Источник жидкости в пространстве

Изменение массы в рассматриваемом объеме за время dt может быть связано с тем, что есть источники, распределенные в пространстве, и что количество жидкости, которое втекло в объем dx, не равно количеству жидкости, которое вытекло из этого объема. [c.45]

Струйные течения представляют собой обширный и весьма распространенный класс движений вязкой жидкости. В этом разделе ограничимся рассмотрением стационарных струйных течений несжимаемой жидкости в пространстве, заполненном жидкостью с теми же физическими свойствами (так называемые затопленные струи). Будет рассмотрена задача о струе-источнике в безграничном пространстве [36, 98] и приведена важная для практики информация о структуре следа за движущимися телами [3, 46, 184]. [c.25]

Здесь Яо — амплитуда давления на поверхности преобразователя Гав — расстояние от некоторой точки А преобразователя до произвольной точки в пространства перед преобразователем 6ав — угол между лучом и нормалью к поверхности — площадь преобразователя множитель % (блв) характеризует направленность излучения элементарного источника (для излучения в жидкость X = os 0Ав) множитель опущен он присутствует во всех выражениях. [c.73]

Технологическое обрабатывающее оборудование является источником тепловыделений, вибраций, магнитных и электрических полей и других факторов, снижающих как точность изготовления, особенно на финишных операциях, так и точность измерений. Процессы обработки обычно сопровождаются изменением состояния окружающей среды в рабочем пространстве средств контроля, установленных на технологическом оборудовании и в непосредственной близости от него. Так, при шлифовании происходит нагрев обрабатываемой поверхности детали до десятков и сотен градусов при разности температур внутри нее до десятков градусов, нагрев узлов станка до 27. .. 30 °С, а жидкости в гидросистеме до 50 °С. При использовании магнитных базирующих плит их температура повышается до 30 °С и более [28]. В зоне обработки наблюдаются повышенное содержание паров и брызг смазочно-охлаждающей жидкости (СОЖ), углекислого газа, твердых частиц абразивной пыли, значительная скорость перемещения воздуха, а также действие высокочастотных вынуждающих вибраций. [c.8]

С возможными упрощениями в случае плоского или осесимметричного характера потока. Но существует много задач, в которых нет такой простой, непосредственной постановки. Часто задаются некоторые косвенные величины, как, например, секундный объемный расход жидкости сквозь сечения трубы при постановке внутренней задачи протекания жидкости, мощности источников, схематизирующих подачу жидкости в поток, начальный импульс (секундное количество движения) струи, распространяющейся в затопленном жидкостью пространстве и др. В этих случаях, как уже упоминалось, даже построение чисел подобия требует дополнительных соображений, не говоря уже о разыскании структуры самого решения. Следующий простой прием может при этом оказаться полезным. [c.375]

Схематизируем подвод жидкости из отверстия в дне чаши, поместив в точку S (0 = 0) источник с секундным объемным расходом и приняв, что сток происходит из круговой ш ели (0 = 0 ) на верхнем краю чаши в пространство с абсолютным давлением р . Уравнение (202) переписывается в виде [c.426]

В качестве примера неавтомодельного движения рассмотрим задачу о распространении ламинарной закрученной осесимметричной струи в пространстве, затопленном той же, но покоящейся жидкостью ). В этом случае удается получить решение в форме асимптотического ряда, расположенного по обратным степеням расстояния сечения струи от источника струи. [c.510]

Предположим, что в пространстве, заполненном движущейся жидкостью, имеются пространственно-распределенные источники. [c.39]

По поводу рассмотренных здесь примеров 2, 3 и 4 необходимо заметить, что формулы, с помощью которых заданы составляющие скорости, описывают действительное движение не во всем пространстве, занятом жидкостью. В самом деле, если судить по формулам, то получается, что в начале координат как в случае источника или стока, так и в случае вихря скорость равна бесконечности. Такие точки называются особенными точками, потока. Ясно, однако, по физическим условиям, что в действительном потоке таких точек не может быть. Стало быть, как в самой особенной точке, так и в непосредственной близости к ней формулы, определяющие компоненты скорости, не соответствуют действительности. В частности, например, в случае вихря на плоскости некоторая часть жидкости в непосредственной близости к оси вихря вращается но законам вращения твердого тела. Эту часть называют иногда ядром вихря. На фиг. 48 оно заштриховано. Действительное распределение скоростей в поле вихря будет, следовательно, такое, как показано на фиг. 48 сплошной кривой. [c.126]

