Показатель преломления абсолютны

Показатель преломления абсолютный 193 [c.513]

Материалы для отражающих покрытий, показатель преломления абсолютный, кн. 1, табл. 6.14 Материалы керамические, кн. 1, табл. 8.54 [c.620]

Показатель преломления (абсолютный показатель преломления, коэффициент преломления). Показателем преломления п среды (по отношению к вакууму) называют величину, равную отношению скорости света с в вакууме к фазовой скорости u света в данной среде [c.108]

Показатель преломления (абсолютный показатель преломления, коэффициент преломления) [c.14]

ПОКАЗАТЕЛЬ ПРЕЛОМЛЕНИЯ абсолютный — отношение скорости света в вакууме к фазовой скорости света в данной среде относительный — отношение скорости света в среде 11 к ско- [c.89]

Показатель преломления, абсолютные значения 18 [c.257]

Подобно показателю преломления, коэффициент поглощения зависит от длины волны, т. е. поглощение носит селективный характер. Этим объясняется окрашенность в цвета поглощающих сред. Например, стекло, слабо поглощающее красные и оранжевые лучи и сильно поглощающее зеленые, синие и фиолетовые, при осмотре в белом свете будет окрашенным в красный цвет. Очевидно, что если на такое стекло направить зеленый, синий или фиолетовый свет, то из-за сильного поглощения света данной длины стекло покажется черным . Среду, не поглощающую свет всех длин волн в интервале видимого света, будем называть абсолютно прозрачной. [c.281]

Рассеяние света в жидкостях. В 1910 г. А. Эйнштейн, исходя из идеи Смолуховского, дал количественную термодинамическую теорию рассеяния света в жидкости, учитывающую ее сжимаемость. Эйнштейн установил что интенсивность рассеянного света определяется кроме длины падающей световой волны абсолютной температурой и физическими постоянными среды — сжимаемостью, зависимостью оптической диэлектрической постоянной (обусловленной только световым полем, т. е. квадратом показателя преломления), от плотности. Эйнштейн, полагая, что рассеивающий объем и имеет форму куба, представляя флуктуацию оптической диэлектрической постоянной в виде [c.318]

Показатель преломления п среды относительно вакуума называется абсолютным показателем преломления этой среды [c.265]

Для двух сред с абсолютными показателями преломления ni [c.265]

Из двух сред та среда, которая обладает меньшим значением абсолютного показателя преломления, называется оптически менее плотной средой. Если свет переходит из оптически менее плотной среды в оптически более плотную, то угол преломления р меньше угла падения а. [c.266]

Объясняется разложение белого света тем, что белый свет состоит из электромагнитных волн с разной длиной волны и показатель преломления света зависит от его длины волны. Наибольшее значение он имеет для света с самой короткой длиной волны — фиолетового света. Наименьшим показателем преломления обладает самый длинноволновый свет — красный. Абсолютный показатель преломления света определяется отношением скорости света с в вакууме к скорости света v в среде [c.269]

Hi,2— относительный показатель преломления Л , П2 — абсолютные показатели преломления [c.287]

Очевидно, что теория Герца, исходящая из полного увлечения эфира движущимися телами, не имела экспериментального подтверждения. Поэтому нужно было искать возможность проверки теории Лоренца, базирующейся на представлении о неподвижном мировом эфире, в котором движутся исследуемые тела. Особенно интересными представлялись исследования среды с показателем преломления п = 1 (вакуум, воздух), так как в этом случае коэффициент увлечения и = 1 — 1/ = О и как будто открывалась возможность обнаружения абсолютного движения , т.е. использования неподвижного эфира в качестве единой системы отсчета для любых оптических и электрических измерений. Соответствующий контрольный эксперимент, сыгравший громадную роль в развитии физических идей, был впервые поставлен Майкельсоном в 1881 г. и неоднократно воспроизводился в XX в. (вплоть до 1964 г.) с непрерывным улучшением точности измерений. [c.368]

Пусть среда / отделена от вакуума тонкой плоскопараллельной пластинкой среды 2 (рис. 12.7) п- , и Л/2, — абсолютные и относительный показатели преломления соответствующих сред. Из рис, 12.7 ясно, что [c.278]

Фокусные расстояния сферической поверхности различны по знаку и не равны между собой по абсолютной величине (см. рис. 12.11), ибо 1=5 2- Рассматриваемый случай легко осуществить на опыте, взяв широкую стеклянную трубку и заклеив один ее конец часовым стеклом, имеющим сферическую форму. Если налить в трубку воду или, еще лучше, бензол, показатель преломления которого практически совпадает с показателем преломления часового стекла, то получим сферическую границу раздела между воздухом п = 1,00) и бензолом ( 2 = 1,49). На этом простом аппарате легко убедиться, в согласии с (72.1) и (72.2), что [c.283]

Интенсивность рассеяния зависит от степени нарушения оптической однородности. Чем сильнее нарушения, т. е. чем сильнее изменения показателя преломления п при изменении плотности р (чем больше дп др), тем интенсивнее рассеяние. В свою очередь, изменения плотности (флуктуации плотности) тем значительнее, чем больше вызывающая их энергия теплового движения кТ к — постоянная Больцмана Т—абсолютная температура) и сильнее сжимаемость вещества [р = — (1/н) (с(и/с(р)]. Расчеты показывают, что интенсивность света /, рассеиваемого единицей объема среды благодаря флуктуациям плотности, пропорциональна величине [c.119]

