Распределение давлений в потоке при плавно изменяющемся движении

РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ДАВЛЕНИЙ В ПОТОКЕ ПРИ ПЛАВНО ИЗМЕНЯЮЩЕМСЯ ДВИЖЕНИИ [c.83]

При этом движении кривизна элементарных струек, из которых состоит поток жидкости, весьма незначительна и очень мал также угол расхождения между осями отдельных струек поэтому поперечные сечения потока можно рассматривать как плоские сечения, нормальные к оси потока (это и было принято нами ранее). Распределение давлений по сечению при медленно изменяющемся движении подчиняется закону гидростатики. Этому понятию часто соответствует, например, движение в естественных руслах, когда живое сечение изменяется непрерывно, но достаточно плавно вдоль потока. [c.67]

В заключение отметим, что дифференциальные уравнения движения (3.44) были получены для идеальной (невязкой) жидкости, которая отличается от реальной отсутствием сил трения. В специальных курсах гидравлики приводятся особые дифференциальные уравнения движения для реальной (вязкой) жидкости. Если к ним применить использованный выше прием исследования, то мы получим аналогичный результат, свидетельствующий о том, что и в реальной жидкости при плавно изменяющемся движении распределение давлений в плоских живых сечениях потока подчиняется гидростатическому закону. [c.86]

РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ДАВЛЕНИЙ В ПОТОКЕ ВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ ПРИ ПЛАВНО ИЗМЕНЯЮЩЕМСЯ ДВИЖЕНИИ [c.122]

В данной главе рассматривается установившееся плавно изменяющееся движение жидкости в открытых руслах, при котором изменение основных параметров потока по его длине происходит достаточно плавно (см. 3.5). В связи с этим при выводе уравнений движения можно пренебречь составляющими местных скоростей в плоскости живого сечения потока и принять распределение давлений в этой плоскости соответствующим гидростатическому закону. Предположим также, что работа сил сопротивления при неравномерном и равномерном движении практически одинакова. [c.3]

Длина послепрыжкового участка. В пределах послепрыжковою участка длиной /п, п происходит переход осредненных и пульса-ционных кинематических (скорость) и динамических (давление) характеристик от параметров, соответствующих концу гидравлического прыжка, к значениям и распределениям этих характеристик, которые свойственны потоку, находящемуся в невозмущенном (бытовом) состоянии. В конце гидравлического прыжка стандарты и интенсивность пульсаций скорости и давления отличаются от этих характеристик при плавно изменяющемся и тем более при равномерном движении. В конце прыжка преобладают, как и в самом гидравлическом прыжке, крупномасштабные пульсации. При невозмущенном движении характерны более мелкомасштабные пульсации. При этом длина участка перехода к характеристикам плавно изменяющегося движения может быть различна для пуль-сационных и осредненных характеристик. [c.113]

Движение спокойного потока выше сечения 1—1 будет плавно изменяющимся, а на участке между сечениями 1—1 и Г—1 — резко изменяющимся со значительной кривизной линий тока. Вследствие этого распределение давлений в сечении над ребром стенки падения отличается от гидростатического. При свободном падении струи избыточное давление в нижних точках потока в сечении 1 —1 равно нулю. [c.236]

Таков закон гидростатики. Как видно, этот закон в случае гидродинамики относится только к живым сечениям в связи с этим часто говорят так при параллельноструйном и плавно изменяющемся движениях жидкости распределение давления в данном плоском живом сечении потока следует гидростатическому закону. В этом и заключается первое вспомогательное положение, которое понадобится нам при переходе от элементарной струйки к целому потоку. [c.105]

Неравномерное движение в открытых руслах рек и каналов при постоянном расходе возникает в результате того, что на длине потока изменяются размеры или форма поперечного сечения, или уклон дна, или шероховатость стенок, или имеются сооружения, резко деформирующие поток (плотины, перепады, сужения и т. п.). Пьезометрическая линия при неравномерном плавно изменяющемся движении жидкости (при распределении давлений в поперечных сечениях по гидростатическому закону) совпадает со свободной поверхностью потока. При неравномерном движении гидравлический уклон i, пьезометрический уклон и уклон дна потока г д в общем случае не равны между собой. [c.153]

При неравномерном плавно изменяющемся движении грунтовых вод кривизна линий тока очень мала, живые сечения потока можно считать плоскими, а давление в плоскости живого сечения распределенным по гидростатическому закону [c.332]

О распределении давления в живых сечениях потока при параллельноструйном и плавно изменяющемся движениях жидкости (первое вспомогательное положение) [c.83]

Применение уравнения Бернулли к потоку вязкой жидкости становится возможным при соблюдении следующего условия течение жидкости в рассматриваемых сечениях должно быть плавно изменяющимся. Напомним, что при плавно изменяющемся движении нормальные (по отнощеншо к вектору скорости) составляющие ускорения любой жидкости частицы должны быть пренебрежимо малыми по сравнению с их продольными составляющими. При этом живые сечения потока должны быть либо плоскими, либо круглоцилиндрическими поверхностями, а распределение гидродинамического давления по вертикали должно подчиняться гидростатическому закону. [c.101]

Легко видеть, что в плоскости zOy (перпендикулярной направлению потока) распределение давления р определяется двумя последними уравнениями Эйлера, которые совпадают с соответствующими уравнениями равновесия жидкости. Таким образом, при плавно изменяющемся движении распределение давления в поперечном сечении потока происходит по гидростатическом закону z + / /(pg) = onst. [c.60]

Между зонами происходит непрерывный обмен частицами. В зоне растекания при значительной кривизне струй поток не является плавно изменяющимся, а распределение давления в живых сечениях отличается от гидростатического (gz+p/p onst). Эпюры распределения по вертикали скоростей в прыжке, условно показанные на рис. 11-1, также не соответствуют плавно изменяющемуся движению и подтверждают наличие обратных скоростей в вальце. [c.300]

Следует сказать, однако, что и одномерную постановку нельзя считать исчерпанной. Так, до последнего времени недостаточное внимание уделялось развитию теории неустановившихся течений в открытых руслах в приближении Буссинеска, которое может быть названо вторым приближением теории длинных волн (если первым считать приближение Сен-Венана). Из немногочисленных работ, выполненных в этом направлении в СССР, отметим лишь статью Н. А. Картвелишвили (1958), в которой гидравлические уравнения неустановившегося движения в русле выводятся из гидродинамических уравнений Рейнольдса без введения гипотезы о гидростатическом распределении давлений, а также статью Т. Г. Войнича-Сяноженцкого (1965), в которой аналогичные уравнения выводятся из гидродинамических уравнений турбулентного движения, предложенных А. Н. Колмогоровым (1942). В то же время теория Буссинеска, опубликованная в его знаменитом трактате в 1877 г., и последующие работы, развивающие ее, позволили понять некоторые волновые явления в потоках и открытых руслах, необъяснимые в рамках теории Сен-Венана. В качестве одного из наиболее характерных явлений подобного рода укажем явление образования вторичных волн (ондуляций) у фронта прерывной волны при относительно малых высотах последней. Благодаря работам Ж. Буссинеска и его последователей ) стало ясно, что вертикальное ускорение, возникающее благодаря кривизне линий тока, составляет основу подобных явлений. В таких течениях линии тока имеют столь значительную кривизну, что течение не может считаться плавно изменяющимся. Вертикальные ускорения уже не являются [c.729]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...