Движение потока по неровному под поверхностью

Пример. Рассчитать количество воздуха, эжектируемого при загрузке коксика по желобу с ленточного конвейера в бункер плавильного цеха. Исходные данные крупность материала 0-2 мм С = 15 т/ч Р = = 0,5 м течка вертикальная, длина ее от места сброса коксика с конвейера до крышки бункера 2 м, начальная скорость потока материала 1,5 м/с и направлена горизонтально форма кусков материала — округленное тело с неровной поверхностью объемная масса материала 1600 кг/м , верх желоба раскрыт, так как течка является и смотровым окном. Длина канала движения воздуха 2 м. [c.35]

Если же (рис. 92,б) высота выступов такова, что они превышают толщину вязкого подслоя (k >бп. с), неровности стенок будут выступать в турбулентную область, увеличивать беспорядочность движения и существенным образом влиять на потерю энергии. В этом случае каждый отдельный выступ можно уподобить плохо "обтекаемому -,телу, находящемуся в окружающем его потоке жидкости и являющемуся источником образования вихрей (рис. 93). В соответствии со сказанным в гидравлике различают поверхности гидравлически гладкие (k<8 , .) и шероховатые (k >бп. с)-Конечно, такое деление является условным. [c.130]

Основные ограничения связаны с колебаниями автомобиля (плавностью хода), устойчивостью движения, сцепными свойствами, движением в транспортном потоке, условиями видимости, безопасностью преодоления различных дорожных препятствий и т. д. При этом наиболее существенным фактором, влияющим на скорость движения, является микропрофиль опорной поверхности, увеличение высоты неровностей которой приводит к значительным перегрузкам. [c.169]

Потери напора по длине потока могут весьма существенно зависеть от характеристик шероховатости стенок трубы или русла, в которых происходит движение. Поверхность стенок, ограничивающих поток, всегда отличается от идеально гладкой поверхности наличием выступов и неровностей. Величина и форма этих выступов зависят от материала стенки, от его обработки, условий эксплуатации, в процессе которой может появиться коррозия, могут выпасть и осесть на стенках твердые частицы наносов и т. п. В дальнейшем мы не будем детально изучать различные виды шероховатости, а будем представлять стенки труб и русл сплошь покрытыми однородными бугорками со средней абсолютной высотой выступа шероховатости, обозначаемой А. [c.104]

Обратимся к краевым условиям. Мы рассмотрим обтекание неровности земной поверхности установившимся воздушным потоком, который вдали от поверхности вверх по течению становится горизонтальным. Скорость этого невозмущенного потока и нам известна как функция от высоты. Распределение плотности по высоте р в невозмущенном движении вдали от неровности вверх по течению есть [c.478]

Затем Насу [486] рассмотрел второй несколько фантастический случай, который он назвал прямолинейным движением воды при складчатом дне . Он рассмотрел ситуацию, когда поток воды на улице с любой стороны ограничен домами. Если поверхность улицы неровная, то возникают заметные колебания уровня. Он рассмотрел затопленную улицу как прямой канал прямоугольного сечения с синусоидальным дном [c.205]

Выражение (22.18) называется формулой Дарси—Вейсбаха. Она справедлива и при турбулентном режиме движения. Однако коэффициент гидравлического трения X в этом режиме зависит не столько от Re, сколько от неровностей поверхности труб шероховатости). Определение значений коэс[)фици-епта X в режиме турбулентного движенпя — довольно сложная задача, в настоящее время его находят по эмпирическим формулам н графикам. При турбулентном режиме иульсацни скоростей и процесс перемешивания частиц жидкости вызывают дополнительные расходы энергии, что приводит к увеличению потерь на трение по сравнению с лам11нарпым режимом. Вблизи стенок турбулентного потока располагается ламинарный подслой, толщина 6 которого непостоянна и уменьшается с увеличением скорости движения жидкости, т. е. с увеличением ч сла Рейнольдса б я Л 30d/(Re [c.288]

В работе (341 описана схема фотоэлектрического профило скопа, в котором на исследуемую поверхность проектируется изображение освещенной узкой щели, которое совершает возвратно-поступательные движения по исследуемой поверхности с определенной частотой. Отраженный от исследуемой поверхности световой поток поступает на фотоэлемент. Изменение характера неровностей приводит к изменению фототока, переменную со ставляющую которого можно анализировать с помощью осциллографа, можно также измерить среднее значение его с помощью лампового вольтметра. [c.122]

