Масса атомная относительная

Содержание компонентов во всех случаях, кроме специально оговоренных, дано в процентах по массе. Атомная масса приведена в относительных единицах. [c.6]

По отношению к атомной единице массы определяются атомные массы злементов, относительные молекулярные массы химических вешеств и массы ядер. Массы элементарных частиц обычно относят к массе электрона, равной ше = 9,1095 10" кг = 9,1095 10-= г = [c.308]

Ньютонова динамика может быть также успешно применена в кинетической теории газов и в небесной механике (однако, с учетом сказанного ниже). Промахи в предсказании явлений появляются когда 1) относительные скорости (и) уже не являются малыми по сравнению со скоростью света (с) или 2) когда в рассмотрение вводятся массы атомных масштабов. Так как в лабораторных условиях высокие скорости могут быть достигнуты только для очень легких частиц, то эти два условия практически совпадают. Однако мы можем разделить их для целей анализа. Действительно, они представляют 1) границу, где ньютонова динамика должна быть заменена релятивистской динамикой, и 2) границу, где классическая динамика должна быть заменена квантовой динамикой. [c.12]

Относительные атомные массы (атомные веса) на 1962 г. [c.910]

Из формул (8.1) и (8.2) следует, что относительная атомная масса и относительная молекулярная масса — величины безразмерные и выражаются в безразмерных единицах. [c.48]

Классическая теория комбинационного рассеяния, как и всякого явления, связанного с излучением и поглощением света, конечно, недостаточна. Успехи этой теории связаны с относительно большими массами атомных ядер, благодаря чему многие особенности их колебаний правильно передаются уравнениями классической механики. Однако классическая теория объясняет не все закономерности комбинационного рассеяния света. В частности, она не может объяснить соотношения между интенсивностями соответственных красных и фиолетовых сателлитов. По классической теории [c.617]

Обычно вместо массы атома водорода используют обратную ей величину, которую называют числом Авогадро N 1 - 6,02 10 г Тогда, чтобы найти массу других атомов или молекул, нужно разделить их относительную атомную или молекулярную массу на число Авогадро. А число молекул N (или атомов, если вещество состоит не из молекул, а из атомов), содержащихся в М граммах вещества, выражается через число Авогадро так N = (М/р)ЛГд. Отсюда видно, что ЛАд есть число частиц, содержащихся в одном моле, т.е. в количестве вещества, масса которого М (в граммах —поскольку число Авогадро имеет размерность г Ъ численно равна его относительной молекулярной массе ц. [c.34]

Будем называть спином момент импульса частицы относительно ее центра масс. Прецессия вектора момента импульса в магнитном поле представляет собой интересную задачу, имеющую важное значение для атомной физики, для физики твердого тела, для химии, биологии и геологии. [c.261]

Легко предсказать свойства нейтрино. В соответствии с законом сохранения электрического заряда и с тем, что нейтрино че ионизует атомов среды, через которую оно пролетает, заряд нейтрино должен быть равен нулю. Масса нейтрино тоже должна быть равна нулю (или во всяком случае много меньше массы электрона — см. п.З этого параграфа). Это связано с тем, что нейтрино уносит большую часть энергии р-распада. Из отсутствия ионизации следует также равенство нулю или чрезвычайная малость магнитного момента нейтрино. Спин нейтрино должен быть полуцелым. Это связано с тем, что характер спина (целый или полуцелый) атомного ядра определяется, как было показано в 4, массовым числом А. В процессе р-распада А не меняется и, следовательно, характер спина ядра должен сохраняться. Вместе с тем вылетающий в результате р-распада электрон уносит с собой спин /г/2, что должно привести к изменению характера спина ядра. Противоречие устраняется, если приписать нейтрино полуцелый спин. Теоретический расчет формы р-спектра, сделанный в разных предположениях относительно значения спина нейтрино, показал, что его спин должен быть равен h /2. Проведенное рассуждение одинаково справедливо как для р--распада, так и для р+-распада. [c.144]

