Скорость жидкости динамическая

Число Эйлера Еп = / о/ршо представляет собой удвоенное отношение давления жидкости ро к динамическому давлению рШо/2, обусловленное конечной величиной скорости жидкости. [c.369]

Никурадзе в результате своих опытов установил следующее соотношение между скоростью жидкости на оси трубы, средней по сечению трубы скоростью, и динамической скоростью [c.429]

Здесь X, у — координаты, направленные вдоль поверхности, обтекаемой жидкостью, и по нормали к ней р, Я, Ср, р, — плотность, теплопроводность, удельная теплоемкость и динамическая вязкость жидкости Ят, Рт — коэффициенты тур- булентного переноса теплоты и количества движения Т — осредненная во времени температура и, у — проекции вектора осредненной во времени скорости потока на координатные оси х я у соответственно и — скорость жидкости за пределами пограничного слоя. [c.67]

Скорость увеличения объема пузырька при 7 i , в общем случае лимитируется сопротивлением расталкиваемой жидкости (динамические эффекты) и интенсивностью испарения жидкости на меж-фазной поверхности (энергетические эффекты). В свою очередь динамические эффекты обусловлены инерцией жидкости и ее вязкостью, а энергетические — условиями подвода тепла к межфазной поверхности и кинетикой процесса испарения. Все перечисленные эффекты действуют при росте парового пузыря одновременно, однако в практически важных задачах лишь некоторые или даже один из них могут стать преобладающими. Поэтому удобно рассмотреть четыре предельные схемы роста парового пузырька, каждая из которых соответствует лишь одному из упомянутых физических эффектов [c.246]

Если не пренебрегать различием скорости границы пузыря и скорости жидкости у границы, то скорость роста пузыря согласно инерционной динамической схеме выражается формулой [c.249]

Величина имеющая размерность скорости и определяемая трением на стенке и плотностью жидкости, обычно называется динамической скоростью, а 1 , имеющая размерность длины,— динамической длиной. Заметим, что число Re, основанное на динамической скорости и динамической длине, всегда равно единице [c.272]

Действительная ширина водослива 433 Деление потока 205 Депрессионная воронка 556 Деформационное движение 78 Диаметр гидравлический 167 Диафрагма 194 Динамика жидкости 9 Динамическая скорость 154 Динамический коэффициент вязкости я 125, 135, 138 [c.655]

Краевые условия для уравнений гидродинамики разделяются на кинематические условия, налагаемые на скорость, и динамические условия, налагаемые на силы к последним относятся касательные напряжения и давление (в общем случае — нормальные напряжения, куда давление входит составной частью), при необходимости могут учитываться силы поверхностного натяжения. Поток жидкости может быть ограничен поверхностями твердых тел (стенкой) или поверхностью раздела фаз пар — жидкость, газ — жидкость. [c.280]

К потокам капельных жидкостей это уравнение применимо независимо от величины скорости, так как только в совершенно исключительных случаях инженерной практики скорости жидкости достигают уровня, даюш,его чувствительную динамическую добавку температуры. [c.89]

Для движения несжимаемой жидкости динамическая и тепловая задачи решаются раздельно, при этом решение первой из них—динамической—используется при решении второй--тепловой. Напомним, что теория Прандтля переноса количества движения приводит к совпадению относительных профилей избыточной температуры и скорости в задачах о свободных струях или о турбулентном следе за телом (при подобии граничных условий для скорости и температуры [Л. 1]). Формально этот результат отвечает равенству единице так называемого турбулентного числа Прандтля [c.82]

Скорость жидкостей в каналах теплообменников зависит от коэффициента динамической вязкости и может быть выбрана в соответствии с рекомендациями [68] [c.102]

Под коэфициентом вязкости жидкости или, что то же, абсолютной, динамической, или просто вязкостью жидкости понимается сила трения в кг, возникающая между двумя смежными слоями движущейся жидкости на поверхности их соприкосновения в 1 м , при условии, что в плоскости, перпендикулярной общему направлению движения, на расстоянии 1 м изменение скорости жидкости составляет 1 м/сек. [c.225]

Прилегающая к поверхности тела область называется пограничным слоем. Пограничный слой поддается более простому анализу именно благодаря тому, что его толщина значи-чительно меньше размеров обтекаемого тела. Основное допущение теории пограничного слоя состоит в том, что жидкость, непосредственно прилегающая к поверхности тела, считается неподвижной относительно тела. Это допущение справедливо во всех случаях, за исключением течений сильно разреженных газов, когда средняя длина свободного пробега молекул газа велика по сравнению с размерами тела. Таким образом, динамический пограничный слой можно определить как область, в пределах которой скорость жидкости изменяется от скорости внешнего потенциального течения до нуля на поверхности тела (рис. 4-1). Правда, никакой точной толщины пограничного слоя такое определение не дает. До тех пор, пока мы не сформулируем точного определения, будем считать, что толщина пограничного слоя равна расстоянию, на котором происходит большая часть изменения скорости. [c.34]

