Отклонения Распределение по массе

По условиям, принятым нами для моделирования случайных процессов, распределение выборочных средних арифметических подчиняется для всех трех процессов нормальному закону с математическим ожиданием, равным нулю. Распределение выборочных медиан для данных случайных процессов также не уклоняется существенно от нормального закона с тем же математическим ожиданием. Что касается выборочных и то характер их распределения в массе выборок зависит от степени корреляционной связи величин, образующих случайный процесс, из которого взяты выборки. На рис. 2, а показаны полигоны распределения выборочных средних квадратических отклонений S, определенных для выборок из пяти величин, отбиравшихся подряд полигон I — для процесса I полигон II — для процесса II и полигон III — для процесса III. На рис. 2, б показаны полигоны и параметры распределения выборочных размахов определенных также для выборок из пяти величин. [c.26]

Низшей частоте p ) соответствует форма колебания, когда обе массы двигаются в одну сторону частоте соответствует двин ение масс в разные стороны. Если система имеет п сосредоточенных масс, то она обладает таким же количеством частот и форм колебаний , причем каждой частоте соответствует своя форма колебаний (распределение амплитудных отклонений по массам). [c.489]

Числовые результаты, приведенные в предыдущем разделе, получены в предположении, что оси симметрии основного тела служат одновременно его главными осями. В ходе балансировочных испытаний спутника обнаружилось, что имеет место небольшая асимметрия в распределении его масс по отношению к названной системе осей. Было проведено предварительное исследование ошибок ориентации геометрической оси спутника. Оно имело целью изучить влияние динамической неуравновешенности основного тела спутника при отсутствии моментов внешних сил (вклю-чая предположение об отсутствии момента сил притяжения). Следовало выяснить, не выходят ли отклонения переменных движения, обусловленные указанной асимметрией, за пределы допусков, предписанных для данного спутника 17]. Такое исследование было выполнено при помощи вычислительной машины, моделирующей динамику вращательного движения, путем численного интегрирования нелинейных уравнений движения. [c.73]

При угле отклонения канатов а следует рассмотреть случаи Л и 5 (рис. 3.88, а), изменяя соответственно и направление ветра. При этом будет изменяться усилие 8р. Собственный вес стрелы О, силу давления ветра ] и касательную силу инерции массы стрелы при торможении механизма поворота рассматривают либо как сосредоточенные, либо как распределенные по длине стрелы силы. При расчете в вертикальной плоскости стрела представляет собой.ферму (балку) на двух шарнирных опорах О и О с консолью, а в горизонтальной плоскости — консольную ферму с [c.355]

Рассмотрим сначала взаимодействие заряженных частиц с массами одного порядка. При столкновениях они могут обмениваться энергией, сравнимой с начальными энергиями частиц, поэтому установление максвелловского распределения по скоростям, т. е. температуры, требует всего лишь нескольких столкновений. Если под столкновением понимать такое взаимодействие частиц, при котором происходит значительное изменение скорости и энергии, т. е. отклонение на значительный угол (порядка 90°), то в случае заряженных частиц столкновения происходят при сближении их на такое расстояние, при котором кинетическая и потенциальная (кулоновская) энергии оказываются сравнимыми. [c.354]

Прохождении а-частицы сквозь электронную оболочку атома а-частица не должна испытывать заметного отклонения от первоначального направления. Масса электрона значительно меньше массы а-частицы, а отрицательный заряд всех электронов распределен по всему объему электронной оболочки, а-частицы, которые встречают электроны на своем пути в веществе, практически на них не рассеиваются. Только те немногочисленные а-частицы, которые проводят вблизи от ядра, испытывают резкие отклонения. На малых расстояниях г от ядра положительно заряженная а-частица, имеющая заряд +2е (VI.4.4.2°), испытывает значительную силу отталкивания Р от ядра ) [c.438]

