Когерентности радиус

Когерентность таких КВС связана с тем, что они рождаются строго периодически в области соплового ввода, где уровень осевых скоростей наиболее высок. Поскольку в противоточной вихревой трубе на фанице раздела свободного и вынужденного вихрей имеется разрыв осевой составляющей скорости и соответственно производная dV dr максимальна, то именно там и происходит сворачивание соприкасающихся слоев газа в спиралевидные жгуты, опоясывающие вынужденный вихрь и вращающиеся вместе с ним. Вихревые жгуты могут образовываться в несколько рядов (по радиусу) и по мере движения вдоль вихревой трубы попарно сливаться. При этом будет происходить их укрупнение и соответственно уменьшение частоты появления. Именно это и подтвердили опыты [109, 245]. Аналогичная ситуация наблюдалась и в слое смешения струй [216]. [c.124]

Особые свойства лазерного излучения — высокая спектральная чистота и пространственная когерентность — позволяют, сильно увеличивая давление света, найти ему разные применения. Это стало возможным благодаря фокусировке лазерного луча в пятно с радиусом, равным одной длине волны. Оказалось, что силы давления, вызываемые сфокусированным лазерным светом, достаточно велики для перемещения маленьких частиц в различных средах. Используя сфокусированный лазерный пучок, удается сообщить как крошечным микроскопическим частицам, так и отдельным атомам и молекулам ускорения, в миллионы раз превосходящие ускорение свободного падения. Подобное увеличение давления света в луче лазера может найти весьма широкие применения в разных областях науки и практики. Так, например, используя такое высокое давление, в принципе возможно производить разделение изотопов, разделение частиц в жидкости, ускорение до больших скоростей электрически нейтральных частиц, проведение анализа атомных пучков и т. д. [c.353]

Изменение фазы при перемещении пары из точки с радиусом-вектором Tj в точку с радиусом-вектором Fj равно к (г2 —Tj) независимо от расстояния г2 — fj . Явление регулярного изменения фазы волны сверхпроводящей пары электронов называется фазовой когерентностью. Оно играет чрезвычайно большую роль в явлениях сверхпроводимости. [c.373]

Радиус рл когерентности плоской волны при очень сильных флуктуациях в атмосфере равен р , = О, ) 1 ( e/ x/о л ) в случае влияния внутреннего масштаба турбулентности /о [c.93]

Для сферической волны выражения радиуса когерентности отличаются от приведенных численным коэффициентом. [c.94]

В случае когерентной падающей волны, когда характерный размер отверстия а мал по сравнению с радиусом корреляции падающего поля [характерным масштабом спадания Г (р )], в ф-ле ) Г (р j ) Г"(0), и ср. интенсивность равна [c.680]

О вырождении этих структур с ростом r/d свидетельствует исчезновение дискретной составляющей на спектрах и и. На спектрах дискретные составляющие остаются при всех r/d, так как заделанные заподлицо с экраном микрофоны измеряют пульсации давления в дальнем поле струи. Важно отметить, что дискретные выбросы на спектрах "ил соответствуют примерно одинаковым числам Струхаля St = 0,35. Это означает, что на участке радиальной пристеночной струи образовавшиеся выше по потоку когерентные структуры при своем движении вдоль радиуса не взаимодействуют друг с другом, т.е. не происходит их попарных слияний, сопровождающихся двукратным уменьшением частоты. [c.146]

Согласно работе [19], нарушение когерентности при росте выделения наступает.в том случае, когда упругая энергия, вызванная различием объемов матрицы и выделения, больше поверхностной энергии. Задаваясь определенными значениями величин входящих в выражение для упругой и поверхностной энергии, автор [19] получил, что при радиусе выделений больше 500.нл [c.227]

В качестве второго примера распространения пространственно-когерентного пучка рассмотрим гауссов пучок (ТЕМоо), который можно получить с помощью устойчивого лазерного резонатора со сферическими зеркалами. Если ivo — размер пятна в перетяжке пучка, то размер пучка w и радиус кривизны Р волновой поверхности на расстоянии z от положения перетяжки можно найти, воспользовавшись соотношениями (4.105) и (4.106). [c.460]

