Эпюры расходов

Рис. 4.14. Эпюры расходов жидкости (кг/с) в жидкостно-газовом струйном течении

При уменьшении зазоров до значений = 0,02 и 62 = 0,0044 структура потока в той же ступени качественно меняется (см. рис. 4.3). Явления, свидетельствующие о наличии отрывов, исчезают, эпюры распределения расхода и расходной составляющей скорости становятся плавными. Степень реактивности увеличивается до расчетного значения. Рост к. п. д. происходит главным образом за счет улучшения условий работы периферийной зоны (к, п. д. возрастает до 70 %), а также из-за благоприятного перераспределения расхода по высоте проточной части, когда большая часть расхода проходит через высокоэкономичные прикорневые сечения. Провалы эпюры расхода G и скоростей Я 22 отсутствуют, что говорит о локализации срывных явлений внутри рабочего колеса. Некоторое увеличение G У пери- [c.156]

На рис. 40 приведены полученные при ис пытании эпюры расхода электроэнергии в [c.61]

Из приведенных эпюр расхода электроэнергии видно, что после спада пусковой [c.62]

Рис. 40. Эпюры расхода электроэнергии

Рис. 164. Диаграмма скорости выталкивания кокса и эпюра расхода электроэнергии

Рис. 165. Диаграмма скорости и эпюра расхода электроэнергии при обратном ходе выталкивающей щтанги

На рис. 42 приведены полученные при испытании эпюры расхода электроэнергии в про- [c.50]

Из приведенных эпюр расхода электроэнергии видно, что после спада пусковой мощности Л 1 расход электроэнергии колеблется в пределах от 1,6 до 0,6 квт. [c.50]

На диаграммах, рнс. 79 и 80, полученных при испытании машины на одном заводе, показаны скорости и эпюры расхода электроэнергии на передвижение при коротких переходах. Проведенные замеры показали, что при установившейся скорости движения, равной 100 м/мин, расход электрической энергии составляет 45—50 квт. [c.90]

На диаграмме рис. 126 даны скорости, а также эпюра расхода электроэнергии при выталкивании кокса в зависимости от положения штанги в печи. Весь процесс выталкивания был закончен в 42 сек. Диаграмма на рис. 127 по- [c.139]

Рассмотрим случай, когда жидкость (вода) забирается из трубопровода равномерно по его длине. Такой случай представлен на рис. 5-17. На чертеже показана труба АВ длиной I и диаметром D. Эпюра / изображает забор воды из данной трубы. Обозначим через q расход, отдаваемый трубой на сторону с одной единицы ее длины. Очевидно, при равномерной отдаче воды на сторону расход Q в трубе уменьшается по линейному закону. Имея это в виду, эпюру расходов воды в самой трубе в различных живых сечениях потока можно представить трапецией II правая крайняя ордината этой эпюры выражает так называемый транзитный расход левая крайняя ордината этой эпюры выражает расход в начальном сечении трубы (в точке [c.195]

Визуальные наблюдения позволили обнаружить неразвитый псевдоожиженный слой, сочетающий движение по виткам спирали с просыпанием через них. Высота псевдо-ожиженного слоя зависит от расхода насадки, скорости воздушного потока и- вида используемой сетки. Полученные с помощью Р-излучения эпюры изменения истинных концентраций по сечению и высоте противоточной камеры позволили выявить следующие закономерности нарастание истинной концентрации по ходу частиц, достаточную равномерность распределения частиц по сечению, целесообразность использования винтовых сеток с малым отношением djd и большим живым сечением, условия повышения M с помощью сетчатых спиральных вставок. За счет улучшения аэродинамики удалось достичь увеличения времени пребывания частиц примерно в 9 раз, что не является пределом. [c.99]

На эпюре рис. 9.29, в видно, что массовый расход среды по длине свободного вихря уменьшается, что связано с ее перетеканием из свободного вихря в вынужденный вихрь. С уменьшением массы по длине свободного вихря интенсивно уменьшаются величины статического (см. рис. 9.29) и полного Р г. (см. рис. 9.29, д) давлений. После прекращения перетекания среды из свободного вихря в вынужденный вихрь (сечение 4-0 рис. 9.29, <3) величины давлений и продолжают уменьшаться, но менее интенсивно. Продолжающееся уменьшение величин Р и Р. происходит вследствие снижения тангенциальной скорости [c.262]

Очевидно, пространственная эпюра скорости представляет собой параболоид вращения с основанием лго и высотой (см. рис. 68). Расход жидкости несложно вычислить по зависимостям [c.165]

