Результаты экспериментов с алюминием

Кроме того, немаловажным фактором торможения трещины в вакууме является повторное сваривание берегов трещины в полуцикле сжатия. Окисный слой, образующийся обычно на поверхности разрушения на воздухе, препятствует процессу сваривания, и торможения трещины не происходит. Исследования повторной свариваемости разрушающихся поверхностей в условиях циклического деформирования с частотой циклов 0,5 1/с проводили на меди, алюминии, коррозионностойкой и низкоуглеродистой сталях. Как показывают результаты экспериментов, часть из которых приведена в табл. 21, медь, алюминий н коррозионностойкая сталь обладают очень высокой способностью к повторному свариванию в вакууме даже в холодном состоянии. Очевидно, эта способность может резко увеличиться при повышенных температурах. Низкоуглеродистые стали не проявили способности к повторному свариванию, хотя [c.108]

Многослойные демпфирующие покрытия с подкрепляющими слоями часто используются для повышения демпфирующих свойств конструкции [6.11, 6.12]. Обычно, увеличив число слоев, можно усилить демпфирование для соответствующей формы колебаний, Однако в результате проведения большого числа экспериментов с многослойными демпфирующими покрытиями с подкрепляющими слоями было обнаружено, что наибольшие деформации поперечного сдвига возникают в первом демпфирующем слое, т. е. ближайшем к конструкции. Иными словами, работа каждого последующего слоя приводит к увеличению жесткости подкрепляющего слоя, к которому прикреплен первый демпфирующий слой (рис. 6.32 и 6.33). На этих рисунках показаны зависимости коэффициента потерь от температуры в консольной балке для различных демпфирующих покрытий с подкрепляющими слоями. На рис. 6.32 и 6.33 представлены результаты для двух двухслойных покрытий с подкрепляющими слоями, каждое из которых состоит из демпфирующего слоя толщиной 50,8 мкм и различными подкрепляющими слоями из алюминия. Видно, что различные демпфирующие устройства демонстрируют примерно одинаковые демпфирующие свойства, поскольку толщины алюминиевых подкрепляющих слоев были одинаковыми. Это означает, что все слои, лежащие выше первого, служат в основном лишь для повышения жесткости первого слоя. На рис. 6.32 приведены данные для трех различных геометрических характеристик демпфирующих покрытий с подкрепляющими слоями однослойное покрытие с демпфирующим слоем толщиной [c.304]

Рис. 4.92. Опыты Белла (1957—1967). Эксперименты на осевую деформацию с поликристаллическим алюминием низкой чистоты (кружки графики представлены в осях а — Е а — напряжение, 8 — деформация), показывающие изменение формы параболической (в системе а—е> кривой отклика и переходы второго порядка. (Чистота алюминия 99,16%, Г=300 К.) Эксперименты 786, 787, 788, 914, 971, 1204 и 1207 проводились при растяжении, остальные при сжатии. Сплошные линии — теоретический результат, полученный по формуле (4.25) (рядом с графиками указаны номера экспериментов и целочисленные значения г — индекса формы кривой отклика) / — по усредненным результатам опытов 633, 634, 635, 737, 791, 792 2 — опыт на растяжение № 971, чистота алюминия 99,71% 3 — по усредненным результатам 485 динамических опытов с алюминием — по усредненным результатам опытов BRL—4 и BRL—5 i—по усредненным результатам опытов 1,2,3 (1957) 6 — по усредненным результатам опытов 786, 787, 788 7 — по данным опыта Джонсона, Вуда и Кларка. Номера или иные обозначения других, не упомянутых выше опытов, приведены на рисунке у соответствующих графиков.