Груз массы т — 200 кг находится на шероховатой н.а-клонной плоскости. Наклон плоскости и коэффициент трения скольжения могут быть различными. Угол у наклона плоскости относительно горизонта и коэффициент трения f считаются независимыми случайными величинами с гауссовским распределением, их математические ожидания соответственно равны гпу=0 и Wf=0,2, а средние квадратические отклонения равны Оу = 3° и Of = 0,04. Определить значение горизонтальной силы Q, достаточной для того, чтобы с вероятностью 0,999 сдвинуть груз по плоскости, [c.443]

Вагон, центр масс которого находится на высоте 2,5 м от уровня полотна железной дороги с щириной колеи 1,5 м, движется по криволинейному участку с радиусом кривизны р = 800 м. Подъем наружного рельса над уровнем внутреннего выбран так, чтобы при скорости вагона, равной ц = 20 м/с, давление колес на оба рельса было одинаковым. В действительности скорость вагона может быть различной. Принимается, что скорость является случайной величиной с гауссовским распределением, с математическим ожиданием Шу = 15 м/с и средним квадратическим отклонением Оо = 4 м/с. Определить отношение сил давления колес на внешний и внутренний рельсы при скорости, соответствующей верхней границе интервала, определенного для вероятности а = 0,99 [c.446]

Автомашина движется по дороге без уклона со скоростью 15 м/с. При торможении сила трения постоянна во времени, но может принимать различные значения. Принимается, что удельная сила трения при торможении является случайной величиной с гауссовским распределением, ее математическое ожидание равно 3000 Н на 1 т массы, а среднее квадратическое отклонение составляет 700 Н на I т массы. Определить значения вероятности того, что тормозной путь. до остановки превысит 40 м 80 м. [c.446]

На рис. В.7 приведена простейшая электронно-магнитная схема камертонного регулятора с распределенной массой на одной электронной лампе. Представленная схема относится к автоколебательным системам. При колебании ветви / камертона вследствие изменения зазора А изменятся магнитный поток и в обмотках электромагнита 2 возникает переменная э. д. с., которая, поступая на сетку электронной лампы (триода) 5, вызывает колебания анодного тока лампы, частота которого равна частоте изменения э. д. с. и, следовательно, частоте колебаний ветви камертона. Анодный ток, протекая по обмоткам электромагнита 4, создает переменное магнитное поле, приводящее к переменной силе притяжения, которая раскачивает ветвь 5 камертона на резонансной частоте. Колебания ветви 5, в свою очередь, усиливают колебания ветви 1, что приводит к возрастанию э. д. с. в цепи сетки лампы. При установившемся режиме в системе возникнут совместные механические п электрические колебания с частотой, близкой к частоте свободных колебаний ветви камертона. Если прибор с камертоном находится на ускоренно движущемся объекте, то действующая на ветви камертона инерционная нагрузка q (рис. В.7) изменяет зазоры, что приводит к отклонению режима работы системы от расчетного, поэтому требуется оценить возможные погрешности в показаниях прибора, возникающие нз-за сил инерции (в том числе и случайных). [c.6]

На фиг. 6. 5 показаны осциллограммы напряжений на поверхности вала модельной установки с двумя симметрично расположенными дисками при переходе через первую (а) и вторую (б) критические скорости. Колебания напряжений вызваны собственным весом, средние же отклонения — действием неуравновешенности. Эксперимент подтверждает тот факт, что прогибы и опорные реакции гибкого ротора с сосредоточенными массами так же, как и у ротора с распределенной массой при изменении скорости вращения, изменяются не только по величине, но и качественно. Следовательно, методика, разработанная для уравновешивания жестких роторов, не пригодна при уравновешивании гибких роторов. Необходимо выяснить вопрос о возможности такого уравновешивания гибких роторов с помощью ограниченного числа грузов, при котором полностью будут устранены динамические реакции в опорах на широком диапазоне скоростей и оптимально снижены изгибающие усилия в роторе. [c.199]

