Теплоемкость насыщенного пара

Получить выражение для теплоемкости насыщенного пара. Объяснить, почему при адиабатном сжатии насыщенного водяного пара при 100 С он не конденсируется. [c.254]

Пользуясь уравнением Клапейрона Клаузиуса и равенством (dS"j p)r = = — (ЗК 7с Г)р= — К а"(о(" — коэффициент теплового расширения пара), для теплоемкости насыщенного пара получаем [c.366]

Теплоемкость насыщенного пара. В 2.5 было дано общее определение теплоемкости процесса, характеризующегося постоянством параметра X [c.267]

Удельная теплоемкость насыщенного пара представляет собой количество теплоты, необходимое для того, чтобы повысить температуру 1 кг насыщенного пара на 1° и притом так, чтобы пар в процессе нагревания оставался все время насыщенным. [c.267]

Теплоемкость насыщенного пара в окрестностях критической точки может быть найдена аналогичным образом. Действительно, [c.269]

Таким образом, у всех веществ теплоемкость насыщенного пара в критической точке отрицательна и бесконечно велика. [c.269]

Отрицательный знак теплоемкости насыщенного пара означает, что при нагревании пара, т. е. при повышении его температуры, теплота будет не поглощаться, а выделяться. Причина этого будет ясна, если учесть, что для того, чтобы пар при нагревании остался насыщенным, объем его должен уменьшаться, т. е. пар при нагревании должен быть подвергнут сжатию, что сопряжено с затратой внешней работы. Если работа сжатия пара, производимая внешним источником работы при нагревании, будет больше возрастания внутренней энергии пара, то для нагревания пара затраты теплоты извне не только не потребуется, но, напротив, некоторая часть работы сжатия сама выделится в виде теплоты. [c.269]

В самой критической точке сумма теплоемкостей насыщенного пара и находящейся с ним в равновесии жидкости равна бесконечности (если только Су. к = оо) [c.269]

В частности, вблизи критической точки, где теплоемкость насыщенного пара с" отрицательна, адиабатическое расширение насыщенного пара приводит к конденсации пара а адиабатическое сжатие переводит насыщенный пар в перегретое состояние. [c.282]

Напомним, что с — теплоемкость жидкой фазы, ас" — теплоемкость насыщенного пара в процессах изменения состояния тела вдоль левой и правой ветвей пограничной кривой. [c.577]

Если воспользоваться средним значением теплоемкости насыщенного пара в интервале температур — Тд, а теплоемкость Ср перегретого пара считать постоянной, то выражение для г, еор, учитывая сравнительно небольшое различие в температурах и Т3, можно привести к следующему виду [c.624]

Исходя из уравнения (20.13) можно сформулировать основные требования к рабочему веществу паровых холодильных машин. Для того чтобы холодильный коэффициент был высоким, необходимо, чтобы число Клаузиуса было возможно большим, теплота парообразования г была велика, а теплоемкость насыщенного пара с" мала. Кроме того, желательно, чтобы теплоемкость жидкой фазы с была мала, а упругость насыщенного пара быстро возрастала с температурой Г при этих условиях относительная потеря полезной внешней работы в дроссельном вентиле будет незначительной. [c.624]

Теплоемкость с" есть непрерывная функция температуры. Поэтому и вблизи критической точки теплоемкость насыщенного пара любого вещества будет иметь отрицательное значение. [c.435]

Отрицательный знак теплоемкости насыщенного пара означает, что при нагреве пара теплота будет не поглощаться, а выделяться. Причина этого будет ясна, если учитывать, что для того, чтобы пар при нагреве оставался насыщенным, объем его должен уменьшаться, т. е. пар при нагреве должен испытывать сжатие, что сопряжено с затратой внешней работы. [c.435]

Если известны теплоемкости насыщенного пара и находящейся с ним в равновесии жидкости, то можно получить общие выражения для энтропии, внутренней энергии и энтальпии. [c.436]

Здесь с = Т (ds ldT) представляет собой теплоемкость жидкой фазы, находящейся в равновесии с насыщенным паром. Аналогично с" — теплоемкость насыщенного пара. Из-за малой сжимаемости жидкости теплоемкость с при сравнительно невысоких р не отличается от Ср. [c.541]

ТЕПЛОЕМКОСТЬ НАСЫЩЕННОГО ПАРА [c.235]

Удельная теплоемкость насыщенного пара представляет собой количество тепла, необходимое для того, чтобы повысить темпе ратуру 1 кг [c.235]

Сумма теплоемкостей насыщенного пара и находящейся в равновесии с ним жидкости с" + с в критической точке, как это видно из уравнений (6-53) и (6-54), равняется 2со,к, т. е. имеет положительное значение [c.239]

Воспользовавшись величиной с влажного пара, можно выразить теплоемкость насыщенного пара с" иной по сравнению с (6-53) формулой. Действительно, из тождества [c.243]

Напомним, что с есть теплоемкость жидкой фазы, а с" — теплоемкость насыщенного пара в процессах вдоль нижней и верхней пограничных кривых. [c.435]

Из полученного выражения для е видно, что при больших значениях числа Клаузиуса К1" для насыщенного пара ег приближается к ек-Но К1 тем больше, чем больше теплота парообразования г и чем меньше теплоемкость насыщенного пара с". [c.482]

Рис. 1-4. Изохорные теплоемкости насыщенных паров воды.