В работе [41 ] рассмотрены результаты экспериментов по исследованию влияния инактивной (вазелиновое масло) и активной (вазелиновое масло + 2 % олеиновой кислоты) смазок на дислокационную структуру и упрочнение некоторых металлов с ГЦК решеткой (коррозионно-стойкая сталь и алюминий) при трении. По сравнению с сухим трением инактивная среда не влияет на дислокационную структуру исследуемых металлов. Исследование методами электронной микроскопии и микротвердости показало, что активная среда значительно упрочняет поверхностный слой металла по сравнению с трением в неактивной смазочной среде. При некотором уровне упрочнения в активной среде происходит более интенсивное разупрочнение, что объясняется проникновением молекул ПАВ в трещины поверхностного слоя и разрушением. Кроме того, при трении в среде ПАВ уменьшается глубина наклепанного слоя, так как более интенсивное упрочнение поверхностного слоя оказывает экранирующее действие для распространения в глубь металла пластической деформации. [c.46]

Яркость свечения флюоресцентных экранов изучалась при использовании поглощающей толщины — 80 мм алюминия (80 мм — средняя эквивалентная толщина сечения кристаллизатора) и оценивалась как субъективно, по зрительному восприятию, так и с использованием интенсиметра свечения. В качестве последнего применяли сцинтилляционный счетчик дефектоскопа СГД-1, [4]. При субъективной оценке за набором алюминиевых пластин помещался стальной стержень диаметром 5 мм. Просвечиваемая зона металла ограничивалась щелевым свинцовым коллиматором, ширина которого составляла 35 мм при высоте, соответствующей высоте кристаллизатора. Экспериментальным путем подбирали такое ускоряющее напряжение и интенсивность излучения (миллиамперы) на рентгеновской трубке, при которых стальной стержень можно было уверенно рассмотреть на флюоресцирующем экране. В качестве флюоресцирующего экрана использовали специальный опытный экран, обладающий наибольшей световой отдачей. В результате экспериментов было обнаружено, что при ускоряющем напряжении порядка 180— 190 /се и токе анода 20 ма изображение получается удовлетворительного качества. Дальнейшие опыты по изучению электро-шлакового переплава показали, что при этих условиях наблюдается не только изменение плотности, соответствующее стальному стержню диаметром 5 мм, но и в некоторых случаях медленное прохождение пузырьков газа через расплавленный шлак. 90 [c.90]

Образцы топлива или смазочного материала, помещенные в ампулы из алюминия, нержавеющей или мягкой стали и запаянные в вакууме, на воздухе или в инертной атмосфере, облучали на источнике рентгеновских лучей, ускорителях частиц, -источниках и в различных ядерных реакторах в контролируемых и неконтролируемых температурных условиях. Экспозиции облучения определяли с различной степенью точности, хотя истинные дозы облучения в большинстве случаев не были измерены. В тех немногих случаях, когда были сделаны попытки исследовать влияние некоторых упомянутых выше параметров (например, мощности дозы или типа источника излучения) на изменение свойств и эксплуатационных характеристик облучаемых объектов, было показано, что влияние таких параметров может быть существенным. Поэтому следует сделать вывод, что для большинства исследованных веществ результаты по радиационному воздействию, полученные в экспериментах первого типа, могут. служить только как общее руководство при разработке новых материалов и более чувствительных методов измерения. [c.116]

При идентичных метеорологических условиях испарение пленки электролита с поверхности металла зависит от свойств металла и особенно электролита. Подтверждением тому могут служить результаты проведенных экспериментов. На образцы алюминия, меди, титана и стали наносили капли различных электролитов морской воды и растворов фтористого, хлористого, бромистого и йодистого натрия (концентрация 1,8%) и фиксировали время их испарения при температурах 20—60 °С. [c.45]

В этих экспериментах с алюминием закаленные образцы обнаружили начальное упрочнение, которое можно было объяснить, как указали Маддин и Коттрелл, либо закалочными напряжениями, либо появлением порогов в результате закалки. Существуют и другие возможные объяснения, например частичное старение во время закалки, а также взаимодействие диспергированных вакансий с дислокациями. Объяснение упрочнения частичным старением имеет то преимущество, что довольно низкая энергия активации миграции вакансий, около 0,6 эв, и довольно медленная скорость охлаждения (размер образца был достаточно большой) действительно могут способствовать некоторому старению. [c.194]

