Флуктуации диэлектрической проницаемости

В 1910 г. Эйнштейн дал количественную теорию молекулярного рассеяния света вдали от критической точки, основанную на идее возникновения оптических неоднородностей среды вследствие флуктуаций диэлектрической проницаемости, As. [c.584]

Таким образом, средний квадрат изотропной составляющей флуктуации диэлектрической проницаемости (показателя преломления) (4.137), а следовательно, и коэффициент Рэлея / эо,из [c.113]

Соотношения вида (7.53) были использованы в 4.7 при вычислении флуктуаций диэлектрической проницаемости, определяющих интенсивность молекулярного рассеяния, света. [c.156]

Флуктуации интенсивности пучка, вызванные рассеянием на турбулентных неоднородностях, с пространственными масштабами, равными и меньшими размера пучка, наводят флуктуации диэлектрической проницаемости. Это может приводить к пространственной модуляции импульсного излучения (см. гл. 2), а также к изменению пространственной статистики и энергетических параметров и в непрерывных пучках. Однако этот эффект мало изменяет эффективные характеристики пучков [23]. [c.79]

Флуктуации диэлектрической проницаемости 79 [c.253]

Куму [47] экспериментально определил величину dv/dp) для ряда органических жидкостей и с помощью выражения (14) полностью вычислил флуктуации диэлектрической проницаемости. Используя для флуктуаций плотности выражение (16), а для флуктуаций температуры соотношение ( АТ) ) = запишем (14) в виде [47] [c.109]

Рассеяние света в жидкостях вызывается флуктуациями диэлектрической проницаемости. Из-за наличия флуктуаций диэлектрическую проницаемость жидкости следует рассматривать как тензор [c.156]

Характерные частоты флуктуаций диэлектрической проницаемости во времени обычно малы по сравнению с частотой колебания электромагнитного поля ооо. Поэтому в уравнениях Максвелла [c.18]

При исследовании распространения оптического излучения на неоднородных трассах в турбулентной атмосфере в выражении для средней интенсивности (3.21) необходимо сохранять зависимость структурной характеристики флуктуаций диэлектрической проницаемости С от расстояния. В этом случае функция [c.53]

Из формул (5.7), (5.17), (5.19), (5.20) следует, что при /)5(/о)<С1, как и при чисто степенном законе убывания спектра флуктуаций диэлектрической проницаемости (/о = 0), относительная дисперсия стремится к единице с ростом параметра Ро по закону Р / и для плоской волны, и для пространственно ограниченного пучка. Когда значение параметра Л (/о) возрастает О8 1о) > ), закон стремления к единице относительной диспер- [c.94]

Характерные частоты турбулентных флуктуаций диэлектрической проницаемости в силу условия (2.3) во времени малы по сравнению с частотой распространяющейся оптической волны. Это позволяет ввести в уравнение (2.24) в качестве параметра время наблюдения /, осуществив замену г х, р)- г х, р, /). Тогда, используя гипотезу замороженной турбулентности [86], можно рассчитать пространственно-временные статистические моменты комплексной амплитуды поля и х, р, путем решения соответствующих дифференциальных уравнений (2.30), (2.31). [c.102]

Размер отражающего блика при этом составлял У сф = 0,5 мм. Для регистрации флуктуаций в отраженном и в падающем на рассеиватель излучении на обоих концах трассы были установлены ФЭУ, работавшие в режиме счета фотоэлектронов. Приемные диафрагмы ФЭУ имели диаметр 0,1 мм. Измерение структурной характеристики флуктуаций диэлектрической проницаемости воздуха в турбулентном потоке осуществлялось по уширению [c.183]

В первом приближении метода плавных возмущений для плоской волны существует следующая функциональная связь между корреляционными функциями амплитуды и фазы Вз и спектром флуктуаций диэлектрической проницаемости Фе(х) [57, 61] [c.219]

Флуктуации диэлектрической проницаемости Ь [c.267]

До сих пор мы предполагали, что случайная среда не меняется во времени и характеризуется только флуктуациями диэлектрической проницаемости ei(r). В данном разделе мы обобщим наши результаты на случай, когда диэлектрическая проницаемость меняется во времени. В этом случае формулы (16.7) следует заменить формулами [c.91]

Флуктуации диэлектрической проницаемости 82 [c.312]

Так как частота электромагнитного поля и значительно превышает частоты флуктуаций диэлектрической проницаемости, то [c.164]

В случае изотропных флуктуаций диэлектрической проницаемости [c.535]

Флуктуации плотности в свою очередь вызывают флуктуацию оптической диэлектрической проницаемости. Именно эти случайные флуктуации диэлектрической проницаемости являются един- [c.21]

Флуктуации диэлектрической проницаемости жидкости Де могут быть вызваны флуктуациями термодинамических параметров плотности Др, давления ДР, температуры ДТ, концентрации Дх и т. п. и анизотропными флуктуациями. В качестве термодинамических параметров, характеризующих состояние элемента объема жидкости, могут быть выбраны различные наборы переменных например, Т, р, л , , или Т, Р, хЦ. Выбор этих переменных прои з-волен, определяется удобством решения задачи и простотой физической интерпретации различных слагаемых, входящих в общую интенсивность рассеяния света. Таким образом, изучение рэлеез-ского рассеяния света позволяет получить данные о различных типах флуктуаций, происходящих в жидких фазах [c.108]