После общих замечаний о пучке с частичной пространственной когерентностью мы можем перейти к рассмотрению особенно важного случая лазерной генерации на многих поперечных модах. Таким образом, мы рассмотрим устойчивый лазерный резонатор, в котором поперечный размер 2а активной лазерной среды значительно больше размера пятна моды ТЕМоо, распространяющейся внутри этой среды. Соответствующими примерами могут быть непрерывный или импульсный твердотельные лазеры, поэтому мы можем обратиться к случаю, показанному на рис. 5.14. Однако последующее рассмотрение применимо вообще к любому многомодовому лазеру с устойчивым резонатором. Для простоты предположим, что размер пятна w в среде приблизительно равен размеру пятна Wq в перетяжке пучка. Поскольку радиус а существенно больше, чем Шо, следует ожидать, что будет возбуждено много поперечных мод, которые заполнят поперечное сечение лазерной среды. Предполагается, что возбуждаемая мода высшего порядка ограничена до размера, который незначительно обрезается апертурой среды. Поперечные индексы этой моды можно найти из рис. 7.7, если известны максимально допустимые потери возбуждаемой моды. Предположим, например, что эти потери равны 10 %, тогда 90 % мощности этой моды высшего порядка должно проходить через лазерную апертуру. В этом случае эффективный размер пятна ш/, т в соответствии с определением, данным в предыдущем разделе, должен быть равен радиусу а среды, т. е. wt, т = а. С помощью выражения (7.49) получаем [c.464]

Формулы (5) полностью совпадают с формулами для радиуса пучка о (г) и радиуса корреляции г (г) случайных световых пучков при замене 1о, Тко и 2 на йо, /"ко и ko 116]. Импульс со случайной модуляцией расплывается быстрее, чем спектрально-ограниченный той же длительности. Шумовой импульс, как и случайный пучок, обладает фундаментальным статистическим свойством — так называемый коэффициент когерентности импульса С=Тк(г)/Тц(г) есть постоянная величина [16]. В [31] установлено, что этот статистический инвариант имеет место в том случае, когда огибающая F(t) и корреляция R x) описываются одинаковыми функциями. [c.64]

При смещении вдоль любой прямой, параллельной оси Zy и проходящей через точку (ру(д у, i/y, Zy = 0), фаза (3.2) (с учетом (3.3а)) меняется с изменением Zy тем быстрее, чем больше pv (проекция радиуса-вектора Гу на плоскость ху). Набег фазы по длине кристалла L больше я приводит к незначительному вкладу в преобразованное излучение соответствующих частей нелинейной среды из-за эффекта интерференции. Таким образом, когерентность объемно расположенных источников приводит к возникновению эффективной диафрагмы. [c.62]

Схема эксперимента, выявляющего влияние пространственной когерентности источника излучения на записанную с его помощью голограмму, приведена на рис. 29 (24). Волна излучения источника W характеризуется некоторой картиной распределения пространственной когерентности. Эта картина условно обозначена стрелкой О. Излучение, соответствующее волне W, расщепляется полупрозрачным зеркалом Z на две компоненты объектную и референтную. Линза L, стоящая перед полупрозрачным зеркалом Z, проецирует распределение поля О на диффузно-рассеивающий экран D в виде изображения О и на голограмму Я в виде О". Рассмотрим условия записи голограммы на некотором участке ее площади dHi, соответствующем острию изображения стрелки О". На участок йН попадает излучение, рассеянное всеми точками экрана. Однако если пространственная когерентность записывающего излучения ограничена, то интерференционную картину образует излучение, рассеянное только определенными областями экрана. Например, излучение точек экрана, соответствующих острию стрелки изображения О, будет обязательно интерферировать с референтным излучением, образующим на участке dHi изображение этого же острия, поскольку поле в данной точке когерентно по отношению к самому себе при любой ширине цуга. С референтным лучом будет интерферировать также излучение всех точек экрана, находящихся в зоне С, радиус которой R равен ширине цуга h. Точки поля, находящиеся за пределами зоны j, не будут когерентны по отношению к точке поля, соответствующей острию стрелки, и поэтому их излучение интерферировать с референтной волной на участке dHi -не будет. [c.82]

