Показатель преломления веществ относительный

Понятие блеск поверхности тесно связано с относительным количеством зеркально и диффузно отраженного света [ ]. Блеск поверхности зависит в основном от узости и интенсивности зеркально отраженного луча и определяется показателем преломления вещества и гладкостью его поверхности. [c.102]

Другой важный механизм трансформации размера аэрозольных частиц — процесс конденсации водяных паров. Изменение относительной влажности воздуха приводит к увеличению или уменьшению размеров аэрозольных частиц, к изменению комплексного показателя преломления вещества частицы и, следовательно, во многом обусловливает изменчивость оптических свойств атмосферного аэрозоля. Природа образования аэрозольных частиц пред- [c.106]

Попробуем провести простую оценку чувствительности метода. Если на пути одного луча вставить в кювету длиной 1, наполненную газом с показателем преломления ni, а на пути другого — эквивалентную кювету, наполненную другим веществом с показателем преломления П2, то появится дополнительная разность хода д = Zi n,i — П2) Следовательно, произойдет сдвиг интерференционных полос. Охарактеризуем этот сдвиг дробью т, показывающей, на какую часть одного порядка интерференции сместились интерференционные полосы. Тогда Д = т Х. Измеряя сдвиг т, определим Д . Например, полосы сдвинулись на 0,1 порядка интерференции, т.е. т = 0,1. Теперь оценим Ап = Д /Zi. Обычно одна из кювет служит контрольной (проводятся относительные измерения). Для простоты будем считать 2=1 (вакуум) и определим Ап из соотношения Д = i(ni — 1) = 1 Ап. При = 10 см т = 0,1 X = 5 10" см получим Ап = т к11 = 5 10 , т.е. можно измерить изменение показателя преломления в шестом знаке после запятой. [c.223]

Значения показателей преломления некоторых веществ относительно воздуха [c.43]

Степень чистоты большинства веществ оценивалась величинами показателей преломления Ид и относительной плотности pf, значения которых приводятся при рассмотрении [c.9]

Световые волны представляют собой электромагнитное поле, для полного описания которого требуются четыре основных векторных поля Е, Н, D и В. Для определения состояния поляризации световых волн используется вектор электрического поля. Такой выбор связан с тем, что в большинстве оптических сред физические взаимодействия с волной осуществляются через электрическое поле. Основной интерес к изучению поляризации световых волн обусловлен тем, что во многих веществах (анизотропные среды) показатель преломления зависит от направления колебаний вектора электрического поля Е. Это явление можно объяснить движением электронов, которые раскачиваются электрическим полем световых волн. Для иллюстрации этого предположим, что анизотропное вещество состоит из несферических иглообразных молекул, причем все молекулы ориентированы таким образом, что их большие оси параллельны друг другу. Пусть в таком веществе распространяется электромагнитная волна. Вследствие анизотропной структуры молекул электрическое поле, параллельное осям молекул, будет сильнее смещать электроны вещества относительно их равновесного положения, чем электрическое поле, перпендикулярное осям молекул. Поэ- [c.63]

Кристалл АИГ имеет высокий показатель преломления [л(1,064 мкм) = 1,818]. Поэтому на концевых поверхностях происходит довольно сильное френелевское отражение лазерного излучения. Его можно существенно уменьшить путем диэлектрического просветления или посредством скашивания стержней под углом Брюстера. Однако часто с этими потерями приходится мириться, что допустимо благодаря большому усилению в веществе. Но тогда необходимо концевые поверхности отполировать под малым углом наклона друг относительно друга (по меньшей мере около 1°), чтобы они не образовали лазерный резонатор или вторичный резонатор внутри главного резонатора. [c.77]

Иа пути пучков 1 и 2 между пластинами интерферометра устанавливают компенсатор, который состоит из двух плоскопараллельных пластинок, ориентированных относительно друг друга под углом 10°. Компенсатором измеряют величину смещения интерференционных полос, когда в ход одного из пучков помещается вещество, показатель преломления которого измеряют. [c.177]

