Массив одномерный

Массив одномерный 120 Матрица градиентов 93, 144 183, 212, 222, 248 [c.389]

Простейшей возможной физической системой является частица с массой т, движущаяся в направлении х без воздействия на нее силы. Одномерное волновое уравнение для этой системы получается из уравнения (2-12). Для этой системы переменные у и 2 — постоянные параметры и потенциальная энергия равна нулю. Следовательно, уравнение (2-12) принимает вид [c.76]

Если остановиться на методах расчета распределения потока вдоль каналов с путевым расходом, разработанных в одномерном приближении без учета структурных неоднородностей, вызванных оттоком или притоком массы, то к получаемому при этом уравнению движения различные исследователи приходят двумя основными путями исходя из уравнения импульсов [80, 104] и уравнения энергии [29, 39, 121 ]. В случае изолированных раздающего и соответственно собирающего каналов (см. рис. 10.29, а и б) получается следующее дифференциальное уравнение [73] [c.294]

Для одномерной решетки в виде цепочки ионов с массами Мит собственная частота, соответствующая максимальному значению энергии поглощения, описывается согласно [27] выражением [c.50]

Одно из замечательных свойств типов колебаний состоит в том, что они не преобразуются друг в друга. В этом отношении они аналогичны нормальным колебаниям механической системы, с помощью которых любое движение связанной системы точечных масс можно рассматривать как наложение одномерных колебаний, происходящих независимо друг от друга ). Аналогичным образом и общая задача об определении поля в резонаторе разбивается на более простые задачи об изучении парциальных полей с неизменной во времени геометрической конфигурацией (т. е. типов колебаний), а полное поле конструируется затем как суперпозиция типов колебаний. Такой подход характерен. для физики вообще, и простейшим примером его применения может служить разложение движения материальной точки на три парциальных движения в адекватных системах координат (декартова система в случае инерциального движения или однородного поля сил, цилиндрическая система координат для кругового движения и т. п.). [c.810]

В качестве одномерной модели твердого тела рассмотрим цепочку из N одинаковых атомов с массой М н межатомным расстоянием а (рис. 5.4), которые могут перемещаться вдоль прямой линии. Каждый атом в такой системе обладает одной степенью свободы, а вся система — N степенями свободы. Модель с точки зрения атомной структуры хорошо описывается линейной примитивной ячейкой Бравэ, в которой положения атомов определяются вектором трансляции Т=па, где п — целое число, указывающее положение равновесия атомов в цепочке. [c.145]

Здесь рх — импульс частицы М — ее масса х — отклонение от положения равновесия oj/i — круговая, собственная частота осциллятора. В квантовой механике под одномерным осциллятором понимают систему, описываемую оператором Гамильтона Й, равным в полной аналогии с (5.41) [c.150]

Отсюда следует, что колебания соседних атомов в цепочке происходят В фазе (вместе с их центром масс) и имеют одинаковую амплитуду, т. е. ячейки смещаются как одно целое. Такой тип колебаний характерен для акустической волны (рис. 5.10). На рис. 5.10 и. на следующих для наглядности приведены как продольные, так и поперечные колебания атомов одномерной цепочки. [c.156]

Снова рассмотрим одномерную решетку атомов двух сортов, причем атомы массой т чередуются с атомами мас- [c.31]

Рассмотрим поток газа в канале (рис. 10.1) при одномерном течении. Выделим сечениями 1-1 и //-// некоторую массу газа. Притекающий к сечению /-/ поток выполняет функцию поршня, который вытесняет заполняющий канал газ. На выделенную массу газа в канале действует слева сила pF, а справа — сила р + dp) (F -f dF). [c.125]

Если граничные поверхности образуют трубу или канал с изменяющимся по длине поперечным сечением, то поток является трехмерным или пространственным. Но если кривизна IR линий тока (или струек), а также образуемый ими угол р (рис. 6 2) малы, то такой поток приближенно можно свести к одномерной модели. Потоки, удовлетворяющие этим условиям, называют плавно изменяющимися. Из-за малых углов между линиями тока живые сечения слабо искривлены и приближенно могут считаться плоскими. Тогда, выбирая продольную геометрическую координату вдоль оси потока, проходящей через центры масс живых сечений, можно плавно изменяющийся поток рассматривать как одномерный. [c.134]

Пусть электрон массы т движется по отрезку длины L. Физически это эквивалентно случаю, когда на концах этого отрезка находятся бесконечно высокие потенциальные барьеры. Пусть со- стояние электрона на прямой описывается волновой функцией 1(3 (х). Эта функция может быть найдена решением уравнения Шредингера, имеющем для одномерного случая вид [c.45]