Общая схема свободной затопленной струи несжимаемой жидкости. Струя-источник. Жидкость, поступая из отверстия в покоящуюся среду, за счет действия сил вязкости (при ламинарном режиме течения) или наличия поперечных пульсаций скорости (при турбулентном истечении) вовлекает в движение (эжектирует) частицы среды. В результате образуется затопленная струя, состоящая из струи постоянной массы, расход которой равен расходу. вытекающему из отверстия, а также из вовлеченных в движение массы жидкости. Вследствие эжекции масса струи и ее ширина по мере удаления от начального сечения возрастают. Струя постоянной массы, вовлекая в движение частицы окружающей жидкости, передает им часть собственного импульса. Поэтому скорости струи с удалением от начального сечения уменьшаются. Суммарный импульс же струи в различных ее сечениях практически остается постоянны. . Статическое давление в разных точках струи изменяется несущественно и приблизительно равно давлению в окружающем пространстве, т. е. свободную струю можно считать изобарической. [c.80]

Одним из таких примеров являются неавтомодельные затопленные струи. Источником кажущегося противоречия в этом случае является груз традиционных представлений, сложившихся в результате длительного развития гидродинамики (а может быть, и всей классической физики), хотя и не имеющих под собой достаточного основания. В частности, как правило, неявно предполагается, что физическое решение аналитично, а если оно вдруг оказывается неаналитическим, то это патология, связанная с некорректно поставленной задачей. Однако, как это будет показано ниже, именно неаналитическое решение в случае неавтомодельных струй, истекающих в пространство затопленное той же жидкостью, обладает необходимыми с физической точки зрения свойствами. Этот и ряд других, примыкающих к нему, парадоксов, среди которых неразрешимость краевой задачи и наличие скрытых инвариантов играют наиболее значимую роль, являются предметом обсуждения в данной главе. [c.257]

Параболический характер полуэмпирического уравнения турбулентной диффузии (11.55) или (11.55 ) приводит к тому, что примесь, внесенная в жидкость в момент времени to, немедленно распространяется по всему пространству и в момент о + т, где т сколь угодно мало, уже может быть обнаружена, хотя бы и в очень малом количестве, на сколь угодно большом расстоянии от источника примеси (см., например, формулу (11.89)). Это обстоятельство явно противоречит ограниченности скоростей движения частиц примеси. Оно связано с тем, что в полуэмпирической теории мгновенная скорость жидких частиц , как было показано в п. 11.3, оказывается бесконечной. Появление в теории бесконечной скорости не играет большой роли, так как объем, внутри которого концентрация примеси не слишком мала, ограничен, и распределение концентрации внутри этого объема при не слишком малом времени диффузии удовлетворительно описывается параболическим уравнением диффузии. Однако вблизи от [c.604]

Жидкость, вытекающая из источника, остается внутри некоторой поверхности. Пространство, заключенное внутри этой поверхности, можно представить себе замененным твердым телом поток вне этой поверхности при этом не меняется. И обратно, нарушение, производимое в параллельном потоке подобного рода твердым телом, совпадает с полем скоростей источника, помещенного в параллельном потоке. Обозначим через V м/сек скорость невозмущенного параллельного потока, через Е м /сек или м /сек расход источника, через а м расстояние источника от передней точки тела и через D м толщину тела в достаточно большом удалении от его края, направленного навстречу параллельному потоку, тогда для пространственного потока [c.409]