Теплоемкость насыщенного пара [c.164]

Из аналогичного рассуждения следует, что теплоемкость жидкости, находящейся в равновесии со своим паром, всегда положительна, так как нагревание жидкости связано с увеличением объема ее и, следовательно, с совершением работы. Из уравнения (8-25) далее видно, что в критической точке с обращается в + о. Сумма теплоемкостей насыщенного пара и находящейся в равновесии с ним жидкости с [c.166]

В частности, вблизи критической точки, где теплоемкость насыщенного пара с отрицательна, адиабатическое расширение насыщенного пара приводит к конденсации пара, а адиаба- [c.171]

В частности, вблизи критической точки, где теплоемкость насыщенного пара с" отрицательна, адиабатическое расширение насыщенного пара приводит к конденсации пара , а адиабатическое сжатие переводит насыщенный пар в перегретое состояние. Адиабатическое расширение жидкости вследствие положительного знака теплоемкости жидкой фазы с сопровождается всегда испарением жидкости. [c.142]

С уменьшением температуры от Т = теплоемкость насыщенного пара с", оставаясь отрицательной, уменьшается по абсолютной величине. При некоторой температуре с" может достичь значения, равного нулю, а затем стать положительной. Такое изменение теплоемкости с" обнаруживается, например, у дифенилокснда (рис. 8.33) и некоторых углеводородов. У воды и ряда других жидкостей с" вплоть до крайнего состояния равновесия жидкой и паровой фаз (определяемого температурой Т р тройной точки) имеет отрицательное значение. [c.270]

С уменьшением температуры от Г = Т,, теплоемкость насыщенного пара с", оставаясь отрицательной, уменьшается по абсолютной величине. При некоторой температуре с" может достичь значения, равного нулю, а затем стать положительной. Такое изменение теплоемкости с обнаруживается, например, у дифенилоксида (рис. 6.14) и некоторых углеводородов. У воды и ряда других [c.435]

Вследствие положительного знака теплоемкости с жидкой фазы адиабатическое расширение жидкости всегда сопровождается испарением жидкости. Следовательно, в той части области двухфазных состояний, в которой j. < О, изоэнтропы проходят более круто, чем линии постоянной сухости х = onst, в частности, правая линия пограничной кривой (рис. 6.20). Поэтому изоэнтропа, проведенная из области перегретого пара, может пересекать правую пограничную кривую. Там, где > О, угол наклона изоэнтроп меньше, чем у линий л = onst и правой пограничной кривой. Поэтому любая адиабата, начинающаяся в области перегретого пара, не пересекается с правой пограничной кривой и по мере увеличения объема все более удаляется от нее. В точке правой пограничной кривой, в которой теплоемкость насыщенного пара обращается в ноль, изоэнтропа соприкасается с пограничной кривой. Изоэнтропа, проведенная из точки жидкого состояния вещества, по мере увеличения объема сближается с левой пограничной кривой, пересекается с ней, а затем удаляется от нее в облас1ь двухфазного состояния вещества. [c.449]

Теплоемкость насыщенного пара в критической точке может быть определена с помощью второго из уравнений (6-53). Так как dv"ldTK = ——с , то при конечном значении с , к правая часть уравнения будет отрицательна , следовательно, с"к =—В случае бесконечно большо- [c.238]

Из этого следует, что в той часги области двухфазных состояний, где < О, изоэнтропы проходят более круто, чем линии постоянной степени сухости X = onst и, в частности, круче правой пограничной кривой (фиг. 8-1 8), так что изоэнтропа, идущая из области перегретого пара, будет пересекать правую пограничную кривую. Там, где > О, наклон изоэнтроп меньше, чем у линии X = onst и правой пограничной кривой, и поэтому адиабата, проведенная из области перегретого пара, не пересекается с правой пограничной кривой и по мере увеличения объема все более удаляется от нее. В точке правой пограничной кривой, в которой теплоемкость насыщенного пара [c.171]

Так как с" есть непрерывная функция температуры, то мы заключаем отсюда, что и вблизи критической точки, т. е. при /к, теплоемкость насыщенного пара любого вещества будет иметь отрицательное 31начение Отрицательный знак теплоемкости насыщенного пара означает, что при агревании пара, т. е. при повышении его температуры, теплота будет не поглощаться, а выделяться. [c.138]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...