В интерферометре Рэлея, предназначенном для измерения показателей преломления газов и жидкостей, использован, как и в опыте Юнга, метод деления волнового фронта. Источник в виде узкой щели 5 расположен в фокальной плоскости линзы (рис. 5.23). Выходящий из нее параллельный пучок идет через диафрагму с двумя щелями 51 и 5г, параллельными щели 5. Пучки света от 51 и 5г проходят через кюветы /С1 и /Сг и образуют интерференционные полосы в фокальной плоскости линзы 2. Введение кювет, содержащих исследуемые газы или жидкости, требует значительного рассто яния между 5, и 5а, вследствие чего интерференционные полосы располагаются тесно и для их наблюдения требуется большое увеличение. Для этой цели удобен цилиндрический окуляр в виде тонкой стеклянной палочки, ось которой параллельна полосам. Кюветы занимают только верхнюю половину пространства между линзами 1 и 2, а внизу свет идет вне кювет. Благодаря этому возникает вторая система интерференционных полос с таким же расстоянием между полосами, которая может служить шкалой для отсчета. Верхняя система полос сдвинута относительно нижней, так как при прохождении света через кюветы появляется добавочная разность хода Д=(п2— 1)/, где П и 2 — коэффициенты преломления веществ, заполняющих кюветы. По этому смещению определяют 2— 1- В один из пучков ставится компенсатор, с помощью которого можно добиваться, чтобы плавно изменялась оптическая разность хода, противоположная по знаку той, которая обусловлена прохождением света через кюветы. [c.248]

С фотоупругой компонентой Ап связано возникновение термически наведенного двулучепреломления. При сжатии или растяжении веществ изменяются расстояния между частицами и электростатические силы, действующие между ними, причем эти изменения различны в направлении действующей механической силы и перпендикулярны к ней. Возникновение компонент межионного электростатического взаимодействия, ориентированных относительно направлений механических напряжений, приводит к тому, что для излучения, поляризованного в различных по отношению к компонентам напряжений направлениях, изменение показателя преломления будет различно — возникает оптическая анизотропия. [c.129]

Электронная поляризация наблюдается у всех видов диэлектриков и не связана с потерями энергии. Величина относительной диэлектрической проницаемости вещества с чисто электронной поляризацией численно равна квадрату показателя преломления света. Поляризуемость частиц при электронной поляризации не зависит от темпе- [c.39]

Рассмотрим упрощенную теорию метода, базируясь на представлениях геометрической оптики. Акустическая волна, распространяющаяся в прозрачном для света веществе, создает в нем периодическое распределение показателя преломления. Образовавшаяся периодическая структура действует подобно фазовой дифракционной решетке, эффективно дифрагирующей падающий свет. Если направление пучка света приблизительно параллельно фронту акустической волны, а его путь через акустический пучок относительно мал, то выполняется условие [c.212]

До сих пор мы рассматривали распространение света в вакууме. Теперь предположим, что пространство заполнено изотропным прозрачным веществом с показателем преломления п. Если эта среда покоится относительно эфира, то фазовая скорость света в абсолютной системе S, в соответствии с феноменологической электродинамикой Максвелла, равна [c.19]

Часто используется показатель преломления исследуемого вещества относительно воздуха. Поскольку показатель преломления воздуха приблизительно равен 1,00027, то эта величина немного меньше абсолютного показателя преломления [127]. [c.18]

К числу важных достоинств призменных резонаторов относится также малая чувствительность к разворотам их элементов. Действительно, наклон зеркала с радиусом кривизны R на угол вызывает поперечное перемещение центра его кривизны на расстояние eR, Можно показать, что такой же разБсрот призмы относительно ее вершины вызывает поперечное смещение опорной точки, через которую проходит ось резонатора, лишь на величину порядка eh(l — 1/я), где п — показатель преломления вещества призмы, Л — ее толщина вдоль направления оси резонатора. Обычно h/R 10 , и требования к точности ориентации призм (в зависимости от числа их граней по одному или обоим направлениям) оказываются на два— три порядка ниже требований, предъявляемых в случае зеркал. Наконец, в схеме рис. 4.146 благодаря большому расстоянию между опорными точками разворот выпуклого зеркала также вызывает значительно меньший эффект чем в обычном телескопическом резонаторе. [c.241]

