Удар неупругий

Паровой молот массы 12 т падает со скоростью 5 м/с на наковальню, масса которой вместе с отковываемой деталью равна 250 т. Найти работу А, поглощаемую отковываемой деталью, н работу Ач, потерянную на сотрясение фундамента, а также вычислить коэффициент т] полезного действия молота удар неупругий. [c.328]

Предполагая, что удар неупругий и что масса шара сосредоточена в его центре, который после удара остается в точке С, определить наименьшую величину скорости V, при которой призма опрокинется. [c.332]

Задача 442. Пуля весом Я] попадает в центр тяжести С неподвижной круглой мишени веса и радиуса г со скоростью Ф], направленной перпендикулярно к плоскости мишени. Мишень может вращаться вокруг неподвижной вертикальной оси, лежащей в ее плоскости и отстоящей от центра тяжести С мишени на расстоянии, равном половине радиуса. Определить величины реактивных ударных импульсов в подпятнике А и подшипнике В, считая удар неупругим АС — [c.571]

Этим открытием Гюйгенса и утверждением Паскаля, что одно и то же — поднять сто фунтов воды на один дюйм или один фунт на сто дюймов, воспользовался Лейбниц, написав, что декартова мера ЯШ противоречит декартову закону сохранения движения. Лейбниц доказывал, что сохраняется mv" , а не mv. Тот факт, что не сохраняется при ударе неупругих тел (см. 48), Лейбниц объяснил поглощением движения частицами ударяющихся тел. Это не противоречит,— писал он,—нерушимой истине сохранения силы в природе. То, что поглощается частицами, не потеряно для общей силы участвующих в движении тел Лейбниц назвал (1695 г.) эту меру /пи живой силой . [c.257]

Пример 115. Мишень представляет собой однородную призму массы с квадратным основанием (сторона равна а) и высотой й в центр С боковой грани, противолежащей ребру АВ, ударяет пуля массы т со скоростью Vo (рис. 325). Считая удар неупругим, определить с какой угловой скоростью С) начнет вращаться мишень вокруг ребра АВ после удара. [c.243]

Удар неупругий, в процессе которого не происходит отделения ударяющего тела от ударяемого, но общие деформации последнего упругие. [c.399]

Вывод расчетных формул для определения динамических напряжений проведем на примере простейшей системы (рис. 603), состоящей из вертикально расположенного упругого призматического стержня с жесткостью = EF/l и некоторого груза Q. Полагаем при этом, что удар неупругий в том смысле, что при соударении падающий груз не отскакивает от стержня, а движется вместе с ним, и, следовательно, в стержне не возникают упругие волны. Кроме того, данная система обладает одной степенью свободы. [c.691]

Формула (241) была выведена Борда в 1766 г., исходя из теории удара неупругих шаров, т. е. на основе предположения, что быстро движущиеся частицы до расширения сталкиваются с частицами жидкости, движущимися медленно после расширения. Однако такая трактовка явления неверна. В действительности, как это следует из свойств самой жидкости, отдельные ее частицы находятся в постоянном контакте между собой и никаких соударений между ними не происходит. Сходство формулы (241) с формулой потери кинетической энергии при ударе неупругих тел чисто внешнее. Правильно явление впервые было объяснено Беланже в 1840 г. Однако во многих руководствах по гидравлике еще до сих пор встречается неудачный термин потеря на удар . [c.190]

Между сечениями 1 — 1 и 2 — 2 возникает местная потеря напора hj. Эту потерю назовем потерей напора на резкое расширение (р. р.) потока и далее будем обозначать ее через ( j)p. р или просто через йр. р. Впервые расчетную зависимость для йр, р получил французский инженер Борда, который уподобил резкое расширение струи явлению удара неупругих твердых тел. Заметим, что в связи с этим потерю Ир р иногда называют потерей на удар (что в настоящее время не следует делать). [c.184]

При е = о будем иметь упомянутый частный случай теоремы Карно при ударе неупругих тел потеря живой силы равна живой силе потерянных скоростей. [c.471]

Пересопряжение звеньев после прохождения зазора или восстановление первоначального контакта (при неосуществимости пересопряжения) для механизмов на рис. 73, а характеризуется соударением звеньев. Если считать удар неупругим (см, п. 15), то скорости звеньев самотормозящейся передачи после [c.271]

При составлении уравнения энергии предполагалось, что а) удар неупругий б) деформация мгновенно охватывает всю пружину и [c.699]