Так же как и относительная атомная масса, относительная молекулярная масса — величина безразмерная. Размер ее зависит от состава молекулы и определяется по формуле [c.206]

Ранее эта величина называлась атомным весом. Однако такое наименование неточно выражает смысл, который вкладывается в понятие относительная атомная масса . Происхождение термина атомный вес исторически объясняется тем, что раньше масса и вес отождествлялись. Аналогичное замечание должно быть отнесено и к понятию относительная молекулярная масса . [c.206]

Относительный дефект массы В, — величина, равная отношению дефекта массы к атомной единице массы [c.238]

Так как относительные атомные массы А, изотопов оказываются почти целочисленными, то разность А — А есть положительная пли отрицательная правильная дробь, значительно меньшая /г- [c.238]

В табл. 2.3 представлены рассчитанные по указанным формулам и экспериментальные данные для о, уд.п а В, а также Тал-Приведенные данные показывают, что для сравнительно тяжелых атомов экспериментальные и теоретические значения Ro, f/удл и В различаются очень мало. Различие между расчетом и экспериментом растет с уменьшением атомного номера элементов и объясняется пренебрежением кинетической энергией нулевых колебаний, вклад которой относительно больше для атомов малой массы. Другой важный вывод низкие значения энергии связи (удельные полные энергии кристаллов) объясняют низкие температуры плавления кристаллов инертных газов. [c.24]

Вторым, и значительно более мощным, источником энергии является гравитационное сжатие звезды. Масштаб высвобождаемой при сжатии гравитационной энергии можно оценить, сравнив удельную энергию связи нуклона в атомном ядре с энергией связи нуклона в гравитационном поле. Максимально возможная гравитационная энергия связи нуклона, как показывается в общей теории относительности, равняется его энергии покоя. Именно такой будет энергия связи у нуклона, находящегося на поверхности звезды, радиус которой равняется ее гравитационному радиусу Меньшей, но все еще намного превышающей ядерную будет энергия связи нуклона, находящегося на поверхности нейтронной звезды. Например, если масса последней равняется массе Солнца, то гравитационная энергия связи находящегося на ее поверхности нуклона дается формулой [c.616]

Из формулы (3-31) видно, что скорость звука в газе зависит только от температуры, относительной молекулярной массы и показателя адиабаты, который для идеального газа определяется его атомностью, [c.52]

Аналогичное выражение можно получить и для вторичной ионизации, приняв первую ионизацию за основное состояние и т. д. При многократной ионизации относительная атомная масса [c.402]

Вместе с изменением относительной атомной массы изменяется и газовая постоянная плазмы [c.402]

Зависимость относительной атомной массы и га зовой постоянной плазмы от температуры н давления показана на рис. 1 8. [c.402]

Этот знаменитый результат Эйнштейна представляет собой одно из наиболее важных открытий теоретической физики. В ньютоновой физике кинетическая энергия частицы фигурировала в виде ти /2 это означало, что масса приобретает энергию только при движении. Новое уравнение (9.5.13) ставит рядом с ньютоновым членом огромную величину тс демонстрируя тем самым, что масса является носителем громадного количества энергии, связанной лишь с фактом самого суш,ествования этой массы. По сравнению с ней обычная кинетическая энергия в большинстве случаев пренебрежимо мала. В связи с тем что различные формы энергии могут довольно легко переходить одна в другую, на горизонтах науки появилась возможность перевода и этой новой формы энергии в другие формы. Успех в деле создания атомной бомбы трагически подтвердил этот вывод теории относительности. [c.359]

Погрешность определения абсолютных значений масс электрона и атомных частиц (в килограммах или граммах) выше, чем погрешность определения относительных масс (в атомных единицах массы), так как ограничена погрешностью определения числа Авогадро, [c.347]

В Периодической системе Д. И. Менделеева углерод расположен в IV группе элементов. Порядковый номер углерода 6. Углерод состоит из двух стабильных изотопов с массовыми числами 12 (98,892%) и 13 (1,108%). Относительная атомная масса природного углерода 12,01115 0,00005. [c.9]

Материал Относительная атомная масса Плотность, г/см Замедляющая способность, см-1 Относительное- замедление [c.227]

В 1916 г. А. Зоммерфельд, работая над воровской атомной моделью, ввел новый способ квантования электронных систем с помощью двух переменных ( главного и побочного квантовых чисел) и получил для движения электронов необходимые эллиптические орбиты. Благодаря уточнению модели атома Бора были объяснены некоторые спектроскопические данные. Далее Бор в духе классической механики принял массу движущегося электрона постоянной. Зоммерфельд же учел поправки, которые требовала теория относительности, и ввел в теорию Бора релятивистскую массу электрона, заметно меняющуюся в зависимости от изменения громадной скорости электрона, движущегося внутри атома. В результате этого стало ясно, что электронная орбита движется в данной плоскости вокруг фокуса, занятого ядром, т. е. она приобрела вид розетки. Теперь Зоммерфельд смог объяснить тонкую структуру не одного только спектра водорода, но и спектра рентгеновских лучей. Тем самым при построении атомной модели стали учитывать и теорию относительности Эйнштейна. Однако и это новое видоизменение теории Бора, развитое Зоммерфельдом, не давало возможности охватить все опытно наблюдаемые спектральные линии, а модели, содержащие три и более тел (например, гелия), она не в силах была точно рассчитывать. Здесь все время сохранялось противоречие теории фактам, как бы ни усложнялось классическое в своей основе представление об электронной орбите. Только квантовая механика позднее разрешила это противоречие, отказавшись в принципе от классических представлений об электроне как миниатюрном шарике и о точной орбите его движения. [c.454]

Для массовых долей а и Ь компонентов с относительными атомными массами Ai и At и их молярных долей а и Р справедливы соотношения [c.77]

Среди sd-элементов металлы группы щ<ика (кадмий, ртуть) характеризуются высокими значениями давления насыщениогр пара, возрастающими вместе с ростом легкоплавкости и атомной массы. Цинк относительно малопластичен, ps-металлы группы алюминия (галлий, индий, таллий) имеют высокую пластичность, низкую температуру плавления, малую прочность. От галлия к таллию тем-перат а плавления повышается, а температура кипения понижается. Все эти металлы имеют сравнительно малую теплоту образования окислов. [c.196]

Ранее эти величииы назывались соответственно атомным весом и молекулярным весом. Однако такие наименования неточно выражают смысл, который вкладывается в понятия относительная молекулярная масса и относительная атомная масса Происхождение терминов молекулярный вес и атомный вес исторически объясняется тем, что раньше масса и вес отождествлялись. [c.48]

Для смеси газов понятие молекулярной массы является условным. Напомним, что молекулярная (атомная) масса есть относительное число, показывающее, во сколько раз масса молекулы (атома) данного вещества больще 1/12 массы атома углерода. Так как в смеси газов имеются молекулы с разными массами, то, естественно, для смеси нельзя указать единственного истинного значения молекулярной массы. Поэтому для характеристики смеси вводится понятие кажущейся моле (к у-лярной массы. [c.30]

Выясним условия неустойчивости атомных ядер относительно деления. Допустим, что ядро делится на две части с массовыми числами kA и [ — k) А и массами М = М kA, kZ) vi М = = М [(1 — k) А, (1 — k) Z], Поскольку нуклоны в ядре распределены равномерно, то можно считать, что и заряд ядра между осколками распределяется так же, как и массовое число, т, е. и чаряды осколков составляют kZ н (1 — k) Z. [c.294]

По указанной причине длительное время экспериментально не обнаруживалось резонансное поглощение у-квантов в газах. Однако в кристаллах оно было открыто Мёссбауэром в 1958 г. Дело в том, что атом, входящий в состав кристалла, жестко связан со всеми атомами макроскопического объема вещества, и импульс поглощаемого фотона передается не одиночному атому, а всему кристаллу в целом. Вследствие огромной (в атомных масштабах) массы кристалла импульс отдачи пренебрежимо мал, и линии испускания и поглощения практически не смещены друг относительно друга. [c.659]