На рис. 2.7 приведены результаты численных расчетов на ЭВМ спектральной плотности индуцированных флуктуаций диэлектрической проницаемости воздуха (рис. 2.7 а) и восстановления нормированной корреляционной функции флуктуаций интенсивности с симметричным разносом точек наблюдения относительно оси пучка (рис. 2.7 6) при воздействии расходящегося Fq= 10 см) пучка С02-лазера (> =10,6 мкм, Ro=l см) на пылевую дымку с комплексным показателем преломления вещества частиц Ша = = 1,3 — /0,1. Смещение максимума спектральной плотности на рис. 2.7 а связано с временным расплыванием температурных орео-лов за счет молекулярной теплопроводности 2 VXrt. Уменьшение радиуса когерентности на рис. 2.7 б для кривой 1 объясняется влиянием дифракции. [c.52]

В табл. 31.2—31.20 приведены значения показателя преломления веществ по отношению к воздуху. Показатель преломления среды относительно воздуха п, показатель преломления воздуха Пвозд и абсолютный показатель преломления Пабс связаны формулой [c.634]

Интерферометр Жамена (рис. 1П). В результате отражения лучей от передней и задней граней пластин П и Пг образуются четыре луча 1—4, из которых два (луча 2, 3) пространствецно совмещены и могут интерферировать. Разность хода, возникающая между лучами, отраженными от двух стенок толстой пластины, можно найти с помощью рис. П2. Толщина пластины— /, показатель преломления вещества пластины относительно вакуума — п. Из рис. 112 видно, что оптическая разность хода лучей равна [c.160]

Последнее, что необходимо здесь рассмотреть, это влияние внешних возмущаюш,их факторов, сопутствующих обращению оптических данных, на точность аппроксимации. К ним следует отнести прежде всего ту неопределенность, которая сопутствует априорному заданию показателя преломления вещества частиц исследуемой среды в схемах обращения. Известно, что угловой ход полидисперсных индикатрис рассеяния в меньшей мере чувствителен к вариациям показателя гп для углов в передней полусфере. В большей мере они сказываются на поведении ы( 0 ) для углов рассеяния в задней полусфере. Указанные особенности наглядно иллюстрируются результатами расчетов, представленными в табл. 4.3. Исходная индикатриса ыо(0) соответствует кривой 1 на рис. 4.2. В первом случае (третий столбец таблицы) возмущения касались вещественной части показателя т и составили Ат —0,05. С подобной точностью вполне можно априори задавать величину ш при зондировании атмосферных дымок, особенно если ее увязывать с относительной влажностью воздуха [9]. Во втором случае (четвертый столбец) существенно завышалась мнимая часть т". Указанное в таблице значение показателя соответствует случаю сильно загрязненной атмосферной дымки [3], которую иногда называют городской дымкой. Как видно из табл. 4.3, указанные возмущения мало сказываются на значениях Ыа( 0 ) вблизи 0 О и заметно больше в окрестности я. [c.240]

Ньютон на основании своих опытов ошибочно полагал, что величина относительной дисперсии, входящая в расчет ахроматизированной системы, не зависит от материала линз, и пришел отсюда к выводу о невозможности построения ахроматических линз. В соответствии с этим Ньютон считал, что для астрономической практики большое значение должны иметь рефлекторы, т. е. телескопы с отражательной оптикой. Однако Эйлер, основываясь на отсутствии заметной хроматической аберрации для глаза ), высказал мысль о существовании необходимого разнообразия преломляющих сред и рассчитал, каким образом можно было бы коррегировать хроматическую аберрацию линзы. Доллон построил (1757 г.) первую ахроматическую трубу. В настоящее время имеются десятки сортов стекол с разными показателями преломления и разной дисперсией, что дает очень широкий простор расчету ахроматических систем. Труднее обстоит дело с ахроматизацией систем, предназначенных для ультрафиолетового света, ибо разнообразие веществ, прозрачных для ультрафиолета, ограничено. Удается все же строить ахроматические линзы, комбинируя кварц и флюорит или кварц и каменную соль. [c.316]

Теоретический смысл обратного эффекта Зеемана заключается в следующем. Известно, что линии поглощения вещества обусловлены наличием собственных частот колебаний атомов и молекул, составляющих данное вещество. Под действием магнитного поля собственные частоты вещества меняются, следовательно, меняется и положение линий поглощения, т. е. проиеходит раещеп-ление. Вместо одной собственной частоты появляется ряд частот, в простейшем случае — две, смещенные относительно основной частоты на величину Ду. Согласно формуле (21.7) это приводит к изменению показателя преломления. Таким образом устанавливается связь между обратным эффектом Зеемана и явлением вращения плоскости поляризации в магнитном поле (эффект Фарадея, см. 20.3). Действительно, при распространении света вдоль направления магнитного поля вследствие расщепления оптической собственной частоты электрона на две [c.109]