Теплоемкость. Во всех сверхпроводниках энтропия при охлал дении ниже Тс уменьшается. Результаты экспериментов с А1 представлены на рис. 12.9. Уменьшение энтропии при переходе из нормального состояния в сверхпроводящее показывает, что сверхпроводящее состояние является более упорядоченным, чем нормальное, так как энтропия является мерой раз-упорядочения системы. Большинство электронов, термически возбужденных в нормальном состоянии, упорядочивается при переходе в сверхпроводящее состояние. Изменение энтропии при этом невелико. Для алюминия эта величина составляет 10" Ав на атом. [c.429]

Процесс горения, следующий за воспламенением, может происходить либо на поверхности расплавленного окисного слоя, покрывающего металл, либо в окружающей паровой фазе. Важную роль играют гетерогенные реакции на поверхности растущих взвешенных окисных частиц. Горение на поверхности имеет место в том случае, если окисел более летуч, чем металл. Горение в парс -вой фазе происходит в обратном случае и может к тому же подав-.ляться образованием защитного окисного слоя или понижение.м тедшературы пламени в результате потерь тепла ниже точки кипения металла. Эксперименты с расплавленным алюминием проводились в работах [290, 289] горение магниевой ленты изучалось Коффином [123] проволок из титана, циркония, алюминия и магния — Гаррисоном и Иолтом [317, 318] стержней из бора — Талли [771]. Преобладающая часть исследований горения мета.т-лов выполнена с металлическими порошками [124 135, 162, 170, 683, 888]. [c.114]

В атмосферном павильоне с жалюзими испытывали сплавы системы Al-Mg- u Al-Mg Zn-Al-Mg, а также цинк (99,8%), электролитическую медь (99,9%), алюминий (99,5%) и электролитические и химические покрытия. Результаты испытаний металлов представлены в табл. V. 6. Для сравнения приведены данные о коррозии этих же металлов на воздухе в Батуми. В течение первых 3 месяцев с начала эксперимента метеорологические условия были следующими средняя месячная температура воздуха колебалась от -1-21,1 до +24,2 °С, относительная влажность — от 78 до 80%, количество осадков — от 81,1 до 335,5 мм, продолжительность смачивания — от 115 до 192 ч. Как видно из данных, скорость коррозии стали в открытой субтропической атмосфере намного выше, чем в павильоне ( в 20 раз). То же характерно и для цинка и меди. С алюминием происходит следующее вначале испытаний скорость коррозии алюминия в открытой атмосфере несколько меньше, чем в павильоне жалюзийном со временем она увеличивается и далее вновь падает. В конечном счете скорость коррозий алюминия в павильоне больше, чем в открытой атмосфере. Таким образом, в сильно агрессивных атмосферах коррозия металлов и сплавов на воздухе выше, чем в павильоне жалюзийном. Отсюда следует, что в тропических и субтропических районах изделия и оборудование следует хранить под навесом, брезентами или в складах. [c.77]

Первая работа Джексона 139] посвящена исследованию взаимодействия углеродных волокон с алюминием. Исследование было проведено на микрообразцах композиционного материала, представляющих собой углеродный жгут с нанесенным на него методом вакуумного напыления слоем алюминия. Микрообразцы композиции подвергались термообработке по различным режимам, после чего проводились механические испытания волокон. Результаты испытаний показали, что прочность волокон, обработанных в контакте с алюминием при 500° С в течение 7 суток, заметно не уменьшается. Взаимодействие углеродных волокон с алюминиевой матрицей, приводящее к разупрочнению волокон, про-твляется лишь после термообработки в течение 24 ч при темпера-уре 600° С и выше (рис. 22). На основании этих экспериментов был сделан вывод о том, что рабочая температура углеалюминиевого композиционного материала может быть выше 400° С. [c.372]