Рассмотрим задачу о центральном ударе неупругих шаров количественно. [c.163]

Практическое использование неупругого удара. Неупругий удар двух тел используется на практике для различных целей для изменения формы тел, например при штамповке, ковке, чеканке и т. д. для перемещения тел в сопротивляющейся среде, например при забивании свай, гвоздей и др. В этих случаях обычно одно из соударяющихся тел покоится. Полагая в формуле (6.64) V2 — О, т. е. считая, что покоится тело массой тг, мы получим соотношение [c.164]

Удар неупругих тел протекает иначе, чем упругих. Он заканчивается сжатием тел и уплотнением их поверхностных слоев, подвергнутых действию ударных сил. В отличие от упругих неупругие тела после окончания удара остаются в соприкосновении, они продолжают движение как одно целое или останавливаются. [c.108]

Назовем (их—Ог) потерянной скоростью, тогда потери напора при внезапном расширении равны скоростному напору, соответствующему потерянной скорости. Это есть формула Борда, которая была введена им при рассмотрении потери энергии при ударе неупругих тел, поэтому иногда потери/тв.р называют потерями на удар. [c.189]

В настоящем параграфе мы ограничимся рассмотрением удара неупругих тел. Этот удар, называемый неупругим, характерен тем, что соударяющиеся тела не восстанавливают после удара своей первоначальной формы, а, оставаясь во взаимном соприкосновении, продолжают двигаться как одно целое с одной и той же скоростью и. [c.235]

Эта зависимость впервые была получена Борда из теоремы о потере энергии при ударе неупругих тел, что не вполне отвечает физической [c.91]

Эта зависимость впервые была получена Борда из теоремы о потере энергии при ударе неупругих тел, что не вполне отвечает физической сущности происходящих явлений. Несмотря на это, уравнение (111.34) очень часто называют теоремой Борда — Карно. [c.91]

На практике часто ударная нагрузка воспринимается буфером, пружина которого имеет предварительную осадку. В этом случае следует учесть, что в начальный момент соударения смещение системы от равновесного состояния равно не нулю, а величине предварительной осадки пружины /о- В случае, если удар неупругий, совместная скорость V, грузов ти т, после соударения, как это было получено ранее, равна [c.495]

Предполагаем, что, начиная с момента = О, когда груз соприкасается с балкой, он движется совместно с соответствующим ее сечением (удар неупругий). Таким образом, поскольку смещения всех сечений балки жестко связаны между собой уравнением (112), мы предполагаем, что в момент соударения все сечения балки мгновенно получают конечные скорости [c.572]

Пример 2. При забивке свай боёк копра весом Р1=4 50 кг падает без начальной скорости с высоты Н = 2 м. Вследствие полученного удара свая весом Ра == 50 кг углубляется в грунт на расстояние 5=1 см. Найти среднюю величину силы сопротивления грунта и к. п. д. копра, считая удар неупругим. [c.388]

Считая удар неупругим, можно записать [c.230]

Таково недостававшее третье уравнение в случае удара неупругих тел. Уравнения (1) и (2) вполне разрешают задачу. [c.311]

Потеря кинетической энергии при неупругом ударе находит себе объяснение в том обстоятельстве, что удар неупругих тел сопровождается всегда остающимися деформациями, а также нагреванием ударяющихся тел. Эти явления требуют затраты некоторого запаса энергии кинетическая энергия ударяющихся тел и является тем источником, из которого черпается эта энергия. [c.312]

КОНОЙ поверхности цилиндра, находившегося в покое, наносится удар, причем ударный импульс 5 — — б / Точка О приложения ударного импульса 5 лежит на боковой поверхности цилиндра в плоскости ху, причем x = 0,5 г. Определить реактивные ударные импульсы в подшипниках А и В, считая удар неупругим АО= ОВ—к. Подвижные оси координат хуг связаны с цилиндром. [c.575]

Величина АЕ представляет собой потери кинетической энер-гип, связанные с процессом смешения потоков. Эти потери аналогичны потерям энергии при ударе неупругих тел. Независимо от температуры, плотности и других параметров потоков потери, как показывает формула (2), тем больше, чем больше разность скоростей смешивающихся потоков. Отсюда можно сделать вывод, что при заданной скорости эжектпрующего газа п заданном относительном расходе эжектируемого газа G2/G1 (коэффициенте [c.502]

В вертикальном положении он ударяет груз массы т, сообщая ему движение по горизонтальной кероховатой плоскости. Коэффициент трения скольжения /. Определить путь, пройденный грузом, считая удар неупругим. [c.332]