Нетрудно показать, что в локально однородном поле турбулентной атмосферы, для которого структурная функция пространственной флуктуации диэлектрической проницаемости подчиняется закону двух третей Колмогорова — Обухова [32], радиус корреляции показателя преломления равен pi nx) = = 0,35 La, где Lo — внешний масштаб т)фбулентности. Следовательно, в пределах Lo значения п целесообразно контролировать не менее чем в трех точках или на отрезках, равных 0,35 Lo. Такое значение рл(/гх) получается при использовании известной связи между диэлектрической проницаемостью воздуха и его показателем преломления (см. п. 27). Практика оценки показателя преломления при интерференционных измерениях длин соответствует данному соотношению. [c.108]

В [I] на основе (2.17) для режима длинного импульса проведены приближенные расчеты дисперсии флуктуаций логарифма амплитуды Oy iz, rj = 0, i), нормированной на ее значение в линейной среде ал в зависимости от параметра тепловой нелинейности h = y mgo t, где Хт — пространственная частота, связанная с внутренним масштабом атмосферной турбулентности Х7п 5,92//о. Спектральная плотность флуктуации диэлектрической проницаемости воздуха в инерционном интервале задавалась формулой [c.49]

На рис. 2.7 приведены результаты численных расчетов на ЭВМ спектральной плотности индуцированных флуктуаций диэлектрической проницаемости воздуха (рис. 2.7 а) и восстановления нормированной корреляционной функции флуктуаций интенсивности с симметричным разносом точек наблюдения относительно оси пучка (рис. 2.7 6) при воздействии расходящегося Fq= 10 см) пучка С02-лазера (> =10,6 мкм, Ro=l см) на пылевую дымку с комплексным показателем преломления вещества частиц Ша = = 1,3 — /0,1. Смещение максимума спектральной плотности на рис. 2.7 а связано с временным расплыванием температурных орео-лов за счет молекулярной теплопроводности 2 VXrt. Уменьшение радиуса когерентности на рис. 2.7 б для кривой 1 объясняется влиянием дифракции. [c.52]

Рис. 2.7. Спектральная плотность светоиндуцированных пространственных флуктуаций диэлектрической проницаемости воздуха в поглощающей пылевой дымке (М = 4- 0 см-з, а=3-10- см, Вт-см- ) при t, равном 2 мс (/), 4 мс (2)

В (5.25) не учтены слагаемые, обусловленные флуктуациями диэлектрической проницаемости за счет турбулентности атмосферы, эффектами ореольного рассеяния, эффективной комплексной диэлектрической проницаемости самих частиц, поскольку, как показано в [31], их вклад в процесс для большинства практически важных случаев несуществен. [c.105]

Таким образом, в широком интервале пространственных частот флуктуаций диэлектрической проницаемости единственной характеристикой этого процесса является параметр. Между флуктуациями диэлектрической проницаемости и показателя преломле- [c.14]

В работе [11] произведен численный расчет относительной дисперсии интенсивности узкого коллимированного пучка по формулам (5.15), (5.16) в зависимости от параметра б(2а) при различных значениях внутреннего масштаба турбулентности. Результаты расчета представлены на рис. 5.4. Здесь же нанесены асимптотические кривые. Видно, что асимптотики удовлетворительно согласуются с численным расчетом при /а<1. Дальнейшее увеличение внутреннего масштаба турбулентности эквивалентно переходу к квадратичной случайно-неоднородной среде 30], когда насыщения относительной дисперсии интенсивности с ростом флуктуаций диэлектрической проницаемости и длины трассы не наступает. Таким образом, вывод об изменении уровня насыщения дисперсии интенсивности в режиме пространственно ограниченного пучка, сделанный на основе ФПМГК, не противоречит общей картине поведения флуктуаций интенсивности при изменении спектра турбулентности. [c.95]

Практически достаточно ограничиться первым приближением, полагая бР = бе о/(4я). Разделим среду на элементарные объемчики б(У, малые по сравнению с кубом длины волны, но содержащие еще очень много молекул. Дополнительный дипольный момент объемчика б,У, обусловленный флуктуациями диэлектрической проницаемости, будет [c.603]

Средний квадрат флуктуаций логарифма интенсивности света не зависит (или зависит очень слабо) от расстояния, пройденного в неодпородной среде, и от характеристики флуктуаций диэлектрической проницаемости [c.412]

Отметим, что нри выводе как (5.3), так и (5.4) используются два приближения. Это, во-первых, гауссовость и дельта-коррели-рованность случайной функции (ж) и, во-вторых, возможность перейти к уравнениям, усредненным на расстояниях порядка длины волны. Поэтому представляет определенный интерес точное решение задачи для какой-нибудь модели флуктуаций диэлектрической проницаемости с конечным радиусом корреляции. Такими моделями являются флуктуации в виде телеграфного случайного процесса и обобщенного телеграфного процесса [92]. [c.216]

Распространение электромагнитных волн в среде с сильными флуктуациями диэлектрической проницаемости, ЖЭТФ, т. 46, вып. 4, 13—99. [c.440]

Смотреть страницы где упоминается термин Флуктуации диэлектрической проницаемости : [c.312] [c.584] [c.108] [c.111] [c.159] [c.103] [c.7] [c.9] [c.25] [c.33] [c.111] [c.141] [c.188] [c.247] [c.479] [c.533] [c.267] [c.41] [c.62] [c.116]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...