Распространение струи круглой

Эффективность сгорания пыли и устойчивость режима горения в большой мере зависят от совершенства работы горелок, через которые пыль вдувается в топочную камеру. Горелки должны обеспечивать хорошее перемешивание топлива с воздухом, максимальное заполнение факелом объема топочной камеры и легко поддаваться регулировке. Для подачи аэропыли в нашей стране применяют круглые турбулентные й щелевые горелки. Наиболее универсальными. и распространенными являются круглые горелки типа ОРГРЭС и ТКЗ (рис. 47). Аэропыль поступает в топку прямоточной струей через трубу 2, в конце которой установлен рассекающий конус 6 для лучшего перемешивания пыли со вторичным воздухом. Регулирование работы горелки осуществляется изменением положения рассекающего конуса 6 при помощи штурвала 1, а также количества вторичного воздуха шибером с помощью рычага 7. Производительность по топливу таких горелок достигает 10 т/ч.. [c.120]

Предложено много способов решения поставленной задачи. Наибольшее распространение получила теория Г. Н. Абрамовича [18], который вывел формулы расчета струи на основе константы а, названной коэффициентом турбулентной структуры струи. В табл. 4 приведены основные расчетные формулы по Г, Н. Абрамовичу для круглой и плоской струи. [c.263]

Поставленная только что задача о распространении круглой струи может быть значительно проще решена, если вместо теории Прандтля, изложенной [c.566]

Другим широко распространенным прибором для измерения расхода является расходомерная шайба (или диафрагма), обычно выполняемая в виде пластины с круглым отверстием в центре, устанавливаемой между фланцами трубопровода (рис. 3.19). Края отверстия чаще всего имеют острые входные кромки (под углом 45°) или закругляются по форме втекающей в отверстие струи жидкости (сопло). Два пьезометра а тл Ь (или дифференциальный манометр) служат для измерения перепада давления до и после диафрагмы. [c.86]

Подставляя это значение х в формулу (181) и учитывая, что Л = 0,01563 Ре , получаем Ггр/Го = 1. Это означает, что радиус гр струи постоянной массы в конце начального участка равен радиусу трубки, т. е. на начальном участке струя постоянной массы движется, не расширяясь, и имеет, следовательно, круглую цилиндрическую форму. Полученный вывод согласуется с данными наблюдений за распространением ламинарных струй [5], [c.119]

Сушку и окраску производят разными способами. Основной способ нанесения краски, получивший наибольшее распространение,— это окраска с помощью сжатого воздуха краскораспылителем. При этом обеспечивается высокая производительность и возможность нанесения быстросохнущих материалов. При давления сжатого воздуха 3—5 кг см (оно должно быть постоянным) расход воздухй составляет 12—15 м час. Во время работы необходимо через каждые полтора-два часа сливать воду из масловодоотделителя. Наносимый слой краски должен быть равномерным. Поэтому расстояние от головки краскораспылителя до окрашиваемой поверхности должно быть 250—350 мм при плоской струе и до 400 мм при круглой. Нанесение первого слоя краски производят равномерно сверху вниз, второго — снизу вверх и т. д. Форсунку содержат в чистоте, а в нерабочее время ее погружают в банку с растворителем. При больших перерывах краскораспылитель промывают растворителем. [c.528]

Масловодоотделитель наиболее распространенной конструкции (рис. 89) представляет собой небольшой круглый резервуар / с крышкой 2, наполненный фильтрующим материалом в виде чередующихся слоев кокса 3 и войлока 4. Воздух входит в масло-водоотделитель сверху и по трубке 7 проходит в нижнюю часть резервуара. Здесь струя воздуха поворачивается на 180° и, направляясь кверху, проходит через слои кокса и войлока, на [c.227]

Уравнение (228), представляющее неинтегрируемое в общем случае уравнение типа Риккати, было выведено впервые Н. А. Слезкиным ), который рассмотрел его в чисто теоретическом аспекте, без применений в гидродинамике. В дальнейшем Л. Д. Ландау ) решил автомодельную задачу о распространении круглой струи, бьющей из бесконечно малого по размерам источника с нулевым расходом (Q = 0), но конечным импульсом (/ФО) в пространстве, заполненном той же несжимаемой вязкой жидкостью. [c.538]

Так на опыте иногда наблюдается для струи, вытекающей из длинного канала в свободное пространство, распространение ее на большое расстояние без существенных изменений формы. Струя остается практически цилиндрической, и происходит лишь незначительное рассеивание механической энергии потока. На этом основана работа струйных элементов пневмоники, характеристики которых рассматриваются в дальнейшем в 19. На рис. 19.1, а представлена визуализированная Глэтли картина струи, распространяющейся в элементе этого типа в отсутствие внешних возмущающих воздействий [72]. При распространении обычной ламинарной струи круглого сечения, вытекающей из сопла малого проходного сечения, на расстояние /г=10й о ширина струи должна была бы увеличиться по сравнению с начальной в 10 раз, а давление скоростного напора, пропорциональное [c.73]

Ю. М. Первовым в связи с изучением вопросов рудничной аэрогазодинамики было проведено исследование распространения струй в камерах относительно больших размеров, причем принималось во внимание наличие боковых стенок и стенки, параллельной плоскости выходного сечения сопла [33]. Хотя относительные размеры камеры, с которой проводились опыты, и были больше тех, которые встречаются в рассматриваемых здесь струйных элементах, данные, полученные в указанной работе, представляют интерес и для области пневмоники. Например, при работе струйных элементов с включением источников питания по замкнутой схеме распространение струй, вытекающих из перепускных каналов, может происходить в условиях, аналогичных тем, которые рассмотрены в указанной работе. Для струи, вытекающей из канала круглого сечения с радиусом Го- расиро-страняющейся в камере, в которой расстояние от оси до боковых стенок равно и длина которой равна к, в работе приводится следующая формула для расчета угла между осью струи и прямой, образующей границу струи [c.84]