Итак, рассмотрев до сих пор только одно известное условие столкновения, общее для тел упругих и неупругих, я перейду к рассмотрению других условий для тех и других тел. Для неупругих тел известно, что удар прекращается, как только углубление (enfon ements) или интервал (с — 2) становится наибольшим, т. е. когда dz — О = dy — dx. В этом случае уравнение III дает Av dV + BudU = О тогда уравнение I, прибавленное к предыдущему, покажет нам, что v = и или что тела после удара движутся общим движением. Кроме того, найдя V— v nU— и,мы будем иметь Adv В du— О и отсюда Av + Ви = onst — Аа ВЬ, и мы узнаем, что количество движения одно и то же до и после удара. Так как это обстоятельство полностью определяет удар неупругих тел, то нерешенным остается лишь вопрос, равна ли функция Р самой силе р или нет. [c.750]

Многочисленные расчеты реальных машинных агрегатов с упругими звеньями и зазорами в кинематических парах показывают, что с достаточной для целей практики точностью можно считать удар неупругим, т. е. принимать = О [12], [64]. Разумеется суш,ествует класс механических систем, для которых указанное предположение является неприемлемым. Это, прежде всего, так называемые виброударные механизмы, вьшолняюш,ие полезную работу в виброударном режиме. Исследованию динамических режимов таких механизмов посвящен ряд работ [12, 61, 100]. Интересное исследование влияния величины коэффициента восстановления скорости и соотношения соударяющихся масс на продолжительность удара (время между первым и последним соударениями) и максимальную деформацию упругой системы выполнено в работе [12]. [c.103]

При составлении уравнения (43) энергетического баланса предполагалось, что а) удар неупругий б) деформация мгновенно охватывает всю пружину (допустимо принимать при г о<5 м1сек) и скорости её отдельных элементов пропорциональны перемещениям зтих элементов при статическом приложении нагрузки в месте удара в) все деформации упруги и потенциальная энергия пружины может быть подсчитана по формулам, соответствующим статическому нагружению г) опоры пружины считаются абсолютно жёсткими д) деформация ударяющего тела во внимание не принимается. Если Vo м1сек > 0,28 (ту. кг млА) (ту. — предел текучести материала при сдвиге), то в первом витке пружины, свитой из проволоки круглого поперечного сечения, неизбежно возникнут пластические деформации вне зависимости от массы ударного груза. [c.892]

Амортизирующие прокладки разделяются на упругие и неупругие. Упругие прокладки полностью восстанавливают свою первоначальную толщину после того, как они амортизировали удар. Неупругие прокладки, а.мортизи-ровав удар, получают значительную остаточную деформацию, которая делает их непригодными для дальнейшего употребления. Поэтому неупругие прокладки обычно являются прокладками однократного действия, а упругие — многократного. [c.143]

Как уже говорилось в механике различают упругий п неупругий удары. Неупругим называют такой удар, при котором материальная точка как бы прилипает к связи и после удара не покидает поверхности связи. При упругом ударе точки после удара освобождаются от связи. На практике чаще приходится встречаться с явлениями не вполне упругого удара, при котором происходит потеря энергии и соударяющиеся тела не полностью восстанавливают свою форму. При расчете явлений удара для таких тел приходится вводить опытные гипотезы. Одна из основных таких гипотез была введена Ньютоном, который предположил, что при соударении тел отношение величин проекций скоростей соударяющихся точек после и до удара на направление общей нормали к поверхности соударяемых тел в точке соприкосновения этих тел, [c.607]

При составлении уравнения (36) энергетического баланса предполагается, что а) удар неупругий б) деформация мгновенно охватывает всю пружину (допустимо принимать при 5 м1сек), и скорости ее [c.866]

Курс теоретической механики 1981 (1981) -- [ c.288 ]

Физические основы механики (1971) -- [ c.148 , c.237 ]

Механика (2001) -- [ c.44 ]

Прикладная механика твердого деформируемого тела Том 3 (1981) -- [ c.260 ]

Краткий курс сопротивления материалов с основами теории упругости (2001) -- [ c.207 ]

Технический справочник железнодорожника Том 1 (1951) -- [ c.387 ]

Динамика системы твёрдых тел Т.1 (1983) -- [ c.151 , c.161 , c.275 , c.287 ]

Курс теоретической механики Изд 12 (2006) -- [ c.475 , c.477 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...