Колебания стержней с распределенной массой

ПРОДОЛЬНЫЕ И КРУТИЛЬНЫЕ КОЛЕБАНИЯ СТЕРЖНЕЙ С РАСПРЕДЕЛЕННОЙ МАССОЙ [c.400]

Дифференциальное уравнение изгиб-ных колебаний стержня с распределенной массой [c.402]

КОЛЕБАНИЯ СТЕРЖНЕЙ С РАСПРЕДЕЛЕННОЙ МАССОЙ [c.280]

Колебания стержней с распределенной массой [c.282]

Вынужденные колебания стержней с распределенной массой 323 [c.323]

Простейшие колебательные системы. Стержни (брусья). Частота собственных колебаний стержней с сосредоточенной массой определяется по формуле (5), если распределенной массой стержня можно пренебречь по сравнению с сосредоточенной массой. [c.338]

Стержни с распределенной массой. Уравнение свободных крутильных или продольных колебаний стержня постоянного сечения с равномерно распределенной массой имеет вид [c.342]

Если J (s) я F (s) не постоянны по длине стержня, то для стержней с распределенной массой в общем случае применяется приближенный метод, аналогичный указанному для стержней с сосредоточенными массами. Намечают систему приближенных форм колебаний. различных порядков, удовлетворяющих граничным условиям, и определяют соответствующие динамические нагрузки, умножая массы на соответствующие ординаты, а затем динамические прогибы. Между формой собственных колебаний -го порядка и намечаемой кривой ч-го порядка должно соблюдаться условие ортогональности [c.402]

Для определения частот собственных колебаний связанных систем, в которые входят стержни с распределенной массой, используется величина динамической жесткости стержня, которая равна отношению амплитуды внешней силы (или момента) к амплитуде линейного (или углового) перемещения. [c.405]

В главе VI изучаются упругие колебания систем с распределенными массами (продольные колебания прямолинейных стержней, крутильные колебания валов, изгибные колебания балок). [c.4]

Некоторый интерес может представлять и задача о продольном, изгибе стержня, имеющего нелинейные граничные условия. Приводимые ниже исследования показывают, что хорошо известные ранее типично нелинейные свойства одномассовых систем (зависимость собственной частоты системы от амплитуды колебаний,, многозначность амплитуд вынужденных колебаний, наличие скачков , затягиваний и пр.) расширяются и обобщаются соответствующим образом на системы с распределенными массами. В работе будет показано, что задача о колебании балки и задача о критических режимах валов, имеющих нелинейные граничные условия, являются принципиально различными, тогда как известно, что в линейной постановке они совпадают. [c.5]

Каждой частоте собственных колебаний соответствует определенная форма колебаний, т. е, распределение отклонений масс от положения равновесия. На фиг. 18, й пока.зана одгга n i фор.м продольных колебаний стержня с распределенной массой. Амплитуды продольных колебаний а, совершаемых точками стержня вдоль осп х, отлол епы на фиг. 18 для удобства изобра> ения по оси ординат. Анл- [c.340]

Каждой частоте собственных колебаний соответствует определенная форма колебаний, т. е. распределение отклонений масс от положения равновесия. На фиг. 18, а показана одна из форм продольных колебаний стержня с распределенной массой. Амплитуды продольных колебаний а, совершаемых точками стержня вдоль оси х, отложены на фиг. 18 для удобства изображения по оси ординат. Аналогично изображаются и формы крутильных колебаний, причем ординаты фиг. 18 пред- а ставляют углы закрутки отдельных сечений стержня. [c.340]

Наличие двукратных собственных частот присуще и спектрам частот прямых стержней с распределенной массой, если порядок сим.метрии поперечного сечения S>2. Все собственные частоты нзгибыых колебаний таких прямых стержней имеют кратность, равную двум. [c.25]

Теория крутильных колебаний достаточно проста и по применяемым методам вычислений она мало отличается от теории продольных колебаний. Для практического применения большее значение имеют случаи колебания валов с сосредоточенными массами, чел с непрерывным распределениехМ масс. Именно поэтому основное внимание будет уделено системам с сосредоточенными массами. При решении задач с распределенными массами можно будет применять, как это будет показано ниже, те же рассуждения и выводы, которые применялись в главе о продольных колебаниях стержня. , I [c.257]

Системы с распределенной массой (стержни, иластшпчп и т. д.) обладают бесконечно бол лии.м числом степеней свободы и при отсутствии затухания имеют бесконечное число частот соб-ственн.ых колебаний. [c.340]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...