Учет конечной толщины возможен в чисто теоретическом плане на основе полученных строгих решений. Влияние ограниченности) размеров, конечной проводимости материала решетки, а также отклонения формы фазового фронта падающей волны составляют предмет многочисленных экспериментальных исследований. в оптике и радиофизике [105, 141, 144, 244, 257, 258, 271, 275—279]. Как показывают результаты экспериментов, дифракционные свойства реальных решеток совпадают с расчетными в пределах ошибки эксперимента (расхождение менее 5 %), если линейные размеры решеток не менее 40—50> , количество периодов порядка 40, толщина лент порядка 0,01 — 0,06 мм (в четырехмиллиметровом диапазоне) и материалом, из которого изготавливаются решетки, является медь или серебро в миллиметровом и сплавы алюминия в оптическом диапазоне. При этом такую решетку необходимо размещать от рупорной антенны облучателя на расстоянии нескольких сотен длин волн (300— 500 X). Влияние конечной проводимости материала решетки на экспериментальные данные наиболее существенно в области аномалий в оптическом диапазоне [141], а также в миллиметровом вблизи добротных резонансов [105]. [c.169]

Возвращаясь непосредственно к зависимости модулей упругости от температуры, мы можем, тем не менее, произвести сравнение такой зависимости, полученной Цуккером из экспериментов с распространением волн (кружочки), с моими предсказаниями (Bell [1968, II) (сплошная линия), показанное на рис. 3.108. В свете этих предсказаний результаты Цуккера для алюминия составили контраст с результатами экспериментального определения модулей 57 элементов и двух двойных соединений. [c.485]

Вводя индексы 1, 2 и 3 для осевого, тангенциального и радиального направлений соответственно и пренебрегая градиентом радиальных напряжений, возникающим при внутреннем давлении, Лоде полагает (Тз=0, тогда ц=2сг2/сг1—1- При отсутствии внутреннего давления и,=—1, и при СГ2=СГ1 ц=1. Как подчеркнули Тэйлор и Квинни (Taylor and Quinney [1931, Л), большое отклонение экспериментальных точек от прямой n=v, наблюдаемое при простом растяжении, т. е. при ц=—1, было вызвано либо экспериментальной ошибкой, либо анизотропностью трубок. Поэтому в 1931 г. Тэйлор и Квинни пытались проверить заключение Лоде о том, что скорее повсюду имеет место неравенство v < n , чем равенство v=n. Эти эксперименты Тэйлора и Квинни с алюминием, медью, свинцом, стеклом, кадмием, малоуглеродистой и безуглеродистой сталями, результаты которых по существу подобны результатам Лоде (кроме стекла и свинца), стали экспериментами, на которые широко ссы- [c.102]

Рис. 4.157. Продолжительность распространения деформации (указанного иа оси ординат уровня в процентах) до точки, удаленной от ударяемого торца на расстояние х, при ударе с начальной скоростью 1420 см/с. Результаты четырех экспериментов с образцами из отожжен -ного поликристаллического цинка (сплошные линии) (/ — опыт 1048, х= дюйм, 2 — опыты 1065 и 1104, х=2 дюйма, 3 — опыт 1106, х=Ъ дюйма) и сравнение с ними результатов теоретического предсказания (крестики) для цинка (ц (0)=4700"Кгс/мм ) чистоты 99,2% на основе параболической зависимости Белла при л=2, осуществленного по результатам для алюминия (ц (0 = 3110 кгс/мм ) чистоты 99,2% 4 — предсказанный уровень Е.