Для безаберрационного восстановления исходного волнового фронта необходимо, чтобы восстанавливающий пучок имел то же направление распространения и тот же радиус кривизны волнового фронта, что и опорный пучок, использовавшийся при получении голограммы. Разрешение изображения, образованного восстановленной волной, ограничивается протяженностью голограммы и когерентными свойствами восстанавливающего пучка. [c.13]

II. Голограмма объекта записана с помощью сферической предметной волны от внеосевого точечного источника с координатами (а- о, y опорной волной образует голографическую зонную решетку, радиусы окружностей которой определяются по формуле (4.2.10). [c.124]

В свою очередь, именно низкая концентрация носителей заряда и малая их подвижность приводят к тому, что в диэлектриках может существовать электростатическое поле (в проводниках это поле немедленно экранируется носителями заряда в металлах, например, радиус экранирования практически равен межатомному расстоянию). Таким образом, поляризация способствует возникновению и существованию в диэлектриках сравнительно устойчивого состояния с чрезвычайно малой электронной проводимостью. Но эта устойчивость может быть нарушена нагревом диэлектрика до высоких температур или радиационным облучением высокой интенсивности (в том числе когерентным оптическим — лазер- [c.42]

Он равен амплитуде (при единичном когерентном фоне), создаваемой изображением-,,двойником" в плоскости исходного предмета. Побочное изображение сосредоточено около точки Хо, г/о, но его характер совершенно отличается от характера исходного предмета. Амплитуда /е медленно уменьшается по мере роста расстояния г от центра, причем тем медленнее, чем меньше радиус а исходного пятна, в то время как фаза изме- [c.235]

Мы можем показать, что это необходимое условие является также и достаточным, поскольку при его соблюдении получатся голограммы, практически не отличимые от голограммы, полученной в абсолютно когерентном пучке в пределах пластинки радиусом, соответствующим максимальному углу ут- Выразим в уравнении (44) длину волны с помощью соотношения де-Бройля [c.255]

Степень временной когерентности, т. е. степень линейной зависимости или корреляции [6] между значениями поля излучения в точке пространства с радиусом-вектором Гх в разные моменты времени t w t + т, количественно выражается через автокорреляционную функцию [c.364]

Для получения нижнего предела пространственной когерентности y = 0,88 по диаметру d= см на длине волны Я = 5000 А источник нужно отодвинуть на такое расстояние, чтобы его угловой радиус 0 был равен [c.370]

П. к. лазерного пучка определяет статистич. связь между значениями поля не в произвольных точках пространства, а в разных точках поперечного сечения пучка. Вдоль направления распространения лазерного пучка статистич, связь определяется временной когерентностью излучения. Спонтанные шумы, возбуждение многих поперечных мод приводят к тому, что поперечная пространственная структура лазерных пучков становится случайной, а их поле излучения оказывается не полностью когерентным в пространстве. Вместе с тем масштаб поперечных корреляций лазерного излучения (поперечный радиус когерентности, радиус корреляции) значительно превосходит соответствующий масштаб аелазерных источников излучения. По величине отношения значений радиуса корреляции к радиусу пучка лазерного излучения различают два предельных случая излучения многомодового по поперечным индексам и одвомодо-вого. [c.152]

Полное решение задачи рассеяния когерентного излучения для цилиндров произвольного радиуса с произвольным показателем преломления в случае нормального падения излучения впервые было дано Рэлеем и независимо от него Игнатовским, а затем теория была расширена в работах [144, 165, 217]. [c.270]