Приведены [57] интересные результаты микрокинонаблюдения процесса захвата частиц поверхностью катода. При железнении в отсутствие тока и при его включении не наблюдалось задерживания частиц или естественного перемещения их к поверхности катода даже на расстоянии 50—100 мкм от поверхности. Некоторые частицы, принесенные потоком электролита, задерживались неровностями поверхности. Существенным в захвате частиц является участие пузырьков водорода частицы мигрируют по их поверхности до соприкосновения с oi -новой и задерживаются слоем металла. Пузырьки при отрыве оставляют частицы на поверхности катода. Роль газовыделения при электроосаждении КЭП, естбственно, будет связана с условиями электролиза, скоростью движения частиц, их размерами и концентрацией. Поэтому не всегда усиление перемешивания и увеличение содержания частиц в объеме электролита будет способствовать обогащению осадка второй фазой, что связано с ускорением газовыделения. [c.79]

В работе [206] приведены результаты микронаблюдений процесса захвата частиц а-А Оз поверхностью катода. В электролите железиения в отсутствие тока и при его включении не наблюдалось задержки частиц или их естественного перемещения к поверхности катода даже на расстоянии 50—100 мкм от поверхности. Некоторые частицы, принесенные потоком электролита, задерживались неровностями поверхности. По мнению автора указанной работы, захват частиц осуществляется за счет пузырьков водорода частицы мигрируют по их поверхности до соприкосновения с основой и задерживаются слоем металла. При отрыве пузырьков частицы остаются на поверхности катода. Газовыделение при электроосаждении КЭП, естественно, обусловлено условиями электролиза, скоростью движения частиц, их размерами и коицептрацией. [c.122]

На основании сказанного процесс кипения жидкости следует представлять себе таким образом. Когда перегрев жидкости, непосредственно омывающей поверхность нагрева, достигает соответствующего порога, начинают функционировать некоторые разбросанные по поверхности нагрева центры парообразования. Первыми вступают в строй такие центры, которые допускают сразу образование крупных пузырей, поскольку для этого достаточен самый умеренный перегрев жидкости. Очагами зарождения крупных пузырей пара служат адсорбированный твердым телом воздух, внедряющийся в жидкость в виде газовых пузырьков, и те неровности поверхности, которые имеют наименьшую кривизну. В связи с испарением жидкости в полость пузырей, последние увеличиваются в объеме и, достигнув большего или меньшего размера, отрываются от поверхности. На их месте образуются новые пузыри, и процесс повторяется. Если кипение происходит в неподвижной в целом жидкости, то отрыв пузырей от стенки вызывается действием архимедовой силы при интенсивном вынужденном движении жидкости он происходит тогда, когда верхушки пузырей оказываются в сфере действия быстрого потока. В процессе своего свободного движения пузыри пара продолжают расти при условии, что жидкость [c.162]

Действительно, при движении жидкости вдоль шероховатой поверхности, характеризуемой средней высотой бугорков шероховатости ks и частотой их следования I, происходит непрерывное образование микровихрей непосредственно на самой поверхности в связи со срывом потока с неровностей стенки. Эти возмущения со стороны внутренней границы также способствуют более раннему переходу к турбулентному режиму течения. Следует, однако, заметить, что влияние шероховатости на положение переходной зоны отмечается только при относительно большой высоте бугорков шероховатости. В качестве такой границы можно принять значение k,l6 =0,2. Если относительная шероховатость поверхности не превышает указанного значения, то при расчете Re Hp2 ее можно не принимать во [c.166]

Методы борьбы с адгезией парафина. В состав нефти входит кристаллический парафин. При движении нефти в трубопроводах возможна адгезия частиц кристаллического парафина к внутренним поверхностям в . Вначале происходит зацепление частиц парафина за неровности и шероховатости поверхности. Прилипшие частицы создают дополнительное сопротивление потоку и способствуют задержанию последующих кристаллических частиц парафина. В результате образуется местлое сужение сечения потока, что резко уменьшает пропускную способ- [c.174]

Механизм ультразвуковой очистки поверхности изделия от загрязнений представляется следующим образом. Интенсивное ультразвуковое поле вызывает образование в жидкости гидродинамических потоков, увлекающих за собой кавитационные пузырьки. Задерживаясь на неровностях рельефа поверхности, созданных загрязнениями, пузырши колебательными движениями отрывают загрязнения от поверхности, растворяя их или переводя во взвешенное состояние. [c.104]