Гидравлические механизмы. Под гидравлическими механизмами обычно подразумевают совокупность поступательного или вращательного механизмов, источника, нагнетающего рабочую жидкость (насос, гидравлический аккумулятор), управляющей и регулирующей аппаратуры. Гидравлические механизмы, в которых движение ведомых звеньев зависит от расхода жидкости в рабочем пространстве, называются объемными. В практике используют также гидродинамические передачи (механизмы), движение ведомых звеньев которых зависит от воздействия на них гидродинамических давлений потока жидкости. [c.32]

Непрерывное распределение источников в пространстве. Предположим, что внутри некоторого объема т непрерывно распределены источники (стоки) так, что на единицу объема приходится мощность <7-Величина представляющая функцию координат точек в объеме х, играет роль объемной плотности распределения источников (д > 0) или стоков ( < 0). Элементу объема йх, находящемуся в некоторой точке А объема т, будет соответствовать источник мощности д йх, и потенциал скоростей этого элементарного источника в любой точке М пространства, заполненного жидкостью как внутри, так и вне объема т будет равен [c.354]

Уравнение (228), представляющее неинтегрируемое в общем случае уравнение типа Риккати, было выведено впервые Н. А. Слезкиным ), который рассмотрел его в чисто теоретическом аспекте, без применений в гидродинамике. В дальнейшем Л. Д. Ландау ) решил автомодельную задачу о распространении круглой струи, бьющей из бесконечно малого по размерам источника с нулевым расходом (Q = 0), но конечным импульсом (/ФО) в пространстве, заполненном той же несжимаемой вязкой жидкостью. [c.538]

Источники и стоки. Источниками и стоками называются воображаемые особые точки пространства, расположенные изолированно в жидкости, которые либо всасывают поток жидкости (стоки), либо выбрасывают его (источники). Каждый источник и каждый сток характеризуется определенным секундным расходом жидкости р. Движение, возбуждаемое источником или стоком, должно быть симметрично относительно точки возбуждения (рис. ХХ.9). Если представить себе в пространстве некоторую сферу радиусом г, расположенную около источника или стока, то в зависимости от направления скорости будем получать условия движения к источнику или стоку, характеризуемые уравнением [c.413]

Как правило, примесь вводится в поток в виде жидкой или газообразной добавки или в виде большого числа мелких твердых частиц. При этом ее обычно можно с полным основанием считать непрерывно распределенной в пространстве и характеризовать эйлеровым полем объемной концентрации (в случае сжимаемой жидкости более удобной характеристикой была бы массовая удельная концентрация в , но мы здесь будем для простоты рассматривать лишь диффузию в несжимаемой жидкости). Под описанием турбулентной диффузии мы будем понимать статистическое описание поля (X,t) при заданных начальных и краевых условиях, включающих и задание всех источников примеСи. Отметим, что при наличии источников поле концентрации примеси X,t) будет, вообще говоря, неоднородным, и его математическое ожидание — средняя концентрация в (X,t) — будет некоторой функцией от А" и Определение этой функции является важнейшей (хотя и не единственной) задачей теории турбулентной диффузии. [c.507]

Простейшей пространственной задачей теории фильтрации является задача о притоке жидкости в однородной среде к точечному источнику в пространстве (фиг. 17). [c.48]

Здесь Гав — расстояние от некоторой точки А преобразователя до произвольной точки В пространства перед преобразователем, 0ав — угол между гав и нормалью к поверхности Sa — площадь преобразователя. Множитель % Qab) характеризует направленность излучения элементарного источника. Для излучения в жидкость X = os 0Ав для излучения в твердое тело [c.77]

Несмотря на то, что струя-источник вовлекает в движение жидкость во всем пространстве, картина линий тока, описанная, например, в монографиях [36, 46, 98], позволяет ставить вопрос о границах [c.27]

Представим себе пространство неограниченной пористой среды, поровый объем которой заполнен некоторой жидкостью или газом. Представим далее, что в пористой среде находится точечный сток или источник. Поток жидкости в данном случае будет сферически-радиальным направления векторов скоростей фильтрации во всех точках среды сходятся в стоке или в источнике (см. 3 и 4 главы IV). [c.214]

