Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Газ идеальный классический

Теперь сравним выражение (6.64) для теплоемкости электронного газа с классическим результатом для идеального газа =  [c.182]

Идеальный газ — теоретическая модель газа, в которой не учитывается взаимодействие частиц газа (средняя кинетическая энергия частиц много больше энергии их взаимодействия). Различают классический л квантовый идеальный газ. Свойства классического идеального газа описываются законами классической физики — уравнением Клапейрона — Менделеева и его частными случаями законами Бойля — Мариетта и Гей-Люссака. Частицы классического идеального газа распределены по энергиям согласно распределению Больцмана.  [c.201]


Закон равнораспределения энергии по степеням свободы можно сформулировать не для энергии одного моля газа, а для средней энергии одной молекулы. Каждая вращательная и поступательная степень свободы вносит в среднюю энергию молекулы вклад 7У2, а каждая колебательная степень свободы — вклад Т. Преимущество такой формулировки заключается в том, что ее можно применить не только к идеальному классическому газу, состоящему из молекул, но и к отдельным, не взаимодействующим друг с другом объектам со сложной внутренней структурой, рассматривая каждый такой объект как молекулу. Например, в 52 мы воспользуемся таким приемом для классического рассмотрения светового излучения, а в 53 мы применим его для классического рассмотрения теплоемкости кристаллов.  [c.214]

Таким образом, даже при температуре абсолютного нуля давление электронного газа отлично от нуля и, более того, весьма велико по сравнению с давлением идеального классического газа при комнатных температурах Р = NT/V. Подстановка численных значений N /V 0 — 10 )см в формулу (57.9) дает Ро (10" — 10 ) атм. Это обстоятельство является, разумеется, следствием того, что электроны не находятся в покое даже при Г= 0.  [c.279]

Перенос электрического заряда в металлах осуществляется в основном валентными электронами. Основываясь на модели свободных электронов, где валентные электроны не взаимодействуют ни между собой, ни с ионами решетки, а представляют идеальный газ, подчиняющийся классической статистике, теория Друде—Лоренца дает аналитическое выражение закона Ома в виде / = е ЫтЕ) т.  [c.293]

Рабочим телом тепловой машины является идеальный классический газ с постоянной теплоемкостью С . Машина совершает работу по следующему квазистатическому циклу )  [c.35]

Рассмотрим идеальный классический газ с постоянными теплоемкостями напомним, что для такой системы  [c.42]

Показать, что идеальный классический газ с постоянными теплоемкостями (определенный в задаче 1.9) не может существовать сколь угодно близко к температуре абсолютного нуля, даже если третий закон берется в слабой форме, приведенной в задаче 1.24. Показать, что поведение идеального квантового газа (определенного в задаче 1.9) не противоречит третьему закону, даже если он взят в сильной форме, приведенной в задаче  [c.45]

Рассмотрим идеальный классический газ. Полученный в задаче 1.9 результат Ср — = Л не будет вьшолняться вблизи точки Т = О, так как из задачи 1.24 мы имеем Ср - 0, С - 0. Если pv = gU (идеальный квантовый газ), то, согласно задаче 1.24,  [c.45]


ГЛАВА 4 Идеальный классический газ многоатомных молекул  [c.119]

В задачах 4.9 и 4.10 мы рассчитали некоторые термодинамические свойства идеального классического газа многоатомных молекул, исходя из формул статистической механики, основанных на простых молекулярных моделях. В этих формулах мы использовали константы, полученные с помощью экспериментальных спектроскопических данных, и сравнили расчетные значения со  [c.154]

Здесь мы опять пришли к результатам задачи 3.12 для идеального классического газа при з = 1/3 и з = 2 соответственно. Таким образом, термодинамические свойства ультрарелятивистского фер-ми-газа весьма похожи на термодинамические свойства излучения абсолютно черного тела. Важное отличие, однако, заключается в том, что во втором случае а = 0. Теорию можно развить далее, находя выражения для других величин 1).]  [c.160]

Исходя из общего результата предыдущей задачи, показать, что флуктуации внутренней энергии и объема идеального классического газа с фиксированным внешним давлением, находящегося в контакте с термостатом при температуре Т, удовлетворяют соотношениям  [c.528]

