Прецессия спина

Прецессия спина в постоянном магнитном поле [c.261]

Для определения магнитного момента антипротона было использовано явление прецессии спина во внешнем магнитном поле. Как известно, при помещении частицы со спином, отличным [c.626]

Прецессия спина. Уравнение Шредингера с гамильтонианом (38.4), зависящее от времени, при В = (О, О, имеет вид [c.221]

Здесь со — еН тс — частота ларморовской прецессии спина мюона. Внутр. магн. поля изменяют характер зависимости P(t). Если эти поля направлены случайным образом, слабо меняются за время жизни мюона Ац и валы по сравнению с Я, то [c.227]

На рис. 3 показана т. и. двухчастотная прецессия спина мюона в кварце [c.228]

Рис. 3. Двухчастотная прецессия спина мюона в плавленном

На импульсных пучках мюонов выполняются также стробоскопия, эксперименты и эксперименты в скрещенных магн. полях (Hjl а ,и Н Ц о ). Стробоскопия, способ основан на поиске резонанса в зависимости интегрального счёта позитронов от внеш. магн. поля. Резонанс наблюдается при совпадении частоты ларморов-ской прецессии спина мюона с частотой следования пачек мюонов. Эксперименты в скрещенных полях но- [c.228]

Существование асимметрии вылета позитронов относительна спина М. в р" " — е+-распаде позволяет по измерениям угл. распределения электронов определить поляризацию М., и её изменение со временем, происходящее, наир., в результате прецессии спина М. во внеш. [c.232]

После снятия импульса регистрирующий прибор запишет ослабевающий сигнал ядерной индукции, обусловленный свободной прецессией спинов, амплитуда сигнала убывает во времени по экспоненциальному закону со скоростью, определяемой временем спин-спиновой релаксации Гг. Ган заметил, что при наложении двух последовательных интенсивных импульсов, разделенных промежутком времени /о, кроме двух сигналов, отделенных друг от друга интервалом /о, прибор регистрирует третий сигнал, возникающий через промежуток времени 0 после второго импульса (рис. 4). Этот [c.271]

Как уже говорилось, такие спиновые волны были обнаружены на опыте [115]. Это было сделано при исследовании прохождения циклотронных электромагнитных волн через тонкие пленки натрия и калия. В условиях, когда 0) = 2рЯ/л, т. е. частота падающего поля совпадает с частотой прецессии спинов, возникает парамагнитный резонанс. Это сказывается в виде появления максимума прозрачности пленки. [c.246]

Далее заменим общее нелинейное уравнение (1.7.2) на линеаризованное (векторное) уравнение прецессии спина [c.53]

Уравнения (6.4.24) — (6.4.29) суть точные определяющие уравнения для термоупругих непроводящих материалов, намагниченных до насыщения. Здесь следует отметить, во-первых, то, что, как видно в результате преобразований, множитель Лагранжа не вошел в выражение для t, а его вклад в был отброшен, так как он дает равное нулю слагаемое при подстановке в уравнение прецессии спина (6.2.40). Далее необходимо отметить, что условие намагниченности материала до насыщения (6.2.43) удовлетворяется тождественно. Действительно, из симметрии М и определяющего уравнения (6.4.47) следует, что [c.354]

В уравнении прецессии спина имеют по меньшей мере второй порядок малости. [c.362]

В последнем выражении без потери общности мы заменили В на Н и соответственно будем называть эффективным магнитным полем полученную суммарную (термодинамически обратимую) полевую величину, которая в отсутствие диссипации характеризует скорость прецессии спина, определяемую по [c.369]

Уравнение прецессии спина [c.374]

Следовательно, уравнение (6.6.2) удовлетворяется тождественно, так как все его члены равны нулю. Остается удовлетворить уравнению прецессии спина (6.6.5) в стационарной форме, т. е. уравнению [c.376]

Уравнение прецессии спина (6.13.4) в покомпонентной записи имеет вид [c.410]

Рассмотрим вначале постоянное во времени поле Н — Но- Если угловую частоту вращающейся системы координат выбрать равной (О —уНо, то эффективное поле Не будет равно нулю. В этой системе координат дМ /д1= 0, и вектор магнитного момента оказывается неподвижным. Следовательно, по отношению к лабораторной системе координат он прецессирует с угловой частотой соо== —уНо, которая называется ларморовской частотой прецессии спина во внешнем поле Но. Величина Но всегда положительна, а у может быть как положительным, так и отри- [c.24]

Установлено, что для малых времен корреляции Тс, значительна меньших периода ларморовской прецессии спинов, спектральные плотности, а следовательно и обратные значения времен релаксации, пропорциональны Тс. Кроме того, если предположить, что уравнение диффузии правильно описывает случайные движения молекул, то т а также пропорциональны обратной величине коэффициента самодиффузии или, по формуле Стокса, отношению т]/Г, где т]— макроскопическая вяз--кость, а Г — температура. [c.302]

Проекция вектора спина на ось Z неизменна по времени, а его проекция на плоскость XY вращается вокруг оси Z с угловой скоростью lE/fi = = eBJm и приводит к прецессии спина вокруг направления индукции магнитного поля, что совпадает с выводами из классической теории движения магнитного момента в магнитном поле, если при этом учесть числовое значение гиромагнитного отношения для спина. [c.222]

