Спектры искажения

НИЯ спектра Ф(и,и) (алгоритм фурье-синтеза) В обоих случаях спектр искаженного изображения можно считать точно заданным в тех областях частотной плоскости, которые соответствуют Ял =1 При наличии также априорной информации о томограмме (х,у) (операторы Т и Р) наиболее целесообразно использовать итерационную схему Гершберга, предложенную для обработки рентгеновских изображений Алгоритм Гершберга является частным случаем общ,ей схемы, описываемой выражением (2 32) [c.68]

Рассмотрим более общую итерационную процедуру (2.32). Конкретная ее реализация для различных видов задания исходных данных, операторов искажений и априорной информации может быть различна. В случае томографии исходную информацию получают либо с использованием алгоритма суммирования нефильтрованных обратных проекций (суммарное изображение), либо, накапливая одномерные сечения спектра (алгоритм фурье-синтеза). В обоих случаях спектр искаженного изображения можно считать точно заданным в тех областях частотной плоскости, которые соответствуют //дг=1. При наличии также априорной информации о томограмме Цх,у) (операторы Т и Р) наиболее целесообразно использовать итерационную схему Гершберга. [c.186]

Хотя световой поток и создаваемая им освещенность всегда взаимосвязаны, зависимость между ними может оказаться достаточно сложной и искаженной условиями эксперимента. Для пояснения этого важного положения рассмотрим следующий простой опыт. Выделим какую-либо спектральную линию из линейчатого спектра при помощи призменного монохроматора с входной и выходной щелями (рис. 1.15). Оставляя одну из [c.42]

Из сопоставления рассмотренных выше случаев действия непериодической силы на колебательную систему можно сделать выводы о зависимости распределения плотности амплитуд в сплошном спектре от продолжительности действия силы. Судить об этом можно по тому, искажается или не искажается форма внешней силы, воспроизводимая вынужденными колебаниями. Если искажений не происходит, то, значит, все те области спектра, в которых плотности амплитуд значительны, воспроизводятся системой равномерно (без нарушения соотношений между ними). Наличие искажений свидетельствует о том, что некоторые из областей спектра с значительной плотностью амплитуд воспроизводятся системой слабее других. [c.625]

В линейной колебательной системе равномерно воспроизводится только ограниченная область спектра, лежащая вблизи резонансной частоты (в полосе резонанса ), причем эта область тем шире, чем больше затухание системы. Отсутствие искажений свидетельствует о том, что вся область спектра, в которой плотности амплитуд значительны, лежит внутри полосы резонанса наличие искажений указывает на то, что вне полосы резонанса лежат области спектра с значительными плотностями амплитуд. Но мы убедились, что при т < д искажений не возникает, а при Т, сравнимом с fl, искажения значительны. [c.625]

Из-за инерционности фотоэлектрической установки контур спектральной линии искажается таким образом, что его ширина б увеличивается (б >б), а интенсивность в максимуме /о понижается (/о[c.121]

Выбор скорости записи v определяется характером спектра. При записи спектра, состоящего из узких линий, скорость должна быть меньше, чем при записи спектра, содержащего широкие линии. Если же спектр состоит из узких и широких линий, то скорость записи должна подбираться по наиболее узкой линии. Для того чтобы искажения контура линии были невелики, выбирают такое значение v, при котором за время т перед выходной щелью спектрометра линия продвигается на малую долю своей ширины б. [c.121]

Аппаратурные искажения спектрометра учитываются с помощью аппаратной функции А (V), которая задает некоторое распределение интенсивности в спектре, если на вход спектрометра падает идеально монохроматическое излучение. Если же в спектрометр попадает излучение с некоторым распределением интенсивности по спектру ф(м), то наблюдаемая форма контура спектральной линии такого излучения будет определяться интегралом (сверткой) вида [c.122]

На одном графике проведите сравнение спектров люминесценции разведенного раствора (С=Ы0 г/мл), концентрированного раствора (С=1-10-з г/мл), искаженного вторичным поглощением, и того же спектра с введенными поправками на реабсорбцию. [c.208]