Для энтропии iSo на единицу объема идеального классического газа имеем (см. задачу 1.23 о, А = пк ж g — V3)  [c.604]

Определяя равновесное распределение как распределение, соответствующее максимуму величины 1п W (Nh) (задача 27.5) для заданных значений W и полной энергии Е, найти это равновесное распределение, а также связь между соответствующей вероятностью и Я-функцией Больцмана для идеального классического газа. [Указание См. задачу 2.11.]  [c.605]

Для численной оценки этой величины положим Ср = 1 1 (модель идеального классического газа из двухатомных молекул без учета их колебаний), т 29/iVo> где iVo = 6 I0 е = кТ, где к = 1,38 10 эрг/град. Тогда получим оценку  [c.199]

В этйх условиях, при не слишком низких температурах, Не в растворе можно рассматривать как идеальный одноатомный газ, подчиняющийся классической статистике Больцмана. При этом легко рассчитываются все термодинамические функции (энтропия, теплоемкость, нормальная плотность и др.)— в основном как добавки, обусловленные примесными возбуждениями, к соответствующим функциям чистого гелия II. Так, например, энтропия и теплоемкость, согласно вычислениям И. Я. Померанчука, выражаются формулами  [c.699]

Чем больше амплитуда ударной волны, тем ббльшую роль играют тепловые составляющие давления и энергии. При очень высоких давлениях порядка сотен миллионов атмосфер и выше, роль упругих составляющих становится малой, и вещество ведет себя практически как идеальный газ (идеальный в смысле отсутствия взаимодействия между частицами). Соответственно и ударная адиабата в этих условиях в принципе не отличается от ударной адиабаты идеального газа (с учетом процессов ионизации см. гл. III), т. е. и для твердого тела существует предельное сжатие в ударной волне. В пределе р оо температура также стремится к бесконечности, атомы полностью иониззтотся, и вещество превращается в идеальный, классический электронно-ядерный газ с показателем адиабаты у = Чз, которому соответствует предельное сжатие, равное 4 (если отвлечься от эффектов, связанных с излучением см. гл. III).  [c.552]

Заметим, что входящая в аналогичные адиабатические законы для идеального классического газа величина у — отношение постоянных теплоемкостей — заменяется здесь величиной 1 -г Е, как и следовало ожидать па оспованпп задачи 1.9, п. е .  [c.28]

Следовательно, элементарная работа, совершаемая идеальным классическим газом при политроппом процессе, равна  [c.29]


Смотреть страницы где упоминается термин Газ идеальный классический : [c.219]    [c.96]    [c.322]    [c.79]    [c.20]    [c.20]    [c.20]    [c.22]    [c.28]    [c.31]    [c.33]    [c.119]    [c.147]    [c.298]    [c.247]    [c.73]    [c.74]    [c.122]   
Задачи по термодинамике и статистической физике (1974) -- [ c.5 , c.9 , c.9 , c.10 , c.26 ]



ПОИСК



ВИХРЕВЫЕ ЗАДАЧИ КЛАССИЧЕСКОЙ ГИДРОДИНАМИКИ 4 о В. В. Козлов. О стохастизации плоскопараллельных течений идеальной жидкости

Газ идеальный п неидеальный классический

Газ классический

Идеальные релятивистские классический и квантовый газы Ландсберг)

Идеальный газ, групповой интегра классический в микроканоннческом ансамбле

Идеальный классический газ многоатомных молекул Вормалд)

Классическая одномерная теория идеального нереагирующего газа

Классические идеальные системы

Классический одноатомный идеальный газ

Применение классической статистики к идеальному одноатомному газу

Применение классической статистики к идеальному одпоатомному газу

Распределение Максвелла—Больцмана для идеального классического газа

Статистика Больцмана. Идеальный классический газ

Статистический интеграл для идеального классического газа Общая структура ZKJl для неидеальных систем

Статистический интеграл для идеального классического газа Общая структура Zw для неидеальных систем

Флуктуации внутренней энергия и объема классического идеального газа



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте