Пластинка анизотропная

Пластинки анизотропные — Расчетные формулы 317 [c.639]

Пластинки анизотропные — Теория 147—149 [c.460]

Как и в случае изотропной пластинки, анизотропная пластинка разбивается на три области (рис. 1). Область III (с г < оо) яв- [c.202]

Из графика рис. 85 следует, что для сохранения коэффициента б при увеличении радиуса всех отверстий в некоторое число раз следует во столько же раз уменьшить число отверстий в колонне, приходящееся на 1 м перфорированной части. Пусть пласт анизотропный по проницаемости, причем в горизонтальном направлении проницаемость есть к , а в вертикальном направлении к . [c.223]

Сравнение времени с временем Т показало, что замена скважины трещиной, находящейся на глубине I, равной длине погружения скважины, довольно эффективна в смысле увеличения периода безводной эксплуатации. Если по проницаемости пласт — анизотропная среда, а вертикальная проницаемость его в несколько раз меньше горизонтальной проницаемости, роль трещин как средства увеличения безводного периода эксплуатации менее значительна, чем для изотропного пласта. [c.240]

Явления, имеющие место при внесении кристаллической пластинки между двумя поляризаторами, носят название хроматической поляризации. Просветление поля или появление интерференционной картины при внесении анизотропного вещества между скрещенными поляризаторами представляет собой очень чувствительный метод обнаружения и исследования двойного лучепреломления. [c.60]

Схема опыта для наблюдения н изучения искусственной анизотропии одинакова со схемой для исследования двойного лучепреломления в кристаллах (рис. 19.1). Главные плоскости поляризаторов П] и Пг должны составлять угол 45° с оптической осью анизотропного тела. Обыкновенный и необыкновенный лучи распространяются в наиравлении, перпендикулярном к 00, не расходясь, но с различными скоростями. Для количественного измерения разности показателей преломления Пп—н в схему введена пластинка в четверть длины волны. [c.64]

Рассмотрим еще плоскую задачу теории упругости для анизотропного тела. Пусть в каждой точке пластинки имеется плоскость симметрии упругих свойств, параллельная срединной плоскости. Как и в изотропном случае (см. 4 гл. III), будем полагать, что усилия, приложенные к краям пластинки, действуют в срединной плоскости. Тогда, переходя к усредненным по толщине пластинки величинам, получаем соотношения между деформациями и напряжениями [c.664]

Оптически активный материал при наличии напряжений становится анизотропным, и скорость света с при прохождении в направлении осей X и у оказывается различной. Поэтому различными будут и промежутки времени, за которые свет пройдет через пластинку толщиной h [c.557]

Фанерный лист представляет собой пример анизотропной пластинки. Если из него вырезать две различно ориентированные полоски (рис. 160), то при испытании на растяжение они при одной и той же силе покажут различные удлинения. [c.68]

Опыт показал, что пластинка из оптически изотропного вещества при однородной деформации становится анизотропной, приобретая свойства одноосного кристалла, оптиче ская ось которого параллельна одному из главных напряжений деформированной пластинки (рис. 132). [c.235]

Механика композитов основывается на двух различных, дополняющих друг друга гипотезах. Первый опыт конструкционного использования композитов позволил сделать вывод [1], что представительный объемный элемент композита есть бесконечно малый куб dx, dy, dz анизотропного материала, который для практических целей можно рассматривать как однородный. Поведение этого материала можно охарактеризовать таким же образом, как и поведение любого другого идеально анизотропного материала, не рассматривая его микроструктуру (например, металлов и древесины, особенностями микроструктуры которых пренебрегают при расчете конструкций). Предположение об однородности позволяет применять существующие методы анализа слоистых сред при проектировании многослойных стержней, балок, пластинок и элементов оболочек из композитов. [c.249]

Андреева Л. E., Расчет гофрированных мембран, как анизотропных пластинок. Инженерный сборник Института механики АН СССР. т. XXI. вып. 1, 1955. Андреева Л. Е., Определение характеристики и эффективной площади гофрированной мембраны с жестким центром. Научные доклады высшей школы, серия Машиностроение н приборостроение , № 1, 1958. [c.210]

Фиг. 5. Элемент анизотропной пластинки Xq и — оси упругой симметрии хну— произвольные оси координат.

При расчете машиностроительных конструкций работа отдельных элементов моделируется стержнями, пластинками и оболочками. Система СПРИНТ (система прочностных расчетов института транспорта) предназначена для расчета конструкций по МКЭ. С помощью СПРИНТ можно рассчитывать конструкции, представляющие собой совокупность стержней, пластинок, оболочек и массивных тел. Пластинки и оболочки аппроксимируются плоскими прямоугольными и треугольными элементами, массивные тела —элементами в виде параллелепипедов. Материал элементов может быть как изотропным, так и анизотропным. Отдельные элементы соединяются между собой либо жестко, либо с помощью упругих связей (пружин). Могут проводиться расчеты на различные силовые, температурные и деформационные воздействия. Для описания исходных данных используется достаточно удобный входной язык. Результаты печатаются в табличной форме или могут быть выведены на графопостроитель. [c.196]

Пои расчетах на прочность, например, схематизируют свойства материала, из которого изготовляют детали и конструкции. Материал принимают в виде однородной сплошной среды, которая наделяется свойствами упругости, пластичности, ползучести. В зависимости от свойств сплошную среду принимают изотропной или анизотропной. Геометрическая форма реальных объектов, рассматриваемых в сопротивлении материалов, отражается, как правило, в схеме бруса, пластинки или оболочки. [c.11]

Основное уравнение в методе переменных параметров упругости теории пластического течения [уравнение (9.11.19)] соответствует соотношениям упругости анизотропного тела при наличии обобщенной температурной деформации. Матрица пластической податливости содержит переменные параметры упругости , которые в первом приближении принимаются по напряжениям предыдущего этапа нагружения. При расчете очередного этапа нагружения предполагается выполнение условий (9.11.9) и (9.11. 10). При нарушении хотя бы одного из условий расчет этапа проводится сначала, причем приращение де рмаций пласти"шости не учитывается. [c.201]

Оптически активным материал при наличии напряжений становится анизотропным и скорость света и Су при прохождении по плоскостям Ох п Оу оказывается различной. Поэтому различными будут и времена, в течение которых свет про11дет через пластинку тол-1П,ипой й [c.518]

He MOtpH на дисперсию показателя преломления, можно добиться выполнения условия пространственной синфазности, если применить в качестве нелинейной среды анизотропные кристаллы. В анизотропной среде плоская волна с заданным направлением волнового вектора распадается на две волны, ортогонально поляризованные и распространяющиеся с различными, вообще говоря, фазовыми скоростями. Каждая линейно-поляризованная первичная волна индуцирует в среде совокупность диполей с характерным для данной волны пространственным распределением фаз. Вторичные волны, испускаемые этими диполями, в свою очередь разлагаются на ортогонально поляризованные волны с различными фазовыми скоростями, и удается так подобрать материал пластинки и направление распространения первичной волны, что для вторичных волн с одной из поляризаций выполняется условие пространственной синфазности. [c.842]

Система уравнений (12.10.3), (12.10.5) и (12.10.6) описывает деформацию пластины с большими прогибами. Эти уравнения называются уравнениями Кармана. Вывод соответствующих уравнений для анизотропных пластин не встречает никаких затруднений, выписывать эти довольно громоздкие выражения мы здесь не будем. Система оказывается нелинейной, поэтому известны только численные решения ее для отдельных частных случаев путем непосредственного отыскания стационарного значения функционала (12.10.2) по способу, аналогичному тому, зшторый был описан в 12.9. Сложность состоит в том, что коэффициенты в предполагаемом выражении для прогиба w или функции напряжений F теперь ищутся из нелинейных алгебраических уравнений. Для симметричной деформации круглой пластинки уравнения (12.10.2) и (12,10,6) становятся обыкновенными дифференциальными уравнениями, которые можно интегрировать любым численным методом. [c.413]

Пройдя через оптически анизотропную пластинку, обыкновенная и необыкновенная волны приобретут сдвиг фаз, зависящий от разности их скоростей и толщины пластинки. Для получения этой зависимости предположим, что пучок плоскополя-ризованного света падает нормально на кристаллическую пластинку толщины (1, освещаемая грань которой параллельна опти- [c.232]

