Массив двумерный

Массив двумерный 352 Нижний пояс 47 [c.379]

Рассматриваемый метод основан на использовании интегральных соотношений, устанавливающих связь величин трения, массового потока, диффузионного и теплового потоков на стенке с интегральными толщинами. Получим здесь из уравнений пограничного слоя интегральные соотношения сохранения импульса, массы i-ro компонента и энергии. Будем рассматривать двумерное стационарное течение сжимаемой среды при следующих граничных условиях [c.283]

Рассмотрим общий случай двумерного (плоского или пространственного осесимметричного) течения сжимаемого газа. При этом расход будем определять для плоского течения между двумя заданными линиями тока ф = Сц ф = а для осесимметричного — между двумя поверхностями вращения ф = С . ф = Са-Этот расход определяется как масса жидкости, протекающая в единицу времени через контур АВ, и равен [c.58]

Оператор ФОН (фоновое поле). При использовании этого оператора генерируется двумерный массив случай>1ых чисел со статистическими характеристиками, соответствующими многоуровневой модели коррелированного случайного яркостного поля. В терминах языка ПАСМ этот сигнал соответствует частично когерентному сигналу (однако излучение при этом может быть и некогерентным). [c.187]

Стационарные двумерные течения идеального газа. Уравнения сохранения массы, импульса и энергии, описывающие двумерные стационарные течения идеального газа, могут быть записаны в следующем виде [c.34]

Рассмотрим процедуру формирования матрицы А и столбца Т. Сначала двумерный массив А и одномерный массив Т обнуляются, а затем производится расчет их ненулевых элементов путем последовательного суммирования отдельных членов, входящих в формулы <1.26)—(1.28). Организация этой процедуры суммирования зависит от используемого способа описания теплового взаимодействия между элементами системы. [c.23]

Выше приведен простейший пример колебания решетки, которая может в общем случае рассматриваться как бы состоящей из частиц различных масс, и может быть двумерной или трехмерной (кристаллическая решетка трехмерного тела). Пространственная периодичность системы является ее существенной чертой ). [c.163]

Таким образом, в алгоритмах этого типа нет необходимости в размещении всего входного массива в оперативной памяти ЭЦВМ, а следовательно, этот массив должен размещаться на внешнем запоминающем устройстве так, чтобы можно было его последовательно считывать в оперативную память. В этом случае, очевидно, предпочтительней оказывается строчная организация исходного двумерного массива данных. [c.76]

Ввод информации в световой луч осуществляется с помощью транспаранта или пространств, модуляторов света. Оптич. луч, модулированный в каждой точке своего поперечного сечения, позволяет обрабатывать параллельно сразу большой массив данных, представленный в форме двумерной оптич. картинки. Оптич. устройства дают возможность очень просто и быстро реализовать ряд важных интегральных оптаций над двумерными сигналами, таких как преобразования Фурье, Гильберта и Лапласа, нахождение свёртки и корреляции двух ф-ций и нек-рые др. Так, обычная оп-тнч. линза позволяет мгновенно получить фурье-спектр оптич. изображения, падающего на эту линзу. Вводя соответствующие фильтры в фокальную плоскость после линзы, можно значительно улучшить качество оптич. изображения или даже увидеть изображение невидимого фазового объекта. [c.437]

ИТ. д. здесь sg и Mg — удельные поверхностные значения S и U (поскольку для двумерной системы не существует понятия массы и объема, то удельные значения имеет смысл относить только к единице поверхности). [c.141]

Из ФВП с механическими резонаторами, характеризующимися двумерным распределением масс (мембраны, пластины, оболочки), перспективными являются преобра- [c.444]

Проиллюстрируем применение уравнений косого удара (64) — (67) для расчета режимов движения двумерных БУС иа примере тяжелой материальной точки массы т, ударяющейся о вибрирующую плоскость, наклоненную под уг- Рис. 18 лом а к горизонту (на рис. 18 показаны основные обозначения и выбранная система координат). Эта динамическая модель лежит в основе расчета ряда процессов виброперемещения (см. гл. IX, а также [11, 18, 271). [c.329]

X(0 3,4 б) Двумерный массив с экстентами 4 и 3 [c.172]