Систему с распределенными параметрами — ротор с распределенной массой т (s) и жесткостью на изгиб EI (s) можно рассматривать как предельный случай ротора с п сосредоточенными массами при неограниченном возрастании п. Прогибы у, точек, к которым отнесены сосредоточенные массы, переходят в пределе в непрерывную функцию, устанавливающую закон распределения максимальных отклонений (амплитуд динамических прогибов), точек оси ротора от положения равновесия. Тогда интегральное уравнение (11) можно рассматривать как предельный случай системы п линейных дифференциальных уравнений с п неизвестными, и по аналогии с этой системой искать периодическое решение интегрального уравнения в виде [c.142]

Распределение массы аппарата по его объему с целью сведения к минимуму начальной неуравновешенности производится при конструировании изделия путем трудоемких расчетов, точность такого уравновешивания весьма низкая. Аппарат после сборки обычно имеет смещение центра массы от расчетной точки более 20 мм, а отклонение главной центральной оси инерции аппарата от выбранной оси стабилизации составляет угол в 2—4°. [c.249]

Примечания. 1. Данные табл. 6.19 распространяют на детали, у которых 0,5/) и 0,2 йН й. 1,21) и масса поковки не более 90 т. 2. На поковках диаметром более 3000 мм допускают неравномерное распределение припуска, из-за косого торца юбки . При этом местное увеличение припуска не должно превышать двойного верхнего предельного отклонения, а местное уменьшение припуска — не более полуторного нижнего предельного отклонения. 3. Припуски по торцам в случае неровностей (бахромы) контролируют по минимальному размеру. Форму торца не контролируют. 4. При диаметре В 3000 мм толщина поковки В = + 8 (эскиз к табл. 6.19) должна быть [c.518]

Приведенная выше схема струи является условной, так как формирование потока происходит иначе, чем при истечении турбулентной струи из отверстия. Однако имеются следующие основания для принятия данной схемы при приближенных расчетах характеристик течения, получающегося при взаимодействии струй в элементах рассматриваемого здесь типа. Значения угла отклонения оси результирующей струи от оси канала питания, получаемые расчетом по предлагаемой методике, хорошо согласуются с опытными его значениями. Вместе с тем из опытных данных следует, что в рассматриваемой струе уже при небольшом удалении от места, где встречаются исходные струи, профили распределения скоростей приближаются к тем, которые характерны для одиночных турбулентных струй, вытекающих из каналов. Например, по данным работы [53] смешение струй практически заканчивается на расстоянии от точки пересечения осей каналов питания и управления, определяемом величинами 1,5/г —2/г, и на расстоянии 3,5А — 4/г профили скоростей уже становятся симметричными. На рис. 11.6,6 представлены совмещенные кривые распределения скоростей в сечении струи, отстоящем на расстоянии /г =12, построенные по опытным данным, приведенным в работах [100, 101] для плоского струйного элемента, у которого Яо=2,5 мм и п = 5 мм. Кривая / на рис. 11.6,6 относится к случаю, когда отсутствует управляющее воздействие и имеется лишь одиночная турбулентная струя, вытекающая из канала питания. Кривая 2 на этом рисунке получена при отклонении струи, вытекающей из канала питания, струей, вытекающей из канала управления, на угол а 7°. В последнем случае профиль скоростей лишь несколько шире, что связано с увеличением массы движущихся частиц. По форме же данная характеристика почти не отличается от характеристики, полученной для одиночной турбулентной струи. [c.120]