Рис. 4.172. Опыты белла (1961). Результаты экспериментов, полученные при помощи оптической техники (кружки). Материал — полностью отожженный алюминий, а) Зависимость продолжительности контакта Т мкс от скорости удара и дюйм/с б) коэффициент восстановления е в зависимости от скорости удара Uo дюйм/с в) зависимость перемещения Ui в дюймах свободного торца образца от времени в мкс и ее сравнение с результатом расчета по эмпирическим формулам (сплошная линия) 1 — продолжительность контакта, определенная теоретически с использованием параболической зависимости напряжение — деформация 2 — коэффициент восстановления е, определенный теоретически с использованием параболической зависимости напряжение — деформация и с учетом корректировки на упругость в — коэффициент восстаиовлеиия е, определенный теоретически с использованием параболической зависимости напряжение — деформация без корректировки на упругость. Корректировка на упругость коэффициента восстановления связана с рассмотрением малых скоростей Vy упругого предвестника 4 — критическая скорость по Карману.

Ближе к существу физической проблемы, рассмотренной Дэвисом и Гопкинсоном, были результаты опытов, проводившихся в условиях симметричного свободного удара, показанные на )ис. 4.174. Часть докторской диссертации Хартмана (Hartman 1967, 1], [1969, 1]) посвящена измерению динамических деформаций с помощью дифракционных решеток в поликристаллах отожженной а-латуни. Измеренный квазистатический предел упругости этой отожженной латуни составил У=14 500 фунт/дюйм (10,2 кгс/мм ). Значение динамического предела упругости, определенное по фронту начальной волны с помощью измерений профилей волны деформаций двумя дифракционными решетками, изображенных на рис. 4.174, было равно У=27 700 фунт/дюйм (19,5 кгс/мм ) увеличение произошло почти в два раза. Путем сопоставления результатов эксперимента (сплошные линии) с расчетными, основанными на снижении скоростей волн и наибольших деформаций, выраженных через предел упругости У, я установил, что поведение образцов не описывается правильно ни квазистатическим значением 10,2 кгс/мм , ни более высоким динамическим значением 19,5 кгс/мм . Скорости распространения волн и наибольшие деформации, по экспериментальным наблюдениям, как и в любых твердых деформируемых телах, для которых рассматривались профили волн конечных деформаций, соответствовали пределу упругости У=0. На рис. 4.175 продолжительность перемещения (темные кружки) от одной позиции до другой и максимальные де юрмации для обеих позиций согласуются с полученными на основании расчета, в котором использована параболическая аппроксимация при г=3. Таким образом, приходим к типу поведения материала, который характеризуется графиком, показанным на рис. 4.176. Эксперименты с образцами поликристалли-ческого магния, для которого легко добиться существенного изменения предела упругости У, дали результаты (Bell [1968, 1]), идентичные с полученными для образцов из алюминия и а-латуни. [c.275]

МакРейнольдс в своих первых опытах проверял влияние чистоты материала на саму возможность обнаружения прерывистых шагов, а в случае наличия таковой на их величину при комнатной температуре. Результаты двух опытов с алюминием низкой чистоты (2S) и с алюминием высокой чистоты приведены на рис. 4.181. Для алюминия высокой чистоты ступеньки были видны только тогда, когда нагрузка на каждом уровне ее значений оставалась постоянной в течение 15 минут. Это, конечно, соответствует эффекту, открытому для стали Тарстоном в 1873 г. (Thurston [1873, II). Оба эксперимента МакРейнольдса были проведены в условиях простого растяжения с (мягким) нагружением мертвой нагрузкой при одинаковой постоянной скорости повышения напряжений 120 (фунт/дюйм )/мин. [c.281]

В результате экспериментов было установлено, что при скоростях 0,6-0,7 мм/с эффективно разрезаются молибден, вольфрам, тантал толщиной до 0,6 мм нержавеющая сталь, медь, керамика из AI2O3 толщиной до 0,8 мм алюминий и его сплавы, текстолит, диэлектрики и полупроводники, а также прозрачные материалы. Практически все перечисленные материалы просверливались насквозь при толщине до 3 мм за время 20-50 с. Эти успешно проведенные эксперименты свидетельствовали о перспективности использования излучения ЛПМ в технологических процессах производства изделий электронной техники. [c.243]