Выбор способа кодирования в каждом конкретном случае зависит от особенностей задачи. Так, при решении двумерных задач (например, плоской задачи теории упругости) часто применяют автоматическую генерацию сетки конечных элементов. Для этого исследуемую область развивают на подобласти (как правило, изопараметрические прямоугольники), по каждой стороне которых задают требуемое число разбиений на конечные элементы. В пределах каждой подобласти автоматически генерируется сетка конечных элементов, после чего осуществляется их сшивание в единую систему. В отдельных программах предусмотрена перенумерация узлов сетки с целью минимизации ширины ленты матрицы разрешающей системы уравнений. Возможен ввод исходных данных по планшетному принципу. При этом планшет-массив независимо от заданной расчетной схемы должен быть упорядочен по чередованию конечных элементов и способу их идентификации в алгоритме. В результате сшивание локальных матриц в глобальные осуществляется полностью программно, включая формирование матрицы индексов. [c.117]

В качестве исходных данных примем RK — кривизна стержня (1/Л) считается постоянной по длине конечного элемента DL — длина стержневого элемента (Х(з)—X(i)) D 3,3) — двумерный массив, коэффициенты которого соответствуют коэффициентам матрицы приведенных жесткостей S) в (3.95) TN(3) — массив, коэффициенты которого соответствуют коэффициентам вектор-столбца температурных составляющих погонных усилий JVr в (3.95) РР (3) — массив, коэффициенты которого соответствуют коэффициентам вектор-столбца внешних распределенных снл (р). [c.169]

Производится дискретизация каждому аргументу Х присваиваются все допустимые для него значения в виде массива g gu, gi2 . .gi ), состоящего из С чисел, упорядоченных в смысле порядка их возрастания. Требуется определить допустимую комбинацию значений аргументов, функция F для которых минимальна. Для алгоритма применена двумерная дискретизация по сферическим координатам. Массив допустимых для gi значений ограничен [c.201]

Для некоторых из вас концепция использования двумерных массивов, эквивалентных некоторой части трехмерных, может оказаться новой. Это возможно потому, что в ФОРТРАНе при сохранении массива F (I, J, NF) сначала сохраняются все элементы F (I, J, 1), затем элементы F(I, J,2) и т.д. Таким образом, трехмерный массив сохраняется в виде совокупности двумерных массивов, которым можно присвоить эквивалентные имена Т(1, J) или W(I, J). Это возможно также потому, что NF — третий индекс. Если бы мы использовали F (NF, I, J) или F (I, NF, J), то не смогли бы сделать массив Т (I, J) эквивалентным соответствующей части F. [c.111]

Таким образом, как говорилось в п. 3.1.1, линейное приближение позволяет записать условия совместности для потоков массы и импульса через значения возмущенных скоростей и давлений на исходной (невозмущенной) поверхности. Для двумерных волн кривиз- [c.133]

Формуляр для ввода исходных данных к модулю ВВОД ИЗОБРАЖЕНИЯ состоит из двух частей. Первая часть является автономной и формируется отдельно от всего пакета задания. Пользователь формирует изображение входного двумерного сигнала в соответствии с выбранным способом кодировки линий уровня, записывает сформированное изображение в раздел библиотеки, а затем инициализирует выполнение при-раммы, формирующей комплексный массив исходаых данных. [c.195]

В головной программе матрицу часто бывает удобно формировать в виде двумерного массива А, первый индекс которого соответствует номеру строки, а второй — номеру столбца. Рассмотрим форму хранения двумерных массивов в памяти ЭВМ. Пусть, например, для уранен матрицы А прсд мотрен двумерный массив, описанный [c.17]

Можно формировать матрицу в подпрограмме, входными параметрами которой являются массив А, число строк N и число столбцов М. При этом в подпрограмме следует описать массив А как двумерный массив переменного размера с помощью оператора DIMENSION А (N, М). Тогда при ( юрмировании матрицы все ее элементы будут записаны (юдряд без пробелов в памяти, как это и требует векторная форма. В головной вызывающей программе надо лишь определить максимально возможную длину массива А, причем его можно описать как одномерный, например DIMENSION А (1000). Описанный путь реализован в большинстве приводимых в данной книге программ. [c.19]