Простыми называются трубопроводы, не имеющие ответвлений, с постоянным расходом по всей длине. К ним также относятся участки, составляющие сложные трубопроводы. В общем случае простой трубопровод, схема которого представлена на рис. 7.1, располагаясь произвольно в пространстве соединяет источник И с потребителем Я и включает в себя установленные на нем местные сопротивления. В качестве источников могут служить установленный над потребителем открытый резервуар, закрытый резервуар с избыточным давлением на поверхности жидкости, насос или другое устройство, обеспечивающее подачу требуемого расхода жидкости с постоянным напором в течение любого заданного отрезка времени. Потребителем может служить резервуар, гидродвигатель, гидравлический аппарат и т.п. [c.111]

Определим поле скоростей жидкости в пространстве, задаваемое N вихревыми полунитями. В отсутствие источников и стоков из разложения Гельмгольца получим [c.37]

Обратим внимание на следующее важное обстоятельство. Если турбулентное движение уже установилось (течение вышло на странный аттрактор ), то такое движение диссипативной системы (вязкой жидкости) в принципе не отличается от стохастического движения бездиссипативной системы с меньшей размерностью пространства состояний. Это связано с тем, что для установившегося движения вязкая диссипация энергии в среднем зп большое время компенсируется энергией, поступающей от среднего течения (или от другого источника неравновесности). Следовательно, если следить за эволюцией во времени принадлежащего аттрактору элемента объема (в некотором пространстве, размерность которого определяется размерностью аттрактора), то этот объем в среднем будет сохраняться — его сжатие в одних направлениях будет в среднем компенсироваться растяжением за счет расходимости близких траекторий в других направлениях. Этим свойством можно воспользоваться, чтобы получить иным способом оценку размерности аттрактора. [c.167]

Применение Д. р. в качестве спец. источника света в научных исслодованиях требует обычпо стабилизации положит, столба в пространстве. Такая стабилизации может осуществляться шайбами или стенками разрядной трубки, тангенциальными потоками жидкости или газа в узких каналах, вихревым 1ютоком газа вдоль столба свободно горящей дуги, маги, полем и т. д. [c.24]

В активных колебат. Н. с., в к-рых возможно одно-вреи. существование мн. мод (типов) колебаний с разл. частотами, получающих энергию от общего источника, возникает явление конкуренции мод, т. к. связь между модами порождает зависимость нелинейного затухания или усиления каждой из мод от интенсивности других. Конкуренция мод приводит к тому, что в итоге превалирует одна из них и колебания автогенератора происходят на соответствующей ей частоте. Если. моды равноправны и связь их взаимна, то устанавливается режим генерации моды, преобладавшей вначале. В таких Н. с., как, напр., лазер, конкуренция мод происходит и во времени, и в пространстве, что приводит, в частности, к установлению в пространственно-симметричном протяжённом автогенераторе несимметричных в пространстве распределений поля с преобладанием одной из встречных волн. Это один из простейших примеров самоорганизации в Н. с.— возникновение пространственного порядка из нач. беспорядка и образование сложных пространствевных структур в однородных (протяжённых) неравновесных Н. с. (физ., хим., биологических и т. п.). Примерами самоорганизации в Н. с. являются конвективные ячейки жидкости, подогреваемой снизу, волны горения, волны популяций в экологич. системах, волновые возбуждения в сердечной ткани. [c.314]

