Параметры операторной функции

Операторные функции используют для упрощения и формализации алгоритмов. При разработке их для решения инженерных задач при переходе к следующей по порядку зависимости используются только результаты предыдущего расчета, а функциональное описание процесса, которое этот расчет реализовал, зачастую не имеет значения. В этих случаях удобно обозначать зависимости, их совокупности или реализующие их алгоритмы идентификаторами с указанием только входных и выходных параметров, т. е. операторными функциями. [c.42]

Функция (5.3) реализует все действия блок-схемы алгоритма решения квадратного уравнения. При обращении к операторной функции вместо параметров а, Ь, с можно применять их цифровые значения. [c.43]

Направляющий угол вектора принимает разные значения в зависимости от параметров. Например, линия действия вектора скорости точки при ее движении по окружности перпендикулярна радиусу, но направление вектора по линии его действия зависит от знака угловой скорости звена, на котором расположена точка. Алгоритм определения направляющего угла вектора для подобных случаев реализуется операторной функцией [c.48]

Алгоритм расчета геометрических параметров червячного механизма с цилиндрическим червяком реализуется операторной функцией [c.153]

Алгоритм расчета геометрических параметров глобоидной передачи реализуется операторной функцией [c.157]

Принятое описание операторными функциями алгоритмов решения частных задач синтеза кулачковых механизмов упрощает структуру алгоритма решения задачи расчета кулачкового механизма, сводя ее к последовательному обращению к операторным функциям. Пусть, например, требуется рассчитать параметры механизма с поступательно движущимся толкателем. Фазовые углы соответственно равны = фв = 120°, фд = 50°, = 70°. Закон [c.186]

При исследовании движения звеньев механизма на основании теорем о сложном составном движении и о сложении движений получают векторные уравнения, описывающие скорости и ускорения точек звеньев. Численное решение векторных уравнений сводится к решению системы алгебраических линейных уравнений, параметры которой описываются операторными функциями (с.м. гл. 5). [c.188]

В функции (16.6) заданы модуль вектора и его направляющий угол для кинематического параметра скорости — и, а ускорения — а, Р Q — выходная переменная операторной функции, соответствующая значению угловой скорости или углового ускорения. [c.191]

Так как любой механизм может быть получен последовательным присоединением к механизму 1-го класса структурных групп звеньев, то алгоритм кинематического расчета механизма тоже может быть представлен как последовательность операторных функций кинематического расчета структурных групп и зависимостей для определения их входных параметров. Разберем пример составления алгоритма кинематического расчета механизма, схема которого приведена на рис. 16.14. Координаты и кинематические характеристики центра вращательной пары А, которая образована входным звеном 1 и присоединенным к нему звеном 2, определятся по условиям х,4 = h OS (pj, уа = h sin ф , y = I oj I /j, = (pj — я/2, ад = [c.211]

Операторные функции, описывающие эти алгоритмы для структурных групп (табл. 21.1...21.5), обозначаются цифрой, соответствующей виду группы. Порядок входных и выходных параметров, приведенный в каждой таблице, должен сохраняться в обращении к функциям. [c.265]

Исходное уравнение функции подобных допусков с одним параметром в виде фактора относительного допуска х= T d и выходного параметра у в общем случае приводится к обобщенному операторному уравнению [c.62]

МПФ при кинематическом возбуждении. В этом случае входной вектор состоит из обобщенных перемещений, скоростей или ускорений, выходной сектор — из сил взаимодействия с присоединенными системами или с жесткими опорами, а также из кинематических величин, аналогичных входным. Соответствующие передаточные функции можно называть операторной жесткостью, операторным импедансом, операторной массой, передаточной функцией перемещений (скоростей, ускорений). В многомерной системе получается матрица операторных жесткостей и т. д. Пр замене параметра р на /со получают матрицу комплексных жесткостей и т. п. [c.74]

Одно и. типичных требований, предъявляемых к измерительному МЭП, заключается в том, чтобы его чувствительность была заданной функцией р (чаще всего не должн.1 зависеть от р, что означает пропорциональность выходной и входной величин). Как правило, это возможно в ограниченной области изменения р Варьируя параметры элементов, определяющих нагрузку можно расширить эту область. Дополнительные возможности дает введение корректирующих Элементов и обратной связи, обеспечивающих необходимое изменение выходных электрических параметров преобразователя. Электрическая обратная связь эквивалентна введению в преобразователь зависимых электрических источников, например (i). От операторных параметров [c.187]

Здесь А и С — инерционный и квазиупругий операторы, введенные в гл. IX О — линейный оператор, учитывающий параметрические силы в уравнениях нейтрального равновесия. Операторное уравнение динамической устойчивости получают путем объединения уравнений (22) и (23) и замены параметров нагрузки в операторе G заданными функциями времени [c.248]

