Равновесие жидкости относительное

Силу давления Р жидкости на криволинейную стенку можно определить также из условий относительного равновесия жидкости объемом V, заключенной между криволинейной стенкой и плоским сечением, проведенным через граничный контур стенки (рис. IV—3, б) [c.77]

При равновесии жидкости в сосуде, равномерно вращающемся относительно вертикальной оси, поле массо- [c.78]

Определить наибольшую угловую скорость сосуда, до которой сохранится относительное равновесие жидкости. [c.83]

Рис. 1.14. Относительное равновесие жидкости и д движении по вер-

При относительно низких по сравнению с температурах, когда величинами объема жидкости и и производной (1ь /(1Т можно пренебречь, а с считать равной Ср уравнения для внутренней энергии и энтальпии находящихся в равновесии жидкости и насыщенного пара принимают следующий более простой вид [c.270]

Параметры влажного пара. Относительное содержание паровой фазы в двухфазной системе, состоящей из насыщенного пара и находящейся с ним в равновесии жидкости (равновесную смесь насыщенного пара с жидкостью называют также влажным паром ), обозначается, как уже отмечалось ранее, через X и называется степенью сухости влажного пара [c.271]

Необходимо отметить, что имеются определенные области состояний макроскопических систем, для которых характерно существование сильно развитых флуктуаций. Это прежде всего состояния вблизи критических точек равновесия жидкость—пар или жидкость—жидкость (для расслаивающихся растворов), а также состояния вблизи точек фазовых переходов второго рода. Резкое возрастание интенсивности рассеянного света вблизи критических точек жидких систем носит название критической Опалесценции. Велики относительные флуктуации параметров малых систем. Известным проявлением флуктуаций в малых объемах служит броуновское движение, обусловленное флуктуациями случайной силы, действующей на броуновскую частицу со стороны соседних молекул жидкости. [c.149]

Исаак Ньютон (1643—1727) — великий английский физик и математик. В области механики жидкости сформулировал закон вязкости или внутреннего трения, открыл явление сжатия струи при истечении через отверстие, исследовал относительное равновесие жидкости, приливно-отливные явления. [c.15]

Рис. 4.4. Схема для вывода закона распределения давления при относительном равновесии жидкости в сосуде

Незначительное изменение температуры вязкого подслоя, где расположены паровые зародыши, приводит к нарушению термодинамического равновесия. Г- сли радиус возникшего на поверхности нагрева парового зародыша больше критического R > >. / min). то незначительное превышение те.мпературы жидкости относительно равновесной приводит к испарению части жидкости в пузырь. Пузырек быстро растет и развивается. Если радиус парового зародыша меньше критического R < то при [c.102]

Пример 2. Рассмотрим равновесие жидкости, покоящейся относительно сосуда, равномерно вращаюш,егося вокруг вертикальной оси с угловой скоростью м (рис. 1.7). Тогда проекции сил на оси координат будут [c.26]

Изложенное свойство поверхностей равного давления позволяет легко решать задачи по определению форм поверхностей жидкости в случае так называемого относительного покоя, т. е. покоя жидкости относительно включающего ее сосуда, в то время как сам сосуд находится в движении. Из теоретической механики известно, что в этом случае при составлении уравнений равновесия относительно системы координат, движущейся вместе с телом, к силам тяжести (весу) частиц тела должны быть добавлены силы инерции. [c.30]

Относительное равновесие жидкости в поле силы тяжести [c.46]

Относительным равновесием жидкости называется такое состояние, при котором каждая ее частица сохраняет свое положение относительно твердой стенки движущегося сосуда. При относительном равновесии рассматриваются две задачи определяется форма поверхности уровня (равного давления) и выясняется характер распределения давления. Эти задачи решаются с помощью уже известных уравнений (1.20) и (1.22. Очевидно, в этом случае следует учитывать силы инерции, дополняющие систему массовых сил, действующих в жидкости, находящейся в состоянии абсолютного покоя. [c.46]