Существует ряд явлений, родственных Э., в к-рых перенос носителей заряда осуществляется не электрич. полем, а градиентом темп-ры (см. Термоэлектрические явления), звуковыми волнами (см, Акустоэлектрический эффект), световым излучением (см. Увлечение электронов фотонами) и т. п. Э. жидкостей, газов и плазмы обладает рядом особенностей, отличающих её от Э. твёрдых тел (см. Электрические разряды в газах, Электрический пробой. Электролиз). Э. М. Эпштейн. ЭЛЕКТРОРАКЁТНЫЕ ДВИГАТЕЛИ (электрореактивные двигатели, ЭРД)—космич. реактивные двигатели, в к-рых направленное движение реактивной струи создаётся за счёт электрич, энергии, Электроракетная двигательная установка (ЭРДУ) включает собственно ЭРД, систему подачи и хранения рабочего вещества и систему, преобразующую электрич. параметры источника электроэнергии к номинальным для ЭРД значениям я управляющую функционированием ЭРД, ЭРД—двигатели малой тяги, действующие в течение длит, времени (годы) на борту космич. летательного аппарата (КЛА) в условиях невесомости либо очень малых гравитац. полей. С помощью ЭРД параметры траектории полёта КЛА и его ориентация в пространстве могут поддерживаться с высокой степенью точности либо изменяться в заданном диапазоне. При эл.-магн. либо эл.-статич. ускорении скорость истечения реактивной струи в ЭРД значительно выше, чем в жидкостных или твердотопливных ракетных двигателях это даёт выигрыш в полезной нагрузке КЛА. Однако ЭРД требуют наличия источника электроэнергии, в то время как в обычных ракетных двигателях носителем энергии являются компоненты топлива (горючее и окислитель). В семейство ЭРД входят плазменные двигатели (ПД), эл.-хим. двигатели (ЭХД) и ионные двигатели (ИД). [c.590]

Пожаростойкость жидкости Ирус 902 связана с относительно высоким содержанием в ней воды жидкость нелегко воспламенить даже при непосредственном соприкосновении с источником воспламенения. В том случае, когда жидкость подвергается продолжительному воздействию высокой температуры, образующийся пар эффективно снижает локальные температуры и вытесняет кислород из окружающего пространства. После того как основная часть воды испарится, остаток жидкости при прямом воздействии пламени может загореться однако при этом пламя не будет распространяться далеко от источника воспламенения. [c.294]

В первых двух вариантах в скважину опускается источник быстрых нейтронов (обычно радиево-бериллиевый или полониево-бериллиевый) и счетчик нейтронов или у-квантов. Между ними помещается фильтр из бора с парафином или свинца для того, чтобы излучение источника не попадало в счетчик. При ННК-каротаже используется способность нейтронов особенно эффективно замедляться в водородсодержащих средах. Нейтроны, испускаемые источником, попадают в горные породы и тем скорее замедляются в них, чем больше они содержат водорода. Замедленные — тепловые и надтепловые — нейтроны регистрируются пропорциональным счетчиком, наполненным ВРз. Так как водород находится в основном в жидкостях, воде или нефти, заполняющей пбровое пространство, то показаниями счетчика при методе ННК пользуются для оценки пористости пород и подсчета нефти в пластах. Нефть от воды можно отличить благодаря тому, что в воде имеется много солей, поглощающих нейтроны. В нефти же они практически отсутствуют. [c.204]

Наибольшая эффективная постоянная времени Та противоточного двухжидкостного теплообменника может быть принята равной величине Т [уравнение (11-8)], если выходной величиной является температура протекающего по трубе теплоносителя, а входной — температура или расход теплоносителя в межтрубном пространстве. Причиной использования в качестве постоянной времени Т является то. что уравнение (11-8) в пределе можно применять, когда расход жидкости в межтрубном пространстве очень велик и температура потока быстро изменяется. Уравнение (11-8) можно применять также, когда входной переменной служит расход жидкости в межтрубном пространстве и изменение расхода сказывается главным образом на изменении общего коэффициента теплопередачи. Изменение коэффициента теплопередачи немедленно проявится вдоль всей длины теплообменника, и его влияние будет аналогично влиянию изменения температуры пара в пароводяном теплообменнике. Вторая по величине эффективная постоянная времени Ть может изменяться в пределах (0,05- 0,5) 7%. В качестве некоторой средней величины можно принять значение 0,1 Г г. Наряду с постоянными времени Т иТь динамические характеристики должны учитывать запаздывание в выходной камере и в отводящей трубе, причем это запаздывание может быть таким, что окажется неце лесообразным учитывать значение Ть- Основной источник инерционности газогазового теплообменника—тепловая емкость металлических труб и кожуха. Характеристики такого теплообменника аналогичны характеристикам паровоздушного теплообменника. [c.304]

