Условия отсутствия вихрей

Условием отсутствия вихрей является [c.103]

Подставляя эти выражения в условие отсутствия вихрей (условие потенциальности) [c.210]

Предположим, что надо определить поле скоростей потока несжимаемой жидкости, теку-щ,его через межлопаточный канал решетки профилей. Предполагается, что поток потенциальный, внутреннее и внешнее трение отсутствует. В основу расчета положим уравнение сплошности и условие отсутствия вихрей. Поскольку мы пренебрегаем трением текущей жидкости о стенкн канала, то движущиеся вдоль этих стенок части потока имеют линии тока, направление которых определится лопаточным контуром на его выпуклой и вогнутой частях. Это будут граничные линии тока. Если бы можно было подобрать такие поперечные сечения канала, во всех точках которых потенциальный поток имел бы одинаковые по величине скорости, то расчеты массового расхода через поверхности таких сечений значительно упростились бы, линии тока были бы во всех точках нормальны указанным поверхностям и легко могли бы быть построены. Сами такие поверхности были бы эквипотенциалями. Такая задача решается путем последовательных приближений, но расчеты трудоемки и теряют практическую ценность. [c.219]

Из уравнений (41.12) и (41.13) непосредственно следуют формулы (41.10) и (41.11) и условие отсутствия вихря абсолютной скорости в изоэнтропическом потоке. [c.278]

Условие отсутствия вихря в проекции на плоскость г—а (см. рис. 2.18) дает [c.47]

Как известно из теоретической гидродинамики, условие отсутствия вихрей в потоке газа в цилиндрических координатах (а, г, О) определяется следующими тремя уравнениями [c.69]

Из условия отсутствия вихря [c.251]

Будем считать, что массовые силы консервативны или отсутствуют. Тогда при предположениях, сделанных в данной главе, справедлив интеграл Эйлера — Бернулли. Поэтому вместо уравнений Эйлера используем условие отсутствия вихря и интеграл Эйлера — Бернулли. [c.130]

Условие отсутствия вихря rot v = О для плоского движения, когда Q = kQz, приводит к равенству [c.130]

Условие отсутствия вихря имеет вид [c.131]

Постоянная завихренность. Новую схему установившегося движения в ограниченной односвязной области с гладкой границей мы получим, если откажемся от условия отсутствия вихрей, предполагая, что вихри располагаются во всех точках области. Для простоты будем считать завихренность ш постоянной во всей области О. Тогда вместо обычных уравнений, приводящих к условию аналитичности, для координат вектора скорости — мы будем их здесь обозначать через а Уу — получим следующие уравнения [c.168]

В дальнейшем мы будем рассматривать установившиеся безвихревые плоские течения невязкой жидкости. По-прежнему будем считать, что р обозначает плотность, а , у — компоненты скорости соответственно в направлениях осей х и г/. В этих обозначениях локальные условия отсутствия вихрей и сохранения массы эквивалентны уравнениям [c.241]

И условия отсутствия вихрей [c.169]

Кроме того, мы должны записать ещё условие отсутствия вихрей в области Оу [c.640]

Термин потенциальное течение часто используют для обозначения безвихревого движения, так как условие отсутствия вихрей [c.234]

Будем рассматривать далее плоские и осесимметричные течения. При сделанных предположениях уравнение (1.22) для таких течений превращается в условие отсутствия вихрей [c.253]

Условие отсутствия вихрей имеет, очевидно, следующий вид [c.51]

При получении этого результата использованы условие отсутствия вихря V X v = 0 и уравнение (3.13) с учетом соотношения р (dv/dt) = pv-(Vv). [c.65]

Из условия отсутствия вихря следует [c.461]

Условие отсутствия вихрей запишется так [c.24]

Рассмотрим теперь непрерывное двумерное течение с однородными условиями вверх по течению. Течение ищется на х, 1/)-плос-кости, и q = (и, V). Поскольку все термодинамические величины, в силу (6.155) и (6.157), являются известными функциями от q, необходимы два уравнения для ими. Можно использовать (6.149) и условие отсутствия вихрей ю = 0. Остальные уравнения будут удовлетворяться автоматически, в силу тех или других интегралов движения. Имеем [c.199]

Условие отсутствия вихрей будет (рис. 3-13) [c.99]

Наибольшее влияние на поток относительный вихрь оказывает у периферии рабочего колеса, где окружная скорость максимальна. Это влияние может быть настолько большим, что у передней стенки лопатки скорости в результате этого могут снизиться до нуля и возникнет отрыв потока от стенки канала. Условие отсутствия такого отрыва — Дш < w . Для колеса с радиальными лопатками на входе можно считать, что ж а так как Wi, = i sin то условие безотрывного течения на входе [c.17]

Соответственно условие отсутствия в потоке вихрей напишем [c.222]

Связь между основными параметрами плоского потенциального потока несжимаемой жидкости через любую решетку устанавливается из уравнения неразрывности, условия отсутствия в потоке вихрей и теоремы о количестве движения. [c.19]

Условие отсутствия в потоке вихрей означает, что циркуляция скорости по контрольному контуру должна быть равна циркуляции скорости по контуру профиля и. [c.20]

