Поляризованность статическая

Метод основан па свойстве большинства прозрачных материалов становиться двоякопреломляющи.ми под действием нагрузки получаемая оптическая анизотропия, связанная с возникающими деформациями (напряжениями), замеряется с помощью поляризованного света. Исследования ведутся на прозрачных моделях той же формы, что и изучаемая деталь нагрузка модели, подобная нагрузке детали, прилагается к модели статически или динамически. Метод измерения разработан применительно к определению напряжений в деталях плоской и объемной формы, выполненных из однородного материала, при деформации в пределах пропорциональности. [c.519]

Выражение (5.36) является обобщенной статической характеристикой поляризованного электромагнитного управляющего элемента поворотного типа. Зная радиус приложения усилия, можно получить обобщенную статическую характеристику в виде Af = /(г ф), т. е. зависимость полезного крутящего момента на валу якоря от угла его поворота при различных токах управления. [c.321]

Рис. 5.7. Семейство статических характеристик одного из электромагнитных поляризованных управляющих элементов

Статическая характеристика поляризованного электромагнитного управляющего элемента описывается уравнением [c.329]

В книге рассмотрены особенности, принцип действия, применение, методы расчета и проектирования различных электромагнитных устройств силовых электромагнитов, управляющих устройств, нейтральных и поляризованных реле, контакторов и др. Для устройств каждого типа приведены статические и динамические характеристики. [c.220]

Первая часть книги посвящена основным методам статической и динамической тензометрии, методу определения напряжений на объемных и плоских прозрачных моделях и деталях с применением поляризованного света, методу электрических аналогий. Во второй части рассмотрено применение экспериментальных методов в связи с решением задач тяжелого машиностроения. [c.2]

В переменном электрическом поле частотой о ориентационная поляризованность будет изменяться с той же частотой. Пока период изменения напряженности поля 7 =2л/о) много больше времени релаксации т (т. е. времени установления равновесия), значение е(о)) такое же, как и в постоянном поле. Но при увеличении частоты, когда Т приближается к т, полное установление среднего дипольного момента не успевает произойти. Тогда е(о)) будет меньше своего статического значения. Поэтому в области частот о) 1/т возникает зависимость диэлектрической проницаемости от частоты, т. е. дисперсия. При этом обязательно будет и абсорбция, так как такие процессы необратимы поворот дипольных моментов молекул происходит с трением и сопровождается диссипацией энергии поля, т. е. выделением теплоты. [c.101]

Первый член здесь не зависит от времени. Это значит, что в нелинейной среде при прохождении через нее интенсивной световой волны возникает статическая поляризованность, создающая постоянное однородное электрическое поле, как в плоском конденсаторе. Такой эффект получил название оптического детектирования, так [c.488]

Динамическая поляризуемость данного состояния зависит от его магнитного квантового числа. Эта зависимость может быть выделена аналитически, так как магнитные квантовые числа входят только в известные шаровые функции, входящие, в свою очередь, в полные волновые функции стационарных состояний, и не входят в радиальные части волновых функций. Для линейно поляризованного поля, используя теорему Вигнера-Эккарта [4.14] для угловых частей дипольного матричного элемента, получаем (аналогичное выражение в статическом пределе было уже приведено выше, см. (4.6)) [c.99]

При поступательных вибрациях сосуда с жидкостью в системе отсчета, связанной с сосудом, отсутствуют центробежные силы и силы Кориолиса. В случае однородной по плотности среды такие вибрации приводят к появлению сил инерции лишь потенциального характера и, следовательно, не вызывают движения жидкости, приводя лишь к пульсациям давления. Наличие поверхности раздела сред или свободной поверхности жидкости полностью изменяет ситуацию. Система становится неоднородной по плотности, и в общем случае вибрации генерируют силы, приводящие к эффектам, отсутствующим в статическом случае. Уравнения и граничные условия, описывающие поведение неоднородных сред под действием поступательных линейно-поляризованных вибраций, получены в 2.1. В данном разделе эти [c.158]