Выражение (13.21) практически остается справедливым для воздуха и некоторых других газов, у которых показатель преломления близок к единице. При выводе (13.21) Планк впервые сделал допущение о дискретном испускании энергии излучения квантами света, или фотонами, и, таким образом, заложил основы квантовой механики. На рис. 13.5 зависимость (13.21) представлена графически. Из рис. 13.5 видно, что максимум кривых ro . = f k) по мере увеличения температуры Т абсолютно черной поверхности смещается в сторону коротких воли. При температуре порядка 5800 К максимум спектральной плотности потока излучения Го-,. приходится на видимую часть спектра. Из сказанного следует, например, что [c.280]

Вырал<ение (33.28) практически остается справедливым для воздуха и некоторых других га зов, у которых показатель преломления близок к единице. При объяснении (33.28) Планк впервые сделал допущение о дискретном испускании лучистой энергии квантами света, или фотонами, и, таким образом, заложил основы квантовой механики. На рис. 33.8 зависимость (33.28) представлена графически. Из рисунка видно, что максимум кривых ол = /( ) по мере увеличения температуры Т абсолютно черной поверхности смещается в сторону коротких волн. При температуре порядка 5800 К максимум спектральной плотности потока излучения Едх приходится на видимую часть спектра. Из сказанного следует, например, что вольфрамовая нить лампы накаливания (Т 3000 К) расходует большую часть энергии излучения на инфракрасную (невидимую) область спектра, т. е. большая часть энергии тратится не по назначению (идет на нагревание [c.408]

Пусть М) и М ) — две однородные среды с абсолютными показателями преломления п и щ, разделенные поверхностью 5. Если световой луч переходит из первой среды во вторую, то первый закон сохраняется и [c.193]

Допустим, наконец, что число поверхностей неограниченно увеличивается и притом так, что стороны многоугольника, так же как и разности п — п , п — П2,. .., стремятся к нулю. Тогда совокупность рассмотренных сред превратится в непрерывную среду, в которой абсолютный показатель преломления п будет непрерывной функцией <р(лг, у, г) координат. [c.195]

В том случае, когда свет падает из вакуума в данную среду, мы называем это отношение абсолютным показателем преломления, полагая тем самым показатель преломления вакуума равным единице. Из определения следует, что показатель преломления есть величина безразмерная. [c.304]

Показатель преломления п относится к среде, окружающей абсолютно черное тело. Для газов и вакуума п=1. В соответствии с формулой Стефана — Больцмана интеграл от плотности потока излучения по всем длинам волн равен [c.18]

Абсолютный спектральный показатель преломления среды является ее оптическим параметром и зависит в общем случае от температуры, давления и частоты [c.36]

Радиационные характеристики среды [спектральный абсолютный показатель преломления п , спектральные коэффициенты поглощения и рассеяния спектральная индикатриса рассеяния Yy(s. s)] в общем случае зависят от ее химического состава, температуры Т, давления р и частоты излучения v. Аналогично и радиационные характеристики граничной поверхности [спектральный коэффициент отражения спектральная направленная излуча-тельная способность и индикатриса отражения р, (s, s)] будут зависеть от химического состава и физической структуры граничной поверхности, от температуры и частоты излучения, а также от оптических свойств среды, соприкасающейся с данным местом граничной поверхности. [c.91]

Если абсолютный показатель преломления среды слабо зависит от температуры, то (5-68) приобретает более простой вид [c.164]

При численном равенстве следующих безразмерных комплексов и симплексов критериев Бугера и Шустера, безразмерных комплексов, характеризующих масштабные величины плотностей результирующего излучения и температуры ре=(о)/з7 , симплекса соотношения скоростей, масштабных величин абсолютного спектрального показателя преломления [c.276]

Показатель преломления абсолютный Пабс — отношение скорости света в вакууме к фазовой скорости света в данной среде относительный Потн — отношение скорости света в среде II к скорости света в среде I. Показатель преломления зависит от длины волны света. Принято измерять показатель преломления для определенных спектральных линий. Показателю преломления в этом случае приписывается соответствующий индекс. [c.634]

Таким образом, интерферометр Жамена можно использовать для определения ничтожного изменения показателя преломления, например при изменении температуры газа или прибавлении посторонних примесей. В соответствии с этим его нередко называют интерференционным рефрактометром. Как показано выше, он крайне чувствителен к незначительным изменениям показателя преломления. Однако определение абсолютного значения самого показателя преломления при помощи этого прибора довольно затруднительно. Обычно его применяют таким образом, что сравнивают интересующий нас газ с каким-либо хорошо изученным газом, например, воздухом. [c.134]

Опыты Майкельсопа и Морли. Противоположной точки зрения па проблему электродинамики и оптики движущихся сред придерживался Лоренц, который в своей теории исходил из предположения, что эфир совершенно неподвижен и не принимает никакого участия в движении материальных тел. Такое допущение предполагает отказ от механического принципа относительности в электродинамике и оптике и позволяет ввести абсолютную систему отсчета, связанную с неподвижным эфиром. Согласно Лоренцу движение тел сквозь эфир должно сопровождаться эфирным ветром , влияние которого можно обнаружить на опыте. Особенно интересными представлялись опыты в среде с показателем преломления и==1 (вакуум или воздух), так как для этого случая коэффициент увлечения а = 0. [c.207]

Соотношение (2-13) иногда называют также законом Кирхгофа — Клаузиуса [Л. 316, 317]. Поскольку величины абсолютного показателя преломления для любой среды больше единицы п =с1с > ), то и спектральная интенсивность равновесного излучевия в среде больше аналогичной величины для вакуума (при той же частоте v и температуре Т). [c.65]

М, времени т, направления s и частоты v р = р (Г, р), Ср = Ср (Г, р) — соответственно плотность и истинная удельная теплоемкость при постоянном давлении, зависящие от температуры и давления среды (Г, р, v) — спйктралдньш абсолютный показатель [преломления среды [c.337]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...