Из условия отсутствия в потоке вихрей [c.193]

Если сравнить распределение скоростей в криволинейном канале для потоков сжимаемой и несжимаемой жидкости, то они, естественно, будут отличаться. Такое отличие наблюдается в распределении скоростей как поперек, так и вдоль канала и происходит вследствие зависимост плотности жидкости от скорости. Однако характер распределения скорости поперек канала для дозвукового потока должен слабо зависеть от сжимаемости. Это объясняется тем, что, как было показано, характер распределения скоростей поперек канала определяется в основном производной скорости по нормали к стенке. Это условие следует из уравнения отсутствия вихрей, которое записывается одинаково для сжимаемой и несжимаемой жидкостей. Для двух частных случаев течения в кольцевом канале постоянной ширины и течения в клиновидном канале поперечное распределение скоростей вообще не зависит от сжимаемости. [c.98]

Соотнощение (И.1) играет здесь роль дополнительного конечного соотнощения, связывающего компоненты скоростей и Vy могут быть выражены через V и Р). Пользуясь этим соотношением, мы можем привести задачу к решению лишь одного уравнения в частных производных первого порядка с одной искомой функцией (напомним, что в общем случае мы имеем систему двух уравнений с двумя функциями), т. е., в конечном счбте, к обыкновенным дифференциальным уравнениям. Чтобы получить это единственное уравнение, напишем, например, условие отсутствия вихря, выражая и Vy через u и [c.62]

Дифференциальное уравнение (5) выражает собо11 условие отсутствия вихрей в полярных координатах. [c.51]

На внешней границе пограничного слоя вьшолняется интеграл Бернулли p/p-fi7/== onst и условия отсутствия вихрей [c.178]

Все изложенные выше примеры, анализ доступных литературных данных позволяют сделать вывод о том, что вихревые трубы использовались лишь в условиях отсутствия вторичного центробежного поля сил, накладываемого на основное, создаваемое закручивающим устройством. Поэтому отсутствуют исследования характеристик процесса энергоразделения в вихревых трубах в условиях воздействия на них вторичного поля инерционных сил. Тем не менее, очевидно, что оно определенным образом искажает обычную картину течения в камере энергоразделения вихревых труб. Такое воздействие должно сопровождаться не только изменением характеристик макроструктуры потока, но и характеристик его микроструктуры. На каждый турбулентный микро-или макровихрь в зависимости от его расположения в объеме камеры энергоразделения и собственных размеров действует своя дополнительная сила инерции, зависящая от частоты вращения ротора и радиуса от центра элемента вихря до оси. [c.379]

По условиям безотрывного течения, определяемым отсутствием вихрей на диффузорном (по вертикали) участке 2, угол раскрытия а. С 9° (рис. 31, а, б). Деление пылевоздушного потока по каналам осуществляется с помощью пыледелителя 7 (рис. 31, б) или путем придания подводящему пылепроводу 1 соответствующей конфигурации (рис. 31, 5), обеспечивающей постоянство скорости потока, а следовательно, расхода по каналам на участке /j. [c.66]

Метод конформного отображения позволяет решить задачу расчета распределения скорости на профиле при любых условиях обтекания, если известно одно распределение скорости V (5) при каких-либо определенных условиях (известных величинах Н, и aj). Напомним, что аналогичная задача была решена в 4 на основе линейной зависимости V (s) от tg aj, причем для этого требовалось знать два различных распределения скорости. Итак, пусть известна одаа функция У = 1/(5) при данных величинах и aj, и требуется определить новую функцию V (s) и угол выхода а при других величинах V, а и вообще при другом положении s задней критической точки на профиле. Отметим, что угол выхода потока aj при заданных условиях находится из уравнений неразрывности и отсутствия вихрей [c.83]

В рассматриваемом случае безвихревого течения несжимаемой жидкости поле скоростей каждый в момент времени должно удовлетворять тем же дифференциальным уравнениям отсутствия вихрей rot V=0 и неразрывности divV = 0, как и в стационарном потоке, причем зависимость скоростей от времени обусловливается только краевым условием V = V s, т), в котором время г можно рассматривать как параметр. Иначе говоря, с кинематической точки зрения неуста-новившийся безвихревой поток несжимаемой жидкости можно рассматривать квазистационарным в каждый момент времени. Условия несжимаемости жидкости и отсутствия в потоке вихрей являются здесь существенными. [c.184]

Мзложенный способ расчета представляет собой естественное обобщение одномерного или гидравлического расчета течений в каналах, производимого, по существу, в средних параметрах. Применение наряду с осредненным уравнением неразрывности (50.5) осред-ненного уравнения отсутствия вихрей (50.6) позволяет вычислить, кроме среднего значения скорости в канале, также главную часть ее изменешая поперек канала. В порядке следующего приближения можно, опираясь на результаты произведенного расчета, вычислить отброшенные члены порядка f q и разбить течение в канале на две или три отдельные струйки после этого к каждой из струек вновь применима изложенная приближенная методика расчета, если использовать дополнительно условия равенства всех функций на границах струек. [c.365]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...