Обсудите поведение эффективной массы электрона, его скорости и положения в пространстве под действием постоянного поля для одномерной цепочки атомов, считая ее имитацией кристалла. [c.123]

Рассмотрим колебания атомов в одномерной цепочке, которая состоит из периодически расположенных атомов двух сортов. Пусть массы этих атомов будут равны Mi и М2 (Mi>M2), рас- [c.214]

В стационарных течениях одномерное уравнение сохранения массы (см. 1.3) сводится к условию постоянства массового расхода [c.318]

Нестационарное одномерное течение идеального газа. Используя уравнения состояния, уравнения сохранения массы, импульса (количества движения) и энергии, описывающие одномерное нестационарное течение идеального сжимаемого газа, можно записать в следующем виде [c.33]

Основными уравнениями одномерного движения несжимаемых жидкостей являются уравнение сохранения массы, уравнение импульса, моментов импульсов и уравнение энергии, или уравнение Бернулли. [c.96]

Первое уравнение выражает закон сохранения массы, второе выводится из закона сохранения импульса, третье уравнение есть уравнение энергии. В случае одномерного установившегося движения написанные уравнения пришибают вид [c.113]

Течение газов (сжимаемых жидкостей) рассматривается с учетом ряда условий. Принимается, что газ лишен вязкости или влияние вязкости настолько мало, что им можно пренебречь. К массе газа не подводится тепло из окружающей среды и отсутствует обмен механической энергией. Поэтому процессы, сопутствующие течению газа, являются адиабатическими. Кроме того, в живых сечения потока распределение давления и скоростей течения принимается равномерным. Такая постановка задачи о течении газа называется одномерной. [c.115]

Наконец, согласно принципу Даламбера, для приведения уравнения движения к уравнению статики нужно еще ввести силы инерции, равные произведению массы на ускорение с обратным знаком. В одномерном представлении движения скорость при установившемся режиме является функцией одной координаты I, т. е. и f (I). [c.96]

Рассмотрим процедуру формирования матрицы А и столбца Т. Сначала двумерный массив А и одномерный массив Т обнуляются, а затем производится расчет их ненулевых элементов путем последовательного суммирования отдельных членов, входящих в формулы <1.26)—(1.28). Организация этой процедуры суммирования зависит от используемого способа описания теплового взаимодействия между элементами системы. [c.23]

Выбором формы осевого сечения полости можно регулиро-в ь в некоторых пределах спектр периодической реакции гасителя. Например, в1)1тягивая окружность в адлипс (рис. 10.18, а), можно увеличить роль высших гармоник с кратными частотами в спектре реакции гасителя. Это нолезно в тех случаях, когда аналогичные гармоники имеются в возбуждении. Теоретически, увеличивая эксцентриситет эллипса до единицы, т, е. вытягивая полость в поверхность, допускающую лишь одномерные перемещения массы гасителя (рис. 10.18,6), приходим к идее ударного гасителя, реакция которого имеет спектр кратных гармоник, близкий к равномерному. [c.290]

OEFF (EX, V, ID) - оператор, позволяющий выделить коэффициенты при всех степенях переменной V в полиноме ЕХ. Эти коэффициенты заносятся в элементы одномерного массива ID, который должен быть заранее описан. Размерность ID значения не имеет, поскольку в результате работы оператора она переопределяется. Если ID не описан как массив, то переменной ID <степень> присваивается значение коэффициента при степени <степень> переменной V. [c.148]

Через каждое поперечное сечение трубы в случае одномерного течения проходит за 1 с масса газа т = sop, где s — площадь поперечного сечения трубы, о — скорость течения газа и р — плотность. При установившемся движении через все поперечные сечения должна пройти одна и та же масса газа за 1 о, т. е. т — sop = onst. [c.569]

Простую каноническую интерпретацию мультифрактального формализма в одномерном случае можно получить рассматривая канторовское множество, проанализированное в 2.1. В напгем случае будем считать затравкой не единичный отрезок, а стержень из какого - нибудь материала с плотностью ро="1. Исходный стержень имеет длину /о=/ и следовательно, массу i-to==l. Операция, связанная с применением образующего элемента, состоит из разрезания стержня на две половины равной массы ц,=ц,=(),5, которые затем в результате ковки [c.110]

Для решения системы на ЕС ЭВМ составляем на языке ФОРТРАН программу обращения к библиотечной подпрограмме S1MQ. Матрица А (в программе одномерный массив А) и столбец В (в программе одномерный массив- Т) вводятся с помощью оператора DATA. [c.13]