Замечание по поводу статического расчета систем, работающих по принципу компенсации упругих перемещений за счет изменения размера статической настройки. Из структурной схемы рис. 7.50 видно, что регулятор такой САУ представляет собой как бы автономную следящую систему. Входом на эту систему является упругое перемещение, замеряемое каким-либо датчиком, выходом — компенсирующее изменение размера статической настройки АЛ ., также измеряемое датчиком и сопоставляемое с величиной упругого перемещения. Сам объект управления (процесс резания) не оказывает никакого влияния на точность работы следящей системы, которая в основном определяется величиной зоны нечувствительности, так как наличие интегрирующего звена сводит в идеальном случае статическую ошибку к нулю. Величина зоны нечувствительности определяется видом применяемых элементов, например, гистерезисом поляризованного реле, напряжением трогания серводвигателя и т. п. Более подробно см. [46]. [c.515]

Металлический кристалл можно представить в виде кристаллической решетки положительно заряженных ионов, помещенной в газ свободных электронов. Область кристаллической решетки вблизи отрицательно заряженного электрона поляризуется (электрон притягивает положительно заряженные ионы). Второй электрон, находящийся неподалеку, притягивается к поляризованной области, а следовательно, к первому электрону. В определенной ситуации притяжение электронов может стать сильнее их кулоновского отталкивания. Поскольку электроны движутся с очень высокими скоростями, поляризация решетки не является статической. [c.238]

Исследования ведут на моделях из оптически активного материала ЭД-6М. Модель изготовляют той же геометрической формы, что и исследуемое сварное соединение деталей из термопластов, выполненное изучаемым способом сварки. К модели прикладывают нагрузку, подобную действующей на натурное сварное соединение (статическую или динамическую). В материале модели под действием прикладываемой нагрузки и возникающих при этом деформаций возникает оптическая анизотропия, замеряемая с помощью полярископа в поляризованном свете. [c.65]

Статические поправки для скважинных методов получаются путем применения горизонтальных сейсмоприемников и, возможно, источников, поляризованных в горизонтальной плоскости, таких как удары молотом или легкие источники. [c.66]

Статические поправки за преломление получаются аналогичным способом, на коротких расстановках сейсмоприемников, предпочтительно от источников, поляризованных в горизонтальной плоскости. [c.66]

Рассмотрим статическую задачу электроупругости для бесконечно длинного цилиндра радиуса а (рис. 64) с электродным покрытием на участке г = а, —0о 0 0о [41]. Материалом цилиндра является трансверсально изотропная среда типа кристалла гексагональной системы или поляризованная пьезокера- [c.532]

В окрестности дефекта на поверхности раздела в нагруженном композиционном теле локальные напряжения резко возрастают, особенно около границ дефекта. Если уровень локальных напряжений достаточно высок, то дефект становится неустойчивым и может развиться до столь больших размеров, что тело разрушится. При исследовании динамических задач теории упругости было установлено, что динамическая концентрация напряжений выше концентрации, рассчитанной для соответ-ствуюш,ей статической задачи. Вследствие этого может оказаться, что дефект на поверхности раздела будет развиваться или нет в зависимости от того, прикладывается ли внешняя нагрузка внезапно, скачком, или же возрастает постепенно. Распространение дефекта вдоль поверхности раздела двух соединенных упругих тел с различными упругими константами и различными плотностями изучалось в работе Брока и Ахенбаха [17]. Было установлено, что развитие дефекта вызвано концентрацией напряжений, возникающей в тот момент, когда система горизонтально поляризованных волн достигает границы дефекта. Предполагалось, что разрыву адгезионных связей предшествует течение в слое, связывающем тела в единую систему. Была вычислена скорость перемещения переднего фронта зоны течения для различных значений параметров, определяющих свойства материала, и различных систем волн. Оказалось, что по достижении критического уровня пластической деформации происходит разрыв материала на заднем фронте зоны течения. [c.387]

ЗАКОН [Бера для разбавленных растворов поглощающего вещества в непоглощающем растворителе коэффициент поглощения света веществом зависит от свойств растворенного вещества, длины волны света и концентрации раствора Био для вращательной дисперсии в области достаточно длинных волн, удаленной от полос поглощения света веществом, угол вращения плоскости поляризации обратно пропорционален квадрату длины волны Био — Савара — Лапласа элементарная магнитная индукция в любой точке магнитного поля, создаваемого элементом проводника с проходящим по нему постоянным электрическим током, прямо пропорциональна силе тока в проводнике, абсолютной магнитной проницаемости, векторному произведению вектора-элемента длины проводника на модуль радиуса-вектора, проведенного из элемента проводника в данную точку и обратно пропорциональна кубу модуля-вектора Бойля — Мариотта при неизменных температуре и массе произведение численных значений давления на занимаемый объем идеальным газом постоянно Брюстера отраженный свет полностью линейно поляризован при угле падения, равному углу Брюстера, тангенс которого должен быть равен относительному показателю преломления отражающей свет среды Бугера — Ламберта интенсивность J плоской волны монохроматического света уменьшается по мере прохождения через поглощающую среду по экспоненциальному закону J=Joe , где Jo — интенсивность света на выходе из слоя среды толщиной / а — показатель поглощения среды, который зависит от химической природы и состояния поглощающей среды и от волны света Бунзеиа — Роско количество вещества, прореагировавшего в фотохимической реакции, пропорционально мощности излучения и времени освещения Бернулли в стационарном потоке сумма статического и динамического давлений остается постоянной ] [c.231]