Как уже было показано, луч света, проходящий через оптически анизотропную среду, разлагается на две плоскополяризо-ванные составляющие, распространяющиеся с разными скоростями. Разность фаз между двумя составляющими обозначалась нами через а. Рассмотрим теперь двоякопреломляющую пластинку толщиной d, при просвечивании которой накапливается разность фаз а. Предположим, что пластинка просвечивается плоско-поляризованным светом перпендикулярно плоскости пластинки и что плоскость колебаний этого луча образует с одной из главных осей пластинки угол ф (фиг. 1.16). [c.32]

Подробно теория упругости анизотроп-него материала изложена в книгах С, Г. Л е х-н и ц к о г о. Анизотропные пластинки. 1947 Теория упругости анизотропного тела, ТТЛ. --- [c.317]

Изложенные механизмы и примеры характерны для случаев, когда данный кристалл относится к т. н. высокосимметричным сингониям, а потому его равновесные формы изометричны. В случае низших сингоний (триклинной, моноклинной и др.) собственная внутр. структура кристаллов такова, что их равновесная форма, как и близкие ей формы роста, анизотропна, а потому кристаллы растут, как правило, в виде Н. к., а также лент, пластинок и т. д. К этой категории относятся мн. природные кристаллы (силикаты, суль-фосоли и др.). [c.357]

Г В области прозрачности для оптически анизотропных сред (кристаллов) характерно двойное лучепреломление, проявляющееся, в частности, в различии направлений групповых скоростей двух ортогонально поляризованных компонент распространяющегося по кристаллу светового луча. При пропускании узкого светового луча через соответствующим образом вырезанную пластинку оптически анизотропного кристалла на выходе из пластинки (при достаточной величине двупреломле-ния) световой луч расщепится на два луча, линейно поляризованных во взаимно перпендикулярных направлениях (рис. 1). Этот способ применяется для поляризации узнонаправленных пучков малого сечения (напр.. [c.60]

Нек-рые из этих эффектов лежат в основе простейших поляризац. приборов — поляризаторов, фазовых пластинок, компенсаторов оптических, деполяризаторов и т. д,, с помощью к-рых осуществляется создание, преобразование и анализ состояния П. с. Изменение состояния П. с. в результате прохождения через дву-прелоьсляющую среду лежит в основе изучения оптич. анизотропии кристаллов. При визуальных исследованиях оптически анизотропных сред используется эффект хроматич, поляризации — окрашивания поляри-зов. пучка белого света в результате прохождения через анизотропный кристалл и анализатор. [c.67]

Р. а. применяют в лазерных гироскопах для подавления одной из встречных волн для прецизионного измерения анизотропии оптич. элементов, для чего исследуемый элемент помещают в резонатор и по характеру собств. состояний поляризации резонатора судят об анизотропных свойствах элемента для управления энергетнч., поляризац. и частотными параметрами выходного излучения. В часгности, в Р. а. возможно осуществить селекцию продольных мод резонатора (см. Селекция мод). Для этого в линейный резонатор помещают поляризатор и двулучепреломляющую пластинку, гл. осп к-рой повёрнуты относительно осей поляризатора на угол ф. Модули собств, значений матрицы Джонса обхода такого резонатора равны [c.318]

В термоэлектрически анизотропных материалах (напр., Bi, ZnS) можно наблюдать поперечные эффекты Зееоека и Пельтье, если направления приложенною гралиетпа темп-ры или тока j не совпадают с гл. ося.ми тензоров Яц. В прямоугольной пластинке размерами [c.99]

Характерной особенностью кристаллов вообще и металлов в частности является анизотропия (векториальность) свойств. Анизотропией назьшается зависимость физических, химических и. механических свойств от направления осей монокристалла и приложения силы. Кристалл-тело анизотропное в отличие от изотропных аморфных тел (стекло, пласт.массы, резина и др.), свойства которых не зависят от направления действия силы. Причиной анизотропии является неодинаковая плотность атомов в различных направлениях. Так как металлы и сплавы на их основе являются поликристаллитами, то состоят из большого числа беспорядочно ориентированных анизотропных кристаллов. В большинстве реальных случаев кристаллы по отношению друг к другу ориентированы различно, поэтому во всех направлениях свойства металлов более или менее одинаковы, т.е. поликристаллическое тело является изотропным. [c.23]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...