Харпер и Дорн [157] обнаружили, что в опытах по ползучести при растяжении в области высоких температур (647°С = 0,99Гт) поликристаллы алюминия при очень низких напряжениях ведут себя как ньютоновская вязкая жидкость параметр Зинера — Холломона изменяется с напряжением линейно (рис. 4.12) при напряжениях, меньших 13 фунт-сила/дюйм (0,09 МП а 3,3 X X 10 а). Хотя такое поведение обычно связывают с диффузионной ползучестью Набарро— Херринга (см. гл. 7), Харпер и Дорн показали, что их данные свидетельствуют против такой связи. Например, после падения напряжения они наблюдали неустано-вившуюся ползучесть и возврат, т. е. явления, не характерные для ползучести Набарро — Херринга. Кроме того, наблюдаемые скорости ползучести были на три порядка больше рассчитанных для ползучеспг Набарро— Херринга и, наконец, результаты эксперимента для монокристалла получились такими же, как и для поликристаллов, в то время как диффузионная ползучесть проявляется только в мелкозернистых материалах (гл. 7). [c.132]

Из-за сложности проведения экспериментов по ползучести при очень низких напряжениях и невозможности воспроизвести их результаты ползучесть Харпера—Дорна не приобретала ста--туса доказанного процесса ползучести до тех пор, пока совсем недавно не были проведены более систематические экспёримен-ты, главным образом с алюминием и его сплавами, а Т кже с несколькими другими металлами [396]. [c.133]

Влияние покрытия алюминием ( 5 мкм), сформированного методом ионного легирования, на водородное охрупчивание высокопрочной мартенситостареющей стали состава, (%) 18,04 № 15,0 Сг 6,43 Мо 1,09 Т1 0,062 А1 С, Si, Мп, Р и 8 ниже 0,005 определяли при испытаниях на растяжение образцов с надрезом в атмосфере водорода при комнатной температуре и скорости деформации 1,7 мкм " [117]. Как показали результаты экспериментов, предел прочности при растяжении в вакууме образцов с покрытием и без покрытия примерно одинаков и равен 2800 МПа. Предел прочности при растяжении образцов в атмосфере водорода снижался при давлении водорода выше 2,67 кПа, но во всех случаях коррозионно-механическая прочность образцов с покрытием была выше, чем у образцов без покрытия. [c.56]

Алитирование по способу Мекера состоит в том, что стальные изделия помещаются в жароупорный ящик, наполненный смесью состава порошкообразный сплав железа с алюминием (40—50% Ре) и NH4 1. Ящик герметически закрывается и нагревается в пламенной печи до 900—1000°, в результате чего происходит диффузия алюминия в основной металл. Процесс этот менее дорогой, чем предыдущий, так как порошок алюминия заменяется более дешевым порошком Ре-А1 сплава и не требует водорода. Рядом экспериментов установлено, что наилучшие результаты в отношении глубины алитирования стали получаются при применении смеси состава 49% сплава Ре-А1 в порошке, 49% АЬОз в порошке и 2% ЫН4С1 при температуре алитирования 900—1000°. Продолжительность выдержки изделий в печи зависит от требований к жаростойкости стали и составляет от 4 до 25 час. [c.189]

Сопоставление результатов расчета по формуле (81) с результатами эксперимента, проведенного Б. Ф. Ленджером, показало хорошее совпадение этих данных во всех случаях, когда значение усталостной характеристики а принималось по результатам испытаний. Сравнение было выполнено для меди, алюминия, алюминиевых сплавов, углеродистой стали, никеля, титана, нержавеющей стали и некоторых других сталей. [c.89]

