Течение в акустическое излучение

Рассматривая движение жидкости в диффузорных каналах, следует иметь в виду исключительное разнообразие форм течения, обусловленное в первую очередь возможностью перехода от безотрывного течения к отрывному. В последнем случае не только падает эффективность преобразования кинетической энергии, но одновременно нарушается стационарность течения, его симметрия, увеличивается акустическое излучение, растут силовые нагрузки на стенки канала и т. д. [c.281]

Поскольку во внешнем акустическом поле, между источником излучения дискретного тона и кольцевым отражателем, расположенным у среза сопла, возникает стоячая волна, то перемещение этого отражателя от среза сопла в направлении против течения в струе влияет на структуру поля [c.188]

В реальных подводных взрывах около 30% всей энергии теряется на акустическое излучение в течение первого захлопывания и расширения и примерно столько же теряется вследствие турбулизации потока и вследствие несферичности пузырька >). Отсюда видно, что периодически колеблющийся пузырек, рассмотренный выше, представляет собой значительную идеализацию реального процесса. См. также п. 13 и гл. XV, п. 4—6. [c.310]

Расчет характеристик поля течения проводился на основе двухпараметрической модели турбулентности [6]. Сначала определялись средние скорость и плотности, энергия турбулентности и турбулентная вязкость. Затем по известным параметрам потока с помощью описанной выше модели рассчитывались диаграммы направленности, спектры и мощность акустического излучения. Существующие расчетные методы не позволяют определять скорость конвекции в струе. Поэтому скорость конвекции определялась аппроксимацией экспериментальных данных. Исследование поля скорости конвенции в затопленных, соосных струях воздуха и струях газа малой плотности показало, что скорость перемещения вихрей с характерными размерами больше ширины зоны смешения Ь увеличивается с ростом частоты (числа Струхаля Sh = fb/Urn), а при размерах вихря меньше ширины зоны смешения от частоты не зависит и достигает величины порядка местной скорости Uj (рис. 1). [c.330]

Методы расчета акустического излучения, рассмотренные в гл. 2, а также информация о характеристиках турбулентного течения, приведенная в данном разделе, позволяют перейти к расчетной оценке акустического излучения для различных форм турбулентного течения. При этой оценке следует иметь в виду сделанные выше замечания и оговорки о степени достоверности акустического расчета, основанного на весьма ограниченных исходных данных, полученных к тому же в экспериментах, не учитывающих эффектов сжимаемости среды. [c.154]

Анализ условий возбуждения колебаний проведем, следуя схеме К. И. Артамонова [18]. В сечении с координатой х (рис. 3.11) в результате развития возмущений бочкообразная структура течения в струе разрушается. В этом же сечении, как показывают эксперимент и изложенная выше модель излучения звука струей, будет расположен эффективный источник излучения звука струей во внешнее пространство. Достигая основания струи, внешние акустические волны стимулируют в ней зарождение возмущений вихревого типа. Последние, перемещаясь с потоком, нарастают по интенсивности и в сечении излучают внешнюю акустическую волну. Далее процесс повторяется до выхода системы на режим установившихся колебаний. Траектория возмущений изображена на рис. 3.11 прерывистыми линиями со стрелками. [c.66]

Возникновение нестационарного режима обтекания каверн стационарным набегающим потоком связано с проявлением неустойчивости турбулентного слоя смешения и конечности времени распространения возмущения в возвратно-циркуляционной зоне [1-3]. Флуктуации параметров течения определяются двумя различными физическими факторами турбулентностью и волновыми процессами (акустическими колебаниями). Практический интерес к данной проблеме объясняется высоким уровнем возникающего акустического излучения, достигающего на трансзвуковых режимах более 150 дБ при частотах колебаний порядка 100 Гц [4]. Исследования особенно актуальны в случае установки в обтекаемой полости оборудования, на работоспособности которого пульсации течения сказываются крайне неблагоприятным образом. Изучение нестационарного обтекания каверн проводится не только экспериментально и теоретически [1], но все чаще путем численного решения уравнений движения сжимаемого газа [2-4]. [c.79]