Визуализация потоков (рис. 10.3 и 10.4) достигнута путем введения дыма в струю воздуха. Из рисунков видно, что характер течений в непосредственной близости от наветренной поверхности согласуется с распределением давления по наветренной поверхности, показанным на рис. 4.28, б (т. е. воздух перемещается из зон высокого давления в зоны низкого давления). Часть воздушной массы, отклоненная зданием вниз, образует вихрь (см. рис. 10.3) и таким образом метет по земле в противотечении (зона А, отмеченная как вихревое течение на рис. 10.5). Другая часть воздушной массы ускоряется при обтекании углов здания (см. рис. 10.4) и образует струи, которые метут по земле у его торцов (зоны В, отмеченные как угловые течения на рис. 10.5). Если на уровне или вблизи первого этажа имеется сквозной проем, соединяющий наветренную и подветренную стороны, то часть нисходящей массы воздуха будет всасываться, из зоны относительно высокого давления на наветренной стороне в зону относительно низкого давления (отсоса) на подветренной стороне (см. рис. 10.4). Таким образом, сквозной поток будет прометать зону С, показанную на рис. 10.5. Сквозные потоки такого типа причиняли серьезные неудобства всем, кто пользовался 20-этажным зданием факультета физики Земли Массачусетского технологического института в Кембридже (Массачусетс) [10.171. Подобная же разница давления вызывает и поперечные потоки между расположенными по соседству зданиями (рис. 10.6). [c.281]

На грузопассажирских автомобилях (см. рис. 1.1.5) и комби-лимузинах (см. рис. 1.1.2 и 1.1.3) распределение масс по осям необходимо определять в состоянии, пригодном как для перевозки грузов, так и людей. Для этого следует (в соответствии с инструкцией завода-изготовителя) подушку заднего сиденья откинуть вперед, а спинку опустить вниз, либо спинку или все заднее сиденье снять с автомобиля. Недостатком этого способа является то, что на некоторых автомобилях затем невозможно сдвинуть достаточно далеко назад передние сиденья диапазон их регулировки ограничивает поднятая спинка заднего сиденья. Величина укорачивания диапазона регулировки, т. е. отклонения положения сидений по сравнению с [c.40]

Модель, планирующая по прямой, кружит в моторном полете, стремясь повернуть в левую сторону (вращение винта вправо по направлению полета). Это вызвано влиянием силы реакции от вращения винта, зависящей от его частоты вращения и диаметра. Авиамоделисты исправляют этот дефект смещением (отклонением) вала винта вправо. Модель может летать кругами со снижением и по другим причинам из-за несимметричного распределения масс, различной кривизны профиля нервюр у обеих половин крыла и т. д. [c.74]

Плоские поддоны одноразового использования (ГОСТ 26381—84), изготовленные из древесных материалов, должны отвечать следующим требованиям поддон должен быть как минимум двухзаходный должен допускать ввод скрепляющих средств пакетирования с четырех сторон высота поддона должна быть не более 100 мм, а высота проемов для ввода вил погрузчика — не менее 50 мм предельные отклонения длины и ширины поддона должны быть 5 мм, высоты —5 мм масса брутто поддонов 800 X1200 мм — не более 1000 кг, поддонов 1000 X 1200 мм — не более 1250 кг. Верхний и нижний настилы должны быть разделены шашками удельный расход пиломатериалов на изготовление не должен превышать 0,021 м /т поддон должен выдерживать равномерно распределенную по площади настила нагрузку от четырехкратной массы брутто и обеспечивать наработку не менее 15 погрузочно-разгрузочных операций. [c.19]

Сэр Дж. Дж. Томсон ) недавно выдвинул теорию, объясняющую рассеяние частиц, проходящих через тонкие слои вещества. Предполагается, что атом состоит из N отрицательно заряженных частиц с таким же количеством положительного электричества, равномерно распределенным внутри некоторой сферы. Отклонение отрицательно заряженной частицы в процессе прохождения сквозь атом объясняется двумя причинами 1) отталкиванием от частиц, распределенных в атоме, и 2) притяжением к положительному заряду атома. Предполагается, что отклонение частицы при пронизывании атома мало, тогда как среднее отклонение после большого числа встреч т принимается равным V 9. где 0 — среднее отклонение, вызванное одним атомом. Было показано, что число N электронов в атоме может быть вычислено из измерений по рассеянию заряженных частиц. Точность этой теории многократного отклонения была экспериментально проверена Краузером ) в более поздней работе. Его результаты, по-видимому, подтверждали основные заключения теории Томсона, и, принимая непрерывность распределения положительного электричества, Краузер сделал вывод, что число электронов в атоме превышает атомную массу приблизительно втрое. [c.442]

