Анизотропная модель

Существующие анизотропные модели турбулентности, использующие зависимости вида (1.2), тестировались в основном на сравнительно простых двумерных течениях, например, на течении за обратным уступом [8]. Однако подобные течения вполне удовлетворительно описываются и при помощи обычных изотропных моделей [9]. [c.578]

В качестве основных примеров, на которых тестировалась анизотропная модель турбулентности, были выбраны следующие дву- и трехмерные течения. 1) двумерное течение вблизи стенки, движу- [c.578]

Окончательная формулировка анизотропной модели. Как [c.585]

Главная особенность течения в трехмерной пристеночной струе связана с сильной анизотропией ее расширения в вертикальном и поперечном направлениях. При этом уровень поперечной компоненты скорости намного больше, чем в свободной струе, а полная поперечная ширина струи 2В в 8-10 раз больше, чем ее вертикальная толщина Ву. Разработанная анизотропная модель турбулентности дает при [c.591]

В основе моментной теории упругости лежит идеально упругая (изотропная или анизотропная) модель сплошной среды, взаимодействие между элементами которой осуществляется при помощи центральных сил (напряжений) и внутренних моментов (моментных напряжений). При этом тензоры напряжений и моментных напряжений являются несимметричными. [c.340]

В анизотропной модели Гейзенберга намагниченность тоже отличается только на малый экспоненциальный член от ее максимального значения. Однако при этом Jf /kgT заменяется на АЛк Т, где Д/ характеризует анизотропию обменного взаимодействия, и при слабой анизотропии Д///о < 1. См. задачу 5. [c.332]

Анизотропная модель Гейзенберга [c.337]

Линии решетки Бете можно сгруппировать в классы 1, д так, чтобы каждый узел лежал на одной линии каждого класса. Тогда разным классам линий можно присвоить различные значения коэффициента взаимодействия К. Пусть — значение этого коэффициента для класса г (где г = 1,. .., ) тогда мы приходим к анизотропной модели, которая также может быть решена описанными выше методами. [c.66]

Удивительно, что существуют такие соответствия между анизотропными моделями Изинга без внешнего поля на двумерных решетках и на бесконечномерной решетке Бете. Я использовал разложения в ряд, пытаясь найти подобные свойства для трехмерных моделей и для плоских моделей во внешнем поле, но без успеха. [c.308]

Критические индексы теплоемкости, намагниченности и восприимчивости. Замечательным результатом, вытекаюш им из точного решения Онсагера, является получение критических индексов термодинамических величин, имеющих особенности в точке перехода. Эти особенности вытекают из особенности в свободной энергии. Последнюю можно выявить, рассматривая точное выражение для свободной энергии анизотропной модели (13.57). Это выражение удобно переписать в другой, часто используемой форме 1[44] [c.153]

Квазиодномерный предел. Точное решение Онсагера найдено для анизотропной модели с двумя параметрами, Л и /2, и допускает [c.158]

Заметим еще, что ради простоты мы рассмотрели изотропную модель взаимодействия. Не исключено, что величина /(г, - гу), например, вследствие структуры пространственной решетки имеет различные значения вдоль разных осей (например, 1г > 1х = 1у). В такой анизотропной модели вырождения уровней энергии по отношению к поворотам уже нет, и средние величины совпадают с квазисредНими. [c.335]

Особенности сейсморазведочных анизотропных моделей [c.86]

Если имеется достаточное количество скважин, можно начать построение калиброванной анизотропной модели. Мы следуем методологии построения и калибровки одномерной анизотропной неупругой модели, используя все имеющиеся скважинные данные и данные ОВС вблизи скважины. Последовательность включает четыре основных шага (1) построение начальной модели, (2) калибровка вертикальной скорости, (3) калибровка VTI, (4) калибровка Q. [c.42]

Рис.10. Карта кратности обменных волн для (а) изотропной модели и (Ь) анизотропной модели, рассчитанных путем построения лучей. Эффект полярной анизотропии заключается в увеличении перекрытия при пониженной кратности.

Рис.11. Синтетические данные первичных обменных волн после поправки за нормальное приращение с наложением фазового угла, (а) Изотропная модель. (Ь) Анизотропная модель.