Для примера поясним способ описания теплового взаимодействия между телами. В случае, когда каждое тело взаимодействует со всеми остальными, все отличны от нуля, и для описания тепловых связей можно использовать двумерный массив, элементами которого являются а". Однако обычно на практике число взаимодействующих пар тел значительно меньше максимально возможного значения, н поэтому большинство тепловых проводимостей равно нулю. С целью экономии машинной памяти и сокращения объема исходных данных целесообразно приводить информацию только об отличных от нуля ст". В приведенной программе эта информация задается с помощью двух одномерных массивов IJ и S1.I. В массиве IJ длиной 2 N1J, где NIJ — число связей между телами, парами записаны номера взаимодействующих тел элементы IJ (2 М — 1), IJ (2 М) указывают номера тел, участвующих в М-м взаимодействии. Массив SIJ длиной NIJ содержит значения тепловых проводимостей о , ooi-ветствующих этим тепловым связям. [c.23]

Поясним подробнее способ записи угловых коэффициентов ф,-,- в одномерный массив F. Из свойства взаимности 130) вытекает, что Фл =" 4>ijSi. Поэтому нет необходимости задавать оба угловых коэффициента (рц и (ри, так как второй легко рассчитывается по заданным площадям поверхностей. Достаточно ввести верхнюю треугольную часть двумерного массива угловых коэффициентов, содержащую N N + 1)/2 элементов [c.179]

В заключение данного параграфа приведем результаты некоторых численных расчетов для течений пленки расплава. На рис. 8-26 приведены распределения скорости уноса массы и температуры поверхности при квазистационарном разрушении полусферического затупления. Интересно отметить быстрый рост доли испарения в общей унесенной массе вещества по мере приближения к боковой кромке тела. Важно также и то, что, несмотря на двумерный характер оплавления, влияние натекания пленки оказалось весьма умеренным расчеты, проведенные в предположении постоянства безразмерной скорости уноса массы Ge = = Gi /(a/ p)o = onst (т. е. подобия распределения унесенной массы и теп лового потока), достаточно хорошо совпадают с точными. [c.230]

С. в. в низкоразиерных системах, в кристаллах с большой энергией магнитной анизотропии, в поликристаллах. В двумерных и одномерных системах, описываемых моделью Гейзенберга, С. в. нельзя трактовать как малое колебание, т. к. даже при Т = маги. упорядочение не наступает (в согласии с Мёрмина — Вагнера теоремой). В подобных магнетиках при Г возникают бесщелевые возбуждения — С. в., у к-рых скорость (если <в сл й) или масса (если ю сл к ) [c.640]

В магн. Э.п. с двумерным полем роль цилиндрич. линз играют поля рассеяния на краях магн. полюсов. При определ. угле падения пучка на призму эти поля образуют телескопич. систему (рис. 2). Э. п. широко применяются в бета-спектрометрах, масс-спект-ро.иетрах. В последних дисперсия ионов по массе осуществляется магн. Э.п., а электростатич. Э.п. применяют для дисперсии по энергии. [c.572]

При использовании дифракции медленных электронов, к-рые вследствие малости энергии проникают лишь в самые верх, слои кристалла, получают сведения о структуре двумерной решётки как атомов самого кристалла у его поверхности, так и адсорбированных кристаллом атомов газов. При дифракции медленных электронов могут также происходить оже-эффект и др. явления, возникающие вследствие сильного взаимодействия медленных электронов с атомами. Применение этого метода целесообразно в сочетании с масс-спектроекопией и оже-спектроскопией. Эти исследования позволяют изучать явления адсорбции, самые начальные стадии кристаллизации и др. [c.585]