ЗАКОН [Бера для разбавленных растворов поглощающего вещества в непоглощающем растворителе коэффициент поглощения света веществом зависит от свойств растворенного вещества, длины волны света и концентрации раствора Био для вращательной дисперсии в области достаточно длинных волн, удаленной от полос поглощения света веществом, угол вращения плоскости поляризации обратно пропорционален квадрату длины волны Био — Савара — Лапласа элементарная магнитная индукция в любой точке магнитного поля, создаваемого элементом проводника с проходящим по нему постоянным электрическим током, прямо пропорциональна силе тока в проводнике, абсолютной магнитной проницаемости, векторному произведению вектора-элемента длины проводника на модуль радиуса-вектора, проведенного из элемента проводника в данную точку и обратно пропорциональна кубу модуля-вектора Бойля — Мариотта при неизменных температуре и массе произведение численных значений давления на занимаемый объем идеальным газом постоянно Брюстера отраженный свет полностью линейно поляризован при угле падения, равному углу Брюстера, тангенс которого должен быть равен относительному показателю преломления отражающей свет среды Бугера — Ламберта интенсивность J плоской волны монохроматического света уменьшается по мере прохождения через поглощающую среду по экспоненциальному закону J=Joe , где Jo — интенсивность света на выходе из слоя среды толщиной / а — показатель поглощения среды, который зависит от химической природы и состояния поглощающей среды и от волны света Бунзеиа — Роско количество вещества, прореагировавшего в фотохимической реакции, пропорционально мощности излучения и времени освещения Бернулли в стационарном потоке сумма статического и динамического давлений остается постоянной ] [c.231]

Ф. э. проявляется в том, что линейно поляризованное эл.-магн. излучение после прохождения слоя изотропного твёрдого вещества, помещённого в магн. поле, в направлении, перпендикулярном магн. полю, становится эллиптически поляризованным. Это обусловлено возникающей в магн. Лоле оптической анизотропией вещества с выделенным направлением вдоль магн. поля. Составляющие эл.-магн. волны, линейно поляризованные вдоль и поперёк магн. поля, имеют разную скорость распространения, поэтому при прохождении слоя вещества они приобретают разность фаз и выходящее из слоя излучение оказывается эллиптически поляризованным (обычно выбирают свет, линейно поляризованный под углом, близким к 45 относительно магн. поля). Фазовый сдвиг й, определяющий параметры эллипса подяризаиии, пропорционален толщине слоя I и разности показателей преломления лц и для волн, поляризованных соответственно вдоль и поперёк магн. поля [c.330]

Таким образом, в случае когда электрическое поле приложено вдоль O HJ , главные оси нового эллипсоида показателей преломления (7.2.14) оказываются повернутыми на угол в вокруг осих относительно главных осей невозмущенного эллипсоида. Этот угол очень мал даже для умеренно сильных электрических полей. Так, для кристалла KDP при = 10 В/м этот угол составляет только 0,04°. Из (7.2.15) следует, что этот угол существен лишь для веществ, у которых п . В частности, при имеем 0 = = 45°. В соответствии с (7.2.14) новые главные показатели преломления можно записать в виде [c.256]

Интерферометр Маха — Цендера. Схема этого интерферометра показана на рис. 108. Полупрозрачной пластиной Ui луч Beia Sq разделяется на два После отражения от зеркал Ai и Аг лучи света снова соединяются полупрозрачной пластиной Пг в результате частичного отражения и прохождения через нее. Интерференция этих лучей приводит, к возникновению картины, аналогичной наблюдаемой в интерферометре Майкельсона. Если на пути одного из лучей помещена ячейкаQ с газом или веществом, показатель преломления которого отличен от единицы, то интерференционная картина изменится. По изменению интерференционной картины и длине пути светового луча в ячейке можно с большой точностью определить относительный показатель преломления, что позволяет изучать физические процессы, которые приводят к изменению показателя преломления. [c.159]