Теперь посмотрим, каким образом могла бы быть решена сформулированная выше обратная задача для совокупности измеренных величин (функции угла 0) (/=1, 2, 3, 4) с использованием изложенного выше операторного подхода к теории светорассеяния полидисперсными системами частиц. Соответствующие аналитические построения будут ограничены выводом основных функциональных уравнений и их общим анализом. В силу этого их следует рассматривать как введение в общую теорию поляризационного метода оптического зондирования полидисперсных систем. Возможно, что для практического применения и не понадобится столь общая постановка обратной задачи светорассеяния, поскольку в практике атмосферно-оптических исследований постоянно сталкиваемся с ограниченными объемами измерительной информации, не допускающими одновременной оценки всех возможных физических параметров дисперсной среды. [c.26]

Фазовая скорость плоской электромагнитной волны в среде с зависящими от частоты параметрами е и е также является функцией частоты. Такое явление называют дисперсией фазовой скорости. При распространении сложных сигналов в этом случае будут нарушаться исходные амплитудные и фазовые соотношения между отдельными составляющими спектра и, как следствие, будет изменяться форма сигнала в процессе его распространения. Для нахождения вида сигнала необходимо пользоваться спектральным или операторным методом. Например, полагая, что [c.50]

НЕПРЕРЫВНОСТЬ ФУНКЦИИ СПЕКТРАЛЬНОГО СДВИГА ПО ОПЕРАТОРНОМУ ПАРАМЕТРУ МНОГОЗНАЧНОСТЬ [c.362]

Согласно теории цепей можно воспользоваться операторным представлением сопротивлений, что приводит к операторной форме сопротивления емкости С] в виде Z= l/s i ( i - параметр преобразования Лапласа). Воспользовавшись законами Ома и Кирхгофа в операторной форме, можно убедиться, что в лапласовском представлении отношение изменений давления на выходе и входе (передаточная функция) имеет вид [c.271]

Выбор структуры оператора Яо допускает, конечно, произвол, разумно регулируемый дополнительными физическими соображениями, но практически операторная структура Нд предопределена она выбирается той же, что у соответствующего типа идеальной системы (по той простой причине, что иных задач точно мы решать не умеем). Однако при этом эти свободные состояния берутся с новыми весами, играющими роль нового, эффективного спектра возбуждений (или эффективных полей типа молекулярного), которые определяются наилучшим образом с помощью уравнений минимизации, и учитывающими определенную часть эффектов взаимодействия частиц рассматриваемой системы. В следующем разделе этого параграфа мы в качестве примера используем вариационный метод к исследованию дискретных систем (И. А. Квасников, 1956). Вообще же он может быть применен и при рассмотрении непрерывных систем типа газа и даже в квантовой статистике, например в теории сверхпроводимости, где в качестве вариационных параметров выступают коэффициенты и— -преобразования операторных амплитуд, при этом варьирование по ним фактически означает, что в вариационную проблему включается не только определение наилучшим образом спектра возбуждений системы, но и наилучший поворот для пространства функций, описывающих эти возбуждения над новым основным состоянием системы. [c.692]

Например, выражение КУОЯТи (—2, 5, 14 х , 2, о обозначает обращение к алгоритму решения уравнения —2х + Бх + 14 — 0. Операторная функция включает в себя другие операторные функции в качестве параметров. Обозначения переменных 2,-, г/у могут быть произвольными — в зависимости от требуемых по смыслу решаемых задач. [c.43]

Из задаваемых условий сшпеза, определяющих свойства texa-низма, обычно выбирают одно основное условие получение заданной траектории, воспроизведение закона движения и т. п. Тогда все остальные условия называются дополнительными. Основное условие обычно выражается в виде целевой функции, экстремум которой определяет выходные параметры синтеза. Если целевую функцию нельзя выразить в явном виде через параметры синтеза, то ее задают алгоритмом вычисления, т. е. через операторную функцию. Например, для механизма на рис. 6.5 в качестве целевой функции представляют максимальное отклонение от расчетного значения функции (положения звена <5) в зафиксированной позиции к ведущего звена [c.60]

Алгоритм синтеза механизма по параметрам УтЫг Утах описывается операторной функцией [c.72]

Независимо от формы и размеров звеньев 2 и 5 алгоритм кинематического расчета структурной группы не изменяется. Он описывается операторной функцией, обозначенной KNMA (табл. 16.1). Входными параметрами KNMAI, по которым определяются выходные параметры функции, будут Ха, Уа, Хс, ус, 4. Va, oia, Ve, oi , ал, Рл, Ос, P , q в приведенной последовательности. Нумерация выходных параметров, приведенная в таблице, должна сохраняться в обращении к функции. [c.197]