При наличии в пространстве среды со множеством источников поглощения, пе реизлучени и диф-фузиого рассеива1н1ия лучистой энергии в виде, например, молекул многоатомного газа, их ассоциаций, а также взвешенных в тазе частиц пыли и капель жидкости величина коэффициента ослабления среды к , [c.272]

В работе [222] приведено решение задачи о течении в безграничном пространстве, вызванном источниками жидкости, равномерно распределенными на полуоси. Пусть, папример, у — 1)=д. Задача сводится к интегрированию уравнения (13) и оппсывается-решепием из класса Яцеева [c.115]

Читатель должен тщательно помнить, что в этой теореме оди-наков1лми источниками звука являются те, которые получаются в результате периодических введений или изъятий равных количеств жидкости или каких-либо других воздействий, приводяш.их к такому же эффекту, и что одинаковые источники в одинаковое время не обязательно испускают одинаковые ко. ичества энергии. Так, например, источник, расположенный вблизи поверхности большого препятствия, испускает вдвое больше энергии, нежели источник, расположенный в открытом пространстве. [c.147]

Аналогичное рассуждение применимо и к диффузии примеси в зоне перемешивания двух плоскопараллельных потоков и в турбулентных струях (включая сюда и диффузию пассивной материальной примеси в струях конвективного происхождения). Однако теперь скорость й переноса примеси через плоскость X= onst уже не будет всюду равна фиксированной скорости Uo, а будет функцией от X, У и Z. Существенно, однако, что при изменении параметра X функция й(Х, У, Z) от У и Z остается подобной себе, причем ее максимальное значение остается постоянным в случае плоской зоны перемешивания и двумерной конвективной струи и убывает пропорционально X в случае обычной трехмерной струи (бьющей в заполненное той же жидкостью пространство), пропорционально Х в случае обычной двумерной струи и пропорционально Х в случае трехмерной конвективной струи. Далее, площадь той части плоскости X = onst, на которой концентрация (А , У, Z) заметно отлична от нуля, в случае точечного источника примеси в трехмерной струе растет пропорционально L (X), в случае линейного источника в двумерной, струе или зоне перемешивания — пропорционально L(X), а в случае точечного источника в двумерном течении — пропорционально /-( )[ 22( с )] Ч где -t определяется по формулам (9.47), или родственным им, из условия, что Х( Гж)-=Х Поскольку поток примеси пропорционален произведению концентрации на скорость и на площадь, то рассуждения, приведшие выше к соотношениям (10.85), теперь приводят к следующим соотношениям [c.556]

Приведенная выше система соотношений отражает общие закономерности распространения малых возмущений в идеальной сжи-л а мой жидкости независимо от того, как возникли эти Еозм) щения, какие препятствия встречает звук при распространении и какую область пространства занимает среда. В связи с этим указанные соотношения являются лишь математической моделью акустической среды, а не математической моделью некоторой конкретной акустической ситуации. Конкретизация ситуации достигается обычно путем априорного задания формы границы области существования звукового поля, физических свойств границы и характера ее движения, оаспределения источников звука в объеме и начального состояния среды [136, 141, 155]. [c.6]

Многостадийный процесс преобразования электрической энергии в акустическую по необходимости зависит от электрических свойств жидкости, в которой протекает разряд теплофизических параметров нагреваемой среды упругих свойств жидкости в скважине и окружающем ее пространстве скорости выделения энергии в разрядном промежутке и, следовательно, от электрических параметров всей цепи, по которой передается энергия. Таким образом, при разработке электроискрового источника возникает ряд внутренних задач выбор элементов электрической цепи, величин энергий, напряжений, геометрии разрядного промежутка, оптимальных электрических и, возможно, теплофиаи-ческих свойств жидкости в локальном объеме, существенном для развития разряда. [c.9]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...