Если на трубопроводе имеется ряд местных сопротивлений (задвижки, колена, закругления, диафрагмы и т. д.), характеризующихся коэффициентами сопротивления С,, С,, С.,,. .., то для участка трубопровода с постоянным расходом общие потери энергии на преодоление местных сопротивлений могут быть найдены простым суммированием отдельных видов местных потерь. При этом поток на прямых участках трубопровода между соседними местными сопротивлениями должен быть стабилизированным, отвечающим нормальной эпюре скоростей. [c.159]

В опытах тепловой баланс сводился тремя способами по уравнению расхода теплоты на прогрев, физико-химические и фазовые превращения (интегральные величины), по сумме локальных теплопритоков и по результатам анализа температурных полей заготовки в процессе выпечки. Во всех опытах совпадение результатов было удовлетворительным, поступление теплоты по показаниям датчиков было, как правило, несколько завышенным, по-видимому, из-за того, что они располагались в центральной, наиболее обогреваемой части каждой поверхности заготовки, но поскольку расхождение не превысило 11 %, дополнительных измерений эпюров тепловых потоков не проводилось. [c.153]

Для плоского потока расход С пропорционален площади эпюр скоростей очевидно, что для соблюдения равенства расходов поток невязкой жидкости должен быть оттеснен от поверхности обтекаемого тела на некоторое расстояние, которое и называется толщиной вытеснения. [c.128]

Угол расширения струи а (для осесимметричной струи — половина угла конусности) обычно равен 12— 14 и зависит от степени турбулентности струи на выходе из насадка. Расширение струи и увеличение ее массового расхода по движению приводит к непрерывной деформации эпюры осредненных скоростей. В пределах начального участка, длина которого составляет приблизительно пять характерных поперечных размеров струи в начальном сечении, эпюра скоростей имеет сложный вид (см. рис. 8.1, сечения 1—1, 2—2, 3—5). Характерной особенностью распределения скоростей на этом участке является наличие зоны постоянных скоростей, равных Но. [c.330]

Требуется, построить эпюр давления по радиусу диска, вычислить силу давления масла на диск и расход масла через зазор (скоростным напором пренебречь). [c.216]

Из последнего выражения следует, что расход жидкости через поперечное сечение клина представляет сумму фрикционного расхода и расхода, обусловленного градиентом давления — вдоль оси х. При некотором значении координаты X = градиент = О и эпюра скоростей в этом сечении клина будет линейной. Для всех [c.201]

Осредненную скорость можно рассматривать как скорость струйки. При неизменном расходе жидкости, протекающей через трубу, эпюра осредненных продольных скоростей в данном живом сечении не изменяется с течением времени, что и является признаком установившегося движения. [c.149]

Обозначим ее площадь через П и представим себе далее, что канал на рис. 3-13 имеет прямоугольное поперечное сечение шириной Ь, причем эпюры скоростей для любых вертикалей, взятых в плоскости рассматриваемого живого сечения, одинаковы. В этом случае величина С1Ь дает расход [c.87]

Рассмотрим случай, когда жидкость (вода) забирается из трубопровода равномерно по его длине. Такой случай представлен на рис. 5-17. На чертеже показана труба АВ длиной / и диаметром D. Эпюра I изображает забор воды из данной трубы. Обозначим через q расход, отдаваемый трубой на сторону с одной единицы ее длины. Очевидно, при равномерной отдаче воды на сторону расход Q в трубе уменьшается по линейному закону. Имея это в виду, эпюру расходов воды в самой трубе в различных живых сечениях потока можно представить трапецией II правая крайняя ордината этой эпюры выражает так называемый транзитный расход Q левая крайняя ордината этой эпюры выражает расход в начальном сечении трубы (в точке Л) этот расход равен + ql. Если через обозн1у шть расход в некотором живом сечении трубы XX, то можно сказать, что при изменении х от О до / расход будет изменяться (по линейному закону) от (Qt + ql) до Qj, причем пьезометрический уклон по мере уменьшения расхода будет также уменьшаться вдоль трубы. Имея в виду это обстоятельство, можем утверждать, что в данном случае пьезометрическая линия Р — Р будет кривой линией, причем выпуклость ее будет направлена вниз. [c.234]

Отметим, что под с б о й-ностью расхода следует понимать условия движения воды, когда расход q в точке плана потока (см. стр. 510) самопроизвольно увеличивается по течению вдоль динамической оси АВ потока (рис. 14-13) при этом соответствующим образом деформируется вдоль течения и эпюра расходов q. Такое явление обусловливается возникновением поперечных (по отношению к потоку) гидравлических градиентов, направленных (в случае спокойного потока) в сторону динамической оси. Явлением противоположным сбойности расхода является самопроизвольное растекание потока в плане, когда величина q уменьшается вдоль динамической оси. [c.506]