Рабочая частота fp ультразвуковых колебаний — частота составляющей спектра зондирующего импульса, имеющей максимальную амплитуду, изменяется при замене преобразователя и переключении регулирующих элементов генератора. Обычно при этом также производится переключение частотной полосы приемника дефектоскопа. Искажения спектра зондирующего импульса, о которых говорилось выше, могут смещать значение частоты, так что частота максимума амплитуды в спектре импульса на вы- ходе усилителя высокой частоты / будет отличаться от fp. В формулах для расчета ослабления амплитуды сигнала используется значение длины [c.234]

Форма, длительность и амплитуда излучаемого (зондирующего) импульса определяются его спектром. Ударный генератор во взаимодействии с колебательным контуром (в который входит пьезоэлемент) вырабатывает быстро затухающий импульс синусоидальных электрических колебаний. Спектр этого импульса существенно искажается при трансформации преобразователем электрических колебаний в акустические и обратно, прохождении через контактные слои преобразователь — изделие, распространении в изделии, отражении от дефекта и усилении приемным трактом дефектоскопа. Наименьшие искажения претерпевает радиочастотный колоколообразный импульс, но генераторы для их возбуждения в дефектоскопах применяются редко. [c.241]

ИК-спектры поглощения твердого вещества - вещества защитных пленок, продуктов коррозии, осадков и отложений - более сложны, чем спектры водных растворов. Это вызвано искажением структуры соединения, находящегося в твердой фазе, вследствие взаимодействия кристаллического поля с излучением. При этом происходит так называемое снятие вырождения и число полос в спектре увеличивается. Однако методика исследования твердофазных систем проще. Наиболее широко применяют методику, предусматривающую прессование таблеток из исследуемого вещества и бромида калия, особенно бромида калия марок для ИК-спектров и оптически чистого. Здесь используется пластичность бромида калия, приобретаемая при повышенном давлении. [c.201]

Разность векторов напряжений Ua и (рис. 33, б) определяет величину и фазовый угол некоторого напряжения которое назовем напряжением искажения. Таким образом, по отношению к энергетическим показателям спектр гармоник, характерный для кривой напряжения при фазовом регулировании, можно заменить двумя гармониками основной частоты с эффективными напряжениями Ua. и [c.82]

Расчет проводился для сетки с четырьмя оболочечными, как и ранее, элементами по окружности оболочки. Уменьшение вдвое числа элементов по окружности приводит к получению существенно неточных результатов, искажению формы и удлинению периода колебаний, поскольку не удается в этом случае получить представительную реализацию даже консольной формы и вносятся в расчетный спектр паразитические формы и частоты. [c.117]

Анализ показывает, что при использовании дискретных значений рассматриваемых переменных надежность рассчитанного спектра вполне удовлетворительна, и можно ожидать, что ошибки, связанные с появлением ложных максимумов, будут пренебрежимо малы. Указанные значения переменных использовались для представления всех спектральных данных, приведенных ниже. Однако следует отметить, что при использовании этой методики для других режимов течения необходимо проводить анализ, аналогичный приведенному выше, чтобы убедиться в том, что выбранные значения переменных обеспечивают достаточную надежность и не приводят к заметным искажениям. [c.21]

Рассмотрим некоторые методические особенности использования полученного спектра нагрузок при построении методики обычных и ускоренных испытаний автосцепок новой конструкции. Необходимо учитывать возможность случайного чередования нагрузок по величине и знаку при сохранении закономерности самого спектра нагрузок. Это обстоятельство является одной из причин значительного рассеяния времени безотказной работы, особенно при испытании на малоцикловую усталость, где результаты особенно сильно зависят от чередования нагрузок. Если спектр распределения нагрузок представлен в виде программных блоков и все образцы испытывают, прикладывая нагрузки в одинаковом порядке, то в этом случае не будет учтена одна из причин, приводящих к рассеянию долговечности. Для каждого изделия так же, как в эксплуатации, необходимо реализовать свой случайный режим нагрузок (с помощью датчика случайных чисел) в пределах общей статистической закономерности. Форсирование режима испытаний по нагрузкам в рассматриваемом случае приведет к искажению процессов повреждения. [c.171]