Если классификация калибровочных бозонов и лептонов не вызывает особых проблем, то большое число адронов уже в нач. 50-х гг. явилось основанием для поиска закономерностей в распределении масс и квантовых чисел барнонов и мезонов, к-рые могли бы составить основу их классификации. Выделение изотопич. мультиплетов адронов было первым шагом на этом пути. С матем, точки зрения группировка адронов в изотопич. мультиплеты отражает наличие у сильного взаимодействия симметрии, связанной с вращения группой, более формально, с унитарной группой 51/(2)—группой преобразований в комплексном двумерном пространстве [см. Симметрия SU(2)]. Предполагается, что эти преобразования действуют в нек-ром специфич. внутр. пространстве — т. н. изотопич. пространстве, отличном от обычного. Существование изотопич. пространства проявляется только в наблюдаемых свойствах симметрии. На матем. языке изотопич. мультиплеты суть неприводимые представления группы симметрии SU (2). [c.602]

Аналитическому определению влИянйя йДува йа teil лообмен в двумерном турбулентном пограничном слое без градиента давления посвящен ряд работ [Л. 135, 163, 292, 293J. Исходными предпосылками являются теория длины перемешивания Ji. Прандтля в сочетании с течением Куэтта, пренебрежимо малые изменения зависимых переменных в уравнениях пограничного слоя по координате X, по сравнению с их изменениями по координате у. Для установления зависимости коэффициентов трения, теплоотдачи и восстановления температуры от расхода вдуваемого газа, чисел Mi, Pr и Re, а также используются интегральные уравнения количества движения и энергии. К ним присоединяются уравнения баланса массы и энергии пористой поверхности. [c.380]

В главе 3 изучены эволюционные свойства разрывных течений вязкой жидкости. Построен класс двумерных нестационарных течений вязкой жидкости с двумя сильными разрывами. Исследование выполнено для вязкой ньютоновской жидкости и для потока со знакопеременной ту11булент-ной вязкостью. Представлена модель источника массы, импульса и энергии конечных размеров. Приближенным методом Бубнова-Галеркина ре-шеште задач сводится к анализу качественных свойств нелинейной динамической системы с двумя существенными степенями свободы. Даны критерии появления бифуркационных изменений гидродинамических систем. Выполнен анализ реагирования потока жидкости на управляющие воздействия, обусловленные различными факторами (граничный тепловой поток, объемный источник энергии, гидродинамический напор и др.). [c.4]

Итак, устойчивость либо неустойчивость особой точки (2.60) зависит от знака комплекса с, несушето информацию о двумерности течения, а именно об ориентации силы F и о потоке массы жидкости через разрыв (знак величины а Ь). Отметим еще, что в формуле (2.57) дня скорости первое слагаем(зе характеризует воздействие сил вязкого трения, а знак параметра с определяет знак второго слагаемого, описывающего влияние массовой силы на поперечную скорость. [c.75]

Данная модель была модифицирована в работе Уэйнера и Пира [87] с целью учета зарождения и движения дислокаций в кристаллах при движении трещины. На основании результатов численного моделирования был сделан вывод о том, что характер разрушения при трещинообразовании — хрупкий или вязкий — зависит от параметров закона межатомного взаимодействия. Исчерпывающее компьютерное моделирование двумерной задачи динамического роста трещины в дискретной решетке-было проведено Эшёрстом и Гувером [11] в предположении в том, что элементарные частицы массы взаимодействуют друг с другом согласно упрощенному закону Гука, а также Пэскином с соавторами [75], которые для описания межатомного взаимодействия использовали потенциал Леннард-Джонса. В обеих работах установлено, что максимум скорости движения трещины не превосходит скорости волны Рэлея для данного материала.. [c.123]

Назовем оболочкой поверхность, наделенную массой с плотт ностью р на единицу площади. Затем примем, что оболочка,, рассматриваемая как двумерный материальный континуум, подг чиняется принципу возможных скоростей [16], согласно которому сумма мощностей внешних и внутренних сил на любом кинематически возможном поле скоростей равна нулю, причем в числ внешних сил включаются и силы инерции [c.111]

DR (NR, N1) — массив искомых неизвестных (компонент перемещений всех узлов конструкции) N1 — число компонент перемещений в одном узле, т. е. фактически вектор решения X с числом элементов NR N1 представлен в виде двумерного массива DR. Здесь порциями, соответствующими всей доступной оперативной памяти, обрабатывается информация из файла FL, заполненного процедурой LDLF1 на предыдущем шаге расчета. [c.30]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...