ГЮГО элемента до центра массы иьезо-элемента г— расстояние от оси симметрии ггьезоэлемента до центра тя-JKO TH диаграммы распределения чувствительности по рабочей поверхности пьезоэлемента. Коэффициент максимальной поперечной чувствительности, определяемый отклонением вектора поляризации пьезоэлемента от его продольной геометрической оси, [c.350]

Каждой частоте собственных колебаний соответствует определенная форма колебаний, т. е, распределение отклонений масс от положения равновесия. На фиг. 18, й пока.зана одгга n i фор.м продольных колебаний стержня с распределенной массой. Амплитуды продольных колебаний а, совершаемых точками стержня вдоль осп х, отлол епы на фиг. 18 для удобства изобра> ения по оси ординат. Анл- [c.340]

Однако ввиду отклонений размеров шины в пределах установленных допусков и неравноплотностн материала по обз ему возникает нарушение симметрии распределения масс, 1 оторая оценивается неуравновешенностью шины в целом. Указанные отклонения и определяют ожидаемую неуравновешенность шины. [c.83]

Аномалии СТ зависят от распределения масс в земной коре. [Пирокие региональные а юмалии связаны с неоднородностью плотностей в мантии. С помощью Г. ведётся поиск и разведка нефтегазоносных структур, месторождений полезных ископаемых. Неоднородности плотности в Земле, вызывающие аномалии СТ, одновре-мепно вызывают отклонения уровненной поверхности от эллипсоида, соответствующего нормальному распределению СТ. Эти отклонения — высоты геоида — могут быть вычислены по аномалиям СТ. Для приведения всех геодезич. и.змерений на эллипсоид относимости надо знать высоты геоида. Т. о., Г. является необходимым элементом геодезии. Этот раздел её наз. геодезич. Г. Методом спутниковой альтиметрии, т. е. непосредственным измерением высоты спутника, координаты к-рого точно известны, высоты геоида на океанах измеряются с погрешностью 1 м. [c.521]

Косвенный метод измерения параметра шероховатости поверхности применяют при измерении крупногабаритных изделий, например оболочек большого диаметра или в труднодоступных местах деталей (пазы, канавки и т. п.). Этот метод заключается в том, что с измеряемой поверхности ВКПМ снимают отпечаток (слепок) и производят его измерение. Для определения оптимального материала для снятия слепков были проведены экспериментальные исследования. В качестве материалов для снятия слепков применяли воск, целлулоид, масляно-гуттаперчевую массу и протакрил. Удовлетворительные результаты получаются при применении масляно-гуттаперчевой массы и протакрила (табл. 3.5). В таблице приведены средние из десяти измерений значения параметров Рг и Ро, исправленной дисперсии 5 , среднеквадратического отклонения 5, точности оценки б величин Рг и Ро с надежностью 7 = 0,99 и доверительные интервалы для Рг и Ра, вычисленные по методике статистической оценки параметров распределения [87]. [c.59]

Каждой частоте собственных колебаний соответствует определенная форма колебаний, т. е. распределение отклонений масс от положения равновесия. На фиг. 18, а показана одна из форм продольных колебаний стержня с распределенной массой. Амплитуды продольных колебаний а, совершаемых точками стержня вдоль оси х, отложены на фиг. 18 для удобства изображения по оси ординат. Аналогично изображаются и формы крутильных колебаний, причем ординаты фиг. 18 пред- а ставляют углы закрутки отдельных сечений стержня. [c.340]