Действительно, в случае разгона турбины при ее растормаживании скорость жидкости должна была бы уменьшаться, но за счет инерции жидкости ее торможение в относительном течении отстает от режима турбины, т. е. расход жидкости при некотором скольжении оказывается большим, чем в установившемся режиме. При запуске привода посредством включения гидромуфты расход жидкости в межлопаточных каналах не успевает достичь величины, наблюдающейся при установившихся режимах, т. е. жидкость не успевает освоить предоставленный ей объем , и тяговые свойства гидромуфты оказываются ниже, чем в установившемся режиме. Таким образом, динамические характеристики муфты зависят от условий протекания процесса. [c.229]

Вязкость динамическая (сопротивление сдвигу) — сила сопротивления, возникающая при взаимном относительном перемещении слоев жидкости с определенной скоростью. Жидкости, у которых сопротивление сдвигу прямо пропорционально скорости скольжения, называют ньютоновскими, все остальные — неньютоновскими. [c.128]

Обозначения (V, w — локальная и средняя по сечению скорости жидкости — коэффициент гидравлического сопротивления — касательное напряжение на стенке / — длина трубы ц — динамическая вязкость жидкости. [c.214]

Поток жидкости образует около обтекаемой им твердой поверхности динамический пограничный слой, т. е. область, IB которой скорость жидкости меняется от скорости на стенке до величины, весьма близкой к скорости не возмущенного потока. Если размеры этой области су-и1,ественно больше длины свободного пробега молекул, то относительная скорость среды на поверхности твердого тела практически равна нулю. , Обычно область течения, в которой газ можно рассматривать как сплошную среду, прилипающую к обтекаемой поверхности, характеризуют условием [c.9]

В барботажных колоннах с восходящим течением газожидкостной смеси через слой неподвижной насадки газосодержание не зависит от формы и размеров насадочных тел, от скорости жидкости в пределах 0...0,007 м/с и от диаметра аппарата. При динамической вязкости жидкости Цяс 0,001...0,025 Пас [c.635]

В соотношениях (2-78) — (2-84) а — коэффициент теплоотдачи Хс, Ус Z — координаты точек поверхности теплообмена (стенки) /о — характерный линейный размер /i, /г,. ... In — другие линейные размеры поверхности теплообмена wo — скорость жидкости или газа (в трубах и каналах это обычно средняя по сечению скорость или скорость на входе при внешнем обтекании тел — скорость набегающего потока вдали от тела) At — разность между температурой стенки и температурой жидкости (газа) Я — коэффициент теплопроводности а — коэффициент температуропроводности v = [x/p — кинематический коэффициент вязкости Л — динамический коэффициент вязкости р — плотность Ср — теплоемкость 3 — температурный коэффициент объемного расширения жидкости (газа) [c.158]

В общем случае скорость пара в тепловой трубе много больше скорости жидкости. Сдвигающая сила на межфазной границе жидкость — пар, стремящаяся оторвать жидкость от поверхности фитиля, пропорциональная произведению динамического давления движущегося пара (е У )/2 и площади Ае отдельных пор на поверхности фитиля, т. е. [c.86]

Пограничный слой, характеризующийся большим поперечным градиентом продольной составляющей скорости, под действием которого осуществляется поперечный перенос количества движения, называют динамическим. По его толщине в направлении оси у скорость жидкости изменяется от нуля у стенки (опыты показали, что жидкость не скользит по поверхности, а прилипает к ней) до скорости внешнего потока (рис. УП-1). В этой области (/) силами трения пренебрегать нельзя. Даже при очень малой вязкости касательные [c.118]

На свободной поверхности жидкости должны выполняться известные кинематические (проекция скорости жидкости в точках свободной поверхности на нормаль к свободной поверхности равна проекции скорости свободной поверхности на ту же нормаль) и динамические (давление в жидкости на свободной поверхности равно атмосферному давлению) условия. На дне и боковой поверхности полости сосуда, контактирующей с жидкостью, также должны выполняться условия равенства проекций скоростей жидкости и точек внутренней поверхности полости на нормаль к внутренней поверхности полости в каждой точке поверхности полости. [c.314]