Рассмотрим свойства влажного пара. Относительное содержание паровой фазы х в двухфазной системе, состоящей из насыщенного пара и находящейся с ним в равновесии жидкости, называется степенью сухости. [c.437]

До сих пор изучались законы равновесия жидкости в условиях абсолютного покоя, где массовые силы были представлены только силами тяжести. Если жидкость находится в движущемся сосуде, возникают условия относительного покоя. Подвижную систему координат в состоянии относительного покоя, как известно из теоретической механики, можно свести к неподвижной системе, прибавив силы инерции в переносном движении. В результате это приводит к деформации поверхностей уровня, между тем как давление распределяется согласно основному закону гидростатики, т. е. уравнению (26). Например, при вращении открытого сосуда с водой вокруг вертикальной оси (центрифуга) свободная поверхность приобретает форму параболоида вращения. [c.28]

Рассмотрим некоторые разделы гидростатики, т. е. теории равновесия жидкостей и газов относительно выбранной системы координат ). [c.5]

Рассмотрим еще равновесие тяжелой неравновесие жидкости сжимаемой жидкости относительно вра- [c.18]

Силу давления на сферическую крышку найдем из условия относительного равновесия жидкости в объеме 1/ (на рисунке заштрихован) [c.26]

Уравнения равновесия жидкости. — Пусть р есть плотность жидкости в точке М с координатами х, у, г относительно трех прямоугольных осей пусть, далее, X, Г, [c.268]

При равномерном прямолинейном движении сосуда силы инерции переносного движения отсутствуют, и условия относительного равновесия совпадают с условиями равновесия жидкости в неподвижном сосуде. [c.42]

Определить наибольшую угловую скорость, при которой сохранится относительное равновесие жидкости. Давление насыщенных паров жидкости = 49 кПа. [c.50]

Сосуды, вращающиеся около горизонтальной оси, могут обеспечивать относительное равновесие жидкости при условии их полного заполнения. Однако величина давления во всех точках, кроме оси вращения, будет периодически меняться с периодом, [c.386]

Примером параметрически возбуждаемой гидродинамической системы служит тяжелая жидкость, находящаяся в сосуде, который совершает периодическое движение в направлении силы тяжести (рис. 7, в). При некоторых соотношениях между частотой движения сосуда и собственными частотами колебаний жидкости относительное равновесие жидкости становится неустойчивым и возникают ее интенсивные колебания. Если стенки сосуда к тому же деформируются упруго, то возникает задача о параметрических колебаниях гидроупругой системы. [c.246]

Установится равновесие жидкости относительно сосуда или, иначе говоря, относительно вращающейся вместе с сосудом неинерциальной системы координат х, у, г. При написании уравнений равновесия в неинерциальной системе необходимо в число действующих сил вводить переносную силу инерции. В рассматриваемом случае такой силой является центробежная сила, направленная вдоль радиуса и равная АМау г для элементарной массы ДМ, вращающейся на расстоянии г от вертикальной оси. Кроме центробежной силы на любую частицу АМ [c.39]

Высота столба жидкости в пьезометре при ро>Ратм может быть определена аналитически из условия равновесия жидкости относительно плоскости, проходящей через центр тяжести отверстия (см. рис. 5) [c.15]

Чтобы наклон системы не влиял на соотношение между /ii и fi , необходимо, чтобы относительное равновесие жидкостей в баке и указателе урошгя при наклоне нс нарушалось и, следовательно, поверхности жидкостей не перемещались отноентелыю трубки. Уравнение равновесия жидкостей в наклоненной па угол а системе при этом имеет вид [c.19]