На диаграмме (рис. 164) даны скорости, а также эпюра расхода электроэнергии при выталкивании кокса в зависимости от положения штанга в печи. Весь продесс выталкивания занял 42 сек. Диапра(мма на рис. 165 показывает расход электроэнергии и скорость, но при обратном ходе штанги (ход из печи). Время, затраченное на обратный ход штанги, равно 38 сек. Диаграммы относятся к коксовыталкивателю, выполненному по проекту КБ Коксохиммаша и оснащенному электродвигателем переменного тока напряжением 380 в. Как видно из диаграммы, выталкивающее устройство работает без регулирования скорости движения штанги. Диаграмма расхода мощности показывает, что выдача кокса про- [c.223]

Из послед)1его выражения следует, что расход жидкости через поперечное сечеине клина представляет сумму фрикционного расхода и расхода, обусловленного градиентом давления dp/dx вдоль оси л. Прн некотором значении координаты А = А градиент dp/dx = 0, и эпюра скоростей в этом сечении клина будет линейной. Для всех координат, т < лу,, dp/dx > о, II суммарный расход жидкости равен разности расходов фрикционного и напорного течения этому случаю соответствует левая эпюра скоростей. [c.200]

Для всех координат а Д х , dpldx <у 0 и суммарный расход будет равен сумме составляющих расходов эпюра скоростей в поперечном сечении клипа показана на рис. VIII —14 справа. [c.200]

Построить эпюры скоростей и касательных напряжений в се-че ши трубы диаметром D = 50 мм, если а) расход потока Q = 100 m V , а температура воды =10°С 6)Q=110 mV /=9° С в) Q = = 90 M-V t=- 12° С г) Q = 80 см"/с t = 14° С. [c.47]

Определить максимальную и среднюю в сечении скорости, построить эпюру скоростей потока нефти в трубе диаметром D = = 300 мм, если а) расход потока Q = 15 л/с кинематический коэффициент вязкости V = 0,29 mV б) Q = 13 л/с v = 0,31 mV [c.47]

Построить эпюру осредпенных скоростей в сечении трубы, по которой протекает поток воды с расходом Q = 60 л/с, если а) диаметр трубы D = 400 мм температура воды / = 5° С гидравлический коэффициент трения = 0,028 б) D = 350 мм t = 10° С X = 0,026 [c.47]

Многократно приходилось выслушивать от преподавателей техникумов мнение, что тот или иной вопрос программы излишне труден для учащихся. Скажем, они не могут освоить метод Мора и правило Верещагина. Не говоря уже о личном опыте, который показывает, что это не так, возиикает вопрос В чем заключаются трудности Здесь мнения тех, кто считает тему трудной, расходятся одни приписывают затруднения математической стороне вопроса (при применении интеграла Мора без правила Верещагина), другие связывают эти трудности со сложностью определения ординат эпюр, третьи просто разводят руками, будучи не в силах сформулировать причины затруднений. Определенные трудности, конечно, есть, и их характер зависит от ряда причин, связанных с общей подготовкой учащихся, но они преодолимы. Не надо нагромождать математические выкладки там, где в них нет необходимости, или сопровождать изложение частностями, если общий метод позволит учащимся самостоятельно разобраться в этих частных случаях. [c.9]

Традиционно тему Изгиб , как уже говорилось выше, считают центральной, наиболее важной и трудной в курсе сопротивления материалов. В настоящее время в связи с существенным сокращением программы эта тема, пожалуй, утратила свое главенствующее положение, уступив его теме Растяжение и сжатие . Действительно, по ныне действующей пограмме в этой теме остался практически один вопрос — расчеты на прочность при изгибе (по нормальным напряжениям). Правда, для его изучения требуется уделить значительное внимание вспомогательному вопросу — построению эпюр поперечных сил и изгибающих моментов. Определенные трудности, которые испытывают учащиеся, овладевая техникой построения этих эпюр, приводят к тому, что многие преподаватели продолжают считать эту тему наиболее серьезной, а может быть, и наиболее трудной. Эти трудности обусловлены либо недостаточно твердыми знаниями по статике твердого тела, либо нерациональной методикой обучения построению эпюр. Конечно, из сказанного не следует, что процесс обучения не требует затраты времени, даже при рациональной методике надо затратить 5—6 часов для того, чтобы добиться успеха, но это время расходуется на приобретение навыков, а не на преодоление каких-то фактически несуществующих трудностей. [c.118]

ПАРАЛЛЕЛЬНОСТРУЙНОЕ, ПЛАВНО ИЗМЕНЯЮЩЕЕСЯ И РЕЖО ИЗМЕНЯЮЩЕЕСЯ ДВИЖЕНИЯ ЖИДКОСТИ. ЖИВОЕ СЕЧЕНИЕ, РАСХОД И СРЕДНЯЯ СКОРОСТЬ. ЭПЮРА СКОРОСТЕЙ [c.85]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...