Если прямолинейная стрела имеет существенные отклонения от равномерного распределения массы стрелы по ее длине, то в качестве приближенного решения поставленной задачи можно всю длину стрелы разбить на зоны, внутри которых погоннг пт вес стрелы изменяется несущественно. Затем определяется сумм ф-ный момент инерционной нагрузки относительно шарнира осно- [c.350]

Кроме оптич. диапазона, широко пользуются радиодиапазоном электромагнитного излучения [16J. Ра-диоволновое зондирование позволяет определить среднюю плотность П. — по набегу фазы или повороту плоскости поляризации, распределение плотности в пространстве — по отражению радиоволн разных частот от областей с более плотной 11. В нек-рых экспериментах с П. малой плотности можно пользоваться резона-торным методом, позволяющим определять среднюю плотность П. по сдвигу собств. частот резонатора. Измерение собств. шумов П. в радиодиапазоне позволяет оценить темц-ру электронов и ионов, если эти шумы тепловые, или определить уровень надтеп-ловых шумов, если имеет место подпитка колебаний со стороны неравновесных процессов в П. Рядом преимуществ, с точки зрения диагностики, обладают низкочастотные колебания П. — ионно-звуковые, альфвеновские и магнито-звуковые, к-рые достаточно чувствительны к таким параметрам П., как плотность, ионная и электронная темп-ры. Кроме зондирования радиоволнами, применяется зондирование П. пучками. По ослаблению нейтральных пучков за счет перезарядки можно измерять плотность и темп-ру ионов, по отклонению пучков заряженных частиц — распределение электрич. и магнитных полей в П. Особняком стоят методы, связанные с выводом из П. отдельных сгустков. Таким способом можно измерять проводимость П. по толщине скин-слоя во внешнем магнитном поле, исследовать состав П. масс-спектрографом и т. д. [c.24]

Введение. Закон гравитационного притяжения справедлив для двух материальных частиц, а не для тел конечных размеров с произвольным распределением масс. Однако можно показать, что сферические тела с таким распределением масс, что слои равной плотности являются концентрическими сферами, притягивают друг друга так, как если бы массы были сосредоточены в их центрах. Кроме того, можно показать, что если расстояние между двумя телами велико по сравнению с их размерами, то притяжение между ними проявляется в сущности так, как если бы массы были сосредоточены в их центрах. Эти результаты дают возможность в большинстве случаев пренебрегать размерами и распределением масс и рассматривать гравитационное взаимодействие между двумя телами так, как если бы они были материальными частицами. Тем не менее н солнечной системе и системах двойных звезд имеются случаи, когда отклонения от сферической формы оказывают значительное влияние. Следовательно, необходимо исследовать случай гравитационного взаимоде11Ствия между двумя конечными телами, каждое из которых обладает произвольным распределением масс. Эта проблема представляет значительные трудности. Гораздо легче рассмотреть притяжение между телом конечных размеров и материальной частицей. Эта упрощенная проблема применяется ко многим случаям в астрономии и будет рассмотрена перво11. [c.104]

Колебания некоторых типов струн с п юстым распределением массы и натяжения могут быть исследованы при помощи методов, изложенных в предыдущем параграфе. Точное реше-ние уравнения (11.2) ино1да может быть по 5 учено без преодоления чрезмерных трудностей интегрирование, согласно выражению (11.9), может быть тогда проведено, и общая картина движения полностью выяснена. Однако, во многих случаях, решение уравнения (11.2) нелегко получить и потому полезно разработать вспомогательный, приближённый метод его решения. Приёмы приближённых вычислений оказываются особенно эффективными, если изменения плотности и натяжения не сильно меняются по длине струны, т. е. струна лишь незначительно отличается от однородной. Отклонения от однородности можно назвать возмущениями, а технику вычислений для этого случая часто называют методом возмущений. [c.143]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...