Здесь =D/h — угол, под к-рым виден источник из точки паб.чгодепин. Отсюда слсдуот, что поперечный радиус когерентности возрастает по мерс удаления от источника. [c.242]

Условие когерентности при соударении адронов высоких энергий (с а 1ронами и атомными ядрами) является сипонимом дифракции. Если изменение импульса падающего адрона (массы т), умноженного па продольный радиус взаимодействия, не превыщает единицы, то конечная волновая ф-ция остаётся когерентной тгачальной волновой ф-11 ии и происходит дифракция. Для Д. д. протона это приводит к ограничению на об- [c.656]

Если рассмотреть волновой пучок с чётко выделен-иым направлением распространения, то при разнесении точек наблюдения поперёк этого направления ф-ция IyI также будет убывать. Характерный масштаб спада-иия у[ в этом случае наз. поперечным радиусом когерентности Г(). Эта величина характеризует ра 1мер тех участков волнового фронта, от к-рых может быть получена чёткая нптерференц. картина. По мере распространения волны в однородной среде величина возрастает за счёт дифракции (см. Ван-Циттерта—Цернике теорема). Произведение характеризует объём когерентно с-т и, н пределах к-рого случайная фаза волны меняется на величину, не превосходящую я. [c.395]

Лит. Сапожков И. А., Речевой сигнал в кибернетике н связи, М., 1963 Факт Г., Акустическая теория речеобразо-вания, пер. с англ., М., 1964 Фланаган Д. Л., Анализ, синтез и восприятие речи, пер. с англ., М., 1968 Физиология речи. Восприятие речи человеком. Л., 1976. М. А. Сапожков. РЕШЁТКА ВИХРЕЙ АБРИКОСОВА — двумерная решётка квантованных вихрей в сверхпроводниках второго рода (СВР). Теоретически предложена А. А. Абрикосовым (1957) для объяснения магн. свойств СВР. Вихри, образующие Р. в. А., характеризуются остовом с радиусом порядка длины когерентности В центре остова (на оси вихря) плотность сверхпроводящих электронов равна нулю. Вокруг остова на расстояниях порядка глубины проникновения магн. поля А, циркулирует сверхпроводяшдй ток, распределённый так, что создаваемый им магн. поток равен кванту магн. потока (см. Квантование магнитного потока). Схематич. поведение магн. поля и плотности сверхпроводящих электронов изолиров. вихря изображено на рис. 1. В интервале полей // 1 < Я < Яд2 (см. Критическое магнитное поле) такие вихри в результате взаимодействия [c.389]

В табл. 3.3 приведены различные модели высокотемпературного упрочнения, которые, по-видимому, могут быть непосредственно отнесены к суперсплавам с аустенитной структурой. Для твердых растворов критическими параметрами являются содержание растворенного элемента и различия в упругих модулях и атомных радиусах растворенного элемента и матрицы. Выделение при старении когерентных частиц с упорядоченной решеткой дает мощный прирост прочности аустенитной матрице на железной и никелевой основе. Однако для сплавов на основе кобальта реализовать такой механизм упрочнения не удается. К числу характеристических параметров преципитата следует отнести объемную долю, радиус и энергию антифазных границ. В некоторых случаях важное место отводят и размерному несоответствию решетки фазы решетке матрицы, особенно когда оно достигает или превышает 1 %. Этот параметр контролирует прочность сплавов IN-718 и IN-9Q1, упрочняемых вследствие размерного несоответствия решеток матрицы и фазы (NijNb). Отмечено [48], что применительно к невысоким температурам, когда [c.121]

Все прочие функции освещенности дают эффект частично когерентного освещения, прйчем функцию взаимной когерентности в сканирующем осветителе можно варьировать в широких пределах, что позволяет в зависимости от конкретной задачи подбирать наиболее подходящий вид у. В простейшем случае подбор сводится к изменению радиуса окружности сканирования, что позволяет добиваться определенного эффекта при отображении предельно малых деталей изображения [6]. [c.193]