Поток излучения (поток лучистой энергии). Поток излучения Фэ — отношение энергии излучения, проходящей в данном направлении, к промежутку времени, в течение которого энергия проходила. Как по физическому смыслу, так и по единицам и размерностям поток излучения совершенно аналогичен потоку энергии, рассмотренному в главе об акустических единицах. Напомним, что единицы и размерности потока энергии совпадают с единицами и размерностями мощности. Заметим лишь, что, наряду с единицами ватт и эрг в секунду, при измерении потока излучения пользуются тепловыми единицами калория в секунду, килокалория в час. [c.233]

В проведенных выше рассуждениях было использовано уравнение движения жидкости (2) без учета вязких напряжений, но оказывается, что включение последних дает малый дополнительный член в Tij (см. разд. 1.13). Следует отметить также, что условие акустической компактности (91), оказывается, требует специальной формулировки для турбулентных течений входящая в него величина I представляет собой эффективный размер вихрей, излучающих когерентно, а произведение ш1, как правило, является величиной порядка среднеквадратичной флуктуации скорости, которая обычно такова, что условие компактности (syl< выполняется. Дальнейшее обсуждение этих и многих других вопросов, касающихся излучения звука потоками жидкости, можно найти в специальных монографиях и статьях. [c.86]

Пример возбуждения собственных пульсаций был нами дан на рис. 6.4, относящемся к динамике парового пузырька в жидком азоте. Вторым источником гармоник являются импульсы высокого давления, излучаемые при сферическом и несферическом коллапсе пузырька, дающие сплошной спектр кавитационного шума [34, 37]. Гармонические компоненты возникают вследствие того, что импульсы высокого давления возникают периодически сплошная часть спектра обусловлена разбросом моментов захлопывания пузырька в течение фазы сжатия звука. Вклад в сплошную часть спектра дает также излучение на собственных частотах пульсаций вновь образующихся пузырьков при несимметричном коллапсе. В спектре кавитационного шума обращает на себя внимание присутствие субгармонических составляющих на частотах п/р/2, п/р/3,.. . Механизм их излучения до сих пор до конца не выяснен субгармонические компоненты эффективно используются в эксперименте как индикаторы акустической кавитации. [c.157]

Рассмотрим, например, типичную зависимость числа импульсов счета N и скорости N от деформации при пластическом деформировании образца (рис. 10.16). Видно, что максимум скорости (интенсивности) акустической эмиссии приходится на начало пластического течения материала. Качественно такое поведение вполне понятно, так как именно в этот момент имеет место наибольшая активность ускоренного перемещения скоплений дислокаций. С другой стороны, известно, что элементарными актами, вызывающими излучение при пластическом деформировании, чаще всего и служат процессы ускоренного движения (торможения) дислокаций. Кроме [c.272]

Малый размер частиц аэрозоля является причиной их большой подвижности частицы участвуют в броуновском движении, увлекаются конвективными и гидродинамич. течениями. При наложении звукового поля возникают дополнительные силы, способствующие К. взвешенная в газе частица вовлекается в колебательное движение, на неё действует давление Звукового излучения, вызывая её дрейф, она увлекается акустическими течениями и т. д. Как известно, между частицами, движущимися по отношению к среде, возникают силы гидродинамич. взаимодействия (см. Гидродинамические силы в звуковом поле). Такие силы, обусловленные звуковым [c.161]

На структуру струйного течения существенное влияние оказывают процессы теплового взаимодействия между рабочим и затопленными газами (конвективный теплообмен, теплопроводность, излучение), наличие второй фазы или заряженных частиц в газах, электромагнитных и других полей Так, облучением струи посторонним акустическим полем или звуковым полем самой струи, отраженным от акустических линз, можно добиться [c.20]