На рис. 6.5 показан спектр собственных колебаний реальной консольной прямоугольной пластинки постоянной толщины, который экспериментально определен до частоты 17 500 Гц. Формы колебаний этой пластинки с указанием соответствующих собственных частот размещены в таблице эталонных форм. Здесь удобно проследить за некоторыми закономерностями, сопутствующими искажению эталонных форм. Искажение эталонных форм при трансформации эталонной пластинки в реальную вызывается, прежде всего, появлением связанности деформаций изгиба в продольном и поперечном направлениях. Сильные искажения возникают тогда, когда две исходные формы имеют близкие частоты п перестают быть, в силу появляющейся связанности деформаций по двум направлениям, ортогональны.ми при переходе от эталон- [c.88]

Введение произвольной асимметрии, вызывая расслоение спектра собственных частот, влечет за собой также и искажение форм колебаний, которые в случае строгой поворотной симметрии подчинялись в окружном направлении дискретному гармоническому закону. Степень искажения форм колебаний зависит от величины и характера асимметрии. Одной и той же величине расслоения данной пары собственных частот могут соответствовать различные характер и степень искажения соответствующих им собственных форм. Естественно, это будет при различных типах асимметрии. [c.123]

Как видно из соотношений (7.29), амплитуды искажающих гармоник обратно пропорциональны разностям квадратов собственных частот порождающей системы. Это позволяет судить о роли плотности спектра и характера распределения собственных частот порождающей системы на искажение форм колебаний после внесения возмущений. Чем более разрежен спектр частот, тем (при прочих равных условиях) меньшие искажения форм колебаний. [c.132]

Возмущение системы изменением одной из ее масс. Такое возмущение вызывает полное расслоение спектра. На пары расслаиваются все двукратные частоты. Этот случай позволяет достаточно четко проиллюстрировать основные особенности искажения спектров возмущенных систем. Для порождающей системы (см. рис. 1.4) собственные частоты определяются выражением (7.37). [c.135]

Величина искажающих гармоник тем больше, чем ближе располагаются соответствующие собственные частоты порождающей системы. Для спектра рассматриваемой системы наиболее сильными являются искажающие гармоники, соседние с главными (выделены жирными линиями). Характерно, что наиболее сильны гармоники, располагающиеся слева от главных при увеличении возмущаемой массы и справа при уменьшении ее. Этот факт можно интерпретировать так если возмущение приближает данную собственную частоту возмущенной системы к собственной частоте порождающей, которой соответствует форма колебаний с числом волн г, то г-я гармоника искаженной формы возрастает сильнее. [c.137]

С увеличением плотности спектра собственных частот порождающей системы искажение форм колебаний при заданной величине возмущения возрастает (рис. 7.10). [c.137]

Резонансная диаграмма рабочего колеса, отклоняющегося от строгой симметрии. Реальные рабочие колеса всегда отклоняются от строгой поворотной симметрии. Такое отклонение сопровождается расслоением спектра собственных частот и искажением собственных форм, свойственных системам со строгой поворотной симметрией. При этом равномерно-дискретный гармонический закон окружного распределения амплитуд нарушается появлением дополнительных искажающих гармоник (см, гл. 7). [c.148]

Считая асимметрию малой, тем самым предполагаем, что внесение ее, вызывая расслоение спектра собственных частот, не влечет существенного искажения форм колебаний. В соответствии с этим форму потери устойчивости представим в виде суммы двух неискаженных собственных форм, соответствующих данному числу волн. В комплексном представлении это выразится так [c.161]

Частотный спектр прямоугольного напряжения прекрасно известен в электротехнике, и, чтобы его определить, вовсе не требуется прибегать к помощи PSPI E. Использовать удивительные возможности опции Fourier Analysis имеет смысл только тогда, когда требуется установить частотный спектр напряжения, характеристика которого не описывается одним законченным математическим выражением, например спектр (искаженного) выходного напряжения усилительного каскада. [c.180]