Эти выражения компонент мы и будем рассматривать в дальнейшем, изучая движение сжимаемой жидкости. При изучении движений сжимаемой жидкости необходимо задать сначала некоторый кинематический вид этого движения иначе говоря, задать на основании тех или иных допуш,ений более или менее обш,ее соотношение между компонентами скорости жидкости F, временем и координатами. Это соотношение должно содержать произвольные функции одного или нескольких аргументов, а эти произвольные функции должны быть точно определены при помош,и условий динамической возможности движения сжимаемой жидкости. Произвол в выборе функций значительно ограничивается этим определением, а оставшаяся неопределенность почти всегда может быть устранена при помощи данных наблюдений. [c.199]

Прежде всего обобщим введенные в гл. 2 термодинамические и динамические параметры потока на случай трехмерного пространства. Рассмотрим некоторую выделенную область внутри движущейся жидкости. В этой области выберем неподвижную систему координат, как показано на фиг. 3.1, с началом в точке О и координатным вектором г, определяющим положение фиксированной точки Р. Скорость жидкости в бесконечно малой окрестности точки Р в момент времени i обозначим через V (г, ). Введем также обозначения следующих величин в окрестности точки Р Т (г, t) — температура жидкости [c.55]

За пределами начального участка струи осевые продольные скорости и динамическое давление постепенно уменьшаются по гиперболической зависимости в результате расширения и распада струи. Вследствие этого принято считать основным рабочим участком струи такое расстояние от сопла, на котором еще не происходит полный разрыв потока жидкости по ее сечению на отдельные части. [c.46]

В случае дисперсного потока при Re=idem, D = idem динамическая скорость жидкости определится напряжением вязкостного трения, на стенке S t, которая меньше общего касательного напряжения и больше напряже- 06 [c.206]

Кроме того, можно отметить, что если по каким-либо причинам поток перед плоской решеткой закручен, то это закручивание при прохождении жидкости через решетку не будет устранено н сохранится в сечениях за решеткой (рис. 3.8). Вместе с тем струя при набегании на решетку будет растекаться, так что ее поступательные скорости за решеткой соответственно понизятся. Причиной закручивания потока может быть не только несимметричное расположение входного отверстия в аппарате, но и не-си.мметричный профиль скорости струи на входе, даже при симметричном расположении входа относительно осн аппарата. В случае несимметричного профиля скорости равнодействующая динамических сил струи находится не на оси, а в зоне больших скоростей. Поэтому создается вращательный момент, закручивающий струю по направлению от больших скоростей к меньшим. [c.86]

Как следует из рассмотрения формул (3.1) и (3.2), характер течения жидкостей в трубах зависит от следующих четырех факторов средней скорости жидкости, диаметрга трубопровода, динамической вязкости и плотносДи жидкости. [c.51]

Динамические соотношения на скачке служат для определения постоянных Из линейных уравнений (5 ) = 0, ((/ ( ) = О, >2 находим Постоянные / остаются произвольными и должны задаваться так, чтобы функции ,Ь> были аналитическими при л-б(0,Ж ]. Тогда применение мажорантных оценок типа Вейерштрасса-Ковалевской показьюает, что разложения (2.40) будут также представлять собой анапитические функции в области [ - < г, (0,я-,], где > О -достаточно малое число. Априорное задание функций, fgn однозначно влияет на распределение плотности = p s , л) и скорости скольжения о =и з ,л) вдоль границы = 0. Далее берем / =0,=0, > 2. Итоговое выражение плотности жидкости р = р + 1 1])71 + J2 7[ +... содержит произвольную постоянную / , которая входит сомножителем в коэффициенты ряда подходящт й выбор этой константы дает возможность указать распределение плотности по частицам, при котором разность плотностей жидкости в любых двух точках потока меньше наперед заданного числа с, е (0,1). Этим обеспечивается правомерность приближения Буссинеска, для которого справедливы исходные уравнения (2.39). Во втором приближении поперечная скорость жидкости и вязкие напряжения на линии сильного разрыва представляются в виде [c.65]

Рассмотрим внимательнее эти отчасти разные виды сопротивления. Авиационный инженер обычно применяет вместо самих сил безразмерные коэффициенты. Панример, коэффициент подъемной силы С ь, уже исиользоваппый в главе П, и коэффициент лобового сопротивления Со соответственно определяются делением подъемной силы и лобового сопротивления на площадь крыла и динамическое давление, соответствующее скорости полета. Динамическое давление — величина увеличения давления, которая появляется, если ноток жидкости с плотностью р и скоростью и останавливается она равна На рис. 28 показана диаграмма, очень хорошо знакомая авиационным инженерам, так называемая полярная диаграмма, на которой построен график коэффициента подъемной силы в зависимости от коэффициента лобового сопротивления. Угол атаки использован в качестве параметра. Данные являются результатом измерений крыльев относительного удлинения от единицы до семи в аэродинамической трубе [1]. Относительное удлинение крыла, как объяснено в главе П, получено делением размаха на среднюю хорду. [c.69]