Для того чтобы исчерпывающе описать источники излучения, необходимо иметь информацию о взаимных корреляциях и автокорреляциях средних и пульсационных составляющих гидродинамических величин до шестого момента включительно. Вид корреляционных связей существенным образом зависит от вида турбулентного течения и от допущений, применяемых для конкретного вида турбулентного потока. Говоря об основных допущениях, принимаемых всеми авторами при расчетах акустических характеристик турбулентных потоков, т.е. допущениях однородности и изотропности газового потока, необходимо отметить, что для струйных течений они не справедливы в силу того, что струя — это течение с поперечным сдвигом, что в целом противоречит определению изотропности. Однако учитывая, что изотропная турбулентность является гипотетическим практически неосуществимым типом турбулентности, тем не менее в реальных условиях с учетом всех требований можно считать это допущение достаточно обоснованным. [c.107]

Рассмотренная в работе математическая модель, реализованная в виде инженерной методики расчета газодинамических и аэроакустических характеристик как изотермических так и неизотермических струйных течений, является, по нашему мнению, мощным средством для изучения аэроакустических процессов. Возможность исследования влияния и связей газодинамических параметров непосредственно с акустическими характеристиками излучения является серьезным достоинством созданной методики. [c.117]

В шестидесятых годах начинает развиваться другая область применения пьезоэлектрических материалов — элементы и системы, использующие упругие волны, распространяющиеся вдоль поверхности твердого тела, которые получили название поверхностных акустических волн. В течение сравнительно короткого времени было разработано большое количество электронных элементов и схем, основанных на ПАВ. Это прежде всего различные типы частотных полосовых фильтров, резонаторов и линий задержки, предназначенных для аналоговой обработки сигналов, фильтры для приема и сжатия кодированных сигналов, предназначенные для обработки дискретных сигналов различные типы модуляторов когерентного излучения для оптоэлектроники и т. д. В настоящее время частотные фильтры на ПАВ широко используются как в бытовых электронных устройствах (цветных телевизорах, видеомагнитофонах), так и в уникальных электронных комплексах, например в спутниковой связи. Резонаторы на ПАВ применяют для стабилизации частоты генераторов в диапазоне до нескольких сотен мегагерц. [c.9]

Исследования, предпринятые в последнее время с целью изучения влияния периодического воздействия на ламинарные и турбулентные струи, позволили установить основные особенности протекания процессов смешения и излучения звука такими струями. Среди различных способов периодического воздействия на струи особое место занимает акустическое воздействие, позволяющее в широких пределах менять интенсивность, частоту и место воздействия звука на струю, спектральные и фазовые соотношения в звуковой волне, угол падения звука на струю, форму звуковой волны и т.д. Такие широкие возможности акустического способа воздействия позволяют использовать его не только как средство для целенаправленного изменения газодинамических и акустических характеристик струйных течений, но и как инструмент для исследования механизмов процессов смешения и излучения звука такими течениями. [c.39]

Термоупругий эффект приводит к расширению среды в зоне энерговыделения, вследствие чего возникает волна сжатия в окружающем пространстве. Если длительность импульса излучения х существенно меньше времени Та, за которое происходит так называемая акустическая релаксация, т.е. разгрузка зоны выделения энергии за счет возникновения упругой волны, то в результате отражения волны от облучаемой поверхности и релаксации в объеме облучаемого вещества распространяется характерный биполярный импульс (рис. 4.2). Если энергия выделяется в течение короткого промежутка времени в тонком поверхностном слое, полуволна разрежения практически налагается на [c.82]

Явление излучения упругих волн твердыми телами известно с середины прошлого столетия в форме "крика слова", возникающего при деформировании олова и слышимого невооруженным ухом, однако в течение многих десяти -летий оно не находило практического применения. С 50-х годов нашего столетия регистрация акустических сигналов стала применяться на практике для прогнозирования внезапных выбросов в шахтах. Почти одновременно началось систематическое изучение АЭ в конструкционных материалах. [c.160]

При создании новых технологий весьма перспективно применение о.хладителей газа с пульсационными струйными течениями 11-71. Преимуществами указанных устройств являются простота конструкции, эксплуатационная надежность и высокий изоэнтропийный к.п.д. охлаждения газа 60-80% [1]. В основе их принципа действия лежит процесс энергообмена между расширяющейся газовой струей, вытекающей из сопла в полузамкнутую емкость и газом, находящимся внутри последней (рис. 7.1). При размещении входного отверстия полузамкнутой емкости на определенном расстоянии от среза сопла и соосно с ним в струе возникают автоколебания [8 , приводящие к сильному акустическому излучению [9, Ю] и к значительному нагреву газа и стенок от него полузамкнутой емкости. От нагретого газа тепло через стенки полузамкнутой емкости передается окружающей среде. Общая энтальпия газа снижается и на выходе из полузамкнутой емкости газ, расширяясь, охлаждается. [c.175]

Хотя вертолет является самым малошумящим летательным аппаратом вертикального взлета, уровень вызываемого им шума все же достаточно высок. Это может стать существенным недостатком вертолета, если в процессе проектирования не принять специальных мер по снижению шума. Поскольку требования в отношении уровня шума летательных аппаратов становятся все более жесткими, исследование звукоизлучения несуш,его винта в процессе проектирования вертолета приобретает важное значение. Вследствие периодичности обтекания лопастей винта спектр шума заметно концентрируется вблизи частот, кратных частоте NQ прохождения лопастей (рис. 17.1). Излучение шума вызывается тем, что постоянные по величине составляюш,ие подъемной силы и силы сопротивления враш,аются вместе с лопастями, а также изменением высокочастотных составляюш,их этих сил. В области высоких частот наблюдается расширение спектральных линий, что связано со случайными изменениями параметров течения, в частности с флуктуациями нагрузок, воз-никаюш,их под влиянием свободных вихрей. Акустическое давление изменяется по времени в основном с периодом 2n/NQ, причем возникают резкие пики давления, связанные с местными аэродинамическими явлениями, например проявлениями сжимаемости и вызываемыми вихрями изменениями нагрузок. В составе излучаемого несуш,им винтом шума различают вихревой (или широкополосный) шум, шум враш еная лопастей и хлопки лопастей. Хотя различие между этими составляюш,ими не столь велико, как это поначалу кажется, такая классификация полезна для представления результатов. [c.821]

Мощное звуковое поле в жидкости порождает маленькие паро газовые пузырьки, которые под действием этого поля могут расти захлопываться и вызывать такие эффекты, как химические реакции, эрозия, звуколюминесценция и излучение звука (шума) в широкой полосе частот. Эти эффекты характеризуют физическое явление, называемое акустической кавитацией. Гидродинамическая кавитация, или образование и захлопывание парогазовых пузырьков (полостей), или образование разрывов в жидкости в местах локального понижения давления при обтекании тел, течений в трубах, в кильватерной струе и т. д., отличается только способом возбуждения и имеет много общего с явлением акустической кавитации. [c.138]

Механизм УЗ-вой очистки. Процесс УЗ-вой О. обусловлен рядом явлений, возникающих в УЗ-вом поле значи-тельной интенсивности кавитацией акустическими течениями, давлением звукового излучения, звукокапиллярным [c.242]

Шлик О.Э, Рябухин А. В., Лухтура Ф. И. Об оценке частоты дискретного акустического излучения сверхзвуковой струи, истекающей в высокотемпературное пространство // Газодинамика и акустика струйных течений. — Новосибирск Изд. ИТПМ СО АН СССР, [c.94]