Рассмотрим статические и динамические свойства поляризованного электромагнитного управля ощего элемента типа РЭП. [c.314]

В обьиных одномодовых волоконных световодах величина В не постоянна вдоль световода, а изменяется случайным образом из-за флуктуаций в форме сердцевины и анизотропии, вызываемой статическими напряжениями. Поэтому линейно-поляризованный свет, вводимый в волоконный световод, быстро теряет первоначальное состояние поляризации. Для некоторых применений желательно, чтобы свет проходил через волоконный световод, не изменяя своего состояния поляризации. Такие световоды называют световодами, сохраняющими состояние поляризации [65-69]. В них преднамеренно создается сильное двулучепреломление, так что малые случайные флуктуации двулучепреломления существенно не влияют на поляризацию света. Один из способов создания двулучепреломления состоит в нарушении цилиндрической симметрии и создании световодов с эллиптической формой либо сердцевины, либо оболочки. Достигаемая таким способом величина двулучепреломления довольно мала (5 10" ). В другом методе двулучепреломление вызывается статическими упругими напряжениями, что позволяет достичь 5 Ю . Часто при изготовлении световода в заготовку с двух противоположных сторон от сердцевины вводятся два стержня из боросиликатного стекла. Модовое двулучепреломление В, вносимое этими элементами, вызывающими статические напряжения, зависит от их положения и толщины. На рис. 1.8 показана зависимость В от толщины d для четырех форм элементов, вызывающих напряжения, расположенных на расстоянии, равном пяти радиусам сердцевины [69]. Величина В = 2 - Q может бьггь достигнута при d в диапазоне 50-60 мкм. Волоконные световоды такого типа часто имеют название панда или галстук-бабочка , указывающее на форму поперечного сечения волокна. Существуют и другие подходы [68], в которых двулучепреломление создается деформированием заготовки. [c.21]

Оптический метод исследования напряжений основан на свойстве большинства прозрачных материалов становиться двоякопреломляю-щими при деформации, вызванной нагрузкой. Величина двойного преломления в рассматриваемой точке материала пропорциональна деформациям (или напряжениям), создаваемым нагрузкой в этой точке, и измеряется по порядкам полос интерференции при просвечивании поляризованным светом. Исследование распределения напряжений в деталях машин и конструкциях проводится на моделях, выполняемых из полимерных прозрачных метериалов (эпоксидные, полиэфирные и другие смолы). Нагрузка на модель создается подобной нагрузке на деталь и может прилагаться к модели статически или динамически. Обеспечение условий подобия натуры и прозрачной модели рассмотрено в разделе 6. [c.158]

Как упоминалось ранее, разрушения, произведенные острыми импульсами напряжения, могут отличаться от разрушений, произведенных статически, также вследствие изменений механического поведения твердых тел при высоких скоростях нагружения. Эти различия не связаны с распространением волн напряжения как таковых и имеют место всегда, когда скорость нагружения достаточно велика. В пластичных твердых телах влияние увеличения скорости нагружения сказывается в том, что образующиеся разрушения становятся более похожими на те, которые наблюдаются в хрупких материалах. Эта задача была рассмотрена Б. Гопкинсоном [56] и сравнительно недавно Лизерзичем [85]. Вязкость связана с течением твердого тела под действием приложенных напряжений сдвига, а хрупкое разрушение возникает в том случае, когда мелкие трещины растут под действием приложенных растягивающих напряжений. Когда сила приложена лишь на очень короткое время, возникающие сдвигающие напряжения не успевают произвести течения заметной величины, и многие материалы выдерживают кратковременные напряжения гораздо большей величины, чем их статический предел текучести (см. Тейлор [139]). Далее, когда разрушение происходит при этих условиях, оно имеет форму хрупкого разрушения без течения вокруг поверхностей разрушения. В опытах с образцами из перспекса, описанными в гл. VI, это явление изучалось путем наблюдения разрушающихся образцов в поляризованном свете. Когда пластик деформировался медленно, остаточная деформация большой величины сохранялась после снятия нагрузки. Но в образцах, на которых производились взрывы маленьких зарядов, не наблюдалось такой остаточной деформации даже в областях, непосредственно прилегающих к поверхностям разрушения. [c.177]

