Точка геометрическая ускорение

В этом случае ускорения всех точек плоской фигуры в данный момент геометрически равны, так как ускорение любой точки равно ускорению полюса (рис. 342) по формулам (96.2) и (96.3) [c.260]

Закон независимости действия сил. Несколько одновременно действующих на материальную точку сил сообщают точке такое ускорение, какое сообщила бы ей одна сила, равная их геометрической сумме. [c.7]

Четвертая аксиома динамики — закон независимости действия сил — позволяет при решении задач динамики выбирать пути их решения. Если на материальную точку действует несколько сил, то можно найти их равнодействующую, а затем рассмотреть ее действие на точку — найти ускорение точки, но можно сначала найти ускорения, приобретенные от действия каждой силы отдельно, а затем эти ускорения геометрически сложить. [c.284]

Итак, если переносное движение непоступательное, то абсолютное ускорение точки равно геометрической сумме трех составляющих относительного ускорения, переносного ускорения и ускорения Кориолиса [c.201]

Если вместо алгебраической суммы проекций мы пожелаем взять геометрическую сумму ускорений, то вектор ускорения точки К [c.235]

Таким образом, доказано, что если переносное движение является поступательным, то абсолютное ускорение точки равно геометрической сумме переносного и относительного ускорений этой точки. [c.314]

Обращаясь j формуле (11.10), запишем полученный тат вектор кориолисова ускорения точки геометрически равен вектору удвоенной переносной скорости конца вектора v , если вектор v . снесен и неподвижную точку О. [c.215]

Определение ускорения точки тела. Ускорение точки М находим как геометрическую сумму осестремительного и вращательного ускорений [c.129]

Принцип независимости действия сил. Основное уравнение динамики точки. При одновременном действии нескольких сил материальная точка приобретает ускорение, равное геометрической сумме тех ускорений, которые она приобрела бы под действием каждой из этих сил в отдельности. Таким образом, приложенные к материальной точке силы действуют на нее независимо друг от друга. [c.95]

Если подвижные оси координат перемещаются поступательно, то абсолютное ускорение точки равно геометрической сумме ее переносного и относительного ускорений [c.85]

Количество движения тела Изменение движения. В геометрическом смысле материальное тело мы можем рассматривать, как трёхмерную деформирующуюся среду ( 34). Поэтому движение данного тела может быть крайне разнообразно. В настоящей главе мы будем говорить исключительно о простейшем возможном движении тела, а именно, о том, когда тело движется поступательно ( 56). Тогда все точки тела имеют для каждого момента времени одну и ту же скорость, одно и то же ускорение. Общие всем точкам тела скорость и ускорение мы будем в дальнейшем называть для краткости скоростью тела и ускорением тела. [c.132]

Закон независимости действия сил. Под действием нескольких сил материальная точка получает ускорение, равное геометрической сумме ускорений, получаемых при действии каждой силы в отдельности. [c.393]

Переходим к определению ускорения мгновенного центра скоростей цилиндра — точки D. Ускорение точки D складывается геометрически из трех ускорений ускорения полюса, центростремительного и вращательного ускорений при вращении фигуры вокруг полюса рис. б) [c.566]

Так как ускорения при независимых движениях складываются геометрически, то полное ускорение точки равно [c.51]

Вектор Р, равный произведению массы точки на ее ускорение и направленный в сторону, противоположную ускорению точки ), называется силой инерции этой точки. Геометрическая сумма сил я Р или, что все равно (рис. 199), геометрическая сумма сил , / и равна, очевидно, нулю, и эта совокупность сил представляет, следовательно, уравновешенную систему. [c.270]

Нормальное и касательное ускорения в переменном криволинейном движении складываются геометрически они определяют полное ускорение точки. При ускоренном [c.72]

Действительно, переносные ускорения те всех точек находятся так, как если бы все эти точки лежали на одном твердом теле, связанном со вспомогательной системой так как переносное движение поступательное, то переносные ускорения всех точек геометрически равны, т. е. те = тс. Перенося в векторном про- [c.90]

Положим, что имеем систему (фиг. 324), состоящую из материальных точек т, т т",. .. На эти точки пусть действуют силы Р, Р Р . .. Кроме того, пусть эти точки стеснены какими-нибудь геометрическими связями, и система находится в движении. Если бы точка т была совершенно свободна, то полное ускорение, которое [c.483]

Геометрическая сторона задачи определяется диаметром цилиндра, а также характером и величиной шероховатости его поверхности. Вопроса о количественной оценке шероховатости мы здесь не затрагиваем. Если требуется учитывать влияние силы тяжести, то геометрическое описание явления должно быть пополнено указанием на ориентацию цилиндра относительно направления ускорения g. [c.76]

При записи векторных уравнений используются основные положения кинематики связь скоростей и ускорений точек, принадлежащих одному телу связь скоростей и ускорений точек, геометрически совпадающих, но принадлежащих разным телам (теорема о сложении скоростей и ускорений точек при наличии между ними относительного движения). [c.141]