При этом искажается форма импульса и изменяется частота, соответствующая максимуму спектра В процессе расгфосгра -нения импульс может совершенно изменить свою исходную форму. Физические причины таких искажений многообразны так, например, в активной среде лазера наибольшее усиление происходит в передней части импульса, что должно приводить к дополнительному сдвигу максимума и соответственному увеличению групповой скорости, определяемой по указанной выше формальной схеме. Однако такая внутренняя перестройка импульса не может быть использована для передачи сигнала. В связи с этим нужно весьма критически относиться к иногда появляющимся публикациям, в которых утверждается, что групповая скорость лазерного излучения может быть больше скорости света в вакууме. Нужно ясно представлять себе, что в этом случае понятие групповой скорости теряет свой первоначальный смысл и величина U уже не определяет скорость распространения сигнала, которая, согласно специальной теории относительности, никогда не может быть больше скорости света в вакууме. [c.53]

Покажем теперь, что при воспроизведении любых негармонических колебаний в линейной системе искажения формы неизбежны. Начнем с периодических, но негармонических колебаний. Их можно разложить в спектр, в котором будут содержаться гармоники с частотами, кратными частоте внешней силы при этом форма колебаний внешней силы бпределяет амплитуды и фазы всех гармоник спектра. [c.621]

Всякое изменение амплитуд или фаз гармоник в спектре какого-либо негармонического колебания сопровождается изменением формы данного негармонического колебания. Поэтому, если при воздействии негармонической внешней силы на какую-либо систему соотношения между амплитудами и фазами вынужденных колебаний, возбуждаемых разными гармониками внешней силы, оказываются не такими, как в спектре внешней силы, то это указывает на искажение формы колебаний при их вос-произвдении в системе. Чтобы негармоническое колебание воспроизводилось без искажений, амплитуды всех гармоник спектра вынужденного колебания должны быть пропорциональны соответствующим амплитудам спектра внешней силы, причем коэффициент пропорциональности не должен зависеть от частоты сдвиги фаз всех гармоник вынужденного колебания относительно фаз соответствующих гармоник внешней силы долнгны быть пропорциональны частотам гармоник. Однако точно эти условия никогда не выполняются. [c.621]

Дискретная реализация точного алгоритма ОПФС, основанная на аппроксимациях (10)—(12), даже при неограниченной точности вычислений может сопровождаться различного вида искажениями реконструируемого распределения, величина и характер которых зависят от диаметра D контролируемого изделия, полуширины пространственного спектра км восстанавливаемого распределения х (х, у), вида используемого ядра свертки h (п Аг), числа проекций Л1, линейного интервала дискретизации одномерных проекций Аг, вида интерполяционной функции g(r), шага двумерной матрицы реконструируемой томограммы А1 и содержания высокочастотных спектральных составляющих проекций р (г, п Дф) вне области ki + ку км- [c.403]

Погрешности второго вида — это искажения структуры реконструируемого двумерного распределения, обусловленные наложением побочных спектров в пределах основной области частот 1 1 км, что в случае неидеальной интерполяции при ОПФС является следствием двойной дискретизации проекций. Погрешности второго вида нельзя устранить последующей линейной обработкой томограмм без потери точности в воспроизведении контролируемой структуры. [c.432]

Такая непериодичность кристаллической решетки аналогично случаю аморфного состояния должна приводить к резкому уменьшению величин (Tg и Тс [264]. Известно [265], что наличие широкого спектра межатомных расстояний в кристаллической решетке приводит к сильному изменению в ней энергии обменного взаимодействия. Это является результатом того, что эта энергия особенно чувствительна к структуре. В результате уменьшаются спонтанная намагниченность во всем объеме ферромагнитной фазы и значение температуры Кюри. В то же время, отжиг образцов даже при низкой температуре (373 и 473 К) уменьшает искажения кристаллической решетки из-за возврата в структуре и приводит к частичному восстановлению магнитных свойств. При высоких температурах свойства восстанавливаются полностью благодаря началу р екриста ллизации. [c.158]