При разработке феноменологической модели используется теория ползучести с анизотропным упрочением [123, 251, 252, 369] (эта теория в отличие от теории упрочения [120, 157, 306] весьма точно описывает поведение материала при переменном направлении деформирования), разработанная с учетом случая деформирования материала в упругопластической области. При этом, как указывалось выше, под пластической деформацией понимается деформация, включающая как деформацию ползучести, так и мгновенную пластическую деформацию. Таким образом, теорию ползучести с анизотропным упрочнением можно интерпретировать как теорию пластического течения, когда кривые деформирования материала зависят от интенсивности скоростей пластических деформаций, и вместо вязкоупругой задачи рассматривать упругопластическую. [c.14]

Рис, 29.7. Модель сильно анизотропной молекулы. [c.590]

В книге использованы простейшие модели, описывающие свойства материалов. В разделе теории упругости это была модель линейно-упругого сплошного и однородного тела. Вопросы пластичности также рассматривались применительно к простейшим моделям пластического деформирования, а в явлении ползучести мы вынуждены были ограничиться лишь линейной ползучестью. В то же время, например, новые композитные материалы иногда не могут быть описаны с помощью рассмотренной выше модели ортотропного материала и требуют привлечения общей теории анизотропных тел, физические свойства которых описываются соответствующими тензорами параметров упругости. [c.389]

Анизотропная модель турбулентности позволяет с приемлемой для практики точностью рассчитывать сложные трехмерные турбулентные течения, которые не удается описать с помощью традиционных современных полу эмпирических моделей турбулентности, использующих простейшие определяющие соотношения между тензорами турбулентных напряжений Рейнольдса и скоростей деформации. Модель протестирована для достаточно широкого класса течений. В частности, проведены численные расчеты течений в беседвиговом пограничном слое, в двумерной пристеночной струе, в свободной трехмерной прямоугольной струе, в канале с квадратным сечением, в трехмерной пристеночной струе. Показано удовлетворительное согласование с известными экспериментальными данными. [c.593]

ДЛЯ изотропного случая (fiig = G). На обоих рисунках показаны тангенциальные напряжения вдоль границы выработки, изображенные таким же способом, как на рис. 8.4. Анизотропная модель [c.219]

Устойчивость круговых замкнутых подкрепленных оболочек. Прн определении критических нагрузок и несущей способности подкрепленных оболочек и выборе оптимальных соотношений между размерами обшивки и подкрепляющих элементов возможны два подхода. Если ребра находятся на большом расстоянии одно от другого, то их рассматривают как дискретные элементы в этом случае задача об устойчивости оболочки рассматривается в строгой постановке с учетом взаимодействия между оболочкой и подкреплениями. Если ребра расположены достаточно часто, то используют другую расчетную схему, когда путем размазывания жесткости ребер переходят к модели конструктивно анизотропной оболочки. При определении расчетной схемы часто исходят из соотношения между длино11 волны, образующейся при выпучивании подкрепленной оболочки, и шагом ребер. Полагают, что в тех случаях, когда шаг ребер в несколько раз меньше длины волны, может быть принят второй путь, основанный на переходе к модели анизотропной оболочки. Но, по-видимому, такой критерий является недостаточным. Его необходимо дополнить требованием, чтобы критическая нагрузка, соответствующая местной потере устойчивости обшивки, была больше величины критической нагрузки при общем выпучивании подкрепленной оболочки. Если геометрические параметры оболочки и подкрепляющих ребер таковы, что местная потеря устойчивости предшествует общей, то даже в случае образования значительных по своим размерам вмятин, захватывающих несколько ребер, замена подкрепленной оболочки анизотропной моделью может привести к существенной погрешности. [c.153]

Принципиальные вопросы статистического поведения маг-нитоуиорядоченпых систем изучаются обычно на четырех хорошо известных моделях Изинга, Гейзенберга, Хаббарда и 5 — -модели. Поскольку модель Изинга может рассматриваться как предельный случай анизотропной модели Гейзенберга, то фактически можно говорить о трех фундаментальных моделях в науке о магнетизме твердого тела. [c.5]

Логарифмическая особенность по Т—Тс означает, что критический индекс теплоемкости а = 0. Столь же просто получить критический индекс намагниченности р, используя точное выражение для М (13.88). Из уравнения (13.50) для температуры фазового перехода анизотропной модели следует, что при Г = Гс формула (13.88) дает Л/==0. Раскладывая фактор 1— (зЬ 2/ зЬ 2ЛСг) в ряд по Тс — Г), находим [c.154]