М. В. Ханин (1966 и сл.), изучая процесс разрушения материалов в высокотемпературных и высокоскоростных потоках инертного газа в условиях, исключаюш их практически все виды разрушения, кроме эрозионного, экспериментально показал наличие механического разрушения поверхности. Микроструктурные исследования поверхностных слоев материала, подвергнутого эрозионному разрушению, выявили характерные усталостные изменения (широкие полосы скольжения, микротреш ины и т. д.). Это указывает на наличие циклически изменяюп] егося силового воздействия на поверхность материала со стороны обтекаюп] его его газового потока. Во впадинах неровностей возникает вихревое, пульсируюш ее движение, вследствие которого на бугорки неровностей действуют изме-няюш иеся во времени силы, являюш[иеся причиной эрозионного разрушения. [c.448]

Внутренняя структура турбулентного потока воздуха в атмосфере согласно представлениям статистической теории турбулентности (акад. А. Н. Колмогоров, А. М. Обухов) выглядит в грубых чертах следующим образом. При движении больших масс воздуха, благодаря неровностям и шероховатостям земной поверхности образуются значительные пульсации скорости, которые мы можем уподобить крупным вихрям они черпают энергию своего движения из энергии всего потока воздуха. Характерные размеры (масштаб) этих крупнейших вихрей того же порядка, что и масштаб потока в целом (например, в атмосфере—расстояние от точки наблюдения до поверх-ностиземли). Эти вихри не представляют устойчивых образований и распадаются на всё более и более мелкие. Процесс измельчения турбулентности и передача энергии от более крупных вихрей к более мелким происходят вплоть до самых мелких вихрей и прекращается, наконец, благодаря действию вязкости энергия наименьших возможных вихрей превращается в тепло. Наименьшие величины пульсаций скорости по измерениям в атмосфере имеют порядок сантиметра в секунду. Поток в целом не оказывает ориентирующего влияния на все эти вихри, кроме самых крупных движение мелких вихрей можно поэтому считать однородным и изотропным ). [c.226]

Внутренняя структура турбулентного потока воздуха в атмосфере согласно представлениям статистической теории турбулентности (А. Н. Колмогоров, А. М. Обухов) выглядит в грубых чертах следующим образом. При движении больших масс воздуха, благодаря неровностям и шероховатостям земной поверхности образуются значительные пульсации скорости, которые мы можем уподобить крупным вихрям они черпают энергию своего движения из энергии всего потока воздуха. Характерные размеры (масштаб) этих крупнейших вихрей того же порядка, что и масштаб потока в целом (например, в атмосфере — расстояние от точки наблюдения до поверхности земли). Эти вихри не представляют устойчивых образований и распадаются на все более и более мелкие. Процесс измельчения турбулентности и передача энергии от более крупных вихрей к более мелким происходят вплоть до самых мелких вихрей и пре кращается, наконец, благодаря действию вязкости энер гия наименьших возможных вихрей превращается в тепло [c.229]

Для отбора статического давления используют отверстия в стенке трубы (канала) или специальные устройства (приемники давления) в виде трубки Ильина (ЦКТИ), щупа (капиллярной трубки), трубки Нифера и т. п. В первом случае в стенке трубы или канала (желательно с гладкой внутренней поверхностью) сверлят перпендикулярно ей отверстие диаметром 3—4 мм, края которого с внутренней стороны слегка закругляют (рис. 7.10, б). Особенно гладкими должны быть края отверстия в стенке при движении газа (воздуха) со скоростью более 8—10 м/с. Наличие на внутренней кромке отверстия заусенцев и неровностей (углублений и выступов) приводит к местному возмущению потока (искажению поля скоростей) и в результате к завышению или занижению показаний. Над отвер- [c.208]

Схематически распределение скоростей под автомобилем на участках между сечениями АС и ВО представлено на фиг. 3. В действительности явления в потоке между автомобилем и землей гораздо сложнее, так как незакрытые детали и неровности на нижней поверхности автомобиля сильно завихряют поток. Сглаживание нижней поверхности автомобиля помощью обтекателей может уменьшить коэф. лобового сопротивления примерно на 5% и увеличить скорость движения на [c.7]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...