Масса операторная

Здесь q , — угол поворота вала, на котором устанавливается гаситель, 6 — угол поворота массы гасителя по отношению к этому валу (деформация упругого элемента). Из (6.11) находим операторное выражение для угла 0 и момента Mr, с которым гаситель действует на вал [c.110]

Динамические характеристики в функции от переменной р называют операторными, например операторный импеданс 2 (р), а в функции от переменной /со — комплексными. Так, комплексная (динамическая) жесткость демпфера R (/со) = ja>b. Наиболее употребительны импеданс, подвижность, жесткость и восприимчивость двухполюсников. В табл. 1 представлены операторные передаточные функции элементарных двухполюсников — упругости, демпфера и массы в соответствии с уравнениями (26) — (28). [c.50]

МПФ при кинематическом возбуждении. В этом случае входной вектор состоит из обобщенных перемещений, скоростей или ускорений, выходной сектор — из сил взаимодействия с присоединенными системами или с жесткими опорами, а также из кинематических величин, аналогичных входным. Соответствующие передаточные функции можно называть операторной жесткостью, операторным импедансом, операторной массой, передаточной функцией перемещений (скоростей, ускорений). В многомерной системе получается матрица операторных жесткостей и т. д. Пр замене параметра р на /со получают матрицу комплексных жесткостей и т. п. [c.74]

Гидродинамические уравнения для плотности массы g r,t) = ( (г)) , плотности энергии е(г, ) = (е(г)) и плотности импульса j(г, = (j(r)) получаются из операторных уравнений движения (8.4.57) после усреднения их с неравновесным распределением g t) [c.197]

Как отмечалось в п. 5.1, метод NDIM предполагает составление баланса массы или энергии не в точке, что определяется дифференциальным уравнением, а в области конечных размеров. В данном случае под этими областями понимаются области узлов Rj. Поэтому уравнение баланса массы в операторном представлении в Rj является интегральным уравнением и имеет вид [c.136]

В дальнейшем изучение М. р. шло 2 путями. С одной стороны, интенсивно разрабатывалась теория М. р. в рамках гамильтонова метода описания. Этот метод приводил в релятивистских теориях — при использовании возмущений теории — к возникновению расходящихся выражений в высших приближениях. В последующих работах Томонага—Швингера и Р. Фейнмана был разработан способ обхода этой трудности прп вычислении ряда наблюдаемых эффектов (см. Квантовая электродинамика и Квантовая теория полей). В фундаментальных работах Ф. Дайсона было выяснено, что методы Томонага—Швингера и Фейнмана по существу устанавливают эквивалентные правила для вычисления М. р. с помощью гамильтонова формализма и теорпи возмущений. При этом было показано, что (во всяком случае, для квантовой электродинамики и т. п. перенормируемых теорий) все расходимости могут быть собраны в (бесконечные) перенормировки заряда, массы и операторные волновые ф-ции, а всем наблюдаемым эффектам можно сопоставить конечные матричные элементы М. р. При этом можно формально записать М. р. в виде хронологической экспоненты [c.160]

Движение при переходных процессах. — Полезно привести несколько примеров на применение операторного. метода к связанным системам хмы яснее увидим, при эюдг, что даёт такой метод для более сложных систем по сравнению с теми системами, которые мы рассматривали ранее. Предположим, что мы вычисляем движение системы под действием приложенного к массе силового импульса Ь ( ). Согласно уравнениям (7.9), величины, входящие в интеграл (6.16) для связанных систем, будут выражаться следующим образом [c.84]

Эти формулы следует сравнить с выражениями (7.5). Мы видим, что операторный метод привёл к определению постоянных а , [см. формулу (7.3)], соответствующих начальным условияд[ системы, когда масса т, находилась в покое, а на m в момент = 0 действовал единичный силовой импульс. [c.85]

В делителе давления 13 сравниваются давления рпро, Рн и Рз Пренебрегая объемами в полостях и массами подвижных частей, запишем данное уравнение в операторной форме через относительные переменные в виде [c.369]

Оператор 01 объявляет ряд переменных комплексными. Одномерные массивы ALI (12), ALD (12) и ALO (12) используются для ввода и вывода геометрических параметров фильтра с помощью операторов 15, 17 и 19. Одномерный массив АА(200) и двумерный массив RR (200, 15) используются для накопления значений ЛД и 5ц соответственно с последующей выдачей их на печать в виде таблицы, оператор 52, Дополнительные сведения о фильтре вводятся с помощью операторов 09 и 11. С целью контроля правильности ввода исходной информации она выводится в том же формате на АЦПУ с помощью операторов 10, 12, 16, 18, 20. Подпрограмма AB DE вычисляет комплексное сопротивление на входе резонансного звена с помощью известной формулы для входного сопротивления отрезка линии передачи. Данная формула записана в программе в виде операторной функции 05. [c.128]

Для упрощения анализа пользуются оценкой устойчивости по критериям Найквиста—Михайлова, Раусса, Гурвииа и др. Нелинейные динамические системы, как правило, можно привести к линейным системам с сосредоточнными массами. При внешнем воздействии f[t) и изменении настройки y t) относительно выходной координаты Хвых (результат воздействия на систему входной координаты Хвх) дифференциальное уравнение в операторной форме можно записать [c.255]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...