Результаты экспериментов показывают, что с увеличением передних углов зубьев протяжек стойкость последних возрастает. Степень возрастания различна для разных обрабатываемых материалов. Так, наибольшее относительное повышение стойкости имеет место при протягивании заготовок из алюминия (на 41 % при увеличении переднего угла с 5 до 20°). Затем идут соответственно сталь 20 (повышение стойкости на 34% при увеличении переднего угла с 5 до 15°), сталь 38ХСА (повышение стойкости на 24%) бронза и чугун дали наименьшее возрастание стойкости с увеличением переднего угла на 14 и 18% соответственно при увеличении угла с 5 до 15°. [c.29]

Ниже представлены результаты экспериментов по определению (в зависимости от скорости частиц) коэффициента напьшения частиц к = Ат/М, характеризующего отношение прироста массы подложки Ат к общей массе израсходованного порошка М Покрытия наносились на неподвижные подложки при строго дозированных порциях различных металлических порошков с размером 1. .. 50 мкм. Масса напыленного материала Ат. в каждом опйте измерялась на аналитических весах как разница массы подложки до и после напыления. По известным экспериментальным значениям Ат и М строилась зависимость AmlM=fiVp). Экспериментальные значения коэффициента напыления для порошков алюминия, меди и никеля в зависимости от скорости частиц, полученные при ускорении частиц смесью воздуха с гелием, приведены на рис. 3.18 (кривые 1. .. 3), откуда видно, что для [c.140]

Наиболее эффективно применение окиси алюминия А12О3, обладающей высоким значением теплоты диссоциации. Могут, однако, применяться и иные материалы, такие как медь, окись бериллия, серебро и др. Исследования, проведенные с пористыми вставками из вольфрама, пропитанными различным количеством меди, показали, что увеличение количества меди до 26"о приводит к значительному уменьшению температуры поверхности вкладыша [97]. Результаты эксперимента приведены на рис. 70. [c.213]

Факторы, контролирующие скорость растворения оксидных пленок в кислотах. Нет никаких оснований для сомнений, что только что описанное различие в поведении цинка и алюминия связано с более быстрым рдстворе-нием в кислоте окиси цинка, чем окиси алюминия. Скорость растворения окисла нельзя определять по результатам экспериментов, проведенных со случайными образцами порошкообразных окислов из лабораторных банок, так как размеры зерен порошков, как правило, неодинаковы и поверхности, принимающие участие в опытах, различны. В случае компактного окисла (в том виде, как его находят в земле) окись цинка растворяется значительно скорее окиси алюминия, которую в учебниках минералогии характеризуют как нерастворимую в кислотах, понимая под этим медленно растворимую . Однако это не отвечает на вопрос, почему окись цинка растворяется гораздо быстрее, чем окись алюминия. Давно чувствуется потребность в экспериментальном исследовании скоростей растворения различных окислов и их зави- симости от кристаллического строения и структуры дефектов. [c.296]

Перримен также исследовал алюминий с различным содержанием железа. Его результаты, более подробная ссылка на которые имеется на стр. 605, показывают, что на образцах, охлажденных в печи, разъедание границ зерна сначала повышается по мере увеличения содержания железа, а затем падает. Он расходится во мнении с Мецгером и Интрейтером больше в отношении объяснения, чем в результатах эксперимента. Он считает, что при очень низких содержаниях железа, оно концентрируется только по границам зерен, вызывая, таким образом, снижение перенапряжения водорода в этих местах, что обусловливало быстрое разъедание границы и местное выделение водорода в трещинах, которые наблюдаются. При более высоких содержаниях железа, оно появится и в зернах перенапряжение будет одинаково всюду, способствуя более однородному разъеданию. [c.350]