Операторную функцию кинематического расчета структурной группы четвертого вида, алгоритм которой приведен в табл. 15.3, обозначим КММА4, входные параметры ее — ха, Уа, фц хс, ус, Ф4. в,, 1, vв , в,, СО4, ав Рв,, вц йв , рв,, 4, 1 , /д. [c.206]

Решение уравнений (16.22) и (16.23) выполняется с исполвзова-нием алгоритмов, полученных ранее для звеньев, образующих вращательную кинематическую пару. Операторную функцию кинематического расчета структурной группы третьего вида, алгоритм которой приведен в табл. 16.4, обозначим /СЛ МЛЗ, входные параметры ее —. хл, ул. хс, ус, к, л, л, ус, с йл, Рл, йс, Рс. [c.211]

Операторную функцию, описывающую алгоритм кинематического расчета группы пятого вида (табл. 16.5), обозначим КММАЪ, ее входные параметры — ср1, 4, (О1, 61, Уе,, аа , оа , Ро,. [c.211]

Линейные и угловые координаты звеньев 2 и 5, их характерных точек и кинематические параметры этих звеньев определим через операторную функцию KNMA (хд, уд, loo. О, 1 , 1во, ул, л, О, О, йл, Рл, 6, о, 1, Хв, у в, Ф2, Фз, ЙДЛ, ВА, ВС, ВО, Vb, 2, 3, ВА Ово, lBAt Рвлл йво, Рво/, ЙВ, Рв, Ё2, 63). [c.211]

Для кинематического исследования груии второго (звенья 4 r 5) и четвертого (звенья 6 и 7) видов определим кинематические параметры, необходимые для обращения к операторным функциям KNMA2 и KNMAA-. [c.213]

Равенства (22) дают однозначную связь между наблюдаемыми во внешних (по отношению к слою) полупространствах выходными операторами и операторами oql), поэтому можно считать, что a непосредственно зависят от параметра I. Таким образом, в одномерных моделях с выделенным направлением в пространстве можно ввести операторные функции а ) [c.209]

Оператор 01 объявляет ряд переменных комплексными. Одномерные массивы ALI (12), ALD (12) и ALO (12) используются для ввода и вывода геометрических параметров фильтра с помощью операторов 15, 17 и 19. Одномерный массив АА(200) и двумерный массив RR (200, 15) используются для накопления значений ЛД и 5ц соответственно с последующей выдачей их на печать в виде таблицы, оператор 52, Дополнительные сведения о фильтре вводятся с помощью операторов 09 и 11. С целью контроля правильности ввода исходной информации она выводится в том же формате на АЦПУ с помощью операторов 10, 12, 16, 18, 20. Подпрограмма AB DE вычисляет комплексное сопротивление на входе резонансного звена с помощью известной формулы для входного сопротивления отрезка линии передачи. Данная формула записана в программе в виде операторной функции 05. [c.128]

В связи с задачей формализации записи тех характерных для сборочного оборудования логических операций, которые связаны с необходимостью автоматического реагирования на возможные отклонения от нормального течения технологического процесса, с возможными изменениями последовательности (чередованиями) операций, с необходимостью изменения параметров одних операций в зависимости от результатов предшествующих им операций, и многими другими аналогичными функциями сборочного оборудования необходимо в добавление к ранее использовавшимся для построения операторных формул понятиям нелогических операторов Р, В и У и непроверяемых логических условий (псевдо-конъюкция и псевдодизъюкции) ввести понятие логических операторов и соответственно проверяемых условий. [c.40]

Наибольшей эффективности в области совершенствования приводов строительных машин и оборудования в текущем столетии можно ожидать от автоматизации систем их управления, которая будет развиваться в направлении разработки и внедрения более совершенных автоматизированных эргатических (человеко-операторных), жестких автоматических неадаптивных и адаптивных микропроцессорных систем управления. По-видимому, внедрение двух последних видов систем управления станет доминирующим. Функции машинистов строительных машин будут постепенно сводиться к функциям операторов, подобных работе пилотов современных летательных аппаратов, диспетчеров тепловых и атомных энергетических установок. Это несомненно потребует подготовки новых кадров машинистов-операторов со среднетехническим и высшим образованием. Конкурентоспособность строительных машин и оборудования в первую очередь будет обеспечиваться современными пультами управления, включающими дисплейные системы информации от большого числа контролируемых параметров, обеспечивающих безопасную работу машин, диагностирование технического состояния их основных агрегатов и узлов, наработку, учет их производительности и др. [c.362]