Интервальные скорости в средах ГТИ, Как уже говорилось, наиболее адекватно реальные анизотропные горные породы описываются моделью с орторомбической симметрией. Случай сред ГТИ здесь выделен потому, что ВТИ-анизотропию интервальных скоростей удобно описывать в рамках аппроксимации среды однородной анизотропной моделью с заданной скоростью ОСТ, а эта модель подробно рассмотрена в разделе 3.5. Орторомбическая же модель, как доказано в (Bakulin et al., 2000), при слабой анизотропии получается аддитивным наложением ВТИ и ГТИ, т. е. формальным суммированием параметров этих двух типов анизотропии. [c.101]

Применение эффективных анизотропных моделей ССМ и DEM для прогноза анизотропных свойств глин, частицы которых аппроксимировались эллипсоидами с аспектным отношением 0.05, дало хорошее соответствие с наблюденными данными (Hornby et al., 1994). [c.259]

На рис.6 показаны данные и смоделированные остаточные времена вступления прямой волны (измеренные минус смоделированные) в многовыносном ВСП для пяти групп сейсмоприемников на различных глубинах. Времена при нормальном падении воспроизводятся с использованием изотропной или анизотропной модели, но изотропная модель прогнозирует слишком большие времена по мере возрастания выноса. Разность между остаточными временами изотропной и анизотропной модели составляет 60 мс при максимальном выносе. Это соответствует, скорее, слабой анизотропии. Параметры кусочной VTI модели градиента показаны на рис.7 максимальная эллиптичность составляет 0.12, а максимальная неэллиптичность - 0.15. Эта слоистая VTI модель действительна для обменных 5 /-волн, поскольку, при условии, что вертикальные составляющие скоростей Р- и S-волн определены правильно, приращение времени Р-волны на дальних выносах является достаточным для оценки параметров VTI, определяющих распространение 5 /-волн. Обычно мы оставляем, как минимум, две модели одну (с меньшим количеством слоев) для обработки, и вторую (с большим количеством слоев) для моделирования. [c.45]

Необходимые толщину и пористость покрытий микротвэла можно рассчитать на основе предложенной Скоттом и Прадо-сом математической модели [15]. При известных прочностных характеристиках плотного запирающего силового слоя можно определить зависимость допустимой глубины выгорания ядер-ного топлива от толщины покрытия, пористости сердечника и буферного слоя с учетом анизотропного расширения и усадки покрытия, происходящих под действием потока быстрых нейтронов и термического отжига. [c.15]

В качестве введения в задачу о взаимодействии многофазной среды с телом oy и Тьен [742] расс.мотрели движение отдельной сферической твердой частицы вблизи стенки, обтекаемой турбулентным потоком жидкости. Теоретический анализ содержал основное уравнение движения, описывающее влияние стенки на двухфазный турбулентный поток, и решение уравнений, включающее лишь наиболее существенные процессы, которые протекают в стацпонарных условиях. Упрощенная физическая модель рассматрпвае.мых явлений представляла собой сферическую твердую частицу в полубесконечном турбулентном потоке жидкости, ограниченном бесконечно протяженной стенкой (фиг. 2.10). Размер частицы предполагался настолько малым в сравнении с раз-меро.м вихря пли микромасштабом турбулентности потока, что вклад различных пульсаций скорости был линеен. Описание характера движенп.ч потока строилось на основе данных по распределению интенсивностей и масштабов турбулентности [105, 418, 468]. Течение, особенно вблизи стенки, является анизотропным и неоднородным. Тем не менее в качестве основного ограничивающего допущения было принято представление о локальной изотропно- [c.58]

Деполяризация рассеянного света. Иной результат получается в том случае, когда молекула рассеивающей среды анизотропная. Если в первом случае было безразлично, как орнеитирована молекула по отношению к направлению электрического вектора падающего света, то во втором случае оно имеет существенное значение. В зависимости от ориентации молекулы по отношению к возбуждающему полю направление индуцированного колеблющегося диполя может совпадать с направлением электрического поля света (возбуждающего поля). В качестве примера рассмотрим предельный случай — полную анизотропию, т. е. модели так называемой жесткой налочки где поляризуемость во всех направлениях, кроме одного, совпадающего с осью палочки , равна нулю (а = а, [c.316]

Ларедо [106] нашел, что в интервале температур от z 0,15 до / =1,0 )лектронпый вклад в теплопроводность х только приблизительно согласуется с предсказаниями двухжидкостной модели Гейзенберга—Копне. Он обнаружил также, что в олове теплопроводность анизотропна, а именно вдоль тетрагональной оси она больше, чем в направлении, перпендикуляр-пом к ней. [c.666]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...