Газ идеальный классический

Теперь сравним выражение (6.64) для теплоемкости электронного газа с классическим результатом для идеального газа = [c.182]

Идеальный газ — теоретическая модель газа, в которой не учитывается взаимодействие частиц газа (средняя кинетическая энергия частиц много больше энергии их взаимодействия). Различают классический л квантовый идеальный газ. Свойства классического идеального газа описываются законами классической физики — уравнением Клапейрона — Менделеева и его частными случаями законами Бойля — Мариетта и Гей-Люссака. Частицы классического идеального газа распределены по энергиям согласно распределению Больцмана. [c.201]

Закон равнораспределения энергии по степеням свободы можно сформулировать не для энергии одного моля газа, а для средней энергии одной молекулы. Каждая вращательная и поступательная степень свободы вносит в среднюю энергию молекулы вклад 7У2, а каждая колебательная степень свободы — вклад Т. Преимущество такой формулировки заключается в том, что ее можно применить не только к идеальному классическому газу, состоящему из молекул, но и к отдельным, не взаимодействующим друг с другом объектам со сложной внутренней структурой, рассматривая каждый такой объект как молекулу. Например, в 52 мы воспользуемся таким приемом для классического рассмотрения светового излучения, а в 53 мы применим его для классического рассмотрения теплоемкости кристаллов. [c.214]

Таким образом, даже при температуре абсолютного нуля давление электронного газа отлично от нуля и, более того, весьма велико по сравнению с давлением идеального классического газа при комнатных температурах Р = NT/V. Подстановка численных значений N /V 0 — 10 )см в формулу (57.9) дает Ро (10" — 10 ) атм. Это обстоятельство является, разумеется, следствием того, что электроны не находятся в покое даже при Г= 0. [c.279]

Перенос электрического заряда в металлах осуществляется в основном валентными электронами. Основываясь на модели свободных электронов, где валентные электроны не взаимодействуют ни между собой, ни с ионами решетки, а представляют идеальный газ, подчиняющийся классической статистике, теория Друде—Лоренца дает аналитическое выражение закона Ома в виде / = е ЫтЕ) т. [c.293]

Рабочим телом тепловой машины является идеальный классический газ с постоянной теплоемкостью С . Машина совершает работу по следующему квазистатическому циклу ) [c.35]

Рассмотрим идеальный классический газ с постоянными теплоемкостями напомним, что для такой системы [c.42]

Показать, что идеальный классический газ с постоянными теплоемкостями (определенный в задаче 1.9) не может существовать сколь угодно близко к температуре абсолютного нуля, даже если третий закон берется в слабой форме, приведенной в задаче 1.24. Показать, что поведение идеального квантового газа (определенного в задаче 1.9) не противоречит третьему закону, даже если он взят в сильной форме, приведенной в задаче [c.45]

Рассмотрим идеальный классический газ. Полученный в задаче 1.9 результат Ср — = Л не будет вьшолняться вблизи точки Т = О, так как из задачи 1.24 мы имеем Ср - 0, С - 0. Если pv = gU (идеальный квантовый газ), то, согласно задаче 1.24, [c.45]

ГЛАВА 4 Идеальный классический газ многоатомных молекул [c.119]

В задачах 4.9 и 4.10 мы рассчитали некоторые термодинамические свойства идеального классического газа многоатомных молекул, исходя из формул статистической механики, основанных на простых молекулярных моделях. В этих формулах мы использовали константы, полученные с помощью экспериментальных спектроскопических данных, и сравнили расчетные значения со [c.154]

Здесь мы опять пришли к результатам задачи 3.12 для идеального классического газа при з = 1/3 и з = 2 соответственно. Таким образом, термодинамические свойства ультрарелятивистского фер-ми-газа весьма похожи на термодинамические свойства излучения абсолютно черного тела. Важное отличие, однако, заключается в том, что во втором случае а = 0. Теорию можно развить далее, находя выражения для других величин 1).] [c.160]

Исходя из общего результата предыдущей задачи, показать, что флуктуации внутренней энергии и объема идеального классического газа с фиксированным внешним давлением, находящегося в контакте с термостатом при температуре Т, удовлетворяют соотношениям [c.528]

Для энтропии iSo на единицу объема идеального классического газа имеем (см. задачу 1.23 о, А = пк ж g — V3) [c.604]

Определяя равновесное распределение как распределение, соответствующее максимуму величины 1п W (Nh) (задача 27.5) для заданных значений W и полной энергии Е, найти это равновесное распределение, а также связь между соответствующей вероятностью и Я-функцией Больцмана для идеального классического газа. [Указание См. задачу 2.11.] [c.605]

Для численной оценки этой величины положим Ср = 1 1 (модель идеального классического газа из двухатомных молекул без учета их колебаний), т 29/iVo> где iVo = 6 I0 е = кТ, где к = 1,38 10 эрг/град. Тогда получим оценку [c.199]

В этйх условиях, при не слишком низких температурах, Не в растворе можно рассматривать как идеальный одноатомный газ, подчиняющийся классической статистике Больцмана. При этом легко рассчитываются все термодинамические функции (энтропия, теплоемкость, нормальная плотность и др.)— в основном как добавки, обусловленные примесными возбуждениями, к соответствующим функциям чистого гелия II. Так, например, энтропия и теплоемкость, согласно вычислениям И. Я. Померанчука, выражаются формулами [c.699]

Чем больше амплитуда ударной волны, тем ббльшую роль играют тепловые составляющие давления и энергии. При очень высоких давлениях порядка сотен миллионов атмосфер и выше, роль упругих составляющих становится малой, и вещество ведет себя практически как идеальный газ (идеальный в смысле отсутствия взаимодействия между частицами). Соответственно и ударная адиабата в этих условиях в принципе не отличается от ударной адиабаты идеального газа (с учетом процессов ионизации см. гл. III), т. е. и для твердого тела существует предельное сжатие в ударной волне. В пределе р оо температура также стремится к бесконечности, атомы полностью иониззтотся, и вещество превращается в идеальный, классический электронно-ядерный газ с показателем адиабаты у = Чз, которому соответствует предельное сжатие, равное 4 (если отвлечься от эффектов, связанных с излучением см. гл. III). [c.552]

Заметим, что входящая в аналогичные адиабатические законы для идеального классического газа величина у — отношение постоянных теплоемкостей — заменяется здесь величиной 1 -г Е, как и следовало ожидать па оспованпп задачи 1.9, п. е . [c.28]

Следовательно, элементарная работа, совершаемая идеальным классическим газом при политроппом процессе, равна [c.29]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...