И. Ньютон сделал ко второму закону примечание если на материальную точку действуют две силы, то ее ускорение будет равно геометрической сумме ускорений, вызванных действием каждой силы по отдельности (закон параллелограмма сил). Другими словами, если , 2 = я Р2, то V = V, + 2, и поскольку [c.41]

З. дачи 127—138 решаются так же, к к и задачи 111 — 126, но так как в задачах 127—138 механизмы заданы в особых положениях, при которых планы скоростей и ускорений представляют собой весьма простые геометрические фигуры, то построение планов скоростей и ускорений, необходимых для решения указанных задач, можно производить от руки, а значения искомых величин находить по действительным соотношениям длин отрезков в построенных фигурах. [c.59]

Найти в момент времени /=1 с геометрическое место точек конуса I, рассмотренного в предыдущей задаче, абсолютные ускорения которых не изменятся, несмотря на то, что скорость точки В будет переменной и равной 60 см/с. [c.193]

Начинать расчет следует с группы, которая образует кинематические пары с ведущим звеном и стойкой. В этом случае положения, скорости и ускорения геометрических элементов крайних пар группы оказываются известными и задача сводится к определению аналогичных параметров точек, принадлежащих внутренним парам. Указанное правило справедливо и для последующих групп меха- [c.29]

Полное ускорение точки С в относительном движении равно геометрической сумме нормального и касательного ускорений, т. е. [c.33]

Таким образом, ускорение любой точки М плоской фигуры геометрически складывается из ускорения какой-нибудь другой точки А, принятой за полюс, и ускорения, которое точка М получает при вращении фигуры вокруг этого полюса. Модуль и направление ускоре- [c.140]

Формула (91) выражает следующую теорему Кор иол и-са о сложении ускоре-н и и при сложном движении ускорение точки равно геометрической сумме трех ускорений относительного, переносного и поворотного, или кориолисова. [c.161]

Определяем ускорения точек тела. Ускорение точки тела определяем как геометрическую сумму осестремнтельного ускорения во вращении тела вокруг мгновенной оси Q и вращательного ускорения относительно оси углового ускорения Е по формуле (10G.3) [c.285]

Далее, как известно, ускорение каждой точки системы слагается геометрически из ускорения при вращении около точки С (движения относительного) и ускорения самой точки С (движения переносного). Ускорения первого движения (относительного), как мы видели, сводятся к одним лишь центростремительным и, следовательно, оказываются направленными все к точке С Что касается ускорения самой точки С при ее вращении около то это ускорение оказывается направленным от С по направлению, перпендикулярному к С С, в сторону А, а в пределе, что мы и рассматриваем, будет направлено по нормали СА, Следовательно, на нормали СА всегда найдется такая точка Л, ускорение которой в относительном движении равно ускорению самой точки С, так что в результате ускорение такой точки А будет равно нулго, и, следовательно, эта точка в данный момент времени будет двигаться прямолинейно и равномерно. [c.93]

Если точки подвижной системы отсчета движутся относительно неподвижной системы по криволинейньпй траекториям, то переносное ускорение целесообразно представить как геометрическую сумму его нормальной 5 и тангенциальной aJ составляющих. Аналогичную операцию следует проделать с ускорением если относительное движение точки не является прямолинейным. После этих изменений уравнение (14.3) в общем случае принимает вид [c.121]

В этом случад ускорения всех т чек плоской фигуры в данный момент геометрически равны, т, к, ускореиие любой точки равно ускорени о полюса (рис. 342) по формулам (96.2) м (96,3) [c.203]

Ускорение любой точки звена может быть всегда выражено через ускорение переносного поступательного движения с ускорением точки П и ускорение относительного движения вокруг этой точки. Например, вектор ускорения точки В может быть нредставлеа в виде следующей геометрической суммы [c.101]

Имея функцию (6.4), заданную или графически, или аналитически, можно определить значения угла fx и радиуса кривизны р. Тогда кулачковый механизм (рис. 6.8) может быть заменен криво-шнпно-ползунным механизмом А ОС, скорость и ускорение точки С которого могут быть определены или методом планов или аналитически (см. гл. IV и V). Из выражения (6.5) следует, что величина dRjdQ может быть определена геометрически, если из точки А провести перпендикуляр АВ к радиусу R до пересечения в точке В с направлением нормали п — п. Отрезок АВ будет пропорционален величине dRjdQ, [c.136]

У кривошипа / полное ускорение а в точки В равно геометрической сумме двух С0СТЯВЛЯЮИ1ИХ нормального ускорения а , направленного к центру вращения, т. е. от точки В к точке А, и тангенциального а , направленного нериендику-лярио к АВ в сторону, соответствующую направлению углового ускорения ei. [c.97]

В кинематике ючки рассматриваются характеристики движе-иия [ОЧКИ, чакие, как скоросгь, ускорение, и методы их определения при различных способах задания движения. Важным в кинематике гочки является понятие траектории. Траекторией точки надрывается геометрическое место се последовательных положений в пространстве с течением времени относительно рассматриваемой системы отсчета. [c.104]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...