Если жидкость находится в иокое, то составляющие ее частицы неподвижны и не изменяют взаимного расположения друг относительно друга. Выделим в покоящейся жидкости некоторый малый объем и рассечем его плоскостью АВ на две части (рис. 100). Соприкасающиеся по этой плоскости части объема жидкости действуют друг на друга с равными по абсолютному значению и противоположными по направлению упругими силами. Уберем мысленно одну из двух частей этого объема жидкости. Чтобы при этом не нарушить равновесия жидкости, нужно приложить к ней в плоскости АВ силы, действие которых эквивалентно действию удаленной части жидкости. Эти силы направлены по нормали к плоскости сечения. Поэтому равнодействующая Af всех упругих сил со стороны жидкости на плоскость сечения АВ также направлена по нормали к этой плоскости. Обозначим через 5 площадь сечения рассматриваемого объема жидкости плоскостью АВ. [c.131]

Относительным равновесием жидкости называется такой случай ее движения, при котором отдельные ее частицы не смещаются одна относительно другой и вся масса жидкости дви-жется как твердое тело. Например, вообразим, что некоторый замкнутый резервуар (наполненный жидкостью) движется с постоянной скоростью (или постоянным ускорением) в любом направлении и с этой же скоростью (или ускорением) движется также и каждая частица жидкости, находящейся в резервуаре. Очевидно, что рассматриваемая масса жидкости будет неподвижна в координатной системе, связанной с движущимся резервуаром. Такое движение жидкости предс- авляет собой относительное ее равновесие. [c.41]

Жидкость заполняет открытый сосуд, вращающийся вокруг горизонтальной оси с постоянной угловой скоростью. Примером сосуда, заполненного жидкостью и вращающегося вокруг горизонтальной оси, может служить ковш верхненаливного гидравлического колеса, схема которого показана на рис. 34. При вращении колеса вокруг оси Ох жидкость в ковшах практически будет находиться в состоянии относительного покоя, так как наблюдающееся относительное движение жидкости в ковшах обычно происходит с очень малыми скоростями. Поэтому, пренебрегая указанным относительным у движением и пользуясь примененной выше методикой, составим уравнение равновесия жидкости в области точки т (рис. 34) и определим для нее проекции объемных сил на координатные оси. Тогда [c.55]

Величина меридиональной скорости Ст зависит от разности напоров, создаваемых колесами гидромуфты в межколесном (осевом) зазоре 8. При малых скольжениях поле давлений во вращающейся полости гидромуфты весьма близко к распределению давления при относительном равновесии жидкости во вращающихся сосудах (см. 12). Поэтому перепад давления в межколесном зазоре и соответствующий ему напор можно определить по уравнению для относительного равновесия жидкости. Экспериментальные исследования, и расчеты показывают, что угловая скорость вращения жидкости сож между вращающимся колесом и параллельной ему неподвижной стенкой может быть принята равной половине угловой срюрости колеса со [c.298]

В случае равновесия жидкости в сосуде, равномерно вращающемся относительно вертикальной оси, поле массовых сил q неоднородно. Вектор массовой силы q — сумма ве ктора g и вектора единичной центробежной силы инерции где <и — угловая скорость вращения со- [c.81]

Хотя мы не знаем внутреннего строения жидкостей, тем не менее мы не можем сомневаться в том, что частицы, из которых они состоят, материальны и что поэтому законы равновесия применимы к жидкостям в такой же мере, как и к твердым телам. Действительно, осяовное свойство жидкостей, и притом — единственное, отличающее их от твердых тел, заь лю-чается, в том, что все части пх уступают малейшей силе и могут перемещаться друг относительно друга со всей возможной легкостью, независимо от того, какая связь и взаимодействие существуют между этими частями. Так как это свойство может быт . легко выражено математически, то отсюда следует, что законы равновесия жидкостей не требуют o o6oii теории и представляют собой лишь частный случай общей теории статики. С этой именно точки зрения мы и будем их рассматривать но мы полагаем, что нам следует начать с изложения различных принципов, которые применялись до сих пор в этой части статики, которую обычно называют гидростатикой, с тем, чтобы дополнить анализ принципов статики, ь оторый мы дали в первом отделе. [c.234]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...