На эtoт же резистор Через Диодный мост Дб поступает сигнал с датчика ДИ2, выполняющего роль обратной связи. Этот датчик установлен на механизме малых перемещений щупа гидрозолотника таким образом, что при работе исполнительного механизма его шток перемещается пропорционально величине изменения размера статической настройки. Полученная разность потенциалов на резисторе ЯЗ поступает в усилитель УПТ1 (интегральная схема), а затем дополнительно усиливается транзисторами Тр1 и Т р2, в цепь коллекторов которых включена обмотка поляризованного реле РП5-1. Подвижный контакт реле управляет тиристорами [c.627]

Если мощность резания не превышает установленного значения, управление процессом формообразования осуществляется в режиме связанных приводов главного движения и подачи (управление скоростью износа режущего инструмента за счет изменения частоты вращения шпинделя, управление точностью за счет изменения размера статической настройки). В этом случае контакт поляризованного реле РП5-4 находится в левом положении и реле РС находится во включенном состоянии. Если мощность резания равна установленному предельному значению, контакт реле РП5А займет нейтральное положение и реле РС отключится. Контакты этого реле переведут работу системы управления в следующий режим отключается САУ подачей на оборот изделия и одновременно с этим управление скоростью износа режущего инструмента переходит на режим, при котором в качестве регулирующего параметра используется подача. Реле РП5-3 будет управлять двигателем Д2, изменяющим подачу. 630 [c.630]

Приведем некоторые подробности эксперимента с атомарным цезием, проведенного в Высшем педагогическом институте в Париже группой Бушья с сотрудн. На рнс. 8.14 представлена схема опыта. В парах цезия создается электрическое статическое поле, направленное вдоль оси Ох. Поляризованный по кругу монохроматический лазерный луч света направляется вдоль оси Оу. Электрический вектор электромагнитной волны вращается по окружности в плоскости, перпендикулярной направлению волны. Можно вращать вектор вправо или влево, получая таким образом поляризованный пучок света с правой или левой круговой поляризацией. Спин возбужденного до уровня 75 атома ориентируется вдоль вектора Р, равного векторной сумме трех векторов Рх, Ра, Рпар (см. рис. 8.14). Два первых вектора Рх и Рз сохраняют четность. Вектор Рпар обязан своим происхождением интерференции между амплитудами [c.222]

В динамических случаях коэффициенты связи зависят от распределения механических напряжений и, вообще говоря, имеют меньшую величину, чем коэффициент связи для статической системы, поскольку не вся упругая энергия преобразуется в электрическую энергию. Однако имеются исключения для определенных резонансных мод колебаний кристаллов некоторых классов. Основная резонансная мода пьезокерамического кольца, поляризованного радиально или аксиал1>но, не имеет обертонов, и, следовательно, статический и динамический коэффициенты связи оказываются идентичными. Это справедливо и для основной моды колебаний радиально поляризованной сферической оболочки. Пьезоэлектрический стержень, концы которого нагру-жен1>1 большими массами, также имеет идентичные статический и динамический коэффициенты связи, поскольку в этом случае также вся упругая энергия участвует в образовании диэлектрической поляризации. [c.227]

Резонаторы, предназначенные для стабилизации частоты генераторов в диапазоне от 3 до 12 МГц, имеют, как правило, форму узкой полоски, поляризованной в направлении ширины, и испытывают сдвиговые колебания по толщине в плоскости, определяемой шириной и толщиной полоски. Так, например, фирма Murata выпускает резонаторы на частоту 3,58 МГц с параметрами L = 0,445 мГк, С = 4,79 пФ, Со = 41,7 пФ, R = 9,9 Ом при этом размеры полоски приблизительно равны 0,35 х 1,00 х 6,0 мм. На рис. 5.44 приведена измеренная ТЧХ, а на рнс. 5.45 измеренные температурные зависимости динамической ( i) и статической (Со) емкостей указанных резонаторов. [c.213]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...