Развивая идеи Бойля, А. Лавуазье устанавливает, что воздух — один из основных первичных элементов — не является простым телом, а представляет собой смесь газов. Стремление считать все тела природы состоящими из трех или четырех элементов происходит от предрассудка, перешедгпего к нам от греческих философов ,— пишет он [45]. В трудах английского химика Д. Дальтона атомистическая теория получила значительное развитие. Дальтон дал четкое определение атомного веса элемента как отношения массы атома данного элемента к массе атома водорода, как наиболее легкого элемента. (В настоящее время относительной молекулярной или атомной массой вещества называют отношение массы молекулы или атома данного вещества к /12 массы атома уг лерода С.) Высоко оценивал это предложение Дальтона Д. И. Менделеев Благодаря геиию Лавуазье и Дальтона человечество узнало в невидимом планетном мире химических сочетаний простые законы того же порядка, каков указан Коперником и Кеплером в видимом планетном мире [46]. В 1803 г. Дальтон открыл закон простых кратных отношений, согласно которому различные элементы могут соединяться друг с другом в соотношениях 1 1, 1 2 и т. п. На основании этого он составил первую в истории науки таблицу относительных атомных масс элементов. Ошибочно считая все газы одноатомными, Дальтон приписывал, цапример, воде химическую формулу ОН, аммиаку — NH. [c.64]

Резерфорд обнаружил nopa3HTejn>Hbm факт — некоторые а-частицы рассеивапись назад. Это казалось невозможным, если учитывать их массу и скорость движения. Но факт есть факт, и объяснение рассеяния в обратном направлении могло быть только одно внутри атомов есть крохотный тяжелый центр, несущий поло кительный заряд. В науке впервые появилось понятие атомного ядра. В результате расчетов Резерфорд получил, что размеры ядра составляют всего 10 10 см. Он предложил планетарную модель атома (рис. 47), в которой вокруг положительно заряженного ядра на относительно больших расстояниях двиасутся электроны. [c.162]

Из равенства (9.2) следует, что относительная атомная масса — величина безразмерная и выражается в относительны х едишцах. [c.206]

Относительные атомные масси химических элементов приведены в Периодической системе элеменгоо Д. И. Менделеева. [c.206]

Равномерная прецессия заряженного тела, находящегося в магнитном поле, постоянно встречается в атомной физике. Обычно она известна как прецессия Лармора. Следует заметить, что мы не требовали, чтобы рассматриваемое тело было твердым, так как уравнение (1.24) справедливо для тела любой природы, а интеграл (5.75) является кинетическим моментом относительно какой-либо точки произвольной системы, центр масс которой находится в покое. Поэтому вектор кинетического момента любой системы заряженных частиц, находящихся в однородном магнитном поле, будет прецессиррвать согласно формуле (5.78). Единственным существенным требованием здесь является то, что все эти частицы должны иметь одинаковое отнощение заряда к массе ). [c.201]

Известно, что чем меньше радиус частицы, тем выше химический потенциал ее атомов и, следовательно, выше растворимость, подчиняющаяся уравнению Томсона—Фрейндлиха [104 ]. Однако этот эффект, обусловленный свободной энергией на поверхности раздела, имеет значение только для тел с большой удельной поверхностью. Расчет по указанному уравнению для типичного материала с. атомной массой 50, плотностью 10 г/см и свободной поверхностной энергией 5 <10 Дж/см показывает, что влияние размера частиц на растворимость начинает существенно проявляться только при радиусах кривизны менее 5 А. Сказанное полностью относится к растворению микровыступов на поверхности металла преимущественное растворение их относительно гладкой поверхности возможно только в случае очень острых микронеровностей, радиус закругления которых не превышает 5 А. Очевидно, в общий баланс гетерогенной реакции такие субмикровыступы не внесут заметного вклада, так как растворятся в первую очередь при очень малом материальном выходе. [c.171]