Подробнее остановимся на подходе, предложенном А.Н. ВсСлковым [84]. В этой работе функции смещений и напряжений разлагаются в пределах каждого слоя в ряды по степеням поперечной координаты. Их подстановка в уравнения пространственной задачи теории упругости, отделение поперечной координаты и использование условий межслоевого контакта приводят к выражениям для коэффициентов разложений через начальные функции, определенные на начальной поверхности. Искомые функции выражаются через начальные при помощи матрицы начального преобразования, операторные элементы которой содержат в качестве параметров тепловые члены, механические и геометрические параметры слоев. Система дифференциальных уравнений для определения начальных функций получается путем удовлетворения условиям нагружения на верхней и нижней граничных поверхностях оболочки. Порядок этой системы определяется как числом слоев оболочки, так и числом членов ряда, удерживаемых в разложениях искомых функций, и оказывается достаточно высоким, что ограничивает возможности практического использования метода. Так, если для четырехслойной оболочки в разложениях искомых функций удерживаются члены до третьей степени включительно, то получающаяся при этом система дифференциальных уравнений имеет сороковой порядок. [c.7]

В заключение отметим, что до тех пор, пока представления не конкретизированы, т. е. от них не требуется унитарности, псевдоунитарности и т. д., параметры р являются произвольными комплексными числами. Наложение соответствующих условий ) (см. (1.5.3) — (1,5.5)) приводит к ограничениям на вещественные и мнимые части этих параметров. Требование интегрируемости с квадратом для функций, заданных на максимальной компактной подгруппе Ж из С, из пространства (регулярного) представления операторами сдвига на С, приводит к однозначности этого представления при условии целочисленности весов /(А). Как будет показано в 11.4, построенные выше представления — операторно-неприводимые, выделение топологически неприводимых компонент из которых основывается на изучении аналитических свойств ядер сплетающих операторов. [c.83]

Для выделения операторно-неприводимых компонент разложим функции f из по матричным элементам 9. Представим элемент к из X в виде к = к-5 , где зеР , К-зеЖ19 (т. е. групповые параметры Ж за вычетом параметров из 9). Инвариантность (g) по отношению к подгруппе 9 означает, что при произвольном преобразовании группы С элемент 5 претерпевает сдвиг, 5 = 5Л (к хЯ), где из 5 не содержит параметров 5. Учитывая это обстоятельство, получаем [c.92]

Г4 = <ц (ж, р1)м х, рг)м (х, рз)м х, р4)>, с помощью которого затем найти величину (х, р)>, полагая в решении Р1 = Рг == Рз = Р4 = Р- Однако решить аналитически это уравнение не представляется возможным, и оно содержит много лишних (для нахождения параметров, в то время как запись величины Р (х, р)> в континуальном виде этих параметров не содерншт. Поэтому такая запись может быть полезна для изучения асимптотических характеристик любых моментов и, следовательно, распределения вероятностей для интенсивности волнового поля (см. следующий параграф). Кроме того, в ряде случаев представление поля в операторном виде позволяет найти соответствующие средние характеристики технически проще по сравнению с изучением соответствующих уравнений. Так, в 4 предыдущей главы при изучении амплитудно-фазовых флуктуаций требовалось вычислить величину <е (у, рх)/ (х, р,) (х > /). Если исходить при этом из уравнения (1.1), то следует составить дифференциальное уравнение для величины е (г/, рх)м (х, ра) и (х, рз) при у <С X, усреднить его, установить граничное условие для величины (гии У при X = у, решить полученное уравнение с соответствующим граничным условием, а уже затем положить рз = р2. В то же время вычисление этой величины с помощью представления I х, Ра) в операторном виде мало чем отличается от вычисления величины рассмотренного выше. Запись решения в виде континуального интеграла удобна и при анализе структуры волнового поля, отраженного от зеркальной поверхности 41]. Используя формулу (8.1.15) и явное выражение для функции Грина (1.19), для поля отраженной волны в точке (О, р) получаем выражение (предполагаем для простоты, что зеркало пространственно однородно, т. е. У (рг, Рх) = У (Рг — Р1)) [c.290]

Теорема . Пусть операторы Gl и G2—усиленно Н-гладкие на А. Тогда операторная мера Gl ( )G2 слабо дифференцируема внутри К, а ее производная гельдеровски непрерывна на А по норме операторов в 0. Если, кроме того, операторы Gj — Н-ограничены, то оператор-функция С 1Ь Х е)С2 гельдеровски непрерывна по параметрам X (а,Ь) и е 0. При дополнительном предположении об Н -ограниченности операторов Gj, где [c.174]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...