Прецессия спина. Формула (49.19) показывает, что Z-проекция спина осциллирует с частотой 2 1 между положительным и отрицательным направлениями. Из (49.20) и (49.21) следует, что в плоскости XY проекция спина вращается вокруг оси Z с частотой lEjh и модулируется по [c.261]

Изменить прецессию спинов и моментов нуклонов можно либо действуя эл.-магн, полем на связанные с ними магн. моменты, либо изменяя ориентацию магн. моментов за счет передачи нуклонам энергии иионного поля. В первом случае используется гл. обр. неупругое рассеяние электронов на ядрах (е, е ), во втором реакция неупругого рассеяния протонов р, р ) с энергией 100—200 МаВ. Когда пион поглощается нуклоном, он изменяет ориентацию его спина. Т. к. каждый нуклон окружён пнонным полем, то бомбардиругонцга нуклон также может вызвать спиновые колебания. [c.457]

Наложение поперечного маги, поля (напр., вдоль оси ох) приводит к ларморовой прецессии спина и уменьшению р в дополнение к его понижению вследствие рекомбинации ориентиров, электронов и их спиновой релаксации. Вращение 5 в поперечном магн. поле Н приводит к уменьшению р по закону [c.438]

О. имеют ряд аналогов в др, областях физики, прежде всего в механике. По существу это биения в систсдме слабосвязанных осцилляторов, наир, маятников. Колебания одного маятника соответствуют распространению частицы А, колебания другого — распространению частицы В. Связь между осцилляторами эквивалентна взаимодействию, переводящему А в В. Периодич. передача колебаний от одного маятника другому и есть аналог О. Осцилляции аналогичны та-ки.ч явлениям, как вращение плоскости поляризации света в оптически активных средах, прецессия спина частиц в магн. поле и др. [c.484]

Импульсные методы получили распространение в ЯМР, ЯКР и отчасти в ЭПР. При этом вещество подвергается действию короткого мощного радиочастотного импульса, переводящего систему частиц в когерентное нестационарное квантовое состояние, являющееся суперпозицией состояний ) II / ). Возникающее при этом движение ансамбля частиц (в случае магн. резонанса — когерентная прецессия спинов вокруг постоянного магн. поля) генерирует в датчике сигнал свободной индукции Взаимодействие частиц друг с другом и с раз л. полями приводит к потере когерентности и затуханию Р(Ь) с характерным временем поперечной релаксации Т2. Ф-ция Р(%) содержит полную информацию о спектре поглощения и связана с ним преобразованием Фурье. Применение двух и более последоват. импульсов позволяет частично компенсировать потерю когерентности (см. Спиновое эхо), ч.то повышает чувствительность и разрешающую способность метода. [c.235]

Классическое описание. С. в. допускают наглядную классич. интерпретацию рассмотрш цепочку атомов, расстояние между к-рыми а, в маги, поле Н. Если волновой вектор к = О, то все спины синфаано прецессируют вокруг Н с частотой Юд (однородная прецессия). При к 0 прецессия спинов неоднородна — разные спины повёрнуты на разные углы, разность углов поворота равна к (рис. 1). Частота [c.637]

Второе из этих выражений показывает, что магнитная анизотропия не влияет на прецессию спина, если соответствующая магнитокристаллическая энергия берется только во втором порядке по а. Следовательно, для этого случая рассмотрим следующий член в разложении (6.4.47). Вследствие инвариантности относительно обращения времени 5 энергия должна быть четной функцией компонент л, поэтому следующий член будет четвертого порядка по а. В общей форме он имеет вид [c.364]

Это уравнение можно было бы назвать уравнением Ланжевена для прецессии спина. Но как хорошо известно в теории броуновского движения, случайная сила, действующая на броуновскую частицу, необходимо приводит к появлению в уравнении движения силы трения — факт, выражающий очень общий закон природы (чтобы с ним ознакомиться,. обратитесь к флук-туационно-диссипативной теореме). Возможное выражение для члена с трением для уравнения (6.5.16) было предложено Гильбертом [Gilbert, 1956]. Этот член имеет тот же вид, что и R, т. е. уравнение (6.5.16) заменяется уравнением [c.371]

Существование /-взаимодействия также может проявиться в сигнале свободной прецессии в виде биений. Предположим, например, что спины I ж 8 разного сорта, так что б= у1—> Уs,IHi > /, где частота радиочастотного поля равна частоте со1= —ухН прецессии спинов I, Допустим также, что / > ухАН и (для простоты) 8 = У2. 90°-импульс частоты СО/ не действует на спины iS, а спины I после окончания действия импульса будут прецессировать с двумя частотами ( 1+ 2/, которые соответствуют двум возможным ориентациям спина iS. При этом сигнал будет иметь амплитуду [c.455]

Для определения магнитного момента антипротона было использовано явление прецессии спина во внешнем магнитном поле. Как известно, при помещении частицы со спином, отличным от нуля, во внешнее магнитное поле Н благодаря взаимодействию магнитного момента частицы с полем возникает прецессия спина вокруг направления поля с ларморовс-кой частотой [c.117]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...