При изучении процессов потери устойчивости в гидродинамических течениях и потоках исторически основное внимание было отдано крупномасштабным возмущениям — бегущим волнам, которые в пристенных течениях обобщенно называют волнами Толлмина—Шлихтинга, а в свободных сдвиговых слоях — волнами Рэлея или Кельвина — Гельмгольца. В осесимметричной струе могут реализоваться несколько видов таких неустойчивых колебаний, определяемых наличием разных шкал длин и кривизны — толщины сдвигового слоя и разных радиусов искривления в азимутальном и продольном направлениях. Установлено, что шум сверхзвуковой струи, ее акустическое излучение связаны с этими колебаниями сдвиговой неустойчивости. Если исключить из рассмотрения излучение на дискретных частотах, закономерности которого определяются обратной связью через дозвуковую часть слоя смешения или колебаниями диска Маха, а также излучение акустических волн со сверхзвуковыми фазовыми скоростями, то для невысоких сверхзвуковых скоростей потока шум струи определяется только динамикой волн в слое смешения. Э го так называемые широкополосные шумы. Ясно, что при изучении механизма подобного излучения необходимо понимание закономерности развития пульсационного процесса в потоке. [c.119]

Абрамович Г. Н., Прикладная газовая динамика, 4 изд., М., 1976 П и р у-м о в У. Г., Р о с л я к о в Г. С., Течение газа в соплах. М., 1978 Стернин Л. Е., Основы газодинамики двухфазных течений в соплах. М., 1974. С. Л. Вишневецкий. СОПРОТИВЛЕНИЕ АКУСТЙЧЕСКОЕ, характеристика, вводимая при рассмотрении колебаний акустич. систем, равная отношению звукового давления к объёмной колебательной скорости, См. Импеданс акустический. СОПРОТИВЛЕНИЕ ИЗЛУЧЕНИЯ, активное сопротивление характеризующее излучат, способность антенны. Полная мопщость излучения интерпретируется при этом как мощность, поглощаемая в Любой фидерный тракт, по к-рому эл.-магн. энергия поступает к антенне (двухпроводная линия, волновод и др.), можно считать нагруженным на входное сопротивление антенны, складывающееся из сопротивления джоулевых потерь и импеданса излучения, активная часть к-рого равна [c.701]

Важным эффектом импульсного лазерного воздействия на конденсированные среды является образование периодич. поверхностных структур — оптически наведённых решёток. При взаимодействии мощного лазерного излучения с поверхностью в результате вынужденного рассеяния на материальных поверхностных возбуждениях (акустических и каииллярных волнах, волнах испарения) в течение длитсльиости импульса на поверхности нарастают синусоидальные (а также более сложные) волны модуляции рельефа, что приводит к появлению нелинейного экспоненциально нарастающего во времени оптич. поглощения (поглощательная способность поверхности может возрастать более чем на порядок). [c.561]

В звуковых ПОЛЯХ большой интенсивности наряду с переменными возмущениями среды, меняющимися с частотой звука, могут возникать постоянные силы и скорости, пропорц. квадрату амплитуды звука. Они обусловливают т. н. усреднённые эффекты в звуковом поле, к числу к-рых относятся давление звукового излучения, акустические течения, воздействие на помещённые в звуковом поле тела (см. Лондеромоторные силы в звуковом поле) и др. [c.292]

ПОНДЕРОМОТОРНЫЕ СЙЛЫ в звуковом поле — совокупность сил, действующих на вещество дли тело, помещённое в звуковом поле. В П. с. вносят вклад переменное звуковое давление, пропорциональ-зое амплитуде звука, и квадратичные эффекты — ра-диац. давление, силы Бьеркнеса (см. ниже), а также гидродинамич. силы, обусловленные движением среды В Ввуковой волне. П. с. проявляются в действия звуковой волны на чувств ИТ, элементы приёмников звука, д УЗ-коагуляции, диспергировании, кавитации, в возникновении акустических течений, усталости материалов, подвергающихся длит, воздействию интенсивного дкустич. излучения, во вспучивании границ раздела двух сред. [c.85]