Исследовались и другие пути. Несколько лет тому назад Толлей сравнивал каталитическое окисление ЗО в ЗОз на чистой стали, на стали, покрытой алюминием методом напыления и алюмйнизированной стали (получавшейся путем нанесения сплава алюминия с кадмием и последующего нагревания с целью испарения кадмия в результате на поверхности должен получиться сплав железа с алюминием). В случае применения последнего процесса получения алюминиевого покрытия скорость реакции окисления 30а в ЗОз была значительно ниже, чем на чистой стали это, несомненно, связано с низкой каталитической способностью окиси алюминия, образовывавшейся на поверхности металла. Хотя подобные эксперименты и не имели прямого отношения к котлам, работающим на нефти, они представляют некоторый практический интерес и для них однако на их основе нельзя сделать вывод, что покрытием железа алюминием или его сплавами можно полностью избежать каталитического действия [99]. [c.430]

Поперечные SII волны на блоках алюминия (30x30x5 см ) и стали (30x30x4,5 см ), возбуждавшиеся специально расположенными поршневыми или сдвиговыми датчиками, изучал Ивэнс (Evans, 1959) при рабочих частотах около 300 кгц. В модели блока с припаянным тонким слоем четко зарегистрирована волпа Лява. В результате экспериментов получены количественные выводы относительно энергии различных волп. [c.18]

Некоторые результаты этих расчетов в сопоставлении с экспериментом представлены на рис. 2. Как видно, совпадение расчетной кривой с экспериментальными данными достаточно хорошее, отклонения от расчетной кривой, как и следовало ожидать, заметно больше при добавлении 3102 в А12О3, однако эти отклонения от содержания ЗЮз практически не зависят, так как окись кремния является поверхностно-активным веществом по отношению к окиси алюминия. [c.15]

Об удовлетворительном выявлении структуры путем катодного распыления сообщено в работе [31]. Шлифованный образец устанавливают в качестве катода в электронной лампе (разрежение от 0,05 до 0,005 мм рт. ст.), анод лампы сделан из алюминия. При продолжительности эксперимента от 15 с до 10 мин в лампе создается напряжение от 2000 до 7500 В постоянного или переменного тока. В результате различной способности к распылению структурных составляющих выявляется структура образца. Структура медносеребряных сплавов хорошо проявляется после 15 с обработки, при этом первичный твердый раствор (особенно в литых образцах) и твердый раствор, богатый медью, в эвтектике окрашиваются в темно-коричневый цвет. Для успешного травления необходимо, чтобы образец содержал более одной, минимум две фазы, которые обладают различной склонностью к распылению. Так, медноцинковые сплавы с 28% Си хорошо протравли- [c.22]

Для композитов алюминий — бор было установлено, что отклонение технологических параметров от рассмотренных выше оптимальных значений приводит к снижению прочности. Кроме того, было показано, что к разупрочнению приводит и термическая обработка по режиму диффузионной сварки, но без приложения давления. В наиболее обширном исследовании, проведенном Штурке [33], образцы композита А16061—35 об. % В отжигали в течение до 5000 ч при 505, 644 и 811 К. Полученные результаты представлены на рис. 8 в гл. 3 они показывают, что разупрочнению при 505 и 644 К предшествует инкубационный период, однако при 811 К его продолжительно сть должна быть меньше, чем минимальная в этих экспериментах продолжительность отжига (1 ч). Штурке не исследовал поверхности раздела, но предполагает, что разупроч -нение обусловлено либо нарушением связи волокон с матрицей (из-за чего не возникает сложного напряженного состояния), либо взаимодействием между бором и алюминием, приводящим к снижению деформации разрушения волокон. [c.171]

Вообще различные способы поверхностного упрочнения увеличивают долговечность деталей, что подтверждает факт развития усталостного повреждения с поверхности. Об этом свидетельствуют и эксперименты, в которых в процессе усталости снимали повре-жденпый слой, в результате чего долговечность образцов становилась неопределенно большой. При электронно-микроскопическом исследовании дислокационной структуры в процессе усталости стали 1Х18Н9Т и алюминия был обнаружен своеобразный градиент плотности дислокаций с максимумом вблизи поверхности образца [72]. [c.27]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...