Инфракрасный спектр соединения является его характеристикой и может использоваться для идентификации точно так же, как используются температура плавления, показатель преломления, температура кипения, оптическое вращение, рентгено-грам.ма и другие физические константы. Поэтому, если сравниваются два соединения, то идентичность инфракрасных спектров указывает, за редкими исключениями, на идентичность соединений. Сравнения спектров выполняются обычно с разбавленными растворами, так как чистые соединения могут кристаллизоваться в различных формах, причем каждая из них может иметь свой характерный спектр, тогда как спектры их разбавленных растворов идентичны. Кроме того, оптические изомеры в растворе дают одинаковые спектры, но в твердом состоянии рацематы и энантиомеры могут давать различные спектры в результате различной упаковки молекул в кристалле. По этой причине нельзя сделать заключений относительно идентичности энантиомеров по спектрам растворов. Нельзя также по спектрам растворов идентифицировать соединения, содержащие большое число одинаковых структурных элементов, т. е. полимеры или длинные алифатические цепи. В этом случае присоединение или удаление нескольких структурных элементов не вызывает заметных изменений спектра вещества в растворе. Однако сравнение спектров твердой фазы оказывается небесполезным, так как различная длина.депи приводит к различным [c.18]

Последующее изложение основывается на трех ограничениях. Предполагается, во-первых, что первичный пучок состоит из рентгеновского излучения, частота которого велика по сравнению с любой собственной частотой поглощения рассеивающей среды, во-вторых, что всякая рассеянная элементарная волна распространяется в среде без вторичного рассеяния и, в-третьих, что в среде отсутствует поглощение первичного или рассеянного излучения. Выполнение первого условия можно обеспечить в эксперименте, выбрав такой материал антикатода рентгеновской трубки, чтобы его атомный номер был значительно больше, чем у исследуемого вёкцества. Необходимость такого ограничения диктуется двумя обстоятельствами. Прежде всего, в этом случае показатель преломления среды незначительно отличается от единицы, что существенно упрощает рассмотрение явления интерференции. Кроме того, при этом мы избегаем утомительного пересчета атомных факторов рассеяния, так как таблицы составлены для случая, когда первое условие выполнено. Второе из сформулированных выше ограничений можно оправдать относительно малым сечением рассеяния большинства исследуемых веществ. Третье условие — теоретическая идеализация, оно никогда не выполняется в точности, поэтому перед анализом экспериментальных данных в них следует ввести математические поправки, учитывающие поглощение. Эти поправки рассмотрены по отдельности в 10, п. 2 [c.11]

Животная слоновая К. представляет собою зубное вещество крупных млекопитающих—слонов индийских и африканских, мамонтов, гиппопотамов, моржей, нарвалов, кашалотов и отчасти кабанов. Наилучшими технич. качествами отличается К. гиппопотамовая, к которой близка по качеству слоновая К., получаемая от индийских слонов. Слоновая К. низкого качества, поступающая в продажу под назв. р o г а рыб ы-м е ч а, доставляется нарвалом, принадлежащим к классу китообразных. Слоновая кость в тесном смысле, т. е. от слона, содержит 56—59% (иногда до 64%) фосфорнокислого кальция, небольшое количество углекислого кальция, 24% органических веществ, при кипячении с водой дающих желатину, и 11% воды состав других видов животной слоновой К. близок к указанному выше. В физич. отношении слоновая К. характеризуется следующими константами модуль упругости—900 %г1мм ] скорость звука—3012,7 м/ск показатель преломления для обыкновенного луча 1,5392, для необыкновенного 1,5407 диэлектрич. коэфициент (при частоте 80—85 пер/ск.)—6,90 объемное Электр, сопротивление—2-10 й-сл поверхностное электрич. сопротивление при 90— 100% относительной влажности воздуха— 4-10 Q- m отношение удельных сопротрш-лений Рз,, Sao при изменении i° с 30° на 20 составляет 0,62. [c.66]

Среди оптических свойств полимеров важнейшим является показатель преломления. Эта характеристика самым непосредственным образом связана с диэлекгричесюй проницаемостью вещества. В общем слл чае в статическ> ю диэлектрическо ю проницаемость вносят вклад три молеку лярных процесса ориентация постоянных моментов в поле, относительное смещение положительных и отрицательных ионов вн три молек лы и смещение электронов относительно ядер. Эти три процесса описывают соответственно ориентационную. атомщ ю и электронно ю поляризации. [c.230]