СОг-лазеры с успехом могут работать как в непрерывном, так и в импульсном режимах. Для доплеровской локации важна ширина спектра выходного лазерного излучения, а также возможность перестройки его частоты. Существующие передающие устройства на основе непрерывных СОг-лазеров выходной мощностью порядка 10 Вт обеспечивают ширину спектра в несколько килогерц (при измерении в течение интервала времени меньшего 1 с) даже без специальных схем подстройки частоты [65, 66]. Внешний вид лазера этого типа показан на рис. 4.10. Главным источником нестабильности частоты выходного излучения является изменение длины резонатора, вызванное изменениями температуры, вибрациями основания лазера, акустическими шумами, распространяющимися через воздух, и т. п. Поэтому для повышения стабильности частоты продольные стержни резонатора изготавливаются из материалов с малым коэффициентом температурного расширения инвара, суперинвара [59]. Для гашения вибраций применяются прокладки из вязких материалов типа свинца, му-металла и др. [c.175]

Интересно отметить, что излучатель с косым скачком уплотнения может работать при очень низких перепадах давления, в частности модель Куркина испытывалась при = ати. Наши измерения, проведенные на несколько видоизмененной конструкции излучателя (ГСИ-1), показанной на рис. 42, в которой эллиптический корпус заменен круглым и использована система для естественного выброса отработанного газа (об этом подробно см. в гл. 6), показали, что изменение излучендя в зависимости от давления воздуха не является линейной функцией. На рис. 43 приведена запись величины звукового давления по оси излучения при медленном изменении давления Ро в сопле. Выборочные измерения мощности излучения для нескольких значений Р показали, что устойчивое излучение начинается при 0,6 ати, т. е. при давлении ниже критического. Границей между двумя режимами генерации, соответствующими околозвуковому и сверхзвуковому течениям, служит давление 1,5 ати, причем эта граница в зависимости от настройки несколько смещается. При работе излучателя во второй области генерации, например при Р = 2,5 ати, акустическая мощность приблизительно в пять раз больше, чем при Р(,=0,д ати, но к.п.д. излучателя немного выше при втором режиме работы. Начало генерации в излучателе ГСИ-1 (разработанном в сотрудничестве с Научно-исследовательским технологическим институтом) при перемещении рассекателя соответствовало полностью введенному в сопло рассекателю, т. е. когда излучатель работал в режиме стержневого свистка. Здесь следует отметить общность процессов, происходящих в излучателях с коническим рассекателем и со стержнем (об этом см. в гл. 5). Стержень в излучателе, по-видимому, можно представить как своеобразный вырожденный конус с углом 0 = 0°. [c.62]

РАДИОМЕТР акустический — механич. устройство для измерения давления звукового излучения и, в конечном счете, абс. измерения звукового ноля. Представляет собой легкую подвижную систему, находящуюся в. звуковом поле и имеющую упругий подвес (типа обычного или крутильного маятника или весов). Индикация отклонения Р. под действием звука не отличается от обычных методов определения малых постоянных смещений по отклонению определяется сила. Более точен компенсационный метод, в к-ром отклонение Р. компенсируется измеряемой внешной силой (напр., грузом или электромагнитной системой). Давлоние звукового излучения рассчитывается по силе, зависящей от соотношения длины волны и размеров приемного элемента Р., его формы ж коэфф. отражения. Для устранения стоячих волн приемный элемент Р. выполняют в виде призмы, конуса или диска, плоскость к-рого наклонена к плоскости излучателя. Чаще всего применяются элементы с полностью отражающей звуковые волны поверх- остью. Метод определения интенсивности ультразвука с помощью Р. — один из самых точных и простых методов. Однако Р. инерционен, подвержен влиянию акустич. течения, что снижает точность измерений. [c.297]

В течение первой мировой войны разработка гидроакустических систем, за некоторыми примечательными исключениями, основывалась на создании электрических и электронных эле- ментов и соответствующей технологии. Требовались устройства для излучения гидроакустических сигналов и преобразования акустических колебаний в более удобные — электрические. Для решения задачи обработки сигналов в гидроакустических системах (передача, усиление и др.) интенсивно использовалп методы анализа и элементы из области электронных систем связи. [c.9]