В дальнейщем мы увидим, что наличие больших скоростей порождает соверщенно специфическое явление, резко отличающее газовую динамику от иных областей применения механики сжимаемой жидкости (динамическая метеорология и акустика) мы имеем в виду образование поверхностей, при переходе через которые давление, а также и другие гидродинамические элементы претерпевают разрыв непрерывности. Наличие таких поверхностей ( волны , поверхности разрыва , скачки уплотнения ) заставляет осторожнее подойти к выводу уравнений гидродинамики в дифференцнальной форме, выводу, обычно делаемому в предположении, что гидродинамические элементы непрерывны. Мы начнём поэтому с уравнений в форме интегралов. [c.10]

Идея о том, что теоретико-вероятностные моменты гидродинамических полей (1.1) должны быть признаны основными характеристиками турбулентного движения, т. е. фактически формулировка проблемы турбулент-вости в терминах моментов, была высказана впервые советскими учеными А. А. Фридманом и Л. В. Келлером. В их совместном докладе на Первом междунардном конгрессе по прикладной механике в Делфте (Л. В. Келлер и А. А. Фридман, 1924 см. также более подробное изложение в статье Л. В. Келлера, 1925) была предложена обширная программа объединения статистических и динамических методов исследования турбулентных течений, опирающегося на рассмотрение динамических эволюцяошных) уравнений для моментов (1.1). Эти динамические уравнения получаются, если составить производную по времени от момента (1.1) и подставить в нее выражения для производных по времени от отдельных гидродинамических величин, вытекающие из уравнений гидромеханики. Фридман и Келлер ограничились лишь уравнениями для вторых двухточечных моментов В и (Mi, М2), но при этом они рассмотрели сразу общий случай сжимаемой жидкости. В частном же случае вязкой несжимаемой жидкости динамические уравнения для и-точечного момента п-го порядка поля скорости ( 1 -7 М ) = Б . . . (Xi, 1,. . Хп, i ) (где теперь уже индексы /й пробегают лишь три значения 1,2 и 3, отвечающих трем компонентам скорости) при различных точках х , Хп ш различных моментах времени 1,. . ., имеют вид [c.464]

Промежуточный между заданием всех моментов (1.1) и заданием характеристического функционала (1.6) способ формулировки проблемы турбулентности, т. е. полного статистического описания случайного поля скорости и М), заключается в задании всех конечномерных распределений вероятностей для значений = и (М ) этого поля на всевозможных конечных,наборах точек М ,. . ., Мп- Такие распределения уже можно характеризовать соответствующими плотностями вероятности Рм1...м Ых,. . ., Пп)- В случае поля скорости и (х, ) в несжимаемой жидкости динамические уравнения для указанных плотностей вероятности, вытекающие из уравнений Навье — Стокса, имеют вид (А. С. Монин, 1967) [c.468]

Интересные выводы о влиянии взвеси на спектр турбулентности недавно получены Ю. А. Буевичем и Ю.. П. Гупало (1965) в результате теоретического исследования процесса затухания изотропной турбулентности при наличии взвешенных частиц Анализ полученных динамических уравнений для корреляций скорости жидкости и взвешенных в ней мелких частиц свидетельствует, что в конечном периоде вырождения изотропной турбулентности наличие взвешенных частиц не только приводит к более быстрому (экспоненциальному) затуханию флуктуаций, но в случае конечных значений отношения плотностей жидкости и материала частиц обусловливает также заметное искажение энергетического спектра турбулентности по сравнению со случаем однородной жидкости. Оказывается, что эффект наличия взвешенных частиц наиболее суш ествен в диапазоне малых волновых чисел. Авторы отметили, что, вопреки распространенным априорным утверждениям ), именно в этой области волновых чисел и происходит наиболее значительное искажение спектра, указываюш ее на то, что частицы способствуют искажению в первую очередь крупных, а не мелких вихрей. [c.762]

Результаты испытаний показывают, что образованию смолообразных продуктов способствует окисление, протекающее медленно в статических условиях (диффузионный режим окисления), с более высокими скоростями в динамических условиях (режим окисления приближается к кинетическому). В нагруженном узле трения под действием факторов, обусловленных трением, процесс окисления- ускоряется в еще больщей степени, что приводит к интенсификации смолообразования (трибоокисление). Из литературных данных известно, что образование смол наиболее характерно для жидкостей с низкой термоокислительной стабильностью-углеводородных масел и полиэтилсилоксановой жидкости [55]. Для жидкостей с высокой стабильностью к термическому окислению образования таких продуктов почти не происходит. [c.138]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...