Расщепление ядра атома лития (Кирхнер, 1933 г.). Если ядро атома водорода (протон, масса Шр) со скоростью Vp попадает в ядро (литий, атомный вес 7), то последнее расщепляется на две альфа-частицы (масса гпа = 4шр), которые разлетаются почти (но не точно) в диаметрально противоположных направлениях. Для случая, когда альфа-частицы разлетаются с равными скоростями симметрично относительно направления удара , вычислить угол 2(р их разлета. При этом нужно принять во внимание, что, кроме кинетической энергии Ер протона, в рассматриваемом случае фигурирует еще энергия W, освобождающаяся при расщеплении и определяемая дефектом массы, причем W гораздо больше, чем Ер. Эта энергия W также передается альфа-частицам. В окончательные формулы для os (р входят, кроме масс Шр и ш , кинетическая энергия протона Ер и энергия W. [c.318]

Р1ейтроны не имеют заряда и поэтому взаимодействуют не- посредственно с ядрами атомов мишени. Энергия, потерянная нейтроном при столкновении, переходит к ядру. Ядро атома, увлекая часть своих электронов, двигается через вещество мишени и, являясь высокоэнергетичным ионом, производит ионн- зацию и смещение новых атомов. Ионизация более вероятна для атомов, обладающих высокой энергией. По мере замедления смещенного атома (за счет затрат энергии на ионизацию) увеличивается вероятность другого типа столкновения — упругого, при котором энергия затрачивается на смещение атомов вещества. Когда энергия движущегося атома, выраженная в килоэлектронвольтах, численно становится меньше, чем его относительная атомная масса, то практически ионизация прекращается и вся энергия тратится на упругие столкновения. Граничная энергия, при которой прекращается изонизация и начинается выбивание атомов, называется энергией ионизации. [c.87]

В модели Кинчина и Пиза для упрощения вводится предположение о наличии резкого порога Ei, при котором прекращается ионизация и наступает область упругих столкновений. При бомбардировке веществ со средними и большими относительными атомными массами в большинстве случаев выбитые атомы обладают энергией, значительно меньшей Ei, и, следовательно, природа порога ионизации не имеет значения. Однако для легких элементов бомбардировка нейтронами деления приводит к образованию большого числа выбитых атомов с энергией, превышающей Ei, и, следовательно, выбору этого параметра необходимо уделить больше внимания. Применение каскадной теории к столкновениям, когда вторично выбитые атомы также достигают области ионизации, оказывается более сложным, и до сих пор для них не проведено достаточно точных расчетов. Однако в большинстве рассматриваемых случаев упругие столкновения, производимые первично выбитыми атомами с энергией выше Ег, очень слабо экранируются и приводят главным образом к образованию вторично выбитых атомов, обладающих значительно меньшей энергией, чем первичные атомы. Предполагается, что энергия вторично выбитых атомов меньше Ей обшее число смещенных атомов становится пропорциональным той части энергии первично выбитого атома, которая расходуется на упругие столкновения эта величина в дальнейшем обозначается G(E) (рис. 2.10). Таким образом, уравнения (2.3) и (2.4) принимают вид [c.88]

Ксенон Хе—газ, атомная масса 131,3 плотность 5,851 г/л относительная к воздуху масса 4,51. Ксенон относится к числу недеятельных газов, т. е. газов, не вступающих в соединение с другими веществами. Благодаря этому свойству он используется в качестве панолняющего инертного газа в электровакуумной технике. По ГОСТ 10219—77 выпускается ксепоп высокой чистоты с содержанием Хе не менее 99,9% и чистый — 99,4 /о. Поставляется в баллонах по ГОСТ 949—73 малой емкости под давлением 50 кгс/см , окрашенных в оранжевый цвет. [c.428]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...