В тех местах (в зонах, у когерентных выделений), где скапливаются атомы легирующих компонентов, плоскости решеток сильно искажаются (деформируются), в результате чего дислокации через эти искажения перемещаются с трудом, с затратой большой дополнительной энергии. Внешне это проявляется в значительном увеличении напряжения, необходимого для деформации. При этом возрастает также длина дислокаций, так как в матрице они скользят легче, чем через зоны. Удлинение дислокации процесс, требующий также затраты энергии. Согласно Оровану напряжение, необходимое для выгибания дислокации в дугу с кривизной радиуса R [c.111]

Упрочнение при отпуске стали, легированной только ванадием, сопровождается практически полным выделением ванадия из аустенита в составе карбида V . Эффективность влияния карбидов ванадия выше, чем интер-металлидов типа NiAl или Н1з(А1 Ti)2, а-фазы типа Fe— Сг и карбида СггзСе [9]. Легирование стали несколькими элементами, обеспечивающими получение в структуре нескольких карбидных фаз, открывает новые возможности повышения прочности. При одновременном легировании ванадием и вольфрамом наблюдается более интенсивное упрочнение не только после отпуска, но уже и в закаленном состоянии. Механизм влияния вольфрама может быть различным. Так как атомные радиусы ванадия и вольфрама близки, то монокарбид вольфрама (W ) может растворяться в карбиде ванадия (V ), но при дисперсионном твердении, если этот процесс и происходит, то количественно он незначителен [2]. При дисперсионном твердении одновременно протекают два процесса образование участков карбидной фазы, когерентно связанной с аусте-нитом, и обособление карбидов, их коагуляция. При содержании вольфрама до 4% коагулированных карбидов почти нет,— вольфрам, не уменьшая общего количества карбидов V , задерживает их обособление и повышает прочность. При содержании вольфрама 6—8% количество образующихся при отпуске карбидов V уменьшается и прочность падает. При этом увеличивается количество карбидов FesWs , которые не растворяясь в аустените, связывают углерод и уменьшают количество вольфрама, участвующего в дисперсионном твердении. Обеднение аустенита углеродом при отпуске приводит к образованию е-фазы, что в свою очередь вызывает дополнительное упрочнение [2]. [c.296]

Строго говоря, линза формирует сфокусированный фурье-образ двумерного когерентного оптического сигнала не в задней фокальной плоскости, а на сфере радиуса /, касающейся фокальной плоскости в точке пересечения ее с оптической осью. Анализируя распределение комплексных амплитуд света в задней фокальной плоскости, мы по существу рассматриваем проекцию фурье-образа на эту плоскость. Перенос фурье-образа со сферы на плоскость сопровождается возникновениэм систематической погрешности в определении пространственной частоты, что необходимо учитывать при выполнении операции спектрального анализа с помощью линз. Частотная погрешность выражается в том, что масштаб оси частот в задней фокальной плоскости уменьшается с увеличением частоты, а не остается постоянным, как в точном фурье-преобразовании. Очевидно, что чем больше область частотной плоскости, используемая для спектрального анализа, тем больше погрешность в определении верхних пространственных частот анализируемого сигнала. Определим значение этой погрешности и размеры рабочей апертуры в частотной плоскости, обеспечивающие спектральный анализ с требуемой точностью. [c.211]

Сравнивая (1.1.22) и (1.1.10), виХим, что все различие между этими формулами проявляется то гЬко в том, что если в (1.1.10) в знаменателе стоит размер выхддйого пучка a , то в (1.1.22) его место занимает удвоенный радиус корреляции 2ра.к пространственных флуктуаций. Так как значения этих величин резко различаются (аа>2ра.к), то резко различаются и значения величин Дго и Дгц. Радиус освещаемой на расстоянии i/ области в случае малого радиуса пространственных корреляций ра.к оказывается намного больше того же радиуса при пространственно когерентном излучении. [c.14]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...