Следует указать, что данная модель является правдоподобной версией, но не отражает всей сложности процессов перемешивания, химических превращений, вымывания, растворения солей и др., имеющих место в реальной атмосфере. С другой стороны, пределы вариаций основных элементов почвенного аэрозоля в рамках статистического ансамбля, показанные, например, в работе [40], дают основание сделать заключение о том, что химический состав тропосферного аэрозоля с высотой в среднем изменяется незначительно и, следовательно, оптические свойства основных минералов и солей близки по своему спектральному поведению. Как установлено Фольцем [73] и другими авторами, для целого ряда соединений, которые обнаружены в аэрозольных частицах, вещественный показатель преломления в видимой спектральной области я=1,5- -1,6. Поэтому можно считать, что известные вариации относительного процентного состава веществ в выбранной модели не приведут к заметному смещению оцениваемых оптических параметров. [c.80]

Методы численного решения систем типа (3.39) будут подробно нами рассматриваться в п. 4.2, а сейчас лишь напомним, что в основе этой системы лежат предположения о сферичности рассеивающих частиц и априорное задание показателя преломления аэрозольного вещества т = т —т"1 в пределах зондируемого слоя [ЯьЯг]. В силу этого изложенная выше теория многочастотного касательного зондирования приводит к вычислительным схемам обращения оптических данных, применимых при тех же исходных допущениях, что и в методе многочастотного лазерного зондирования. Это обусловлено единством методологического подхода к теории оптического зондирования рассеивающей компоненты атмосферы. Вместе с тем необходимо обратить внимание на то обстоятельство, что требования к выполнению указанных выше допущений существенно различны для указанных двух методов. Действительно, уравнения теории касательного зондирования относительно локальных оптических характеристик светорассеяния являются интегральными, причем первого рода, и поэтому вариации бРех (то же самое бт и б/)ц), обусловленные ошибками Ат в задании подходящих значений т, слабо сказываются на значении интегралов (3.24). В силу этого схемы обращения в методе касательного зондирования более устойчивы к неопределенностям при априорном задании соответствующих оптических операторов в (3.39). В локационных задачах оптические сигналы Р %1,г) прямо пропорциональны значениям аэрозольных коэффициентов обратного рассеяния (Зя(Я/, г), и поэтому вариации бРяг связанные с Дт, непосредственно сказываются на точности интерпретации оптических данных. [c.166]

На основе имеющихся расчетных и экспериментальных исследований можно полагать, что уравнение (3.88), которое мы вынужденно пишем в неявной форме, может быть использовано для коррекции оптических характеристик по параметру В частности, это подтверждается результатами расчетов, выполненными в обстоятельной работе [26], в связи с экспериментальными и расчетными исследованиями эффектов влияния аэрозолей на радиационный режим атмосферы. На рис. 3.13, по данным указанной работы, представлены в относительных единицах дотоки поглощенной аэрозолем солнечной радиации в зависимости от мнимой части показателя преломления аэрозольного вещества. Максимальное значение достигает 30%, что весьма существенно с точки зрения учета подобных эффектов. Поэтому уравнение [c.216]

Изложение методов прикладного анализа спектральных характеристик светорассеяния системами частиц сопровождалось достаточно простыми примерами из атмосферной оптики, а именно решением задач аппроксимации, построением степенных разложений и операторов разделения компонент рассеяния в теории зондирования слабозамутненной атмосферы. К более сложным задачам оптики дисперсных сред, где их применение приводит к существенным аналитическим результатам и эффективным вычислительным схемам обращения, следует отнести нелинейные обратные задачи рассеяния. В этом случае, как было показано в главе, оказывается возможным с использованием разработанных методик дифференцирования полидисперсных интегралов формальное преобразование интегральных уравнений первого рода в интегральные уравнения второго рода. Эта возможность иллюстрировалась на примере обратной задачи светорассеяния относительно спектрального хода показателя преломления аэрозольного вещества. В полной мере это справедливо и в том случае, когда требуется найти распределение ф(/), характеризующее взаимодействие зондируемой аэрозольной системы частиц с полем влажности. Построение соответствующего регуляризованного аналога исходного уравнения выполнено в ранее опубликованной заботе [21]. [c.272]

Смотреть страницы где упоминается термин Показатель преломления веществ относительный : [c.295] [c.130] [c.243] [c.222] [c.244] [c.513] [c.158] [c.292] [c.58] [c.186] [c.463] [c.475] [c.196] [c.65] [c.102] [c.159] [c.205] [c.206]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...