При значительном возрастании интенсивности звуковых волн в их поле заметнее проявляются различные нелинейные эффекты , нарушается принцип суперпозиции и возникает взаимодействие волн, приводящее к появлению комбинационных тонов изменяется форма волны, спектр её обогащается высшими гармониками и соответственно растёт поглощение становятся заметными постоянные силы (см. Давление звукового излучения) и постоянные потоки вещества (см. Акустические течения) при достижении нек-рого порогового значения интенсивности УЗ в жидкости возникает кавитация. Для математич. описания волн большой интенсивности приближения линейной акустики уже недостаточны, в ур-ниях звукового поля необходим учёт членов высшего порядка. Критерием применимости аппарата линейной акустики и возможности пренебрежения нелинейными эффектами является для плоских волн малость акустич. Маха числа М < 1, где М vie, V — колебательная скорость частиц в волне, с — скорость её распространения. [c.10]

Примером ненакапливающегося Н. э. может служить давление звукового излучения — среднее по времени избыточное давление на препятствие, вызываемое падающими на препятствие звуковыми волнами и обусловленное передачей ему импульса от волны. Давление звукового излучения пропорционально квадрату амплитуды волны, что позволяет непосредственно по измерению его величины (напр., с помощью радиометра) определить интенсивность звука. Другим Н. э., к-рый также связан с переносом волной количества двр1-жения, являются акустические течения, или звуковой ветер,— регулярное перемещение частиц среды, вызванное звуком. Обычно акустич. течения обусловлены передачей импульса от волнового движения к регулярному вследствие поглощения звука в среде. [c.233]

Расчет слабых волн давления можно сильно ускорить с помощью применения линеаризованных уравнений для течения сжимаемого газа. Этим приемом пользовались Цумвальд [1967] при расчете звукового удара и Лу [1967] при расчете излучения акустических волн в ближней зоне. [c.454]

Акустическое диагностическое оборудование, применяемое на АЭС, отличается от обычно используемого в общем машиностроении в основном конструкцией датчиков, которые должны выдерживать воздействие высокой температуры и реакторных излучений в течение длительного времени. Например, получило распространение прослушивание акустических шумов с помощью акселерометров, которые устанавливаются на внешней поверхности корпуса реактора в местах его контакта с внутрикорпусным оборудованием. При простоте технической реализации такой метод наталкивается на трудности измерения параметров вибраций исследуемых элементов на фоне больших посторонних акустических шумов и, соответственно, интерпретации результатов. [c.260]

Примером нёнакапливающиХся нелинейных эффектов может служить давление звукового излучения, обусловленное передачей импульса от волны к препятствию. Другой пример — акустические течения. Своеобразным нелинейным эффектом в акустич. поле, возникающем при распространении звука в жидкости, явл. кавитация, к-рая также сопровождается перераспределением энергии по спектру акустич. волны. [c.458]

Тихоокеанская северо-западная лаборатория (Battelle Northwest) с 1966 г. проводит программу активных исследований и развития в области акустической эмиссии. Главным заказчиком является отдел разработки и технологии реакторов Комиссии по атомной энергии США. Целью этой программы, продолжающейся с февраля 1966 г., является разработка акустической эмиссионной контрольно-измерительной аппаратуры для надежного непрерывного контроля целостности границ первичного давления в ядерных энергетических реакторах. Во всем многообразии контрольно-измерительных систем можно выделить три уровня сложности. Система первого уровня сложности обычно обнаруживает и определяет местоположение растущей трещины при гидростатических испытаниях, система второго уровня — то же самое, но в условиях работы реактора, на третьем уровне система обнаруживает, определяет местоположение и описывает растущую трещину в рабочих условиях. Расширение границ применения акустической эмиссии от контроля резервуаров при гидростатических испытаниях до непрерывного надзора за работающей системой (например, первичного контура охладителя ядерного реактора) предъявляет значительно более жесткие требования к контрольно-измерительной аппаратуре. Эти требования включают, например, необходимость работы преобразователей в течение по крайней мере полуторадвух лет в условиях ядерного излучения и при температурах около 315—371 °С, а также возможность выявления акустической эмиссии в присутствии интенсивного шумового фона. [c.28]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...