Датчик регистрирует колебания промежуточной рамы и преобразует их в колебания давления жидкости в полостях силового цилиндра. Последние преобразуются в колебания силового воздействия, находящиеся в про-тивофазе к колебаниям промежуточной рамы, что приводит к уменьшению амплитуды колебаний промежуточной рамы. Масса 6 и жесткость пружины 7 выбираются так, чтобы собственная частота датчика была значительно меньше самой низкой частоты спектра вибраций объекта. В этом случае датчик работает в зарезонансной области. Из рис. 2, на котором приведены амплитудно- и фазочастотные характеристики датчика, видно, что амплитудное и фазовое искажения сигнала, воспринимаемого датчи- [c.212]

Дополнительное искажение, проявляющееся в форме ложных максимумов в рассчитанном энергетическом спектре, обусловлено том, что запись производится в виде дискретных значений, фиксируемых через равные промежутки времени. Эти ложные 1максиму-мы в действительности являются компонентами более высокой частоты, которые появляются на низких частотах вследствие того, что интервалы между фиксируемыми значениями недостаточны, чтобы описать эти высокие частоты. Этот вид искажения онреде-ляется следующим образом. Если /данные расположены через равные интервалы, две частоты дают некоторую третью в том случае, когда нельзя провести различия между соответствующими синусоидами с помогцью равнорасположенных значений этих функций. Частота, ниже которой могут появляться ложные максимумы, называется частотой Найквиста /дг. Частота Найквиста (или частота свертки) может быть определена из уравнения [4] [c.14]

Практически случайные отклонения основной частоты от ее среднего значения oq вызывают некоторое размытие низкочастотной части спектра, а посторонние шумы, которые неизбежно Пхмеют место в любом экспериментальном оборудовании, заметно искажают идеальный спектр (хотя этп искажения не су1Л,ист-веины для общего уровня интенсивности пульсаций давления). [c.313]

Третий тип — механическое перемещение — достаточно сложен и громоздок, но при известных условиях наиболее предпочтителен, т. к. не дает искажений в спектр энергий автоэлектронов. [c.85]

Расслоение спектра собственных частот и искажение соответствующих им собственных форм отражается и на резонансной диаграмме (рис. 8.6). Принципиальным является существенное возрастание числа возможных резонансных режимов. Прежде всего это расслоение каждой резонансной частоты на две (исключая случай т = 0), а также появление побочных резонансов, вызванных искажением собственных форм, которые утрачивают свою ортогональность к возбуждению гармониками с номерами 1Пп т. Интенсивность побочных резонансов зависит от величины и характера нарушения поворотной симметрии обычно она невелика. В окрестности главных резонансов, расслоение которых на пары часто трудно уловнмо, наблюдается слол ная амплитудно-фазовая картина поведения системы, вызываемая суперпозищ ей двух близких, но независимых вынужденных колебаний, каждое из которых близко к своему резонансу. При этом даже малое изменение частоты возбуждения влечет за собой существенную перестройку всей амплитудно-фазовой картины поведения системы. Более подробно эти вопросы рассмотрены в гл. 9. [c.148]

Третий канал может сильно проявляться, если собственные частоты порождающей системы, Принадлежащие данному семейству, располагаются близко (см. спектр рабочего колеса с консольными лопатками на рис. 6.12). В этих условиях при наличии искажения собственных форм гармоника воз буждения т может поддерживать вынужденные колебания системы по формам колебаний, которые при строгой симметрии, в силу овоей ортогональности 1к возбуждению гармоникой т, возбуждены быть не могли. Это следствие того, что в искаженных собственных формах присутствуют искажающие гармоники с теми же номерами, что и гармоника возбуждения. Поэтому при близости порождающих собственных частот в окрестности основного резонанса вынужденные колебания по таким собственным формам могут быть относительно сильными и вызывать дополнительный рост окружного разброса амплитуд. Это разброс третьего рода. [c.174]

Общий окружной разброс формируется как органически единое явление, однако в зависимости от ко1нкретной структуры спектра порождающей системы роль кал<дого из перечисленных каналов может быть различной. При сближении собственных частот порождающей системы роль разбросов второго и третьего рода возрастает, поскольку увеличивается искажение собственных форм при той же величине возмущения (см. гл. 7). Ведущая роль в формировании общего разброса принадлежит, надо полагать, разбросу первого рода. [c.174]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...