Приведенные данные относятся, как уже это было оговорено, только к соплам и приемным каналам круглого сечения. Опыты, проведенные В. Прайслером с элементами сопло — приемный канал, в которых струя вытекает из сопла прямоугольного сечения и распространяется в пространстве между параллельными стенками, показали, что для элементов этого типа получаются иные по форме характеристики Pк = ф(Qк) [100, 101]. В качестве примера на рис. 9.5 в тех же, что и на рис. 9.3, б, относительных координатах представлены характеристики элемента сопло — приемный канал, у которого ширина сопла была равна 2,5 мм, длина сопла и расстояние между параллельными стенками, ограничивающими распространение струи, равнялись 5 мм. На рис. 9.5 приведены характеристики для элементов, у которых отношение ширины приемного канала к ширине сопла было равно соответственно, 6 2 и 2,4. Данные характеристики полу- [c.92]

В решении (12.41) случай струи получается при а > О, где постоянная а соответствует углу распространения струи и является математически неопределенной. При ajO вблизи оси струи получается уже рассмотренное в п. 13 решение Шлихтинга— Бикли уравнений пограничного слоя в пределе струя ведет себя как полулиния стоков, расположенных на оси струи. Если это особое поведение на оси струи допускается, то можно удовлетворить граничные условия f K) = f (К) =0 для любой неподвижной конической границы. Так, например, случай /С = О круглого отверстия на плоской стенке был рассмотрен Сквайром 35), [c.357]

Описание явлений, связанных с распространением струй в вязкой жидкости, требует также точного решения нелинейных уравнений Навье — Стокса. При этом приходится иметь в виду, что эти явления устойчивы лишь при сравнительно небольших значениях числа Рейнольдса, Н, А. Слезкин (1934), по-видимому, впервые обратил внимание на существование группы точных автомодельных решений уравнений Навье — Стокса, которую в дальнейшем Л. Д, Ландау (1944) истолковал как распространение затопленной струи в безграничной области пространства, заполненного той же вязкой жидкостью. Ландау показал связь этого точного решения с известным уже к тому времени решением задачи о круглой струе в приближении теории пограничного слоя, т. е. при больших значениях рейнольдсова числа. Более общее, неавтомодельное решение было позже получено В И. Яцеевым (1950) и интерпре сировано Ю. Б. Ру-мером (1952) как решение задачи о струе, бьющей из источника с заданным конечным значением секундного объемного расхода. [c.515]

Наибольшее распространение имеют круглые (турбулентные) горелки, одна из лучших конструкций которых, разработанная ОРГРЭС, показана на фиг. 3-34. В этой горелке аэропыль проходит через центральную трубу, в конце которой имеется конический рассекатель, и, далее, по кольцевому расширяющемуся каналу выходит в топку вторичный воздух завихривается и входит в топку, перемешиваясь со струей аэропыли и улучшая разнос пыли в плоскости, перпендикулярной оси горелки. Горячие газы из топки подмешиваются как во [c.186]

Как и в случае круглых струй, в решении содержится неопределенный угол распространения, соответствующий величине а. Все течения вновь аффинно подобны, а все линии тока геометрически подобны. Можно также найти колоколообразный профиль скорости и величину подсоса окружающеУо воздуха струей (см. рис. 104,6). [c.355]

Масловодоотделитель 13 наиболее распространенной конструкции представляет собой круглый резервуар с крышкой, наполненный фильтруюшим материалом в виде чередующихся слоев кокса 14 и войлока 12. Воздух входит в масловодоотделитель сверху через трубопровод 9 и по трубке 11 проходит в нижнюю часть резервуара. Затем струя воздуха направляется кверху, проходит через слой кокса и войлока, на которых и оставляет частицы воды и масла. Очищенный воздух через отверстие в верхней крышке резервуара проходит через штуцер и шланг 7 в красконагнетательный бак 1 и через красковоздухоподогрева-тель к краскораспылителю 6. [c.273]

Поставленная только что задача о распространении круглой струи может быть значительно проще решена, если вместо теории Прандтля, излол сепной в 114, использовать другую, также полуэмпирическую теорию Прандтля, относящуюся уже к 1942 г. ). Заменим при решс1гии задач свободной турбулентности, где обычно профили продольных осреднен-ных скоростей имеют перегиб (рис. 234), выражение (38) коэффициента турбулентного трения А некоторым упрощенным, основанным на следующих соображениях. [c.711]

В этих экспериментах Такахаси [618] использовал деревянный лоток размером 200x150x30 см. Для моделирования подъема участка морского дна в центре дна лотка был установлен круглый поршень. Струя тонкого схмолистого порошка распылялась на поверхности воды и фотографировалась оптической системой, в результате чего фиксировалась форма волн. Было выполнено 45 экспериментов с различными сочетаниями глубины воды О, высоты подъема поршня 5 и скорости его движения. В итоге получены следующие результаты. Несмотря на образование нескольких прогрессивных волн, максимальную высоту имела первая из них. Передняя часть волнового цуга (фронт волны) имела скорость распространения, намного большую, чем скорость первого волнового гребня. Поэтому первая волна постепенно удлинялась, а передний склон фронта волны становился более пологим. Хотя качественно аналогичное изменение формы происходило и с другими частями волнового цуга, дисперсия не была там столь ярко выраженной. Длина волнового цуга в целом увеличивалась с пройденным расстоянием. В непосредственной близости от поршня первый волновой гребень [c.82]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...