объемное поглощение вещества жидкостью или твердым телом АВТОИОНИЗАЦИЯ — процесс ионизации атомов в сильных электрических полях АВТОКОЛЕБАНИЯ— незатухающие колебания в неконсервативной системе, поддерживаемые внешним источником энергии, вид и свойства которых определяются самой системой АДГЕЗИЯ — слипание разнородных твердых или жидких тел, соприкасающихся своими поверхностями, обусловленное межмолекулярным взаимодействием АДСОРБЦИЯ — поглощение веществ из растворов или газов на поверхности твердого тела или жидкости АКСИОМА механических связей — действие связей можно заменить соответствующими силами (реакциями связей), а всякое несвободное твердое тело можно освободить от связей, заменив действие связей их реакциями, и рассматривать его как свободное, находящееся под действием приложенных к нему активных сил и реакций связей АКСИОМЫ [механики (закон инерции) — материальная точка, на которую не действуют никакие силы, имеет постоянную по модулю и направлению скорость статики (система двух взаимно противоположных сил, равных по напряжению и приложенных в одной точке, находятся в равновесии система двух равных по напряжению взаимно противоположных сил, приложенных в двух каких-либо точках абсолютно твердого тела и направленных по прямой, соединяющей их точки приложения, находятся в равновесии всякую систему сил можно, не изменяя оказываемого ею действия, заменить другой системой, ей эквивалентной две системы сил, различающиеся между собой на систему, эквивалентную нулю, эквивалентны между собой)] [c.224]

ТЕМПЕРАТУРА критическая соответствует критическому состоянию вещества переходу сверхпроводника из сверхпроводящего состояния в нормальное) Кюри является [общим названием температуры фазового перехода второго рода температурой фазового перехода ферромагнетика в парамагнетик при которой исчезает самопроизвольная поляризация в сегнетоэлектриках) ] насыщения соответствует термодинамическому равновесию между жидкостью и ее паром при данном давлении Нееля фиксирует фазовый переход антиферромагнетика в парамагнетик плавления выявляет фазовый переход из кристаллического состояния в жидкое радиационная — температура абсолютно черного тела, при которой его суммарная по всему спектру энергетическая яркость равна суммарной энергетической яркости данного излучающего тела термодинамическая определяется как отношение изменения энергии тела к соответствующему изменению его энтропии цветовая определяется температурой абсолютно черного тела, при которой относительные распределения спектральной плотности яркости этого тела и рассматриваемого тела максимально близки в видимой области спектра яркостная — температура абсолютно черного тела, нри которой спектральная плотность энергетической яркости совпадает с таковой для данного излучающего тела, испускающего сплошной спектр] ТЕНЗИ-ОМЕТРИЯ — совокупность методов измерения поверхност э-го натяжения ТЕНЗОМЕТРИЯ—совокупность методов измерения механических напряжений в твердых телах по упругим деформациям тел ТЕОРЕМА Вариньона если данная система сил имеет равнодействующую, то момент этой равнодействующей относительно любой оси или точки равен алгебраической сумме моментов слагаемых сил относительно той же оси или точки Вириала устанавливает соотношение, связывающее среднюю кинетическую энергию системы частиц с действующими в ней силами) [c.281]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...