Спектр колебаний в алюминии

Фиг. 133. Результаты расчета спектра колебаний в алюминии с помощьк> модельного потенциала (из работы [13]).

Бравэ 1 120, 121 Определение фононного спектра из оптических данных II 108—111 Оптические моды II 64, 70, 71 в ионных кристаллах II 170—176 в моделях Дебая и Эйнштейна II 89 и акустические моды II 65 и рамановское рассеяние II 109 См. также Колебания решетки Фононы Оптические свойства I 293, 390—393 алюминия I 302—303 благородных металлов II 295—297 бриллюэновское рассеяние II 109 ионных кристаллов II 173—176 и приближение независимых электронов I 345 (с) [c.403]

Для опытной оценки роли кавитации при кристаллизации металлов была сопоставлена пороговая мощность (Р ), необходимая для заметного измельчения структуры, и мощность, при которой в расплаве возникают кавитационные явления (PJ. Исследовались химически чистые металлы (алюминий, висмут, кадмий, свинец, сурьма, олово и цинк). Для обнаружения кавитационных явлений в обрабатываемый ультразвуком расплав объемом 100 см вводился полуволновой титановый щуп, соединенный с пьезоэлектрическим датчиком. Электрические напряжения, возникающие на датчике, наблюдались на экране осциллографа. При возникновении кавитационных явлений форма колебаний искажается вследствие появления спектра кавитационного шума. Полученные данные приведены в табл. 1. [c.437]

С исследованием по оптике твердого тела связана и другая проблема — плазмоны. Плазмоны — это коллективные продольные колебания электронного газа в твердых телах. Для простых одновалентных металлов энергия плазмонов лежит в ультрафиолетовой области, для многовалентных — в вакуумном ультрафиолете. Поскольку энергия плазменных колебаний тесно связана с длинноволновой границей пропускания металлов, -исследование плазмонов представляет также и большой практический интерес. Например, при работе с СИ используются фильтры из тонких металлических пленок для обрезания высших порядков — граница пропускания таких фильтров связана с энергией плазмонов. В частности, энергия плазмонов для алюминия равна примерно 16 эВ, и алюминий используется как фильтр в области спектра от 170 до 800 А. [c.255]

Сохранение полос поглощения нри 3600, 3550 и 3450 см" вплоть до высоких температур позволяет отнести их к колебаниям гидрокси.лов силикатных слоев, связанных с катионами Mg, А1, Fe октаэдрического слоя. Известно [13], что для гидроокиси магния, алюминия и железа спектр валентных колебаний гидроксилов имеет высокий порядок, чем объясняется неожиданно высокая интенсивность поглощения вермикулита в области [c.165]

Изменения ИК-спектра алюмофосфата А-14 в области 400—1400 СМ"-, соответствующие колебаниям связей фосфор — кислород, показали, что в спектре исходного алюмофосфата в указанной области валентных РО-коле-баний наблюдаются интенсивные полосы 1200 и 960 СМ . Интенсивность этих широких полос после термообработки при 400°С уменьшается и намечается ряд новых острых пиков малой интенсивности. Нагревание алюмофосфата А-14 при температуре 600°С ведет к изменению характера спектра в рассматриваемой области. Широкие полосы (1200 и 960 см ), наблюдаемые в спектре исходного продукта, становятся очень слабыми и появляется ряд узких полос (740—750, 1035, 1137, 1195 и 1320—1340 см- ), характерных для тетраметафосфата алюминия [77]. После термообработки продукта при 800 и 1000°С характер спектра не изменяется, но все полосы становятся еще более четкими. [c.57]

Измерение спектров поглощения но методу спектров сравнения, согласно вышеприведенным двухлучевым схемам (рис. 306), отличается высокой точностью потому, что колебания в интенсивности источника света здесь исключаются, поскольку они сказываются одинаково на интенсивности обоих сравниваемых спектров. Даже такие малостабильные источники, как конденсированная искра высокого напряжения или активизированная дуга переменного тока, дают вполне удовлетворительные результаты. Соответствующим подбором электродов (латунь, алюминий, цинк, кадмий, содержащие железо, и т. д.) можно получить очень богатый линиями спектр в короткой ультрафиолетовой области спектра вплоть до области поглощения атмосферой 1840 А. [c.395]

Молекулы AljO образуются в газовой фазе при нагревании смеси алюминия и AI2O3. Их удалось изолировать в матрицах инертных газов, причем в спектре наблюдалась интенсивная полоса при 994 см , сдвигающаяся к 951 м в случае использования изотопа 0. Она. была отнесена к антисимметричному валентному колебанию vg, которое, как полагают, имеет большую интенсивность и более высокую частоту, чем колебание Vj. Колебанию vi в матрице аргона соответствует слабая полоса при 715 сМ , которая сдвигается до 700 сг Г в изотопозамещенной молекуле Aig O. При частичном изотопном замещении появление других полос не наблюдалось, что указьшает на [c.149]

Поликристаллические материалы. Затухание ультразвука в поликристаллических материалах (металлах) с беспорядочно ориентированными кристаллитами в диапазоне частот от 1 до 25 Мгц в значительной степени определяется рассеянием на границах зерен. Величина затухания и зависимость его от частоты обусловлены упругой анизотропией кристаллов и средней величиной зерна. В алюминии и магнии и поликристаллически х образцах из этих металлов степень анизотропии мала. Поэтому затухание ультразвука на частотах от 1 до 25 Мгц в этих материалах невелико. Следовательно, указанные материалы пригодны для изготовления образцов, предназначенных для снятия характеристик искательных головок (разд. IV). С другой стороны, медь представляет собой материал с относительно сильной анизотропией кристаллов. На примере меди легко проследить частотную зависимость потерь, связанных с рассеянием ультразвуковых колебаний. Это показано на фиг. 2.11, где приведены спектры отраженных сигналов, полученных [c.79]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...