Реализация этих возможностей осуществляется на основе внутренних, канонических моделей ГИ, представляющих описание графических элементов, которое позволяет использовать наиболее эффективные алгоритмы выполнения общих графических функций, и определяется особенностями реализации и возможностями. выбранного языка программирования. Так, пакет ГРАФОР обеспечивает широкий набор общих графических функций и использует для работы канонические модели ГИ, реализованные в виде одномерных массивов языка ФОРТРАН точка — массив из двух вещественных чисел, прямая и окружность — массивы из [c.20]

Течение газа в любом участке смесительной камеры описывается тремя уравнениями сохранения энергии, массы и количества движения. Если поток газа в выходном сечении камеры считать одномерным, т. е. полагать процесс выравнивания параметров смеси по сечению полностью закончившимся, то указанных трех уравнений достаточно для определения трех параметров потока в выходном сечении по заданным начальным параметрам газов на входе в камеру. Три параметра, как известно, полностью характеризуют состояние потока газа и позволяют найти любые другие его параметры. В частности, если это требуется, по величине полного давления смеси Ps можно определить потери в процессе смешения потоков. Таким образом, при составлении основных уравнений мы не вводим никаких условий о необратимости процессов, однако после решения уравнений приходим к результату, который свидетельствует о том, что в рассматриваемом процессе есть потери полного давления, т. е. рост энтропии. Аналогичное положение возникало при решении задачи о параметрах газа за скачком уилотнения, которые, кстати сказать, определялись по начальным параметрам потока теми же тремя уравнениями. [c.505]

Оператор ВВОД ИЗОБРАЖЕНИЯ используется для ввода одномерного сигнала, при этом значения фуныщи, списывающей сигнал на входе тракта, вычислены в равноотстоящие точках и должны заполнять массив построчно (с переносом на следуюпую строку). Шаг квантования выбирают из тех же соображений, что и в пр дьщущем случае, по формуле [c.147]

Этап 1. С помощью программного интерфейса массии чисел, задающий передаточную функцию одномерной части ОЭП (или импульсный отклик), Ьреобразуется к аналитическому ввду путем аппроксимации дробно-рациональной функции [c.158]

Структура стационарных волн детонации. Рассмотрим плоское одномерное стационарное движение монодиспсрсной горючей аэровзвеси в системе координат, связанной с детонационным фронтом. При высоких скоростях движения, характерных для детонационных волн, влияние излучения и процессов переноса ( диффузии, теплопроводности) пренебрежимо мало. Уравнения (5.1.1) в стационарном случае имеют интегралы, представляющие собой законы сохранения массы, импульса и энергии (см. (4.4.5)) [c.425]

Уравнения сохранения массы, импульса и энергии, уравнения состояния фаз и межфазного гепло- и массообмена. В квази-одномерном приближении уравЕШипя сохранения массы и им- [c.138]

Можно формировать матрицу в подпрограмме, входными параметрами которой являются массив А, число строк N и число столбцов М. При этом в подпрограмме следует описать массив А как двумерный массив переменного размера с помощью оператора DIMENSION А (N, М). Тогда при ( юрмировании матрицы все ее элементы будут записаны (юдряд без пробелов в памяти, как это и требует векторная форма. В головной вызывающей программе надо лишь определить максимально возможную длину массива А, причем его можно описать как одномерный, например DIMENSION А (1000). Описанный путь реализован в большинстве приводимых в данной книге программ. [c.19]

Если матрица имеет специальный вид, например является симметричной или ленточной, то для работы со стандартными подпрограммами коэффициенты матрицы всегда должны быть записаны подряд в одномерный массив в последовательности, зависящей от вида матрицы и используемой подпрограммы. Примеры таких способов записи штриц будут рассмотрены ниже. [c.19]

Для примера поясним способ описания теплового взаимодействия между телами. В случае, когда каждое тело взаимодействует со всеми остальными, все отличны от нуля, и для описания тепловых связей можно использовать двумерный массив, элементами которого являются а". Однако обычно на практике число взаимодействующих пар тел значительно меньше максимально возможного значения, н поэтому большинство тепловых проводимостей равно нулю. С целью экономии машинной памяти и сокращения объема исходных данных целесообразно приводить информацию только об отличных от нуля ст". В приведенной программе эта информация задается с помощью двух одномерных массивов IJ и S1.I. В массиве IJ длиной 2 N1J, где NIJ — число связей между телами, парами записаны номера взаимодействующих тел элементы IJ (2 М — 1), IJ (2 М) указывают номера тел, участвующих в М-м взаимодействии. Массив SIJ длиной NIJ содержит значения тепловых проводимостей о , ooi-ветствующих этим тепловым связям. [c.23]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...